Кезом

Вводя, как в разделе II. 1, коэффициент извилистости слоя Ьо/Ь и расходную скорость Ыэ = ы/е и переходя к эквивалентному критерию Кез, можно преобразовать (11.49) к виду [c.45]

При Кез 6М, т.е. при толщине акустического пограничного слоя, сравнимой или даже большей длины звуковой волны, размеры пограничного слоя становятся значительными и превышают б, поэтому при малых значениях Ке течения могут занять все пространство (область I на рис. 3.6 и картина линий тока будет характеризоваться величинами б = 1,4 и коКе < 10). Переход от одного типа течений к другому соответствует примерно /соКе = 10. Область Ш на качественной диаграмме рис. 3.6 соответствует таким интенсивностям звукового поля, при которых наблюдаются отрывные течения. [c.57]

Как видно из табл. 6, по мере заполнения связывающих молекулярных орбиталей (в ряду Вд—С2—N3) прочность связи повышается увеличивается ее порядок, уменьшается длина и возрастает энергия. При переходе от азота N2 к кислороду О2 и далее к фтору Р2 по мере заполнения разрыхляющих молекулярных орбиталей прочность связи понижается уменьшаются порядок и энергия, возрастает длина связи. Молекулы неона Кез и бериллия Вез вообще не существуют, так как для них число электронов на связывающих и разрыхляющих орбиталях оказалось бы равным. Многоатомные частицы, имеющие одинаковое расположение электронов в молекулярных орбиталях, называют изоэлектронными. Среди приведен- [c.86]

Как и следовало ожидать, при малых значениях азимутального угла 6 (в данных опытах до 0 = 36°) значение произведения с Кез близко к значению произведения этих же величин для обтекания пластины (для обтекания пластины с/ = 0,664). [c.180]

Продольная теплопроводность в зернистом слое. Приводим наиболее достоверные опытные данные по коэффициентам продольной теплопроводности. В работе [27, вторая ссылка] Для различныV элементов зернистого глоя ей— 0.9—6,0 мм в интервале Кез = 1 — 40 получены значения В =.0,65 — 0,75. [c.123]

Специфические эффекты увеличения коэффициентов дисперсии, связанные с неравнодоступностью объемов зернистого слоя (раздел 111.4), не имеют значения в случае теплопереноса в слое, продуваемом газом, поскольку составляющая теплопроводности ЯэДг, не зависящая от Кеэ, имеет существенное значение. При движении жидкости в слое эта составляющая относительно мала (табл. IV.] [34]). В соответствии с зависимостью (111.41) в области Кез <50 и Рг > 50 В( 2,0. Более точные значения можно найти по этой зависимости с заменой Зс на Рг и учетом Я.О. [c.127]

Следует обратить внимание на то, что критерий Ыи ,, з может меняться в широких пределах в зависимости от теплопроводности элементов слоя, их формы и структуры слоя у стенки. Как показано выше, при Кез->0 3 увеличивается, что может привести к увеличению обш,его значения Ыист. э, особенно при близких значениях коэффициента теплопроводности вблизи стенки и внутри зернистого слоя. В работе [54] собраны данные по пристенному тепло- и массообмену в зернистом слое, среди которых есть подтверждающие это соображение. [c.138]

Приближенные решения уравнения Навье-Стокса для промежуточных значений критерия Рейнольдса. Решения Стокса и Адамара получены при значениях критериев Рейнольдса Кс1 и Кег, много меньших единицы Обтекание твердой сферы при малых, но конечных значениях Кез впервые исследовалось Уайтхедом (1889 г.), который применил к решению уравнений Навье - Стокса метод последовательных приближений, разлагая поле потока в ряд по степеням Ясз. Однако построенное Уайтхедом решение противоречило граничным условиям вдали от сферы. Второе приближение для скорости не удовлетворяло условиям равномерного потока на бесконечности, а более высокие приближения на бесконечности расходились. Таким образом, все члены разложения, кроме главного, не удовлетворяли граничным условиям. Этот парадокс, свойственный задачам обтекания тел конечных размеров, был назван парадоксом Уайтхеда. Его объяснение и правильное решение при малых значениях Кег было осуществлено в работе Озеена [1]. Озеен показал, [c.11]

Рис. IV, 5. Зависимость теплоемкости жидкого Не от температуры (Кезом и Клузиус).

Рис. [V, 5, на котором представлена зависимость теплоемкости жидкого гелия от температуры вблизи абсолютного нуля (Кезом и Клузиус, 1932), показывает такое скачкообразное изменение теплоемкости, происходящее пр превращении двух модификаций жидкого гелия при 2,2 °К (это превращение относится к переходам второго рода) . [c.143]

В этой работе остаток после выщелачивания восстановленного катализатора исследовали методом инфракрасной спектроскопии. Анализ показал, что остаток представляет собой нерастворимую окись рения (только одна полоса поглощения при 915 см- отвечает овязи Ке—О), которая должна иметь степень окисления ниже Ке +, так как КезО растворима в воде. Показано также, что количество поглощенного водорода прямо пропорционально содержанию Ке в катализаторах при этом на клон прямых соответсттву-ет отношению Н/Ке=3, следовательно, при 482 °С (температуре опыта) Ке + восстанавливается водородо1М до Ке +. Таким образом, в условиях каталитического риформинга Ке восстанавливается до ЙеОг, Этот вывод подтвержден исследованием образца катализатора с 0,64% Ке методом ЭПР. [c.152]

Рений в кислороде сгорает до высшего оксида КеаО,, а остальные соединения рения с кислородом могут быть получены восстановлением КезО,. Например, НеОг получают восстановлением КегО, водородом или сплавлением с металлическим рением [c.118]

КеЗО оттитровывают 0,1 в. раствором КМПО4. Когда 92—96% КаСЮ, перейдет в КаСЮ электролиз прекращают, полученный раствор выпаривают в фарфоровой чашке досуха и кристаллизуют, как указано в п. 1. [c.288]

Справочник химика 21

Химия и химическая технология