Гаусса потенциальные

Балансовый характер (III. 18) можно пояснить, если проинтегрировать указанное соотношение по некоторому фиксированному объему V и представить тройной интеграл от дивергенции в виде поверхностного с помощью теоремы Гаусса — Остроградского. В этом случае интеграл от левой части характеризует общее изменение потенциальной энергии в единицу времени в. объеме. К, Интегралы в правой части описывают [c.133]

Если соседние мономерные звенья соединены достаточно длинной полимерной цепочкой, как в случае звездообразных мономеров (см. рис. 1.17, а), то расстояние между этими звеньями в отсутствие физических взаимодействий распределено по закону Гаусса [7, 8]. При этом такие молекулы можно представить в виде бусинок-звеньев, соединенных между собой пружинами с силовой константой квТ , где Усб — постоянная Больцмана, 2/3 — среднеквадратичное расстояние между соседними звеньями, Т — абсолютная температура. Конформация макромолекулы в такой модели характеризуется координатами Г ее звеньев, а энергия Е/эл(г определенной конформации складывается из потенциальных энергий всех пружин [c.176]

Выше уже было сказано, что гауссов волновой пакет с течением времени даже в отсутствие внешних воздействий меняет свою форму. Если же на его пути встречаются препятствия из тех или иных потенциалов, то эти искажения формы становятся еще более значительными. Характерно однако то, что в (1), как уже было сказано, коэффициенты с. остаются постоянными, если потенциальные препятствия не зависят явно от времени. Поэтому при распространении волнового пакета необходимо знать эти коэффициенты, следующие из разложения Ф в момент времени [ = 0, а также и сами базисные функции Ч ,(г), по которым проводится разложение и которые являются решениями стационарной задачи. Зная и то, и другое, можно восстановить всю временную картину. Очень часто, однако, ограничиваются при таком анализе лишь свойствами волновых функций стационарных состояний. Для того, чтобы качественно понять, почему это можно делать, рассмотрим [c.180]

Ионами, пригодными для облучения, являются протоны, дейтоны или а-частицы. Для того, чтобы эти частицы могли проникнуть в ядро и вызвать его превращение, они должны обладать скоростью, достаточной для преодоления со значительной вероятностью сил отталкивания ядра— его потенциального барьера. Высота потенциального барьера сильно растет с увеличением порядкового номера ядра поэтому для получения частиц с достаточными энергиями практически подходит только циклотрон ). В большинстве реакций, приводящих к радиоактивным изотопам, в качестве бомбардирующих частиц используются дейтоны. Так как переделка и юстировка циклотрона, необходимые для перехода с одного типа ускоряемых частиц на другой, сопряжены со значительными трудностями, то почти всегда работают с одним родом частиц, а именно с дейтонами. Поэтому в помещенной ниже табл. 3 из всех реакций, возникающих под действием искусственно ускоренных частиц, приведены только реакции, возникающие при бомбардировке дейтонами. Большинство существующих в настоящее время циклотронов имеет диаметр полюсных наконечников порядка 1 м и напряженность магнитного поля в зазоре между полюсами порядка 13000—15000 гаусс. При таких размерах циклотрона можно получить дейтоны с энергией в 8—10 MeV. Пользуясь дейтонами такой энергии, можно с достаточным выходом получать радиоактивные изотопы до элемента с порядковым номером 53 (иод). Для получения радиоактивных изотопов с большими порядковыми номерами служат почти исключительно реакции с нейтронами, которые, являясь электрически нейтральными, не отталкиваются ядрами. [c.26]

В [46] автор использовал имевшиеся теоретические сечения рассеяния электрона на водороде для расчета интегралов столкновений в области телшератур до 15 000° К. Интегралы столкновений для двухатомных молекул, взаимодействие между которыми описывается потенциалом Морзе, рассчитаны в [47]. Результаты представлены в виде таблиц для Т, р). Расчеты проводились на ЭВМ методом Гаусса в области 1 1, 5 3, 5 и для 0.01 Г 20, 2 Р 5 [Т 1 = кТ— энергия диссоциации двухатомной молекулы, отсчитываемая от минимума кривой потенциальной энергии), ш /2 — колебательная и [c.135]

Основанием теории Гаусса является предположение о том, что магнитное поле Земли вызывается источниками, которые находятся внутри земного шара и поэтому имеют потенциальный характер. [c.421]

Ядра некоторых изотопов характеризуются механическим спином, и вращающийся заряд этих ядер создает магнитный момент. При помещении таких ядер в магнитное поле взаимодействие этого ноля с ядерным магнитным динолем приводит к зависимости потенциальной энергии от угла между осью вращения ядра и направлением приложенного магнитного поля. На основе квантовомеханических соображений можно сделать вывод, что разрешенными являются лишь некоторые дискретные энергетические уровни с соответствующими ориентациями оси спина и что поглощение энергии, приводящее к переходу ядер в спиповые состояния с более высокой энергией, может происходить лишь при V = = уНоНя, где V — частота излучения, Н, — наиряженность магнитного поля в гауссах, а у характеристический параметр данного изотопа, известный под названием гиромагнитного отношения. [c.180]

С помощью законов Ньютона в свое время были получены различные частные принципы например, наименьшего действия Гамильтона — Остроградского и Мопертюи — Лагранжа, наименьшего принуждения Гаусса, наименьшей кривизны пути Герца, наименьшей потенциальной энергии и т. д. Были доказаны многочисленные теоремы, например известная теорема Карно (отца) в теории удара, выведены всевозможные уравнения и т. п. Все эти вопросы более подробно рассматриваются в работах [18, 21]. Перечисленные законы, принципы, теоремы и уравнения образуют очень стройное здание современной [c.396]

Потенциальная функция Кпрямо не измеряется, но, применив уравнение (6), мы можем получить выражения для геомагнитных элементов X, У и Z. Если ряды сферических функций ограничить конечными значениями и и ш (в общем случае и = ш 12), то для определения коэффициентов Гаусса можно использовать регрессионный анализ, который обеспечивает наилучшее соответствие для десятков тысяч значений геомагнитных элементов, полученных с помощью Мировой магнитной съемки. Когда это было сделано, то обнаружилось, что вклад внешних источни- [c.85]

Но недостаток подобного формального описания геомагнитного поля заключается не только в невозможности физического истолкования таких значительных изменений параметров основного диполя (в такой ничтожный срок с точки зрения истории планеты). Еще большее неудовлетворение вызывает основа всего разложения потенциальной функции 11. Ведь при ее разложении Гаусс считал совершенно естественным направленна [c.978]

Справочник химика 21

Химия и химическая технология