Капля давление пара и радиус

Определите равновесное давление паров над каплями воды и бензола радиусом 0,05 мкм при температуре 313 К. Примите, что давление насыщенных паров над плоской поверхностью при этой температуре [c.35]

Это уравнение, описывающее зависимость давления пара в пузырьке газа от радиуса пузырька, т. е. от кривизны поверхности, известно как уравнение Кельвина. Для давления пара над сферической каплей жидкости аналогичный вывод приводит к уравнению Кельвина в виде [c.311]

Давление насыщенного пара жидкости р,, над плоской поверхностью (поверхность с бесконечно большим радиусом кривизны, г = оэ) меньше, чем давление пара р над каплей радиуса т (Ро < P)i но больше, чем давление пара р над вогнутой поверхностью (г < О, Ро > р). [c.194]

Уравнение (V.44), называемое уравнением Томсона, показывает, что давление насыщенного пара над каплей будет тем больше, чем больше а и чем меньше радиус капли г. Например, для капли НгО с радиусом г = 10- см (а = 73, V = 18) расчет дает р /р = = 1,01, т. е. давление увеличивается на 1%. Для капли с г = = 10- см р-/р° = 1,11. [c.65]

Давление пара над малыми каплями всегда больше, чем над большими, так как радиусы кривизны у первых меньше. Если в замкнутой системе есть капли различной величины, то самопроизвольно происходит непрерывная перегонка жидкости от малых капель к большим до тех пор, пока вся жидкость не соберется в одну большую каплю. Давление пара в капилляре с вогнутым мениском жидкости меньше давления пара над плоской и выпуклой поверхностью. [c.41]

Связь капиллярной влаги со скелетом твердого тела обусловлена адсорбционной связью полимолекулярного слоя у стенок капилляра и понижением давления пара над вогнутым мениском в капилляре (по сравнению с давлением пара над плоской поверхностью свободной воды). Над выпуклым мениском и над каплей давление пара выше, чем над плоской поверхностью. Понижение или повышение давления зависит от радиуса капилляра или капли Я [c.14]

Последнее уравнение показывает, что капля (кристаллик) с меньшим радиусом находится в равновесии с паром большего давлення . Из-за разности давлений пара вещество переносится от меньшей частицы к большей, которая еще более вырастает, и так продолжается до полного исчезновения меньшей частицы. Можно показать, что эти рассуждения приложимы и к растворимости. Чтобы оценить реальное влияние этого фактора, нужно иметь в виду, что 1п (pr/pj) достигает измеримой величины только для очень мелких частиц и что перенос вещества от одной частицы к другой осуществляется путем диффузии, которая представляет собой медленный процесс, особенно если речь идет о растворах. [c.86]

Давление насыщенного пара жидкости зависит от кривизны ее поверхности. Чем меньше радиус капли, тем больше давление пара. Как изменится температуры замерзания при уменьшении размера частиц [c.63]

Свойства вещества в раздробленном, дисперсном, состоянии значительно отличаются от свойств того же вещества, находящегося в недисперсном состоянии, т. е. в виде куска твердого, тела или некоторого объема жидкости. Так, давление пара воды при 20 С равно 2333 Па, но если измерять давление пара над, каплями воды радиусом 1 мм, то она окажется выше на [c.143]

Жидкость, находящаяся в виде капель, обладает избытком поверхностной энергии по сравнению с большой массой жидкости, имеющей плоскую поверхность. Эта избыточная энергия тем значительнее, чем меньше радиус кривизны. Она проявляется в росте давления пара по мере уменьшения размеров капли жидкости, что объясняет укрупнение малых капель и конденсацию пара на частичках пыли. [c.221]

Рассмотрим каплю радиуса г из жидкости с молекулярным весом М, плотностью р и поверхностным натяжением у Предположим, что капля окружена паром с парциальным дав пением р, а равновесное давление пара над плоской поверхностью жидкости равно Роо Отношение р/роо называется пересыщением Согласно известному уравнению Томсона — Гиббса, капля находится в ран новесии с паром, если [c.17]

Количественно изменение давления паров над каплями с изменением их радиуса описывается известной формулой Кельвина. Над каплями меньших размеров давление насыщенного пара больше, чем над более крупными частицами. Это в- свою очередь приводит к тому, что создается тенденция к испарению малых капель и конденсации избытка паров на крупных каплях. Так как практически аэрозольные системы всегда полидисперсны, то, следовательно, эта полидисперсность должна неминуемо возрастать. Иначе говоря, крупные частицы укрупняются, пока, наконец, не останутся только такие, которые быстро выпадут под влиянием силы тяжести [47]. [c.22]

