Поля вектор электрический

В общем случае в Iр, и содержится недостаточно информации о векторе электрического поля. Требуется дополнительная информация о спектральном и временном средних синуса и косинуса сдвига фаз между р, и компонентами вектора Ё. Следовательно, нужно ввести еще две величины, а именно третий и четвертый коэффициенты Стокса. [c.462]

Свет называется линейно поляризованным (или плоско поляризованным), если проекция вектора электрического поля на плоскость хОу во времени колеблется по прямой линии. Если вектор электрического поля описывает эллипс, то поляризацию света называют эллиптической, частным случаем которой является волна с круговой поляризацией (электрический вектор описывает окружность). Кроме того, если электрический вектор при своем движении в пространстве вращается как правосторонний винт, то это значит, что существует правая круговая поляризация (в некоторых курсах физики используются прямо противоположные определения). На рис. 17, а приведено пространственное изображение волны с правой круговой поляризацией, на рис. 17, б — с левой круговой поляризацией и на рис. 17, в — результат их сложения — линейно поляризованный луч. Линейно поляризованный свет получается от сложения двух лучей с противоположной круговой поляризацией с одинаковыми интенсивностями и фазами. [c.33]

В последнее время магниторезистивный эффект широко используется в пермаллоевых тонкопленочных преобразователях магнитного поля. Активное электрическое сопротивление тонкопленочного анизотропного пермаллоевого слоя зависит от угла между направлениями векторов намагниченности пленки и тока в ней. Техническая реализация пермаллоевых магниторезисторов открывает широкие возможности их миниатюризации. [c.121]

Направления векторов электрических моментов диполей молекул в отсутствие электрического поля имеют хаотическое расположение, т. е. 2 Pi = О.При наложении внешнего поля молекулы вещества ориен-I [c.166]

Таким образом, сложение двух перпендикулярных линейно поляризованных лучей с разностью фаз в я/2 приводит к лучам в форме левой или правой спирали соответственно. Если смотреть навстречу направлению распространения луча, то в левой спирали вектор электрического поля вращается по кругу по часовой стрелке и называется правым лучом й г, а для правой спирали — по кругу против часовой стрелки (рис. УП1.4) и называется левым лучом ёг. [c.171]

Проекции вектора электрического поля ё на оси х и у для угла поворота плоскости поляризации а (см. рис. VHI.G) будут выражены общими соотношениями (фазовые множители zn опущены с целью упрощения записи уравнений) [c.194]

Это есть уравнение эллипса, т. е. вектор электрического поля суМ марного луча после выхода из ячейки Керра описывает эллипс. [c.237]

Рис. 43. Принципиальная схема эллипсометрической установки (а) и проекция на плоскость ху траектории, описываемой концом вектора электрического поля (б)

Прежде всего следует отметить метод эллипсометрии. Принципиальная сущность этого метода состоит в том, что гладкий и блестящий электрод освещается эллиптически поляризованным светом при таких экспериментально варьируемых параметрах, чтобы отраженный свет был плоскополяризованным . В свою очередь два параметра эллиптически поляризованного света — разность фаз (Д) и отнощение амплитуд (tgг )) х- и у-компо-нент вектора электрического поля — путем весьма сложных уравнений, вытекающих из законов оптики, можно связать с показателем преломления адсорбционного слоя п и его средней толщиной й. Расчет величин п и ( на основе экспериментально установленной зависимости ф от Д проводят при помощи ЭВМ по специально разработанным программам. [c.33]

Под действием внешнего электрического поля происходит поляризация диэлектрика. Это означает, что результирующий электрический момент диэлектрика становится отличным от нуля. Электрический момент единицы объема диэлектрика, равный геометрической сумме электрических моментов всех молекул, находящихся в этом объеме, называется вектором поляризации диэлектрика Р. У большинства диэлектриков в случае сравнительно слабых полей вектор поляризации связан с напряженностью поля в той же точке соотношением [c.138]

Электрическое поле в диэлектрике характеризуют с помощью вектора электрического смещения (электрической индукции), который определяется соотношением [c.138]

Для характеристики поля, источником которого являются только сторонние заряды, вводят вектор электрического смещения (электрической индукции) D, который, по определению, есть [c.210]

Показать, что если все возможные ориентации молекулы относительно вектора электрического поля равновероятны, то средний наведенный дипольный момент молекулы Л[х связан с напряженностью поля уравнением [c.21]

