Квантовое число вращения

Здесь р,,р—момент вращения J—квантовое число вращения зр.—энергия вращения для уровня У /—момент инерции — статистический вес этого уровня вращения. Сумма состояний вращательного движения выражается уравнением [c.337]

Магнитное квантовое число. Вращение электрона вокруг ядра можно сравнить с движением тока по замкнутому контуру. При этом возникает магнитное поле, напряженность которого направлена перпендикулярно плоскости вращения электрона. Если атом находится во внешнем магнитном поле, то, согласно квантовомеханическим представлениям, его электроны должны расположиться так, чтобы проекции их магнитных моментов на направление этого поля были целочисленными (см. рис.З). При этом они могут принимать как отрицательные, так и положительные значения, включая нулевое. [c.29]

V—квантовое число колебаний. т — квантовое число вращений. [c.111]

Здесь / — момент инерции молекулы, а от — квантовое число вращения. Каждому вращательному квантовому числу отвечает = 2от + 1, близких по энергии практически совпадающих уровней. Таким образом, каждому состоянию, характеризуемому квантовым числом щ, мы приписываем статистический вес р = 2от + 1 и записываем сумму состояний в виде [c.120]

Следует отметить, что квантовое число вращения изменяется в раман-спектре на две единицы (.Успехи физической химии, гл. IV). [c.89]

При употреблении значений е, найденных из действительных спектроскопических частот, учитываются увеличение момента инерции с увеличением квантового числа вращения и другие [c.91]

Статистика Электронный уровень Классификация вращения Квантовое число вращения Состояние [c.111]

Некоторый дополнительный магнитный момент дает движение ядра. Однако он. мал по сравнению, напрпмер, с магнитным моментом электрона в его низшем состоянии в атоме водорода (т. е. с боровским магнетоном), так как ядро обладает таким же зарядом, как электрон, и сходной по размеру траекторией, но имеет значительно меньшую скорость. О малой величине дополнительного момента, даваемого ядром, можно также заключить, рассматривая уравнение (2) гл. VI, которое справедливо и для ядерного движения, если заменить I квантовым числом вращения ядра / и подставить вместо т приведенную массу ядра. Хотя / в среднем может оказаться больше, чем /, приведенная масса настолько больше массы электрона, что магнитный момент, обусловленный движением ядра, всегда мал. [c.276]

Молекулы с различными ядрами. Если двухатомная молекула имеет два неодинаковых ядра со спинами I и 1 соответственно, то для получения полного врашательного статистического веса значение 2У4-1 статистического веса к а ж д о г о уровня должно быть умножено на фактор ядерного спина (2г - -1) (2 +1). Для молекулы нахождение функции распределения затруднений не представляет, но при рассмотрении основных термов других видов надо учитывать дополнительные факторы. Радикал циан, например, имеет основной терм 2 другими словами, каждый вращательный уровень является дублетом. J имеет значения К- --2 и К—у, где К квантовое число вращения и может [c.60]

В предыдущем абзаце было указано, что орто- и пара-состояния связаны с чередующимися вращательными уровнями не было сделано, однако, никаких указаний на связь между обоими состояниями и квантовым числом вращения. Во-первых, необходимо знать, подчиняется ли молекула статистике Бозе-Эйнштейна (симметрическая полная собственная функция) или Ферми-Дирака (антисимметрическая функция). Теперь определенно известно, что к первому типу относятся молекулы из двух одинаковых атомов с четным атомным весом (массовым числом), а ко второму — с нечетным. Во-вторых, надо учитывать, является ли электронный уровень (обычно основное состояние молекулы) четным или нечетным , обозначаемым соответственно символами g и а-, другими словами, является ли сумма значений /, т. е. орбитальных квантовых чисел электронов, четной или нечетной. Для Е-состоя-ния, наконец, необходимо знать, характеризуются ли вращательные уровни как положительные или как отрицательные . Это определяется на основании волново-механических соображений и зависит от того, остается ли собственная функция вращения такой же или меняет знак при изменении знаков координат положения ядра и электронов, т. е. при повороте в обратном направлении линии, соединяющей ядра. Распределение орто-и пара-состояний по вращательным уровням дано в таблгЧ4 ---- [c.110]

Следует отметить, поскольку это имеет общий интерес, что распределение согласно табл. 14 приложимо в известном смысле к симметричным молекулам, не имеющим ядерного спина. Молекула кислорода > 0/ 0, например, находится в основном состоянии Eg и подчиняется статистике Бозе-Эйнштейна теоретически пара-состояние соответствует четному квантовому числу вращения, но в данном случае г = О, и статистический вес этого состояния i (2i-j-l) равен нулю, поэтому в спектре отсутствуют линии вращения с четными значениями J. [c.111]

Здесь у — квантовое число вращения, которое может принимать целочисленные значения, начиная от нуля 1 — момент инерции молекулы относительно оси вращения, равный т1г1+т г1 (где гпх и /Иг — массы атомов, п и Гг — расстояния до центра тяжести так что гп1Г1 = т2Г2). [c.35]

Справочник химика 21

Химия и химическая технология