Двухмерные модели ТК

Иллюстрацией к изменениям плотности могут быть наблюдения за поведением слоя в так называемой плоской или двухмерной модели [4, 9 —11]. Особенностью такой модели является то, что один [c.22]

Таким образом, жидко-растянутая пленка отличается от конденсированной отсутствием строгой ориентации молекул. На основании современных данных можно, по-видимому, считать, что жидко-растянутая пленка соответствует обычной жидкости, тогда как конденсированная— жидкости с молекулами, ориентированными во внешнем поле, например, воде гидратных оболочек или воде, находящейся в сильном электрическом поле. В этих случаях ориентация молекул приводит к более плотной их упаковке, сопровождающейся увеличением плотности (уменьшением А в двухмерной модели). Можно обнаружить также значительную общность свойств конденсированных пленок и трехмерных жидких кристаллов. [c.100]

Мы рассмотрели двухмерную модель, однако переход к трехмерной модели качественно не отразится на выводах. [c.104]

Проведены также расчеты по скважинам юго-восточного купола пласта А Медведевского месторождения с использованием автоматизированной одномерной адаптационной модели и двухмерной модели с ручной адаптацией. Этими расчетами авторы стремились показать, что одномерная модель позволяет получить результаты расчетов с более высокой точностью, чем двухмерная с ручным способом адаптации. [c.176]

При вычислениях использовалась двухмерная модель процесса вытеснения нефти оторочками растворов полимеров [18]. [c.185]

Одномерная и двухмерная модели- уравнения (7) и (11) из табл. 3.2. Оценим, в каких случаях радиальной составляющей процессов переноса можно пренебречь. Радиальный профиль температур можно приблизительно описать параболой [c.119]

Из таблицы видно, что для большинства процессов следует использовать двухмерную модель. Особенно это относится к процессам со сложной схемой реакции, которая протекает по нескольким маршрутам с различной энергией активации. Средние температуры для каждого маршрута неодинаковы, что влияет на точность расчета селективности процесса. [c.120]

Проблема параметрической чувствительности реактора с неподвижным слоем изучена подробно в >аботе [221] на примере окисления СО по квазигомогенной нестационарной двухмерной модели с учетом продольного переноса вещества и тепла. Установлен гистерезис по выходной концентрации при изменении входной температуры (рис. 3.46). Выявлено, что температура зажигания независима от длины реактора. Переход из кинетической области во внешнедиффузионную происходит скачкообразно. В одномерной модели реактора идеального вытеснения этот скачок определяется как так называемая параметрическая чувствительность. Данную модель можно применять только в области малой чувствительности системы. Модель с продольной диффузией применяют для описания гистерезиса, который наблюдается даже в длинных реакторах с неподвижным слоем. [c.163]

Температура погасания, определенная по двухмерной модели, ниже, чем по одномерной диффузионной модели. Это обусловлено тем, что в обоих случаях имеются различные радиальные температурные профили. До точки зажигания профиль температур приблизительно [c.163]

Для стационарного случая проведено сопоставление с одномерной моделью в работе [256] для реактора с теплообменом. Установлено, что при больших значениях может быть использована квазигомогенная модель, а при малых - двухфазная. При сильно экзотермических реакциях рекомендуется двухфазная двухмерная модель. При малых Re радиальный перенос через твердую фазу преобладает. При высоких Re вкладом этого переноса в общий перенос можно пренебречь. Двухфазная модель была применена также к процессу с дезактивацией катализатора [257]. [c.177]

Двухмерные модели (рис. 3.14, б г) имеют общую математическую постановку. Более общий случай трехмерной декартовой модели ТК рассмотрим в п. 3.5. [c.79]

Идеализированная картина мгновенного состояния системы сразу после ввода в слой второго (последующего) пузыря изображена на рис. 17, 7, и 1)2 представляют собой скорости подъема предыдущего и последующего пузырей соответственно. Результаты опытов в двухмерной модели подтверждают предположение о том, что присутствие последующего пузыря оказывает влияние на величину И. Эта величина должна опреде- [c.61]

