Резонансное уширение

Уширение спектральных линий обусловлено совместным действием ряда факторов квантово-механи-ческой неопределенностью энергетических состояний атома, тепловым движением атомов относительно оси наблюдения (эффект Допплера), столкновениями атомов с посторонними частицами (эффект Лорентца) и между собой (резонансное уширение) и рядом др>тих эффектов. [c.824]

Резонансное уширение аналогично уширению под действием давления, но является результатом возмущающего действия атомов того же рода, что и атомы, эмиттирующие или поглощающие излучение. При давлении 0,1 мм рт. ст. эффект может быть существенным, но предполагается, что он пренебрежимо мал при давлениях <0,01 мм рт. ст. [c.11]

Экспериментальные измерения в основной полосе СО при резонансно. уширении [25]. Абсолютные значения интенсивностей в инфракрасной [c.95]

Фиг. 8.9, Зависимость у нДш основной полосы N0 от в экспериментах по резонансному уширению. Длина кюветы 6,22 см (из [21]).

Для большинства атомизаторов из-за малой концентрации анализируемых атомов, распределенных в других газах, резонансным уширением, обусловленным столкновениями между одинаковыми атомами, можно пренебречь. Исключение может быть сделано для основной составляюшей в течение первых нескольких наносекунд лазерного факела [31], когда твердый образец начинает расширяться из перегретого состояния, в котором концентрация близка к концентрациям, характерным для твердотельного состояния, и когда первоначально с анализируемыми атомами смешивается лишь малое количество постороннего газа. [c.149]

Еще один интересный факт, обнаруженный при измерении интенсивности, относится к ширине полос флуоресценции. При очень низкой температуре линии, принадлежащие примесям, часто оказываются резче, чем линии самого иона иС +, причем среди линий иО линии первой группы обычно тоньше, чем линии, принадлежащие ко второй и последующим группам. Достаточно правдоподобное и серьезное объяснение этому явлению заключается в том, что полоса расширяется за счет электронного резонанса между соседними ионами иС + (причем такой резонанс не может развиться при неравномерном распределении примесей в решетке). К усилению этого резонанса, по-видимому, приводит возбуждение симметричных колебаний Уй. Резонансное уширение указывает на передачу энергии возбуждения между соседними ионами иОр+ кристаллической решетки. Количественный анализ, приводящий к оценке частоты этих изменений, мог бы представить интерес для понимания фотохимических реакций и явлений флуоресценции в солях уранила. [c.58]

Причинами искривления графиков являются резонансное уширение абсорбционных линий, попадание в монохроматор постороннего излучения, расширение линий, излучаемых полым катодом, неоднородность абсорбционной способности пламени, увеличение вязкости растворов и в связи с этим уменьшение скорости распыления, а также возрастающая с увеличение.м концентрации неполнота испарения капель распыла [25, 32, 62]. [c.78]

Из фиг. 6.12 видно, что с уменьшением длины камеры данные, полученные с использованием резонансного уширения, приближаются к результатам, получепньш ранее для смешанного газа. Для наименьшей длины [c.97]

Эксперилгенталъпые измерения в первом обертоне СО при резонансном уширении [24, 251. При относительно слабом поглощении, как, нанример, в первом обертоне СО, проще всего нри количественном измерении интенсивности воспользоваться явлением резонансного уширения. При повышенных давлениях и таких условиях, когда измеренное поглощение является еще чувствительной функцией концентрации поглощающего газа, можно работать с камерами длиной несколько сантиметров. Приведенный на фиг. 6.16 график показывает, что 93 является линейной функцией р1, а [c.101]

Ириведенные данные для полосы (2,0) несколько искажены -полосами (3,0) и (4,0), вклад которых в дальнейших расчетах будем считать пренебрежимо малым. На фиг. 6.17 и 6.19 приведены также результаты измерений для N0, выполненных с большой камерой (длиной 1,33 см) при работе с гелием при полном давлении 35 ата. В экспериментах с резонансным уширением использовались камеры длиной 0,005 0,00178 и 0,000635 см при полных давлениях от 4,2 до 28 ата. [c.102]

Рт = 3,5 ата. Из наклона этого графика было найдено, что б = 0,021 см -атм , если Sp =-3,19 см -атм и Асо =250 см . Наблюдаемая полуширина для СО, уширенного добавлением Аг[(б )д .= = 0,021 атл ], по-видимому, того же порядка величины как полуширина СО, уширенного Не, тогда как добавление 1% уширяет вращательные линии СО гораздо эффективнее. Для резонансного уширения вращательных лрший формула (8.18) принимает вид [c.175]

Фпг, 8.5. Зависимость АцАол основной полосы СО от в случае резонансного уширения (из [20]). [c.177]

Фиг. 8.8 Зависимость /1кДсо первого обертона СО от рв случае резонансного уширения (из 120]).

Типичные эксперимеытальпые даышле по ЫВг представлены графически па фиг. 8.14, где можно видеть, что для НВг пропускание ость нелинейная функция давления в случае резонансного уширения, т. е. эти экспериментальные данные также ие находятся в соответствии с ударной формулой Лоренца. Измерения ширины линий основных полос СО и N0 были использованы обычным образом для оценки оптических поперечников соударений. В случаях, когда были возможны независимые измерения полуширины, использовались средние значения. Рассчитанные оптические поперечники соударений сопоставлены в табл. 8.19 с газокинетическими поперечниками соударений, полученными при изучении явлений переноса. [c.191]

Фиг. 8.11. Зависимость1МпАю первого обертона N0 от pj. в экспериментах по резонансному уширению (из [21]).

Некоторые процессы лоренцевского уширения сопровождаются сдвигом по длине волны всего контура на величину б, имеющуюся в формуле (8). Он происходит в сторону более длинных волн, когда б — положительная величина. Приближенная теория Лнндхольма для адиабатических столкновений предсказывает не только лоренцевскую форму профиля, но и сдвиг по длине волны вследствие непрерывного изменения сил (приближенно пропорциональных 1/г "), действующих при столкновении между двумя частицами, отстоящими друг от друга на меняющееся расстояние г. И сдвиг, и ширина линии пропорциональны концентрации возмущающих частиц. Силы притяжения типа ваидерваальсовских (т = 6) вызывают красный сдвиг. Бемепбург [24] показал, что голубые сдвиги объясняются силами отталкивания (яг =12), которые действуют вместе с силами притяжения. Наблюдались и красный и голубой сдвиги. Взаимодействие атомов с другими атомами того же элемента вызывает резонансное уширение (т = 3). Взаимодействие с заряженными частицами, папример электронами, вызывает уширение Штарка. Линейный эффект Штарка, обусловленный прямым кулоновским взаимодействием (т = 2), обычно важен только для линий водорода п некоторых линий гелия. Квадратичный эффект Штарка (т = 4) возникает в результате появления диполя, индуцированного в поглощающем атоме приближающимся заряженным партнером по столкновению. [c.144]

Справочник химика 21

Химия и химическая технология