Молекула тангенциальная составляющая

Мы убедились в том, что молекулы адсорбата могут находиться на поверхности адсорбента в течение длительного времени. Интересно поставить вопрос — как проводит это время молекула в адсорбционном слое В результате колебаний атомов адсорбента, между ними и молекулой адсорбата происходит непрерывный обмен энергией. Если молекула получит импульс, нормальная составляющая которого превысит Qa, молекула покинет поверхностный слой. Если же этот импульс будет направлен, в основном, тангенциально к поверхности, молекула будет скользить по ней, сталкиваясь с другими молекулами. Такая поверхностная подвижность молекул составляет физическую основу явлений растекания и смачивания. Жидкость растекается по жидкой поверхности на 2—3 порядка быстрее, чем по твердой, поскольку микрошероховатость отсутствует и все точки жидкой поверхности энергетически равноценны. Но и на твердых поверхностях существование двухмерной подвижности установлено экспериментально. Хорошо известный пример с растеканием насыщенного раствора КС по стеклу в солевых мостиках, с последующим высыханием, и образованием ползущей твердой корки, иллюстрирует это явление. В работах Фольмера было установлено, что молекулы бензофенона уходят из кристалла по стеклу на расстояния порядка 0,1 мм, значительно превышающие молекулярные дистанции. [c.134]

Уравнение (3.91) было получено нрп рассмотрении изменения полной свободной энергии б/полн при малых поворотах п. Исследуем теперь б/полн для другого типа изменений, когда центры тяжести молекул смещаются в пространстве, но каждая молекула сохраняет свою ориентацию. В этом случае б/полн отлично от нул[Я. Чтобы увидеть это, мы можем начать рассмотрение с нашего обычного простого случая слой нематика площадью 5 и толщиной Ь находится между двумя стенками с тангенциальными граничными условиями. Предполагается, что оси легкого ориентирования на обеих стенках составляют угол айв слое существует кручение 0 (0) — 9 Ь) = а. Энергия искажения равна [c.132]

Толщина поверхности разрыва в условиях, далеких от критических, имеет молекулярные размеры б - -б" и составляет примерно несколько Ь (где Ь — размер молекул, равный долям нм, ли носколькнм А), т. е. б -Ьб" около 10 м значения поверхностного натяжения а обычно лежат в пределах 10- 10 мДж/м (т. е. мН/м, или дин/см). Соответственно, средние значения величины р—р составляют в по-вс(ркн10стном слое приблизительно а/(б 4-б")10 -н 10 Па (Ю - Ю дин/ м т. е. 100—10 000 атм). Иными словами, тангенциальное давленне> р, в поверхности разрыва отрицательно и очень велико по сравнению с гидростатическим давлением р в объемах фаз. Отрицательный знак величины р я отражает стремление поверхности уменьшить свою площадь. [c.18]

Толщина поверхности разрьша <У+8" в условиях, далеких от критических, имеет молекулярные размеры и составляет примерно несколько Ь (где Ь—размер молекул, равный долям нанометра), т. е. 6 +5" составляет 10" м значения поверхностного натяжения а обычно лежат в пределах 10- -10 мДж/м (мН/м). Соответственно, средние значения величины р—рт составляют в поверхностном слое а/(5 +5") 10 -т-Ю Па, т. е. 100- 10000 атм. Шыми словами, тангенциальное давление ру в поверхности разрыва отрицательно и очень вел1К0 по сравнению с гццроста-тическим давлением р в объемах фаз. Отрицательный знак величины отражает стремление поверхности уменьшить свою площадь. [c.21]

ТОЛЬКО в случае тех полимеров, у которых фибриллы имеют пластинчатую форму. К счастью, такие полимеры довольно многочисленны. Толщина пластинок, их общий вид и ориентация молекул перпендикулярно плоскостям пластинок — все это подтверждает, что они образуются складывающимися цепями. Очевидно, что структуры, наблюдаемые на поверхностях сферолитов, гораздо труднее согласовать с мицеллярной структурой. У полимеров с высокой степенью кристалличности и с пластинчатыми фибриллами структура должна так или иначе несколько отличаться от структуры, представленной на рис. 1, и более близко соответствовать наракри-сталлической упорядоченности, которую описали Стюарт [130] и другие. При анализе кинетики сферолитного роста полимеров Гофман и Лауритзен [42] изложили свою точку зрения о том, что пластинчатые кристаллы должны быть нестабильными, если молекулярные цепи в значительной степени не сложены. Эти авторы доказывают, что кристаллизация из расплава пластинок со сложенными цепями молекул определяется в основном теми же кинетическими факторами, что и рост монокристаллов из раствора. Их предсказание об увеличении толщины пластинок с ростом температуры кристаллизации, по-видимому, подтверждается экспериментально, а тангенциальная ориентация молекул в сферолитах является естественным следствием описанного ими процесса. В связи с этим особый интерес представляет тот экспериментальный факт, что изредка в тонких пленках полимера с открытой поверхностью образуются полиэдрические кристаллы или агрегаты таких кристаллов. Пока еще непонятно, какая связь существует между этими кристаллами и сферолитами однако ясно, что они составлены из сложенных молекул [31 ]. [c.468]

В табл. II приведены основные данные измерений давления поверхностных насыщенных паров. Многие сплошные плёнки, благодаря большой тангенциальной когезии, не обнаружичают измеримого давления уже при площадях, слегка превышающих площадь, соответствующую плотной упаковке. Тем не менее, по краПней мере для шести различных гомологических ря юв, удалось наблюдать явление поверхностного испарения при измеримом постоянном давлении. Наиболее высокое из наблюдённых до сего времени значений давления поверхностных насыщенных паров составляет 0,39 дин. На первый взгляд оно кажется низким, но если учесть крайне малую толщину пл6н01с, его можно признать весьма высоким. Молекулы лежат [c.67]

Используется направленный характер потс(ка и отринцип действия детектора основан на замедлении или ускорении свободного вращения ротора в результате тангенциальной передачи импульса падающих молекул. Сила, действующая на ротор,, как правило, очень мала и составляет для эффузионного пучка гелия примерно 10 ° Н. Для измерения столь малых сил авторы предлагают использовать маятник, удерживаемый на весу магнитным полем, что позволяет измерять работу по вращению ротора за данное время по изменению частоты вращения. Это делает детектор абсолютным и интегральным, т. е. чувствительность возрастает при увеличении времени измерения. Детектор представляет собой конус весам 0,8 г, подвешенный через тонкостенную трубку в магнитном поле, и его чувствительность определяется, главным образом, магнитны1м замедлением. Для описанной в работе [192] конструкции порог чувствительности определяется выражением [c.197]

Справочник химика 21

Химия и химическая технология