Справочник химика 21

Химия и химическая технология

Статьи Рисунки Таблицы О сайте English

Поле температурное сплошных сред

    При Г1 = 0 уравнение (2.38) описывает температурное поле в сплошном цилиндре, внутри которого действуют внутренние источники теплоты постоянной мощности ду и с поверхности которого происходит тепло-, отдача в среду с температурой Гжа. Распределение температуры в цилиндрической стенке, одна из поверхностей которой теплоизолирована, а другая поддерживается при постоянной температуре Тс, также задается уравнениями (2.38) и (2.39), если считать в них а->-оои и 7 ж = 7 с. [c.137]


    Перейдем к уравнениям, определяющим тепловое состояние монокристалла. Будем рассматривать монокристалл как сплошную среду, движущуюся вертикально вверх со скоростью Температурное поле монокристалла является нестационарным и описывается уравнением [c.11]

    Моделирование остаточных напряжений в процессе химического формования. Первичной причиной возникновения внутренних напряжений является неоднородность температурных и конверсионных полей в изделии, поэтому расчет Т г, 1) и а(г, 1), описанный в разд. 2.3, является исходным моментом для оценки остаточных напряжений. В большинстве случаев можно с большой степенью достоверности не учитывать влияние на температуру и кинетику реакции теплоты деформирования. Это позволяет значительно упростить поставленную задачу, т. е. рассматривать две самостоятельные задачи определение температурных и конверсионных полей и нахождение напряжений с учетом рассчитанной степени превращения и температуры. Последняя задача — о теоретическом обосновании вида уравнения состояния (связи между тензором напряжений и тензором деформаций), параметры которого зависят от степени завершенности физико-химических процессов, протекающих в полимере, и являются общими для механики сплошной среды. [c.81]

    При расчете температурных полей в неподвижных засыпках вызывает трудности учет пристенного эффекта, связанного с более рыхлой укладкой зерен в непосредственной близости от внутренней поверхности аппарата. Коэффициенты Лэх и кэг вблизи стенки аппарата будут иметь значения, отличные от значений в основной массе слоя из-за большей газовой прослойки, большей величины скорости фильтрования газа вдоль стенки и влияния стенки на характер отклонения струек сплошной среды в радиальном направлении при обтекании частиц. Учесть полное влияние этих эффектов на локальные пристенные значения Лэл и кдг не представляется возможным. Поэтому пристенный эффект учитывается через коэффициент теплоотдачи от поверхности стенки к фильтрующейся через зернистый слой массе газа (жидкости).  [c.152]

    Он описывает перенос теплоты вследствие взаимодействия пульсаций истинных температурных и гидродинамических полей в сплошной фазе и представляет собой дивергенцию дополнительных конвективных потоков теплоты, обусловленных пульсациями. По своему смыслу эти потоки аналогичны пульсационным тепловым потокам в турбулентном течении. Природа такого эффекта, называемая конвективной дисперсией теплоты [150, 163], определяется микроструктурой дисперсной среды, подвижностью фаз и механизмом пульсаций. На феноменологическом уровне он иден- [c.246]


    Результаты расчета задач нестационарной теплопроводности, приведенные в гл. 3, позволили найти простые функциональные зависимости для полей термоупругих напряжений в сплошных телах и по толщине стенок цилиндрических и сферических оболочек, когда внешние функции температурного нагружения (плотность теплового потока иа поверхности или температура омывающей среды) изменяются по линейным, экспоненциальным, гармоническим и другим законам. Найдены простые аналитические зависимости для температурных напряжений в тепловыделяющих элементах с различными переменными во времени и по координате текущей точки внутренними источниками теплоты. [c.8]

    Н. К. Харакас и К. О. Битти дали правильное, хотя и формальное, объяснение наблюдаемым отклонениям, предположив, что при увеличении диаметра частиц и уменьшении теплопроводности газа условная протяженность температурного поля становится сравнимой с размерами элементарного объема ячейки, который при выводе дифференциального уравнения (1) должен быть по крайней мере, не меньше диаметра частицы. Так как для кипящего слоя характерно кратковременное пребывание пакета частиц вблизи поверхности теплообмена, использование дифференциального уравнения сплошной среды (1) неприемлемо начиная с некоторого диаметра частиц для количественного анализа. Вероятно, поэтому модель X. С. Миклей и Д. Ф. Фейербенкса и основанное на ней соотношение (3) широко используют обычно лишь для качественных иллюстраций. А. П. Баскаковым было сделано, по нашему мнению, недостаточно физически оправданное предположение, что основная причина расхождения опытных и рассчитанных по соотношению (2) данных состоит в невозможности осуществления плотного контакта с пакетом, принимаемым за сплошное тело, из-за прослойки газа между поверхностью теплообмена и первым рядом частиц. Эта прослойка, толщина которой зависит от диаметра частиц, создает между стенкой и пакетом дополнительное контактное сопротивление. [c.183]

    Отметим, что теоретические вопросы исследования температурных полей при выращивании монокристалловС, когда их рассматривают как сплошную среду, движущуюся вертикально вверх со скоростью = =Шо, сводятся к решениям задач вида (4.351) с учетом эффекта осевой теплопроводности [85]. При этом поверхность монокристалла непосредственно омывается внешней средой и обобщенное число 81, введенное нами для решения внутренних задач теплообмена, будет совпадать с числом Био нз теории теплопроводности. [c.336]

    Теплоперенос (теплоотдача) при вынужденной конвекции (качественное рассмотрение). Еще раз напомним, что для расчета тепиообменного устройства и температурного поля Т х, у, z, t) в каком-то объекте необходимо знать коэффициент теплоотдачи а при известных средних значениях температуры среды Тс и теплообменной поверхности Тст- Напомним также качественную гидроаэродинамическую обстановку около теплообменной поверхности, вдоль которой движется сплошной поток теплоносителя. Сплошной потенциальный поток жидкости (газа) набегает на пластину или входит в трубу при 1 = 0. Из условия прилипания молекул потока к стенке при у = О скорость потока нулевая и постепенно увеличивается при у > 0. Меньшие скорости движения потока около пластины обусловлены превосходством сил вязкости ( V Ж) над инерционными силами p[WV)W). Здесь реализуется ламинарный режим течения, т. е. при малом критерии Re = Wdjv. Переноса количества движения, массы, тепла ортогонально пластине (по оси у) практически нет, а если и есть, то очень слабым молекулярным механизмом. [c.280]


Смотреть страницы где упоминается термин Поле температурное сплошных сред: [c.88]   
Тепловые основы вулканизации резиновых изделий (1972) -- [ c.48 ]




ПОИСК





Смотрите так же термины и статьи:

Сплошная среда

Температурное поле



© 2025 chem21.info Реклама на сайте