Электромагнитное излучение поляризованное

Переходы между зеемановскими уровнями сопровождаются изменением ориентации магнитного момента электрона. Поэтому переходы могут осуществляться только при условии, что такая переориентация обеспечивается электромагнитным излучением. Пусть электромагнитное излучение поляризовано так, что осциллирующее магнитное поле ориентировано параллельно статическому магнитному полю. Тогда влияние излучения будет состоять в том, что оно вызовет осциллирующие изменения энергий зеемановских уровней, согласно уравнению (1-5). При этом, однако, не будет происходить изменения ориентации магнитного момента электрона. В этом случае переходы невозможны. Чтобы переходы стали возможными, надо так поляризовать излучение, чтобы колебания магнитного поля имели компоненту, перпендикулярную статическому магнитному полю (это утверждение обосновывается в разд. В-4). Это условие легко удовлетворяется в микроволновом диапазоне частот. [c.25]

Это условие тождественно с классическим (650). Более того, мы видим, что и с позиций квантовой теории, и по классической теории условие для наблюдения резонанса заключается в том, что электромагнитное излучение должно быть поляризовано по [c.366]

Электромагнитное излучение, испускаемое большинством источников, обычно не поляризовано, т. е. электрические и магнитные векторы волн имеют произвольную ориентацию в плоскости, перпендикулярной к направлению распространения. При контакте с границей раздела [c.222]

На рис. Х.З схематично показано, как для какой-то заданной частоты рассеянного молекулой света экспериментально определяется его поляризация. Пусть молекула находится в начале системы координат. Электрический вектор падающего на молекулу в направлении оси X электромагнитного излучения S п осциллирует, как показано на рис. Х.З, параллельно оси г, т. е. излучение плоско поляризовано, как это имеет место в современных схемах возбуждения спектров КР с помощью лазеров. Рассеянное под прямым углом (в направлении оси у) излучение направляется в щель 5 [c.212]

Информация, полученная таким образом, имеет гораздо большую ценность, чем просто выяснение вопроса о том, разрешены или запрещены данные переходы. Развитая выше теория применима к обычному электромагнитному излучению. Если падающее излучение поляризуется (например, проходя через призму Николя), вектор дипольного момента М в уравнении [c.158]

Очень краткое введение в теорию оптического вращения мы начнем с общего замечания о том, что любое вещество, обладающее или не обладающее структурной асимметрией, взаимодействует с электромагнитным излучением. Волны электромагнитного излучения, которые можно описать в виде перпендикулярных друг другу электрического и магнитного векторов, распространяющихся со смещением по фазе, в ходе взаимодействия с веществом индуцируют в нем электрический и магнитный моменты. Если молекулы вещества оптически неактивны, то результат такого взаимодействия ограничится индуцированием в облученном веществе осциллирующих электрических диполей. Эти диполи сами непрерывно излучают, испуская вторичные волны, распространяющиеся в том же направлении, что и исходное излучение, но запаздывающие по фазе на 90°. В результате скорость движения волны замедляется, а луч испытывает преломление. Оптического вращения при этом не наблюдается, поскольку вторичные волны поляризованы в том же направлении, что и исходное излучение, а индуцированный магнитный момент оказывается настолько малым, что им можно пренебречь. [c.434]

Происхождение. Поляризация электронных облаков в молекулах отчетливо проявляется в ПК- и УФ-поглощении, но она еще в большей степени ответственна за явление, которое количественно характеризуется по измерению молекулярной рефракции. Когда свет, как электромагнитное излучение, проходит через вещество, то даже в отсутствие прямого поглощения, подобно тому, которое было рассмотрено в предыдущих разделах, он может взаимодействовать с электронными облаками молекул или ионов, вызывая их поляризацию. Если электроны достаточно легко поляризуются, то взаимодействие [c.159]

Если бы при облучении происходило только одно это явление, то картина была бы относительно простой. Однако падающая частица может пройти мимо многих атомов на относительно большом расстоянии от них, прежде чем произойдет ее центральное столкновение с каким-либо электроном. Для таких скользящих столкновений, как и для -лучей, классическая теория непригодна, и в этом случае падающие частицы следует рассматривать как быстрые пакеты возмущающего электромагнитного излучения, проходящие настолько близко к электрону, что они действуют на него только в течение 10 —10 сек. Под их воздействием электроны совершают переходы, поглощая необходимую для этого энергию из поля излучения. Переходы могут быть атомными, молекулярными, межмолекулярными (переносы электрона) или переходами в несвязанные состояния (ионизация). Поскольку такие процессы могут происходить на расстояниях в несколько ангстрем, их нельзя считать простым взаимодействием двух тел. Поле излучения может поляризовать соседние электроны в той же молекуле или же в молекуле, сталкивающейся с данной, а это может повлиять на дальнейшие [c.199]

