Пуазейля закон второй

Второй закон Пуазейля определяет количество жидкости, протекающей через т рубку [c.191]

Поток газа в области вязкостного ламинарного течения (нетурбулентного) подчиняется закону Пуазейля [69 — 72, 94]. Обратившись вновь к уравнению (20), можно убедиться, что вторым членом можно пренебречь при высоких давлениях. Если Рс > 1 ООО, то течение на 95% вязкостное. Тогда уравнение приобретает вид [c.471]

Вторая поправка к закону Пуазейля была предложена Куэттом [9]. Она учитывает влияние неустановившегося потока у концов капилляра и связана с так называемыми краевыми эффектами. Различие в скоростях частиц жидкости, подходящих к капилляру, обусловливает дополнительное сопротивление течению жидкости. Оно учитывается прибавлением к значению длины капилляра некоторой величины ДL, пропорциональной радиусу, т.е. Д = и Л. Уравнение Пуазейля с учетом названных поправок примет вид [c.53]

Первая группа дисперсных систем подчиняется законам Ньютона и Пуазейля (гл. П, 17), вторая—-не следует этим законам. [c.321]

Для практического использования этого способа расчета необходимо иметь две постоянные вискозиметра. Первая постоянная используется для вычисления вязкости, а вторая — предельного напряжения сдвига. Первая постоянная определяется обычным способом при помоши закона Пуазейля по эталонной жидкости, вязкость которой точно известна [c.93]

Штаудингер разделяет все органические вещества на две группы — низкомолекулярные и высокомолекулярные. Первая группа охватывает органические соединения, которые можно получить в чистом, индивидуальном виде. Ко второй группе Штаудингер относит высокомолекулярные вещества, которые делятся на полуколлоиды (растворяются без набухания разбавленные растворы имеют небольшую вязкость и подчиняются закону Гаген-Пуазейля), эуколлоиды (образуют вязкие растворы с обязательным этапом набухания длина цепей около [c.14]

Второй закон вязкого течения,.....соблюдающийся..также..только в условиях ха.минарного потока, предложен Пуазейлем. Ма-тематическое выражение этого закона связывает объем жид-" коСтй, протекающей через капилляр, с действующей внешней силой (давлением), вяз-ко.стью, временем истечения, длиной и радиусом капилляра [c.218]

Из формулы (9.7С) видно, что средняя за период колебания мощность Nt равна сумме мощности Ng потока, на который накладываются колебания, и мощности, затрачиваемой на поддержание колебаний среды. № г.начение второго слагаемого влияет корректив Хд, который увй личивается с увеличением ч 1Стоты колебаний. Если бы мощность Nj подсчитывалась в предположении квазистационарного закона распределения местных скоростей, соответствующего течению Пуазейля, то значение х, было бы равно единице и мощность Nt имела бы меньшие значения. Следовательно, нестационарное распределение скоростей, вызванное гармоническим изменением расхода среды в трубе, приводит к увеличению диссипации энергии, т. е. другими словами, гидравлическое сопротивление трения трубы при колебании среды возрастает, что подтверждают графики на рве. 9.2. [c.254]

Для определения вводимого объема существуют две принципиальные возможности. Во-первых, это удается сделать с помощью расчета, во-вторых, его легко можно контролировать посредством измерения. Расчет вводимого объема базируется на законе Хагена-Пуазейля и сильно зависит от параметров, которые обычно известны. В качестве примера можно назвать вязкость, а также радиус капилляра. Колебание радиуса капилляра только на 1% вызывает очень большую ошибку в расчетах, поскольку в законе Хагена-Пуаэейля радиус входит в четвертой степени. [c.28]

Рис. 150. Гистерезис вязкости Дополнительная вязкость, возникшая вследствие добавочного сопротивления сетчатых структур течению жидкости и других причин, называется структурной вязкостью (тПс р). Вязкость концентрированных растворов полимеров как бы складывается из нормальной вязкости т)н, связанной с ламинарным течением и подчиняющейся законам Ньютона и Пуазейля, и структурной вязкости, т. е. Т1 =Т1 +Т1стр Наличием этого второго слагаемого прежде всего обусловлено значительное увеличение вязкости при снижении температуры или возрастании концентрации, так как структура, полностью пли частично разрушенная при нагревании или разбавлении вследствие повышения подвижности макромолекул, снова начинает возникать при охлаждении или росте концентрации.

Бингэм (1922) называет истечение, подчиняющееся закону Пуазейля, вязким, а истечение с изменяющимся т] — н л а с т и-ческшм, указывая, что системы второго типа обладают свойством твердого тела.. / [c.75]

При увеличении концентрации, когда раствор по свойствам своим приближается к студню или когда объектом исследования служат структурированные пасты, прибегают к ротационным вискозиметрам или т. наз. пластомерам. В неподвижном полом внешнем дилинд-ре коаксиально размещается второй, приводимый в движение цилиндр. Зазор между цилиндрами заполняется исследуемой пастой прилагая возрастающее усилие к внутреннему цилиндру, ему сообщают некоторую скорость. Эта скорость не остается пропорциональной приложенному напряжению и ее изменение связано с механическими особенностями студня или пасты. Полученные кривые скорость—напряжение дают картину течения таких высокоструктурированных жидкостей. Для нормальных жидкостей в этом случае сохраняются законы Ньютона и Пуазейля от подвижного цилиндра к неподвижному скорость падает от слоя к слою, достигая нуля у стенок неподвижного цилиндра. Фронт скорости продольного сечения повторяет форму параболы (одной из ее ветвей). [c.134]

Первый член соответствует ламинарному потоку Пуазейля и практически является определяющим в случае капилляров, достаточно длинных и с гладкими стенками. Другой крайний случай, когда нужно учитывать лишь второй член, представляет собой закон эффузнон-ного течения Бунзена, лри которо2М дросселирование газа происходит в тонкой диафрагме. [c.30]

Течение жидкости в капилляре описывается закгоном Пуазейля, названным так в честь французского ученого, открывшего эту закономерность. В соответствии с этим законом количество жидкости, протекающей через трубу (капилляр), прямо пропорционально разности давлений на концах трубы, второй степени площади сечения трубы и обратно пропорционально коэффициенту вязкости. Скорость движения шарика в жидкости описывается за- [c.27]

Справочник химика 21

Химия и химическая технология