Коэффициент продольной

Рис. III. 6. Схемы экспериментального определения коэффициентов продольной дисперсии в зернистом слое в нестационарном режиме при подаче на входе возмущения концентрации различной формы а — единичный импульс —ступенчатая подача в —синусоидальное возмущение.

Если коэффициент продольной диффузии принять равным нулю, уравнение (10.30) переходит в классическую форму, относящуюся к реактору идеального вытеснения. Полная конверсия, которая может быть при этом получена, равна конверсии в реакторе периодического действия с общим временем пребывания [c.121]

Коэффициенты продольной дисперсии в зернистом слое [c.89]

Если предположить, что скорость потока по сечению слоя постоянна и все вещества характеризуются одним и тем же эффективным коэффициентом продольной диффузии Е , то баланс вещества AJ в элементе объема слоя, заключенном между плоскостями г и [c.292]

При более строгом выводе граничного условия на входе в реактор Венер и Вильгельм (см. литературу на стр. 304) рассмотрели слой, которому предшествует бесконечно длинный интервал, где эффективный коэффициент продольной диффузии равен Еа, а реакции не происходит. Внутри этого интервала расчетным уравнением будет [c.293]

Здесь — число Пекле, отнесенное к полной длине слоя (оно должно быть довольно велико). Для зернистого слоя Р =< а для пустой трубы с эффективным коэффициентом продольной [c.295]

Еа — эффективный коэффициент продольной диффузии. [c.299]

Е , Е"—эффективный коэффициент продольной диффузии в пространстве до и после слоя, соответственно. [c.299]

Величина коэффициента продольного перемешивания определяется экспериментальным путём. [c.30]

Влияние неравномерности распределения по сечению и флуктуаций скорости потока на коэффициент продольной дисперсии [c.92]

III.6. Экспериментальное определение коэффициентов продольной дисперсии [c.98]

Коэффициент продольной диффузии Di можно рассматривать аналогично тому, как рассматривают коэффициент продольной теплопроводности при стационарном поле температур. В этом случае Di определяются по зависимости (III. 34) с коэффициентом Bi 0,5 для слоя шаров (раздел IV. 3). При этом [c.98]

Результаты определений коэффициента продольной дисперсии в зернистом слое из шаров и частиц нерегулярной формы показаны на [c.98]

Аналогичное уменьшение величин l/Pe при Re = 5 — 200 зафиксировано в работе [43]. В этом интервале Re значения 1/Рел оказались ниже предельного значения 0,1. Следует обратить внимание на то, что при Re = 0,1 — 100 для потока жидкости в зернистом слое основной составляющей коэффициента продольной дисперсии является релаксационная составляющая в этом случае уменьшение Вр обнаружить практически невозможно. Однако, при Re < 0,1 опытные данные [41] легли заметно ниже расчетной кривой, а при Re < 0,01 ниже [c.100]

Таким образом, для расчета коэффициентов продольной дисперсии в зернистом слое можно рекомендовать конкретную при- [c.100]

Значение коэффициента Bi для продольной теплопроводности принято в.соответствии с результатами измерений коэффициентов продольной дисперсии при больших значениях Rea (раздел III. 6) 5 = 0,5. Опытные данные на рис. IV. 7 подтверждают это значение. [c.121]

Взаимодействие неоднородного профиля скоростей по сечению реактора и поперечной диффузии также приводит к эффективной продольной дисперсии потока. Это было впервые показано Тейлором, который предложил простой п изящный экспериментальный метод измерения продольного эффективного коэффициента диффузии. Рассмотрим, например, светочувствительную жидкость, текущую в ламинарном режиме через цилиндрическую трубу. Вспышка света, проходящего через узкую щель, может окрасить в синий цвет диск Ж1ЩК0СТИ, перпендикулярный к направлению потока. Если бы диффузии пе было, то этот диск превратился бы в параболоид, причем его край, соприкасающийся со стенкой трубы, не двигался бы вообще, а центр перемещался бы со скоростью, вдвое большей средней скорости потока. Однако при этом области с низкой концентрацией трассирующего вещества окажутся в непосредственной близости к поверхности, где эта концентрация высока, и благодаря диффузии эта поверхность начнет размываться. Трассирующее вещество в центре трубы будет двигаться к периферии — в область, где течение медленнее, а трассирующее вещество у стенок — внутрь трубы, где течение быстрее. В результате концентрация по сечению трубы станет более однородной и получится колоколообразное распределение средней по сечению концентрации трассирующего вещества, центр которого будет перемещаться со средней скоростью потока. Дисперсия относительно центра распределения, служащая мерой продольного перемешивания потока, будет нри этом обратно пронорциональна коэффициенту поперечной диффузии, так как чем быстрее протекает поперечная диффузия, тем меньше влияние неоднородности профиля скоростей по сечению трубы на продольную дисперсию потока. Тейлор пашел, что эффективный коэффипиеит продольной диффузии для ламинарного потока в трубе радиусом а равен 149,0. Более детальное исследование показывает, что эффективный коэффициент продольной диффузии имеет вид [c.291]