Рассмотрим условия равновесия между каплей радиуса г и большим объемом пара при постоянных давлениях в каждой из фаз н постоянной температуре. Пусть вблизи равновесия небольшое число молекул, отвечающее увеличению радиуса капли на бг, переходит из пара в каплю давление, а следовательно, и химический потенциал вещества остаются при это.м практически постоянными. Условие близости системы к равновесию, т. е. к минимуму ее термодинамического потенциала записывается в виде равенства нулю первой вариации Ь З [c.30]

Предельным случаем объемной конденсации является конденсация химически чистой гомогенной газовой смеси. При этом первичные зародыши конденсации возникают в результате флуктуаций давления в форме конгломерата ограниченного числа молекул. Если парциальное давление, определяемое радиусом образовавшихся конгломератов, окажется выше парциального давления соответствующих паров в объеме, то они испаряются. Если давление над каплей ниже, чем в объеме, капли начинают расти. При этом по мере увеличения диаметра устойчивость образовавшейся капли будет возрастать и процесс получает необратимое развитие. [c.215]

Вычислить давление пара над водяной каплей радиусом 20 А при 25° С. Давление пара над плоской поверхностью воды при этой температуре равно 23,76 мм рт. ст. [c.256]

Из формулы (14.17), зная радиус капли можно найти равновесное значение парциального давления пара над каплей, отличающееся от давления пара над плоской поверхностью. [c.379]

Рассмотрим в качестве примера случай насыщенного пара, который был быстро и адиабатически сжат до давления Р. Это давление является избыточным в срависнпи с равновесным давлением пара Ро при данной темиературе Т. Для образования жидкости должен начаться рост маленьких капелек. Если, однако, мы будем считать, что в парах присутствуют только чрезвычайно маленькие капельки жидкой фазы, то они будут иметь некоторый избыток свободной энергии в сравнении с жидкостью в объеме. Эта избыточная энергия возникает за счет увеличения поверхности. Величина избыточной поверхностной энергии равна 4л/-2ст, где ст — поверхностное натяжение, а г — радиус каили. Для того чтобы капля и пар находились в равновесии, давление пара Р должно превышать давление насыщенного пара Ро на величину, которая может быть вычислена но уравненик Гиббса — Кельвина [c.558]

Рассмотрим равновесие чистой жидкости с ее паром. Если поверхность, разделяющая фазы, плоская, то при любой заданной температуре давление пара строго определено. Однако, в случае искривленной межфазной поверхности, например, для капель, при любой заданной температуре давление пара над каплей зависит от ее радиуса г. Давайте выведем эту зависимость. [c.332]

Рис. ми. Зависимость давления пара от радиуса капли жидкости для низко- и высоко-кипящих веществ [c.75]

Для любого перенасыщения, которое характеризуется отношением Р/Ро, это уравнение дает размерь[ критического радиуса капли, давление паров над которой равно величине Р. Капли большего радиуса будут иметь, меньшее давление пара и стремиться к неограниченному росту . Конденсацию из пересыщенного пара можно объяснить, допустив наличие в насы1ценном паре некоторой равновесной концентрации маленьких капель, [c.558]

Па, а над каплями радиусом 0,01 мм давление паров выше на 0,3 Па по сравнению с давлением над плоской поверхностью воды. Кристаллический гидрат оксида алюминия АЬОз-ЗНгО [или А1(0Н)з] начинает терять воду при -f200° ,. а в очень мелкораздробленном состоянии — при 100°С. Золото п хлороводородной кислоте не растворяется, однако в высокодисперсном состоянии легко переходит в раствор. Растворимость СаЗОл в воде составляет 4,9моль/л, если же Са804 находится в виде частиц размером 2- 10 см, то растворимость, повышается до 15-10 моль/л. [c.143]

Уравнение (VI. 50) показывает, что давление насыщенного шара над каплей будет тем больше, чем больше а и чем меньше радиус капли г. Например, для капли НзО с радиусом г=10 см (сг = 73, 7=18) расчет дает р /р° = 0,01, т. е. давление увеличивается на 1%. Для капли с г = 10 см, р 1р°= 1,11. Это следствие уравнения Томсона — Кельвина позволяет предсказать на- блюдаемое явление изотермической перегонки, заключающейся в испарении наиболее малых капель и конденсации пара а более крупных и на плоской поверхности. Действительно, для атмосферы насыщенного пара, под колоколом справедливо нера-сенство [c.71]

Раскисление возможно, если произведение фактических активностей (или концентраций) больше I, т.е. необходимо некоторое пересыщение. Величина этого пересыщения определяется тем, что образование зародыша (вторая стадия) фазы AI2O3 требует создания новой поверхности, а именно поверхности раздела зародыш— жидкая сталь, т.е. необходимо преодоление энергетического барьера. При этом размер критического радиуса зародыша определяется уравнением, подобным уравнению Томсона для давления пара над каплями малого размера. При этом вместо отношения р/р , вводится величина пересыщения /L, где активности [c.290]