Оригинальное направление в электрооптических исследованиях развито Толстым с сотр. , использовавшими вращающееся электрическое поле. Поскольку электрическое поле ориентирует частицу,. последняя вращается вслед за полем с отставанием по фазе ввиду вязкого сопротивления, оказываемого средой. Измерения угла между вектором вращающегося поля и осью вращающейся частицы В зависимости от величины напрял<енности электрического поля позволяют рассчитать дипольный момент частицы. Оказалось, что в сильных полях вращающий момент пропорционален квадрату напряженности поля, при значительно меньшей величине поля зависимость становится линейной. Как известно из электростатики, пара сил, действующих на диполь в электрическом поле, пропорциональна произведению величин поля и диполя. Так как ИДМ также пропорционален полю, [c.226]

Оригинальное направление в электрооптических исследованиях развито Толстым с сотр. , использовавшими вращающееся электрическое поле. Поскольку электрическое поле ориентирует частицу, последняя вращается вслед за полем с отставанием по фазе ввиду вязкого сопротивления, оказываемого средой. Измерения угла между вектором вращающегося поля и осью вращающейся частицы в зависимости от напряженности электрического поля позволяют рассчитать дипольный момент частицы. Оказалось, что в сильных полях вращающий момент пропорционален квадрату напряженности поля, при значительно меньшей величине поля зависимость становится линейной. Как известно из электростатики, пара сил, действующих на диполь в электрическом поле, пропорциональна произведению величин поля и диполя. Так как ИДМ также пропорционален полю, это приводит к квадратичной зависимости момента от поля. Обнаруженная линейная зависимость указывает на существование постоянного дипольного момента, не зависящего от поля В сильных полях основным является квадратичный член, отражающий роль ИДМ, в менее сильных — преимущественно проявляется линейный член, отражающий существование постоянного диполя. [c.249]

Если проводник, по которому течет ток, поместить в однородное магнитное поле, составляющее прямой угол с направлением электрического тока (рис. 139), то в проводнике возникает э. д. с., направленная перпендикулярно к плоскости, содержащей векторы электрического тока и напряженности магнитного поля. Это явление называют эффектом Холла (1879 г.). Эффект Холла, обусловленный ионной проводимостью, настолько мал, что им можно полностью пренебречь. Поэтому ниже рассмотрим эффект Холла в металлах и полупроводниках. [c.327]

Поляризация тел и вектор электрического смещения. Мы уже имели возможность убедиться, что все тела электронейтральны и их суммарные дипольные моменты равны нулю. Однако под воздействием внешней энергии можно изменить это относительно устойчивое состояние, тогда результирующий дипольный момент окажется отличным от нуля. В этом случае говорят, что тело поляризовано. Рассмотрим поляризацию диэлектриков и проводников под влиянием внешнего электрического поля. [c.45]

В разд. 20.1 было отмечено, что электрон в атоме может иметь две ориентации спина по отношению к направлению магнитного поля или же две ориентации вектора момента количества движения по орбитали. Зти два направления, обозначаемые 4-и —7г соответственно, образуют, как принято называть, дублет. Такой дублет связан со спиновым квантовым числом 7г. Отсюда следует, что протон и нейтрон могут составить электрический зарядовый дублет. Высказывалось предположение, что нуклону внутренне присущ электрический заряд, по величине равный -f /г (в единицах е) и вектор электрического заряда, по величине равный 7г, способный принимать две ориентации (но не в обычном трехмерном пространстве, а в некотором абстрактном пространстве), и, таким образом, он или вносит вклад Н- 72 в окончательный заряд, что дает протон, или вносит вклад — /2, что дает нейтрон. Согласно этому представлению, протон и нейтрон образуют два состояния электрического зарядового дублета некоторого нуклона с присущим ему зарядом -Ь /з и электрическим вектором 72- Аналогичным образом антипротон и антинейтрон образуют два состояния антивещества соответствующего типа — антинуклона с внутренне присущим ему зарядом— /2 и электрическим вектором 7г. [c.595]

