Поверхностное натяжение зависимость от радиуса капли

Из сказанного выше следует, что имеющиеся теоретические и экспериментальные данные о критическом пересыщении пара являются приближенными, вследствие чего затрудняется решение разнообразных и весьма важных практических задач. Поэтому проведение всесторонних исследований и получение надежных данных по рассматриваемым зависимостям имеет большое практическое значение. Очень важно, в частности, установить зависимость поверхностного натяжения от радиуса капли для очень мелких (зародышевых) капель, а также уточнить формулу Кельвина (1.9) для таких капель. [c.37]

Заменяя в уравнении Лапласа главные радиусы кривизны этими выражениями и учитывая зависимость капиллярного давления от вертикальной координаты г, получают дифференциальную форму уравнения Лапласа. Интегрирование такого дифференциального уравнения (чаще всего численное) дает строгое математическое описание поверхности равновесной большой капли или пузырька, а также капиллярного мениска в поле силы тяжести. Определение равновесной формы поверхности лежит в основе ряда методов измерения поверхностного натяжения легкоподвижных границ раздела фаз жидкость — газ и жидкость—лсидкость (см. 4). [c.32]

Начало количественному изучению зависимости между весом отрывающихся капель и поверхностным натяжением было положено Тэйтом , который пришёл к заключению, что вес капли пропорционален радиусу трубки, а также зависит от физических и химических [c.482]

Значение R связано с размерами образца — радиусом цилиндра г, шириной зазора t и зависит от угла смачивания 0 [31]. В [31] приведены значения r/R и t/R для различных значений угла 0, пользуясь которыми можно рассчитать величину h для данного угла смачивания при известных значениях р и y жидкости. В табл. 2.1 приведены значения экспериментально измеренных нами и рассчитанных значений h для различных образцов. Необходимое для расчета значение угла смачивания было определено на образцах прямоугольного сечения по форме капли. Достаточно хорошее совпадение рассчитанных и измеренных значений h свидетельствует о надежности метода. Проверкой точности и чувствительности метода явились также исследования зависимости высоты капиллярного поднятия от поверхностного натяжения смачивающей жидкости. В соответствии с (2.14) имеем [c.80]

Приведенные в табл. 1 данные для очень малых капель следует рассматривать как ориентировочные, так как в этом случае поверхностное натяжение заметно зависит от ра диуса капли. На эту зависимость указывалось неоднократно но достаточно надежной количественной зависимости между радиусом капли и поверхностным натяжением не установлено н поэтому воспользоваться этими данными для практических расчетов не представляется возможным, тем более, что по данным некоторых авторов з даже для ка- [c.12]

При использовании уравнения Кельвина предполагалось, что поверхностное натяжение одинаково для капель всех размеров и зависит лишь от природы жидкости. Однако, если капля очень мала, то к ней трудно применить обычное определение поверхностного натяжения. Имеются некоторые указания экспериментального характера на то, что для мелких капель поверхностное натяжение зависит от их радиуса. С другой стороны, надежных зависимостей = а(г) в настоящее время не имеется, поэтому введение поправок (типа do/dr) в формулу (2.16) лишено практического смысла. [c.55]

На каплю, помещенную в поле однородной и изотропной турбулентности, действуют следующие силы со стороны внешней жидкости динамический напор Q = kfPeU /2, где — коэффициент, имеющий порядок 0,5 — плотность внешней жидкости и скорость внешней жидкости относительно капли сила вязкого трения F - где — коэффициент вязкости внешней жидкости У= (4ео/ 15лл г) "2 — средняя скорость сдвига о — удельная диссипация энергии Vs = Це/Ре коэффициент кинематической вязкости. Кроме того, на поверхность капли действует сила поверхностного натяжения = IZ/R, где S — коэффициент поверхностного натяжения R — радиус капли. В зависимости от того, какая из внешних сил, действующих на поверхность капли, доминирует, возможны два механизма дробления капли. [c.275]

Как показано на рис. 1-20, и сидящая капля, и сидящий пузырек симметричны, однако для определения поверхностного натяжения чаще используют каплю, и далее речь пойдет именно о ней. Портер [39], пользуясь таблицами Башфорта и Адамса [6], рассчитал разность А = 1гУ2г — а 2г , где г — экваториальный радиус, к — расстоя1ше от вер.хушки до экваториальной плоскости (рис. 1-20). Зависимость А от /г/г довольно точно можно описать с помощью эмпирического уравнения [c.32]

Известно [I], что поверхностное натякение с> микроскопических пузырьков и капель зависит от радиуса Р кривизны разделяющей поверхности. Для капель эта зависимость всюду симбатна для пузырьков - антибатна при больших и симбатна при малых радиусах. При / - -0, т.е. при вырождении капли или пузырька в однородную фазу, физически очевидно, что поверхностное натяжение должно исчезать, а вместе с ним и разность давлений ДуО в сосуществующих фазах. [c.119]

Значения величины Р == ]/2к/(/-/1/ /з) были определены опытным путем и представлены в зависимости от Р /г в виде таблицы [51], положенной в основу всех расчетов по этому методу. Используя тщательно калиброванный сталагмометр, определяют объем и вес капли, радиус капилляра и далее рассчитывают, применяя таблицу, поверхностное натяжение по вышеприведенной формуле. Сталагмометри-ческий метод очень удобен и для измерения поверхностного натяжения на границе двух жидких фаз . В этом случае в капилляр [c.262]

В заключение этого параграфа рассмотрим вопрос о зависимости краевого угла от размеров капли. Если размер капли достаточно велик, то поверхностное натяжение—величина постоянная, краевой угол определяется формулой (2.2) и не зависит от размеров капли. Однако для капель весьма дшлых размеров, сравнимых с толщиной слоя жидкости, где проявляется действие поверхностных сил, поверхностная энергия перестает быть пропорциональной площади поверхности раздела жидкость — газ, поэтому O зависит от среднего радиуса кривизны Я капли. В этих условиях [c.60]

Для возникновения неустойчивостей при стабильных термодинамических условиях в аэрозольной частице должны развиться механические напряжения или измениться фазовая прочность кристаллов, которые могут быть индуцированы электрическими, магнитными и акустическими полями, а также механическими воздействиями. Величины подобных напряжений при воздействии на частицу электрического поля связаны известной зависимостью, характеризующей критический заряд капли =( 1б7саК ) (где К - радиус капли, а - коэффициент поверхностного натяжения) и воздействие электрического поля Е > (ХбтсаК) . При потере устойчивости частица распадается. [c.376]

Справочник химика 21

Химия и химическая технология