Длины волн, селекция

Наследственные изменения (мутации) свойств микроорганизмов могут происходить под влиянием химических и физических факторов (ионизирующее излучение и ультрафиолетовые лучи). При радиационной селекции используют преимущественно гамма-лучи и быстрые нейтроны, которые дают лучший мутагенный эффект. Однако их использование для получения промышленных штаммов ограничено. Ультрафиолетовые лучи с длиной волны 2650 нм обладают также хорошим мутагенным действием, так как лучи этой длины волны избирательно поглощаются молекулами ДНК. Ультрафиолетовые лучи вызывают возбуждение молекулы, что в последующем приводят к их химическому изменению. [c.121]

В спектрофлуориметрах селекция монохроматических лучистых потоков осуществляется монохроматорами, а источником возбуждающего излучения служит ксеноновая дуговая лампа высокого давления, испускающая сплошной спектр в УФ-, видимой и ближней ИК-области. Спектрофлуориметры позволяют регистрировать как спектры флуоресценции, так и спектры ее возбуждения. Для получения спектра возбуждения вторичный монохроматор излучения настраивают на частоту (длину волны), соответствующую максимуму флуоресценции, а первичным меняют частоту (длину волны) возбуждающего излучения. Для получения спектров флуоресценции первичный монохроматор излучения настраивают на частоту (длину волны), соответствующую максимуму возбуждения, а вторичным меняют частоту (длину волны) флуоресценции. Существуют модели спектрофлуориметров, у которых первичным анализатором излучения является светофильтр. Такие приборы могут регистрировать лишь спектры флуоресценции. [c.512]

Важным свойством лазерного излучения является высокая монохроматичность, получающаяся вследствие многократного прохождения пучка света через резонатор лазера. В случае лазера с синхронизацией мод спектральная ширина может стремиться к предельному значению ширины, определяемому соотношением неопределенности (ср. со с. 51), вследствие конечной длительности импульса. Наибольшая монохроматичность излучения (порядка 1 к 10 ) обычно достигается у непрерывных лазеров. В некоторых лазерных средах может быть несколько переходов, как, например, в аргоновом ионном лазере, или действующий переход может давать широкую полосу флуоресценции, как в лазере на красителях. В этих случаях можно добиться селекции по длинам волн, заменяя пол- [c.183]

Общим признаком спектральных приборов с временным разрешением является способность их производить селекцию излучения не только по частотам (длинам волн), но и по времени. [c.189]

Акустооптические спектрометры с фазовой манипуляцией для дифференциальной спектрометрии . Обсужден новый метод измерения оптических спектров, основанный на спектральной селекции излучения с помощью фазово-модулированного акустооптического фильтра и выделении гармонических составляющих фототока. Показано, что этот метод позволяет регистрировать значения первой и второй производных спектра по длине волны. Описан спектрометр ФМ АОС для дифференциальной спектроскопии, разработанный на основе этого метода. [c.69]

В отличие от счетчика Гейгера, в пропорциональном и сцинтилляционном счетчиках можно добиться пропорциональности между величиной (амплитудой) импульса и энергией регистрируемого рентгеновского кванта. Так как эта энергия обратно пропорциональна длине волны, амплитудная селекция делает возможным спектральный анализ (рис. 23). Поэтому интересно сравнить амплитудную селекцию с брэгговским отражением (см. 1.14), поскольку она позволяет сортировать рентгеновские лучи по длинам волн. Следует также выяснить, может ли метод амплитудной селекции при необходимости заменить кристалл-анализатор, а также можно ли использовать их совместно. Такие методы применяются в основном в рентгеновской эмиссионной спектроскопии (см. гл. 7), [c.76]

Нейтронные монохроматоры. Для выполнения экспериментов с нейтронами, обладаюш ими определенной энергией, был разработан целый ряд методов их селекции. Один из них основан на использовании кристаллического спектрометра, являющегося аналогом монохроматора с дифракционной решеткой в оптике. Тепловые нейтроны со скоростью 2,2- Ю см/сек (наиболее вероятная скорость при 20°) обладают длиной волны Я = himv = 1,8-10 см, что соответствует интервалу длин волн обычных рентгеновских лучей (1,54-10 см для линии -атома меди). Расстояния между атомными плоскостями в кристалле таковы, что они образуют подходящую дифракционную решетку для медленных нейтронов, равно как и для рентгеновских лучей. Дифракция нейтронов значительно больших энергий (обладающих, следовательно, меньшей длиной волны) может с успехом наблюдаться, если они падают на кристалл под скользящими углами. При наличии интенсивного источника медленных нейтронов (например, ядерного реактора) комбинация кристалла и щели может служить селектором нейтронов с хорошим разрешением — от - 0,02 до - 10 зв, — отбирающим их из непрерывного спектра. [c.378]

Способ спектрофотометрии в настоящее время является единственным, который позволяет осуществлять селекцию озона в присутствии других окислителей. Он основан на способности озона поглощать ультрафиолетовые лучи в интервале длин (2-43)10 м с максимумом адсорбции при длине волны 2,537-10- м. [c.68]

При анализе на легкие элементы приходится разрешать линии, разность длин волн которых велика. Для таких анализов трудно подобрать хорошие кристаллы, поэтому амплитудная селекция весьма парспектиана. [c.77]

В работе [39] предложена методика определения Р и С1 прн их совместном присутствии в высокомолекулярных соединениях. При разработке методики использовали сополимеры акрилонитрила с дихлорэтиловым эфиром винилфосфоновой кислоты. Спектральная избирательность обеспечивалась 5- и С1-фильт-рами [38, 42], высоким энергетическим разрешением счетчика СРПП-22 на линиях РК и С Ка (соответственно 30 и 25%,) и амплитудной селекцией импульсов. Пропускание фильтров, использованных в работе, приведено на рис. 18. Фильтры имеют области пропускания в интервалах длин волн 0,5—0,7 и 0,44— [c.73]