В волноводах могут распространяться волны двух типов Я-волны и Б-волны. В Я-волнах вектор напряженности магнитного поля чаряду с поперечными имеет и продольную (осевую) компоненту, а вектор электрического поля имеет только поперечные компоненты. В -вол-нах только вектор напряженности электрического поля имеет продольную составляющую, а вектор магнитного поля полностью расположен в плоскости поперечного сечения волновода. Поэтому Я-волны называют также поперечно-эЛектрическими или ГБ-волнами, а Е-волны- поперечно-магнитными или ГМ-волнами (буква Г- начальная буква английского слова Transverse, что означает поперечный Е и М-начальные буквы слов Ele tri и Magneti , т. е. электрический и магнитный ). Как при Я-, так и при -волнах помимо основных могут существовать и высшие пространственные гармоники. При поперечных размерах волновода, много больших рабочей длины волны, в нем может распространяться множество типов Я- и -волн, каждый из которых характеризуется своей пространственной структурой поля, скоростью распространения и потерями. [c.86]

Заметное влияние на энергию терма оказывает спин-орбитальное взаимодействие. Как орбитальный, так и спиновый механические моменты С и S обусловливают наличие у атома соответствующих магнитных моментов и тем самым наличие суммарного магнитного момента атома. Движение электрона в атоме аналогично круговому электрическому току, который порождает магнитный момент. Орбитальным магнитным моментом обладают все атомы с Ь Ф О, а спиновым — с 8 Ф 0. Магнитные моменты, орбитальный и спиновый, взаимодействуют (спин - орбитальное взаимодействие), благодаря чему энергия атома отличается от той, которая была бы в отсутствие взаимодействия, соответствующие термы атома расщепляются на компоненты, различающиеся по энергии. Это расщепление можно описать, используя векторную схему. Вектор 5 ориентируется в поле вектора i по правилам квантования 25 + 1 способом. Векторы i и 5 образуют полный момент количества движения атома У = /, -Ь [c.40]

Вектор напряженности среднего макроскопщеского поля в диэлектрике, вектор электрической поляризации Р и диэлектрическая проницаемость диэлектрика связаны друг с другом линейной зависимостью [c.116]

У газов и плазмы (ионизированный газ) абсолютная диэлектрическая и магнитная проницаемость имеет практически такое же значение, как в пустоте (Ва во Цв Но), поэтому В уравнениях магнитной газовой динамики можно обойтись без векторов электрической индукции и наиряженпости магнитного поля, т. е. можно не учитывать явлений поляризации и намагничения среды. [c.189]

Классические представления об электромагнитном излучении в форме монохроматической волны основаны на том, что электрическое поле S и магнитная индукция В волны перпендикулярны друг другу и перпендикулярны направлению распространения излучения (рис. VIII.1). Если проекция осциллирующего вектора электрического поля на плоскость, перпендикулярную направле-нию распространения луча, представляет линию, то такой луч называют линейно поляризованным (иногда называют плоскополяризованным). В том случае, когда такие проекции ориентированы по всем направлениям, луч света неполяризован. [c.169]

Для всех гстероиуклеарпых молекул можно отметить характерную особенность электронная плотность в нпх распределена несимметрично относительно обоих ядер. При таком распределении электронной плотпостн химическую связь называют полярной или точнее полярной ковалентной связью, а молекулы полярными. Среди молекул гидридов у НР особенно заметно несимметричное распределение заряда (рнс. 31). Не только несвязывающие молекулярные орбитали 1(т , 2гг и 1л практически целиком сосредоточены вокруг ядра фтора, но и на связывающей молекулярной о-орбитали электронная плотность благодаря больаюму различию в эффективных зарядах ядер водорода ( ) и фтора (5.20) смещена в сторону последнего. Вследствие этого электрические центры тяжести положительных зарядов ядер и отрицательных зарядов электронов не совпадают, и в молекуле возникает постоянный электрический диполь — система двух равных по величине и противоположных по знаку зарядов rq и —q, разделенных расстоянием I, называемым длиной диполя (рис. 32), Взаимодействие молекулы с электрическим полем будет зависеть от величины вектора - электрического дипольного момента молекулы [c.84]