Кп=//г — число Кнудсена, равное отношению свободного пробега молекулы I к размеру капли г — масса Л — коэффициент диффузии паров в газе рг — давление пара, равновесное с ее температурой и радиусом капли р — давление пара в смеси Т — температура газов М — масса моля, г К — газовая постоянная. [c.217]

С этой целью порция ультратонкого аэрозоля вводится в сосуд дно и стен ки которого смочены задающим (имеющим заданную концентрацию) раство ром вещества аэрозоля в летучем растворителе Например для аэрозоля сер НОИ кислоты используется ее водный раствор для аэрозолен днбутил и днок тилфталата — их растворы в толуоле или ксилоле а для олеиновой кислоты — ее раствор в хлороформе Пары растворитепя диффундируют к капепькам аэрозоля которые начинают очень быстро расти до тек пор пока парциальное давление пара над ними не сравняется с давлением пара задающего раствора Равновесное состояние достигается почти мгновенно и судя по неизменному положению красной ЛИНИН в спектре Тиндаля высшего порядка (см главу 4) сохраняется в течение долгого времени Согласно закону Рауля капли и задаю 1ЦИН раствор должны иметь один и тот же состав Таким образом рост капельки от начального радиуса т до конечного тg будет определяться предель иым фактором роста к [c.31]

Над вьшуклой поверхностью, которую имеют капли, давление насыщенного пара выше, чем над плоской, за счет капиллярного давления и увеличивается с уменьшением радиуса капли, поскольку = 2И/Н, где — коэффициент поверхностного натяжения капли. Поэтому необходимым условием конденсации пара в объеме газа является наличие пересыщения пара, позволяющее компенсировать повышенное давление. [c.378]

Согласно закону Томсона — Гиббса, мелкие частицы (кристаллики) вещества имеют ббльшую растворимость по сравнению с более крупными частицами. По этому же закону давление пара над каплей жидкости тем больше, чем меньше радиус капли. [c.89]

Представим пересьщенный пар, т. е. такой, давление р которого больше давления Ро = Ро(-0 насыщенного пара. Внесем в этот пар капли (или каплю) жидкости, радиусы которой несколько больше радиуса, определяемого зависимостью (23,2,7). Тогда в ближайшей окрестности каждой капли образуется пар, давление которого несколько меньше р поэтому пересыщенный пар начнет осаждаться на каплях, а последние будут неограниченно увеличиваться образуется жидкая фаза. Такие капли называются зародышами сжижения. [c.512]

Давление пара р над мелкими каплями с радиусом г, вследствие сравнительно большой доли поверхностной энергии у, выше, чем давление пара р над компактаой фазой. В этом причина трудности конденсации, а также старения (укрупнения частиц) твердых осадков. Довольно точно соблюдается соотношение [c.441]

Предложенные теории [165—168] более или менее удовлетворительно описывают спекание в телах с неискаженной кристаллической структурой. На основании работ Пинеса, Кучинского, Кобла и других исследователей [165, 166, 169—173] можно утверждать, что спекание порошкообразных тел осуществляется главным образом путем объемной и отчасти поверхностной диффузии. Вблизи пор с малым радиусом кривизны возникает повышенная концентрация вакансий, подобно тому, как повышено давление пара над малыми каплями жидкости [c.26]

Уравнение (2.5.16) дает, однако, больше. Если положительно, то в среднем по области Ьпшп а вместе с тем и Ьп) имеют противоположные знаки и абсолютное значение Ьп уменьшается. Это означает, что бТ уменьшается. Если же бЧ отрицательно, то абсолютное значение Ьп в среднем возрастает. В любом случае убывает, если не достигнуты экстремум или седловая точка. Устойчивое стационарное состояние достигается при минимуме, и только абсолютный минимум устойчив по отношению к любым возмущениям. С помощью этого принципа найдем, что ограниченная область одной фазы в окружении другой соседней фазы имеет тенденцию принимать сферическую форму аналогично каплям или пузырям. Более того, оказывается, что сосуществование их зависит от радиуса указанной области аналогично давлению пара над искривленной поверхностью жидкости. [c.52]

Равновесное давление пара рз над плоским мениском жидкости отвечает насьпцению. Над выпуклым мениском, например над сферической каплей, равновесное давление пара выше, т. е. р >рд. Зависимость р от радиуса капли г дается известным уравнением Томсона [12] [c.71]

Справочник химика 21

Химия и химическая технология