Коэффициенты продольного и радиального переноса, как правило, определяются экспериментально. При этом их величина сильно колеблется от изменения геометрических характеристик аппаратов, молекулярных [c.48]

Таким образом, определение коэффициента продольного переноса Д экспериментально-статистическим методом сводится к следующему [c.54]

Гармонический метод состоит в том, что вещество -индикатор непрерывно вводится в поток в виде периодически изменяющейся функции, чаще всего синусоидальной (рис. 18). Из-за наличия продольного переноса амплитуда периодической функции на выходе меньше, чем на входе, а ее фаза сдвигается. Определив эти изменения, можно вычислить величину коэффициента продольного переноса /)/. [c.58]

Находится среднее значение числа Ре и из его выражения определяется величина коэффициента продольного переноса. [c.54]

Требуется построить экспериментальную кривую дифференциальной функции распределения времени пребывания и рассчитать коэффициент продольного переноса. [c.54]

Коэффициент продольного переноса [c.55]

Для барботажных проточных аппаратов (вода + воздух) с диаметром отверстий барботера от 1 до 3 мм коэффициент продольного переноса можно рассчитать по уравпениям, предложенным Дильманом и Жиляевой [27] при IV < и кр (1 — ф) [c.64]

Изложенная выше методика отыскания коэффициента продольного переноса импульсным методом в равной мере применима и для определения коэффициентов радиального переноса. Различие состоит лишь в том, что мгновенный ввод вещества-индикатора производится в центре сечения реактора, т. е. в точке при г = 0. Исходные уравнения и формулы связи радиального критерия Пекле с вероятностными характеристиками идентичны выше полученным для I) . [c.58]

Величина В характеризует изменение амплитуды, а Ф является фазовым сдвигом. Как следует из равенств (111.53) и (111.54), параметры В шФ являются функциями непосредственно измеряемых величин, таких как скорость потока, длина слоя, угловая частота, а также коэффициента продольного переноса, значение которого необходимо найти. [c.59]

Вычислить коэффициент продольного переноса. [c.61]

Число Пекле, характеризующее поперечное перемешивание потока, находится, как отмечалось выше, в пределах от 8 до 15. В то же время продольное число Пекле примерно равно 2, откуда следует, что эффективный коэффициент продольной диффузии в 4—7 раз превышает эффективный коэффициент поперечной диффузии Е . Простые рассуждения показывают, почему это так. Свободный объем неподвижного слоя состоит из относительно больших пустот, соединенных узкнмп каналами. Например, при правильной ромбоэдрической упаковке сферических частиц доля свободного объема в плоскости, проходящей через центры сфер, составляет 9%. Если разделить слой между двумя такими плоскостями на три части, то доля свободного объема в средне трети будет равна 41 %, а в верхней и нижней третях — 18% при средней доле свободного объема 26%. Поэтому можно представить, что реагенты быстро перетекают из одного свободного объема в следующий, и ноток проходит как бы через цепь последовательно соединенных реакторов идеального смешения. В разделе VII.8 мы видели, что мгновенный импульс трассирующего вещества, введенного в первый реактор последовательности реакторов идеального смешения с общим временем контакта 0, размывается в колоколообразное распределение со средним временем [c.290]

Пусть в реакторе со стационарными изотермическими условиями протекает реакция нулевого порядка W = к. При этом считаем, что коэффициент продольного переноса и объемная скорость потока по высоте и сечению аппарата fie меняются концентрация в данном сечении потока постоянна. [c.72]

Ре > О величина коэффициента продольного переноса значительно сказывается на распределении времени пребывания компонентов реагирующей массы в реакторе и, следовательно, скорости процесса. [c.75]

Влияние продольного перемешивания на оптимальную температуру в изотермическом реакторе исследовано Адлером и Вортмей-ером (см. библиографию на стр. 302), которые нашли, что эффект незначителен при числах Пекле ОЫрЕ 10 Е — эффективный коэффициент продольной диффузии). [c.271]

Однопараметрическая дафф/эионная модель представляет собой модель идеального вытеснения, осложненная обратным перемешиванием, следующим формальному закону диффузии. Дополнительным параметром, характеризующим эту модель, служит коэффициент турбулентной диффузии или коэффициент продольного перемешивания 0 . [c.29]

X—фактор формы в выражешш для тейлоровского коэффициента продольной диффузии. [c.300]