Эллипсометрический метод. Принципиальная схема этого метода, впервые предложенного Л. Тронштадом (1929), изображена на рис. 11.16,0. Свет от монохроматического источника И (небольшой лазер) проходит вначале через поляризатор П, который делает этот свет плоскополяризованным, а затем через компенсатор К, превращающий плоскополяризованный свет в эллиптически поляризованный. Выберем систему координат таким образом, что ось 2 соответствует направлению падающего света, ось X располагается в плоскости рис. VII. 16,а, а ось у направлена перпендикулярно плоскости этого рисунка. При таком выборе системы координат в плоскости ху конец вектора электрического поля описывает эллипс, если падающий свет поляризован эллиптически (рис. VII.16,6). Для плоскополяризованного света этот эллипс стягивается в линию АВ, угол наклона которой по отношению к оси X (угол х) задается поляризатором П. От поворота компенсатора К угол 7 не изменяется, но падающий свет становится эллиптически поляризованным. Параметры эллипса можно характеризовать углом у, который задается компенсаторбм К и тан- [c.181]

Согласно представлениям физической оптики тонких слоев, при отражении световой волны от поверхности металла вследствие комбинированной падающей и отраженной волн наблюдается электромагнитная волна, которая в плоскости исследуемого слоя при нормальном падении света и при (й — толщина слоя, К — длина волны) в первом приближении имеет узел, т. е. равную нулю амплитуду, и, следовательно, незначительно взаимодействует со слоем. При наклонных углах падения для излучения, поляризованного перпендикулярно плоскости падения (х-компонента), изменение фазы световой волны при отражении также будет равно 180°, и взаимодействие наблюдаться не будет. Если же волна поляризована параллельно плоскости падения (р-компонснта), картина отражения меняется, поскольку изменение фазы отлично от 180°, и комбинация падающей и отрал<енной волн даст на поверхности стоячую волну с вектором электрического поля, отличным от 0. [c.149]

Рассмотрим наведенный полем Е электрический дипольный момент молекулы Дц в системе главных осей поляризуемости молекулы OXYZ. На основе вектора Е построим вторую систему координат Охуг, для которой направление вектора Е определит ось Oz. [c.83]

Энергия электромагнитного поля, вектор Пойнтинга и закон Эйнштейна. Закон Максвелла с =с/ ]/е 1 послужил основой для утверждения распространения единого электромагнитного поля. В движущемся лектромагнитном поле плотность электрической энергии равна плотности лагнитной энергии, тогда полная плотность движущегося электромагнит-юго поля будет равна сумме плотностей (66) и (67) [c.53]

Рис. 8.1. Плоско (линейно) поляризованный световой луч (а), правый (б) и левый (в) цир1 лярно-поляри. зованные лучи (показаны только векторы электрического поля), (г) - Ре.зультат в.заимодействия электрических векторов лучей (б) и (в), находящихся в фазе.

Как известно, связь между вектором поляризации Р и вектором напряженности электрического поля Е в вакууме и в диэлектрике имеет вид В = Е + 4-кР = гЕ где ) вектор электрической индукции. Теория приводит к следующему выражению для диэлектрической проницаемости в случае не-пoлiфныx диэлектриков [c.258]

Основным законом электростатики является, как известно закон Кулона Он гласит, что всякий точечный электрический заряд величины д создает вокруг себя сферически симметричное электрическое поле, векторы напряженности которого Е (те силы, дейстщтощие на тфобный положительный единичный з яд) определяются формулой (в так называемой гауссовской системе единиц) [c.173]

Диэлектрическая проницаемость. При действии внешнего электрического поля в диэлектрике происходит смещение электрических зарядов и появление поверхностных зарядов. Это явление описывается в терминах диэлектрической проницаемости о и поляризации Р. Поляризация материала - это изменение плотности заряда на пластинах конденсатора, если в качестве диэлектрика вместо вакуума используется данный материал, т.е. Р = двак - дмат- Смещение зарядов внутри материала взаимно нейтрализуется, поэтому поляризация происходит лишь на поверхностях, контактирующих с пластинами конденсатора. Диэлектрическая проницаемость, в свою очередь, определяется относительным повышением емкости С конденсатора или относительным снижением разности потенциалов и в условиях, когда плотность зарядов остается постоянной, т.е. Q= J J вaк = мат-В переменных электрических полях поляризация изменяется во времени периодически, но, поскольку быстрые движения з ядов затруднены, это приводит к рассеянию энергии в виде тепла. В то время как в вакууме вектор электрического тока образует с вектором напряжения угол, равный 90 , при поляризации диэлектрика фазовый угол уменьшается. [c.551]

Справочник химика 21

Химия и химическая технология