Шумана кривые

Аналогичные кривые были получены Шуманом [П-17] при решении задачи о нагреве неподвижного зернистого слоя. Поэтому изображенные на рис. 24 и 25 кривые в дальнейшем будут называться кривыми Шумана. [c.85]

С. Е. Андреев, а затем Р. Шуман, приняв, что распределение по массе продуктов измельчения мономинеральных пород в области малых размеров частиц подчиняется закономерности Годэна, доказали [1], что в этой области кривая распределения массы по диаметрам выражается формулой [c.21]

Выражения для вольтамперных кривых в случае треугольных волн были получены Шуманом [527]. Он рассматривал многостадийные процессы типа Ю + пе дгН в условиях диффузионного контроля, причем по меньшей мере один из стехиометрических коэффициентов был целым числом, превышающим единицу. Теоретические результа ты были подтверждены в опытах по растворению ртути в разбавлен ных растворах цианида, которое описывается суммарной реакцией [c.210]

Андреев [7, 8], а затем Шуман [385], приняв, что распределение по массе продуктов измельчения мономинеральных пород по фракциям подчиняется в области малых размеров частиц закономерности Годэна, доказали, что в этой области кривая распределения массы по диаметрам будет выражаться формулой [c.28]

Фиг. 39. Кривые, показывающие зависимость Е от у Бурке и Шуман).

Особый интерес представляет процесс горения при очень высоких температурах (кривая 4). При этих температурах реакция СОа+ -1-С протекает интенсивно. Кислород не достигает поверхности угольной частицы и сгорает в объеме. В данном случае углерод сгорает за счет реакции восстановления углекислоты. Прои есс имеет двухстадийный характер, предполагаемый Бурке и Шуманом, и является следствием объемного горения окиси углерода. [c.203]

Бурке, Шуман и Парри [65] представили доказательства, которые показывают, что законы проводимости тепла для дробленого топлива остаются подобными тем, которые были развиты Фурье в его классических работах о течении тепла внутри гомогенного тела. В своих исследованиях они, однако, пренебрегли влиянием излучения, которое, как было показано позже, имеет важное значение [57, 61]. Их экспериментальные исследования включали исследование влияния нагревания на массу дробленого материала с одинаковой начальной температурой, помещенную в цилиндр с постоянной и более высокой температурой степки, и наблюдение во времени иовышения температуры по оси цилиндра с помощью термопар. Была найдена прекрасная согласованность для двух углей в дробленом состоянии и одного высушенного дробленого кокса с формой кривой, предсказанной на основе аналитического исследования по Фурье, и результаты позволили рассчитать тепловую диффузию, которая является критерием скорости расиространения температурной волны [66] и которая эквивалентна отношению теплопроводности к произведению удельной теплоты на плотность. Тепловая диффузия питтсбургского угля в 16 меш составляла 0,06 см 1мин в интервале температур 15—343° при атмосферном давлении. Прпнршая удельную теплоту и единицу плотности равной 0,3, получим, что теплопроводность в этом частном случае составит 0,00030. Для монолитного кокса тепловая диффузия была найдена равной 0,024 см мин в интервале температур 15—538°. [c.88]

Фиг. 40. Кривая 7 — цилиндрическое пламя с недостатком кислорода. Кривая 2 —цилиндрическое пламя с и.эбытком кислорода Бурке и Шуман ).

Имеющиеся данные показывают, что охрупчивание полиэтилена в значительной степени зависит от характера окружающей среды. В качестве примера можно сослаться на убедительные результаты Гаубе [46], полученные для линейного полиэтилена. Он проводил эксперименты при 80 °С на воздухе, в дистиллированной воде, а также в 2%-ном водном растворе эмульгатора. Влияние среды сказывается в смещении крутопадающего участка кривой долговечности таким образом, что наибольшая долговечность наблюдается на воздухе, в воде — несколько меньшая, и минимальная — в растворе эмульгатора. Ни вода, ни эмульгатор не вызывают набухания полиэтилена и тем самым изменения его прочности. Поэтому колебания прочности полиэтилена в различных средах являются следствием смачивания, изменения свободной энергии на границе раздела поверхности образца и окружающей среды. Известно, что изменение свободной поверхностной энергии оказывает влияние на прочностные свойства твердых тел. Например, Смекал [46] установил, что предел прочнрсти при растяжении для стеклянных брусков на воздухе составляет 716 кГ/см , а в воде — 638 кГ/см . Шуман [29] приводит значение предела прочности при растяжении для стеклянных брусков в воде 1110 кГ/см , а в спирте — 1210 кГ/см . Он объясняет это тем, что свободная поверхностная энергия на границе раздела фаз стекло —спирт на 70% больше, чем энергия на границе раздела фаз стекло — вода. [c.194]

Кривые Шуманна могут характеризовать зависимость С/Со от [c.82]

Линейное равновесие. В тех ионных сиртемак, которые пред.-ставляют почти линейные равновесия, данные для неподвижного слоя могут быть выяснены посредством использования математических зависимостей, указанных на стр. 82, например кривых Шуманна. Так как это решение. является точным лишь в том случае, когда нет сопротивления внутренней диффузии, то оно может быть применимо с достаточным приближением в большинстве случаев, в которых кинетика пррцесса отражает как жидкую фазу, так и внутреннюю диффузию. Полученная таким образом константа скорости является обшим коэффициентом. [c.92]

С этой целью, на чертежную кальку наносят график С/Со, в котором на оси абсцисс отложены значения для У, и помеш,ают ее на кривую Шуманна. Затем смещают кривую по графику до тех пор, пока не будет найдено наилучшее соответствие с кривой. Шуманна. Настрящие кривые, полученные из опытных данг ных, неточно соот в етствуют математическим расчетам, особенно при высоких значениях С/Со. Очевидно, что кривые соответствуют более низким значения>м. Параметр может быть найден, из соответствующей кривой, а с его помощью определяется величина Кр 8. Полная емкость ионита может быть затем определена из значения абсциссы для данной величины У. [c.92]

Кинетика диазотирования впервые была описана Ганчем и Шуманом [9] в 1899 г. Работа проводилась в 0,002 н. НС1. Авторы получили кинетические кривые второго порядка и без дальнейшей проверки предположили, что этот порядок соответствует первому порядку по каждому из реагентов, что было действительно справедливо для любой реакции второго порядка, исследованной до того времени. Авторы также полагали, что амин реагирует в форме соли, но это не отражается на кинетике при постоянной кислотности. Таким образом, этой интерпретации соответствует уравнение (1). Полученные данные привели авторов к выводу, за который позднее их критиковали, что различные ароматические амины реагируют с одинаковой скоростью. В 1913— 1920 гг. Тассили [10] и в 1920 г. Бёзекен и сотр. [11] вновь исследовали эту [c.514]

Справочник химика 21

Химия и химическая технология