При допущении бесконечно большого коэффициента продольной диффузии концентрация в точке не зависит от ее координат (как йс1йг, так и й с1с1г равны нулю) и получается условие, соответствующее реактору идеального смешения. Условия в этом реакторе повсюду идентичны условиям в уходящем из реактора потоке. Условие (10.31) в связи с этим привлекается постольку, поскольку концентрация не является непрерывной в сечении ввода. [c.121]

Лвухпараметрическая дийиЬузионная модель. В этой модели учитывается перемешивание потока в продольном и радиальном направлениях, причем модель характеризуется коэффициентами продольного и радиального 1)д перемешивания. При этом принимается, что величины и не изменяются по дайне и сеченио аппарата, а скорость постоянна. [c.34]

При экспериментальном определении коэффициентов продольного и радиального перемешивания Вс Вр. обычно представляют в виде безразмерных комплеясов-критериеп Пекле [c.34]

Модели с неравнодоступными объемами хорошо объясняют качественные особенности не только процессов перемешивания, но и закономерности внешней гидравлики насыпанного зернистого слоя. Поскольку диффузия в застойных зонах в значительной степени определяется молекулярным переносом, то становится понятной наблюдаемая сильная зависимость коэффициента продольной дисперсии от коэффициента диффузии Dr примеси в основном потоке. По мере повышения скорости потока в основных каналах между зернами в застойных зонах появляются циркуляционные течения [18] и их относительный объем снижается, что проявляется в приближении гидравлического сопротивления (см. раздел II. 8) и теплоотдачи от зерен (см. раздел IV.5) к их значениям для одиночного зерна уже при Кеэ > 50. [c.90]

Измерения коэффициентов продольной диффузии в зернИ етом слое при стационарном поле концентраций по схеме рис. III. 1 затруднительны. Даже при небольших скоростях жидкости концентрация примеси падает столь быстро, что величину Хо = Dijii невозможно измерить с достаточной степенью точности. При понижении же скорости сушественное значение приобретают ее флуктуации и конвективные токи, возникающие в жидкости из-за разницы в плотностях потока. [c.98]

Продольная теплопроводность в зернистом слое. Приводим наиболее достоверные опытные данные по коэффициентам продольной теплопроводности. В работе [27, вторая ссылка] Для различныV элементов зернистого глоя ей— 0.9—6,0 мм в интервале Кез = 1 — 40 получены значения В =.0,65 — 0,75. [c.123]

Коэффициенты продольной теплопроводности при нестацио парном поле температур. Теплоемкость элементов зернистого слоя значительно выше теплоемкости газа, текущего через слой. Поэтому изменение температур при нестационарных во времени процессах переноса теплоты в зернистом слое определяется балансом теплоты между фазами (см. раздел IV. 5). [c.127]

Наибольшее распространение получили три метода импульсный (или дельтаоб-разный из-за сигнала в виде б-функции), гармонический и ступенчатый. Все они одинаково применимы для отыскания как коэффициентов продольного, так и поперечного переноса. Поскольку для обоих типов коэффициентов исходные уравнения и уравнения связи с параметрами процесса идентичны между [c.48]

Импульсный метод впервые был предложен Левеншпилем и Смитом [119] и в настоящее время получил наибольшее распространение. Он основан на отыскании коэффициента продольного переноса через статистические параметры кривой распределения времени пребывания частиц в реакторе. Обычно для этого используется дифференциальная кривая, определяемая экспериментальным путем по способу, предложенному Данквартсом [100]. Этот способ сводится к следующему. В проточный реактор (рис. 15) снизу по всему поперечному сечению мгновенно вводится небольшой объем Q другого вещества, например какого-нибудь [c.48]

Несмотря на известную простоту применения диффузионной модели для описания химических процессов, все же ее уравнения нельзя пока считать достаточно обоснованными, что особенно проявляется при анализе распределения времени пребывания в жидкофазных реакторах с насадкой. В этих реакторах с помощью вероятностных характеристик, полученных на основе уравнений диффузионной модели, не удается объяснить ни характер деформации (асимметрии) кривой распределения, ни аномалии в величине коэффициента продольного переноса. Поэюму был выдвинут ряд диффузионных моделей, которые физически более точно и совершенно отражают гидродинамическую обстановку в слое катализатора. Две из них [40, 41, 143], учитывающие застойные зоны, рассмотрены ниже. [c.76]

Массообменные процессы химической технологии (1975) -- [ c.192 ]

Экстрагирование Система твёрдое тело-жидкость (1974) -- [ c.75 ]

Научные основы химической технологии (1970) -- [ c.208 , c.209 ]

Введение в теорию и расчеты химических и нефтехимических реакторов Изд.2 (1976) -- [ c.90 ]

Промышленное псевдоожижение (1976) -- [ c.138 , c.146 , c.149 ]

Хроматография полимеров (1978) -- [ c.17 , c.38 , c.40 , c.42 ]

Справочник химика 21

Химия и химическая технология