Чтобы проследить за ходо.м линий тока, введе.м понятие а функции тока определяемой выражениями для двухмерной модели [c.87]

В случае двухмерной модели для цилиндрической пустоты радиусом а получим [c.167]

Смысл принятых здесь обозначений ясен из рис. 4. Константы и для нашей двухмерной модели имеют следующий вид [c.71]

Однако оно основано на двухмерной модели, которую надо дополнить третьим измерением, простирающимся на некоторую глубину внутрь твердого тела. [c.10]

Покажем это для наглядности на примере двухмерной модели (рис. 1,10). Положим, что здесь возможны два направления кромок (01) и (11). Примем во внимание работу отрыва из положений А и Б (рис. 1,7). Следовательно, ф >0, Фз >0, Фз = 0. [c.34]

Рис. 1,10. Двухмерная модель решетки А — положение (01) Б — положение (И).

Таким образом, изотермическая двухмерная модель представляет собой систему двух координатных осей, по которым откладываются концентрации солей. Последующее перемещение двухмерной модели по оси температур приводит нас к трехмерной модели, а при рассмотрении сверх того влияния давления мы получаем четырехмерную модель. Примеры изотермических двухмерных диаграмм, построенных по разбираемому способу, приведены на рис. И и 12. Так как на них изобразительная точка безводной соли бесконечно удалена от изобразительной точки Н2О, то соответствующие поля смесей безводной соли с раствором с одной стороны ограничены кривой насыщенных растворов, а с двух других — параллельными прямыми. [c.22]

Наиболее часто превращение кристаллической решетки совершается таким образом, что в различных местах старой решетки образуются зародыши кристаллов, способные к росту (см. 13.3). На рис. 9.19 показаны отдельные стадии превращения двухмерной модели. На рис. 9.19, а изображена решетка а-модификации с отдельными зародышами новой фазы на рис. 9.17,6 — промежуточная стадия в ходе процесса превращения, при этом заметны расширившиеся области р-модифика-ции. На рис. 9.19, в изображена решетка новой фазы с остатками, характерными для промежуточной стадии. Таким образом, образуется не единая кристаллическая решетка, а кристаллический порошок. Так, например, при переходе моноклинной серы в ромбическую наблюдается постепенное помутнение иголок, потому что в различных местах образуются зародыши ромбической структуры. [c.188]

Из этого правила есть несколько исключений, но так как все они относятся к органическим соединениям, упомянем о них лишь кратко. Молекулы этих соединений очень несимметричны по форме, имеют вид стержней или пластинок и образуют фазы, называемые жидкими кристаллами, в которых относительная ориентация молекул в кристалле до некоторой степени сохранена. Выше уже отмечалось, что упаковка молекул в молекулярной жидкости должна регулироваться факторами, аналогичными факторам, определяющим структуру твердого тела. Например, молекулы приблизительно сферической формы (как СС ) являются, вероятно, более или менее плотно упакованными как в твердом, так и в жидком состоянии. Однако для молекул резко выраженной неправильной формы возникают интересные возможности. Для иллюстрации можно опять использовать двухмерную модель. Предположим, что молекулы расположены в кристалле,. как показано на рис. 32 (а). Полностью беспорядочное состояние, отвечающее истинной жидкости, представлено рисунком (й). Переход от а) до (б) требует значительного увеличения тепловой энергии молекул. Легко можно представить, что при нагревании кристалла может возникнуть промежуточное состояние (б), в котором сохраняется [c.141]

