Уравнение Бернулли Бернулли теорема

Полный энергетический баланс поточных процессов. Из опыта известно, что взаимные превращения различных форм энергии и превращение тепла в работу при реальных процессах сопровождаются деградацией энергии, Тг е. переходом ее в менее полезные формы. По этой причине первый закон термодинамики — или закон сохранения энергии — менее важен для практических приложений, чем уравнение энергетического баланса, известное, как теорема Бернулли. Уравнение баланса может быть выведено из уравнения (17.3) следующим образом. Вследствие того, что в текущей жидкости происходят необратимые процессы, в действительности энергия, которой обладает единица массы вытекающей жидкости, не выражается левой частью уравнения (17.3) сюда необходимо ввести член, учитывающий потерю энергии единицей массы на преодоление трения. Таким образом, из уравнения (17.3) получаем [c.310]

П. 8, направления движения потока и вихревого шнура в верхней части совпадают, нижняя же часть вихревого шнура движется навстречу потоку. Это вызывает уменьшение скорости движения жидкости вблизи нижней части вихревого шнура по сравнению с верхней. В соответствии с уравнением Бернулли внизу давление больше, чем наверху, и возникает сила, перпендикулярная к направлению потока. По теореме Жуковского эта подъемная сила определяется выражением [c.103]

Подъемная сила профиля решетки при обтекании его реальной жидкостью. Уравнения (9. 33) и (9. 38) были получены применением теоремы об изменении количества движения, справедливой как для идеальной, так и для реальной жидкости. Но при выводе формулы (9. 38) мы использовали уравнение Бернулли для идеальной жидкости (9. 36). При обтекании профиля реальной вязкой жидкостью в уравнение (9. 36) должен быть введен член, учитывающий потери энергии (напора), т. е. член кр [c.241]

Для экспериментального определения сопротивления какого-либо участка в печах измеряется разрежение до и после участка и на основании теоремы Бернулли рассчитывается величина искомого сопротивления. Уравнению Бернулли в данном случае придается следующий вид [c.433]

Оторвавшаяся часть потока, непосредственно примыкающая к профилю, сворачивается в вихрь и уносится потоком. При этом вокруг профиля происходит такое перераспределение скоростей, что задняя критическая точка Б на верхней поверхности профиля смещается вниз по потоку. Это соответствует увеличению скорости течения над профилем и уменьшению под ним на поступательный поток накладывается возникший вокруг профиля циркуляционный поток (см. рис. 2.8, в). На верхней поверхности профиля скорости увеличиваются, а на нижней — уменьшаются. Согласно уравнению Бернулли при этом происходит уменьшение давления над профилем и увеличение под ним, что приводит к возникновению подъемной силы. При этом, как предположили Н. Е. Жуковский и С. А. Чаплыгин, и что впоследствии было подтверждено опытом, величина возникшей вокруг профиля циркуляции такова, что суммарное течение происходит с плавным сходом струй с острой задней кромки. Циркуляция вокруг профиля равна по своей величине и противоположна по знаку циркуляции сорвавшегося с профиля вихря, что также находится в полном согласии с общими теоремами аэродинамики. [c.44]

Теорема Бернулли для идеальной несжимаемой жидкости выражается следующим уравнением [c.23]

Уравнение (17.12) обычно называется теоремой Бернулли. Следует указать, что выражает полную потерю энергии на трение [c.311]

Теорема Бернулли. Во многих случаях машина, производящая внешнюю работу, отсутствует, и поэтому члены общего уравнения, включающие величины Q к и, будут ничтожно малы. Для этих случаев уравнение (4) можно написать в более простом виде [c.370]

Приложение теоремы Бернулли к потоку жидкости в трубе можно теперь суммировать в уравнение [c.408]

Обычно бывает неудобно и излишне, хотя теоретически и возможно, находить одну лишь потерю механической энергии, зависящую от трения. Можно вывести диференциальное уравнение для общего перепада статического напора, превращая уравнение (31Ь ) в диференциальную форму теоремы Бернулли (уравнение (За), стр. 874 [c.921]

Поверхности раздела, порождающие вихри, могут образоваться за счет изменения давления и плотности (или удельного объема) жидкости при ее течении, так как при этом постоянная в уравнении Бернулли не сохраняет своего значения. В теории вихревых движений это известно под названием теоремы Бьеркнеса, согласно которой пересечение изобарических (р = onst) и изостерических удельный объем v = onst) поверхностей порождает циркуляцию жидкости, меняющуюся во времени, т. е. создает вихревое движение. [c.95]

Уравнения (52) — (54) совпадают с уравнениями, уже выведенными для жидкостей. Поско -ьку они основаны на допущении, что Ар представляет очень малую величину и поэтому изменение плотности газа практически будет ничтожно мало, их можно вывести непосредственно из теоремы Бернулли, как это и было сделано для уравнения (22) ). Это означает принятие допущения, что плотность газа не изменяется, т. е. что газ ведет себя практически как жидкость. Кроме того, так как уравнение (52) илн (54) строго правильно только, когда Ар— -0 (и поэтому плотность постоянна), то с теоретической точки зрения будет несущественно, берут ли для V удельный объем до диафрагмы, или после нее, или же пользуются средней величиной. Использование последней, как будет показано ниже, имеет практические преимупге- [c.386]

Справочник химика 21

Химия и химическая технология