Электромагнитное излучение поляризованного света

На рис. Х.З схематично показано, как для какой-то заданной частоты рассеянного молекулой света экспериментально определяется его поляризация. Пусть молекула находится в начале системы координат. Электрический вектор падающего на молекулу в направлении оси X электромагнитного излучения S п осциллирует, как показано на рис. Х.З, параллельно оси г, т. е. излучение плоско поляризовано, как это имеет место в современных схемах возбуждения спектров КР с помощью лазеров. Рассеянное под прямым углом (в направлении оси у) излучение направляется в щель 5 [c.212]

Происхождение. Поляризация электронных облаков в молекулах отчетливо проявляется в ПК- и УФ-поглощении, но она еще в большей степени ответственна за явление, которое количественно характеризуется по измерению молекулярной рефракции. Когда свет, как электромагнитное излучение, проходит через вещество, то даже в отсутствие прямого поглощения, подобно тому, которое было рассмотрено в предыдущих разделах, он может взаимодействовать с электронными облаками молекул или ионов, вызывая их поляризацию. Если электроны достаточно легко поляризуются, то взаимодействие [c.159]

СН = СН-СН = СН- стоят заместители, облегчающие сдвиг электронов. Тенденция к поляризации под действием электромагнитного излучения — общее свойство всех веществ. Наличие цвета и интенсивность его зависят от легкости поляризации молекул. Однако для большинства из них требуются кванты большой энергии — ультрафиолетовый свет. Цветом среди органических веществ обладают те, молекулы которых способны поляризоваться под действием небольших [c.87]

При взаимодействии электромагнитного излучения с материей возникает несколько наблюдаемых эффектов, а именно поглощение, рассеяние, преломление света и, когда падающее излучение поляризовано, вращение плоскости поляризации. Все эти эффекты тесно связаны, и их теоретические основы обсуждались в ряде работ. В частности, содержательное рассмотрение теории этих явлений как с классической, так и с квантово-механической точек зрения можно найти в учебнике квантовой химии Кейзмана . [c.140]

Согласно представлениям физической оптики тонких слоев, при отражении световой волны от поверхности металла вследствие комбинированной падающей и отраженной волн наблюдается электромагнитная волна, которая в плоскости исследуемого слоя при нормальном падении света и при (й — толщина слоя, К — длина волны) в первом приближении имеет узел, т. е. равную нулю амплитуду, и, следовательно, незначительно взаимодействует со слоем. При наклонных углах падения для излучения, поляризованного перпендикулярно плоскости падения (х-компонента), изменение фазы световой волны при отражении также будет равно 180°, и взаимодействие наблюдаться не будет. Если же волна поляризована параллельно плоскости падения (р-компонснта), картина отражения меняется, поскольку изменение фазы отлично от 180°, и комбинация падающей и отрал<енной волн даст на поверхности стоячую волну с вектором электрического поля, отличным от 0. [c.149]

Соответственно этому колебания вектора электрической поляризации освещаемых частиц (их дипольных моментов) также происходят одновременно в двух взаимно перпендикулярных направлениях. Обе эти компоненты осциллир /ющего диполя излучают электромагнитные волны одновременно. В таком случае пространственное распределение интенсивности излучения получается суммированием излучений каждой компоненты. В итоге диаграмма направленности светорассеяния становится симметричной относительно направления падения луча света (рис. 3.133). Вперед и назад излучение максимально и не поляризовано. В перпендикулярном направлении оно в два раза слабее, но полностью поляризовано. В произвольном направлении рассеивается частично поляризованный свет. [c.746]

Естественно теперь задать вопрос почему одни вещества взаимодей ствуют с плоскополяризоваиным светом, а другие нет Очень упрощен ное объяснение этого явления заключается в следующем (более строг рассмотрение требует применения довольно сложного математическо аппарата). Электромагнитные колебания (световой луч), падающие молекулу, вступают во взаимодействие с ее электронными оболочкамч 5 При этом происходит возмущение электронной конфигурации молеку, лы, которое можно представить себе как поляризацию электронов. Эх взаимодействие заставляет электрическое поле излучения изменить нв правление колебаний. Влияние, оказываемое одной молекулой, кр мало, но при действии большого числа молекул суммарный эффект мо но измерить как результирующее вращение плоскости поляриз плоскополяризованного света. f [c.432]

Правила отбора по симметрии определяют поляризацию элек тронного перехода. Из всего вышесказанного видно, что каждьи электронный переход может быть разрешен не для всех составляю щих оператора дипольного момента. Следовательно, если молекул закреплена в пространстве, поглощаться ею будут только опреде ленным образом направленные колебания электромагнитного излу чения. Если освещать поглощающее вещество линейно поляризо ванным светом, поглощать данную длину волны будут только п молекулы, разрешенное направление перехода в которых совпа дает с направлением колебаний электрического вектора излучения [c.30]

В 1800 г. английский ученый Вильям Гершел открыл невидимые лучи, которые потом получили название инфракрасных. В 1853 г. французский физик Ампер высказал мысль, что невидимые лучи распространяются, отражаются, поляризуются и интерферируют совершенно так же, как лучи видимого света, и что они отличаются от последних только большей длиной волны и меньшей частотой колебаний. После открытия инфракрасных лучей возникло понятие л Т1истой энергии. Большую работу по исследованию лучистой энергии проделали Максвелл, создавший теорию электромагнитных колебаний, и Герц, экспериментально доказавший волновые свойства переменного электромагнитного поля. Свойства интерференции, дифракции и поляризации лучей являются убедительным опытным подтверждением электромагнитной теории излучения. [c.3]