При изучении адсорбции из растворов часто пользуются моделями поверхностного раствора, в частности, моделью мономолекулярного слоя постоянной толщршы. В лекции 7 отмечалось, что такая модель вводит чуждую термодинамике Гиббса величину — толщину адсорбционного слоя. Обычно толщина адсорбционного слоя не сохраняется постоянной вследствие различий в размерах молекул компонента 1 и 2 и изменения их ориентации с изменением заполнения поверхности адсорбента. Однако есть случаи, когда толщина адсорбционного слоя при адсорбции из бинарного раствора приблизительно сохраняется. К ним относится, например, адсорбция плоских молекул, таких как симметричные полиметилбензолы и ароматические углеводороды с конденсированными ядрами на гидроксилированной поверхности силикагеля из растворов в н-алканах (см. рис. 14.5—14.7, а также лекцию 16). Эти ароматические углеводороды ориентируются преимущественно параллельно поверхности, образуя мономолекулярный поверхностный раствор, толщина которого с ростом концентрации таких ароматических углеводородов в объемном растворе изменяется мало и остается близкой к вандерваальсовым размерам толщины бензольного ядра и молекул растворителя — н-алкана в вытянутой конформации. В этой лекции будут рассмотрены свойства такой двухмерной модели поверхностного раствора постоянной толщины. [c.268]

Двухмерной моделью К. являются упаковки ( паркеты ) ромбов с углом при вершине 360°/5 = 72° с осями симметрии 5-го порядка при этом промежутки заполняются другими ромбами с углом при вершине 360°/ О = 36° (узор Пенроза, рис. I) совокупности этих ромбов дают равновеликие десятиугольники. Угловая ориентация всех элементов паркета повторяется на всей плоскости - это и есть дальний ориентационный порядок, но истинного трансляционного дальнего порядка нет (хотя есть приблизительная периодичность вдоль нек-рых направлений). [c.361]

Рис. 1. Двухмерная модель квазикристалла (выделены десятяуголь-кики)

Пространственные и временньш ограничения метода МД связаны с возможностями используемых ЭВМ, размером и структурой принимаемых мол. моделей. В первых работах (Б. Олдер, Т. Вайнрайт, 1959) расчеты вьшолнялись для двухмерной модели жидкости из неск. десятков частиц, Совр. ЭВМ позволяют рассчитывать фазовую траекторию для систем из 10 -10 атомов за времена 10 с. Даже в рамках этих ограничений метод МД успешно используют для решения мн. вопросов мол. физики конденсир. состояния в-ва. Так, установлено, что диффузионный процесс в простых жидкостях и воде осуществляется не скачкообразными перемещениями отдельных молекул из одного положения относит, равновесия в другое, а благодаря коллективным непрерывным движениям всей совокупности молекул. Метод МД позволяет понять механизм образования кристаллич. дефектов под воздействием ионизирующих излучений, термнч. и мех. нагружения. Этот метод используют для изучения аморфных металлов, стекол, полимеров, белковых молекул, для объяснения адсорбц. понижения прочности (эффекта Ребиндера). [c.111]

Большинство этих расчетов основывалось на поле течения идеальной жидкости, в котором приведенная скорость течения является функцией лишь приведенных координат х и у Однако, как уже указывалось, скорость течения зависит и от числа Рейнольдса, особенно вблизи препятствия, где действующие на ча стицу вязкие силы сравнимы с силами инерции При Re > 1000 потенциальное течение дает удовлетворительное приближение к действительному полю течения вблизи передней (обращенной навстречу потоку) поверхности препятствия, и поэтому расчеты достаточно точны Выполнен ряд расчетов, применимых для высоких Ре32-35 и получено аналитическое решение для случая обтекания идеальной жидкостью полоски (двухмерная модель цилиндра) и диска (двухмерная модель сферы) [c.185]

F). Ограничения работы Стерлинга и Скривена. Анализ Стерлинга и Скривена основан на весьма упрощенной модели. Поэтому выводы о ее использовании связаны с определенными ограничения ш. Некоторые недостатки модели уже отмечались самими авторами. Они вытекают из следующих принятых условий изотермичности (особенно предположения о том, что никакое теило не выделяется на поверхности раздела фаз) жесткой горизонтальной поверхности раздела фаз полубесконечной протяженности каждой фазы отсутствия какой-либо зависимости физических свойств от концентрации ограничения анализа двухмерной моделью несмешиваемости жидкостей и стационарного характера переноса. Имеется дополнптельное ограничение, обычное для всех линеаризованных задач по стабильности, а именно анализ ограничивается только очень небольшими возмущениями. [c.223]