СН = СН-СН = СН- стоят заместители, облегчающие сдвиг электронов. Тенденция к поляризации под действием электромагнитного излучения — общее свойство всех веществ. Наличие цвета и интенсивность его зависят от легкости поляризации молекул. Однако для большинства из них требуются кванты большой энергии — ультрафиолетовый свет. Цветом среди органических веществ обладают те, молекулы которых способны поляризоваться под действием небольших [c.87]

Электромагнитные волны отличаются от звуковых волн тем, чтО они являются поперечными, а не продольными. Поэтому любое излучение следует рассматривать как суперпозицию двух волн одного периода и фазы, каждая из которых поляризована в одной из двух взаимно перпендикулярных плоскостей. [c.409]

Если под влиянием какого-то вещества амплитуда неполяри-зованного излучения меняется не однозначно в разных направлениях, то электромагнитное излучение будет поляризоваться. Когда [c.153]

При взаимодействии электромагнитного излучения с материей возникает несколько наблюдаемых эффектов, а именно поглощение, рассеяние, преломление света и, когда падающее излучение поляризовано, вращение плоскости поляризации. Все эти эффекты тесно связаны, и их теоретические основы обсуждались в ряде работ. В частности, содержательное рассмотрение теории этих явлений как с классической, так и с квантово-механической точек зрения можно найти в учебнике квантовой химии Кейзмана . [c.140]

Согласно представлениям физической оптики тонких слоев, при отражении световой волны от поверхности металла вследствие комбинированной падающей и отраженной волн наблюдается электромагнитная волна, которая в плоскости исследуемого слоя при нормальном падении света и при (й — толщина слоя, К — длина волны) в первом приближении имеет узел, т. е. равную нулю амплитуду, и, следовательно, незначительно взаимодействует со слоем. При наклонных углах падения для излучения, поляризованного перпендикулярно плоскости падения (х-компонента), изменение фазы световой волны при отражении также будет равно 180°, и взаимодействие наблюдаться не будет. Если же волна поляризована параллельно плоскости падения (р-компонснта), картина отражения меняется, поскольку изменение фазы отлично от 180°, и комбинация падающей и отрал<енной волн даст на поверхности стоячую волну с вектором электрического поля, отличным от 0. [c.149]

Соответственно этому колебания вектора электрической поляризации освещаемых частиц (их дипольных моментов) также происходят одновременно в двух взаимно перпендикулярных направлениях. Обе эти компоненты осциллир /ющего диполя излучают электромагнитные волны одновременно. В таком случае пространственное распределение интенсивности излучения получается суммированием излучений каждой компоненты. В итоге диаграмма направленности светорассеяния становится симметричной относительно направления падения луча света (рис. 3.133). Вперед и назад излучение максимально и не поляризовано. В перпендикулярном направлении оно в два раза слабее, но полностью поляризовано. В произвольном направлении рассеивается частично поляризованный свет. [c.746]

Естественно теперь задать вопрос почему одни вещества взаимодей ствуют с плоскополяризоваиным светом, а другие нет Очень упрощен ное объяснение этого явления заключается в следующем (более строг рассмотрение требует применения довольно сложного математическо аппарата). Электромагнитные колебания (световой луч), падающие молекулу, вступают во взаимодействие с ее электронными оболочкамч 5 При этом происходит возмущение электронной конфигурации молеку, лы, которое можно представить себе как поляризацию электронов. Эх взаимодействие заставляет электрическое поле излучения изменить нв правление колебаний. Влияние, оказываемое одной молекулой, кр мало, но при действии большого числа молекул суммарный эффект мо но измерить как результирующее вращение плоскости поляриз плоскополяризованного света. f [c.432]

Правила отбора по симметрии определяют поляризацию элек тронного перехода. Из всего вышесказанного видно, что каждьи электронный переход может быть разрешен не для всех составляю щих оператора дипольного момента. Следовательно, если молекул закреплена в пространстве, поглощаться ею будут только опреде ленным образом направленные колебания электромагнитного излу чения. Если освещать поглощающее вещество линейно поляризо ванным светом, поглощать данную длину волны будут только п молекулы, разрешенное направление перехода в которых совпа дает с направлением колебаний электрического вектора излучения [c.30]

В 1800 г. английский ученый Вильям Гершел открыл невидимые лучи, которые потом получили название инфракрасных. В 1853 г. французский физик Ампер высказал мысль, что невидимые лучи распространяются, отражаются, поляризуются и интерферируют совершенно так же, как лучи видимого света, и что они отличаются от последних только большей длиной волны и меньшей частотой колебаний. После открытия инфракрасных лучей возникло понятие л Т1истой энергии. Большую работу по исследованию лучистой энергии проделали Максвелл, создавший теорию электромагнитных колебаний, и Герц, экспериментально доказавший волновые свойства переменного электромагнитного поля. Свойства интерференции, дифракции и поляризации лучей являются убедительным опытным подтверждением электромагнитной теории излучения. [c.3]

Справочник химика 21

Химия и химическая технология