Классическая модель обнаружения мин в грунте. Пусть требуется обнаружить в почве противопехотные безоболочные мины на основе тринитротолуола. ЬСлассическая двухмерная модель ТК в цилиндрических координатах позволяет получить зависимости сигнала АГ от времени, глубгшы залегания, размеров мины, ТФХ и неровностей почвы (см. рис. 3.31 и табл. 3.11). Вследствие более низкой интегральной теплопроводности тринитротолуола по сравнению с типичными почвами, в дневное время над миной [c.113]

Сравнение распределения средней плотности поевдо -сжиженного слоя (в аппарате диаметром 50см при использовании различных газораспределительных решеток) с плотностью, рассчитанной по доле сечения слоя, занятой газовыми струями, показало удовлетворительное совпаде -ние расчетного и экспериментального профилей, В изучен -ных условиях взаимодействие струй сказывалось в малой степени. Специальные наблюдения, проведенные с помощью киносъемки, показали несовпадение фаз развития струй,истекающих из отверстий решетки, расположенных у прозрачной стенки двухмерной модели. Это позволяет восполь -зоваться предложенным вероятностно-статистическим ме -тодом для расчета профиля средней плотности в приреше -точной зоне слоя [31. [c.30]

Двухмерная модель имеет то ггреи.мущество, что она легче поддается теоретическому анализу, чем соответствующая трехмерная модель, хотя уравнения, полученные для последней, могут быть легко применены для тех же самых случаев, что и уравнения, описывающие двухмерную модель. В основу теории положены следующие предпосылки. [c.83]

Рис. 2.5. Обратная решетка, к-прострапство и первая зона Бриллюэна (двухмерная модель).

На рис. 1,12 изобрая ена двухмерная модель роста из точки А половины плоского кристалла, могущего образовывать границы направлений (01) и (11). Пусть и У,11) — отрезки, пропорциональные скорости роста (или растворения) в направлениях, перпендикулярных к линиям (01) и (11), [c.39]

В работе [60] рассмотрен более рациональный подход к вопросу о теплопередаче от стенки к слою, основанный на термическом граничном слое. Бринн с сотрудниками [31] предложили проанализировать теплопередачу от цилиндрической стенки к дви-жзш1 емуся слою песка, использовав теоретическое решение [48] для линейного потока. Кольцо фонтанирующего слоя также является движущимся, но так как термический пограничный слой для фонтанирующего газа распространяется только на небольшое расстояние от стенки, правильнее будет в данном случае использовать двухмерную модель проникновения по Хигби [92]. Пренебрегая осевой проводимостью по отношению к радиальной, можно получить дифференциальное уравнение [c.148]

В работах [24, 32, 36] рассмотрены структуры зон слоистых соединений — GaS и GaSe. В основу расчета структуры зон положена двухмерная модель зон одного четырехкратного слоя типа S—Ga—Ga—S. При этом использованы известные экспериментальные данные оптических, фотоэлектрических, магнетоонтических и других свойств рассматриваемых кристаллов. Валентная зона, а также минимум зоны проводимости носят двухмерный характер. Первая зона Бриллюэна этих кристаллов имеет вид тонкой гексагональной пластинки (рис. 7). В GaS минимум зоны проводимости и максимум валентной зоны не совпадают. Минимальное значение энергии соответствует непрямому переходу. Энергии междузонных переходов Е GaS имеют следующие значения [36] (в зв) [c.41]

В бесконечный слой. На рис. 19 изображена двухмерная модель такого слоя. В (а) представлены группы АХ , все вершины которых являются общими, и таким образом образуется плоская сетка, в которой каждый ато.м X симметрично окружен 4 атомами А. В б) у групп АХ все верчнины также являются общими, но расположение гругн иное, в результате чего вместо сетки получилась цепочка. Рисунки (а) и (б) можно рассматривать как план или продольный разрез рассматриваемых структур. Такие слоистые структуры более- [c.118]

Справочник химика 21

Химия и химическая технология