Дипольный момент оператор

Математическая структура операторов физических величин. Приведенные выше операторы физических величин по их математической структуре могут быть разделены на две группы. К первой группе относятся операторы импульса, момента импульса, электрического дипольного момента. Операторы этой группы могут быть записаны в следующей общей форме [c.93]

В молекулярном ионе симметрии Оз уровни Tig расщепляются на и Лг. Согласно таблице характеров для этих уровней возможна оптическая активность обоих переходов и - - Ла, поскольку 2 и Rz, рассматриваемые как операторы электрического и магнитного дипольных моментов, принадлежат к неприводимому представлению А2, г х и Rx л у и Ry принадлежат к неприводимому представлению Е. [c.211]

Величина А определяется вырождением основного или возбужденного электронного состояния, т. е. связана с эффектом Зеемана первого порядка. Коэффициент В существует для любого перехода и не зависит от вырождения, так как определяется смешением электронных состояний в магнитном поле. Эта величина включает только недиагональные элементы матрицы оператора магнитного дипольного момента. Коэффициент С не равен нулю только при вырождении основного электронного состояния, особенно для нечетного числа электронов в молекуле. Этот терм определяет зависимость МКД от температуры, поскольку заселенность расщепленных в магнитном поле уровней будет различной. [c.258]

Во всех остальных химических реакциях, в которых осуществляются процессы полного или частичного разрыва связей (раздел 13.3.2), для правильной оценки ППЭ реакции требуется детальный и часто очень полный учет корреляционных поправок. Их учет необходим также при расчете физических свойств, прямо связанных с оператором Гамильтона (частоты электронных переходов, силовые константы и пр.). В то же время при расчете характеристик, непосредственно не зависящих от оператора энер яи (электронные распределения, дипольные моменты и др.), корреляционные поправки имеют второстепенное значение. [c.377]

Запишите квантово-механические операторы в координатном представлении для следующих физических величин а) кинетическая энергия (одно- и трехмерный случаи) б) электрический дипольный момент в) г-компонента момента импульса. [c.15]

Исходя из определения оператора дипольного момента [c.24]

Взаимодействие двух молекулярных диполей. Оператор дипольного момента молекулы в принятых нами обозначениях имеет вид [c.19]

Оператор дипольного момента М может быть разделен на электронную и ядерную компоненты [c.71]

В матричном элементе последнего равенства фигурирует оператор = в, т.е. оператор дипольного момента всей совокупности [c.170]

Наконец, при переходе к более высоким порядкам теории возмущений появятся матричные элементы переходов, обусловленных наведенным дипольным моментом в системе, т.е. поляризуемостью. Оператор поляризуемости а, появляющийся во втором порядке теории возмущений, имеет следующие матричные элементы [c.173]

Оператор/4 при действии операций симметрии преобразуется тем или иным способом так, оператор Гамильтона остается без изменений (ведь рассматривается группа операций, относительно которых уравнение Шредингера инвариантно), так же как не меняются по отдельности операторы кинетической и потенциальной энергии. Следовательно, операторы Я, ТиУ полносимметричны относительно операций группы симметрии. В то же время оператор дипольного момента таковым не [c.224]

Пусть оператор Гамильтона явно от спиновых операторов не зависит. Как можно сформулировать тогда правила отбора по спину для дипольных моментов перехода [c.230]

Роль оператора момента перехода Л в наиб, типичных случаях играет оператор электрического дипольного момента. [c.368]

Оператор дипольного момента не является дифференциальным и совпадает с классическим выражением дпя дипольного момента системы материальных точек [c.338]

Поэтому можно считать, что ядерное слагаемое ц, оператора дипольного момента Ц зависит лишь от нормальных координат Только от нормальных координат будет зависеть и колебательная волновая функция Чисто электронная функция (обозначим всю совокупность координат электронов как х) также не должна быть неизменной при малых деформациях геометрической конфигурации ядер и, поэтому, должна параметрически зависеть от ядерных координат т.е V э = V э ( 0 [c.338]

Здесь М — оператор дипольного момента [c.63]

Далее следует проверка дипольных моментов если ди-польные моменты компонентов равны нулю, то никаких дополнительных поправок к переменной SE VIR не вычисляется и программа передает управление метке 200. Если оба дипольных момента конечные величины, то оператором с мет -кой 100 выполняется дополнительная проверка. При TR 0,95 поправка за счет полярности молекул незначительна и управление передается метке 200. Если же оба компонента полярны и TR < 0,95, управление передается оператору с меткой 125, где вычисляется приведенный дипольный момент. На следующем этане оценивается влияние полярных сил. [c.127]

Прямое произведение представлений. Очень часто в прикладных задачах встречаются выражения, которые содержат произведения функций, преобразующихся по тем или иным представлениям точечных групп. В частности, в 2 и 3 предшествующей главы уже встречались интегралы вида <ф /) ф>, в которых как функции и ф, так и оператор дипольного момента могут преобразовываться по различным неприводимым представлениям. Возникает естественный вопрос, по какому представлению в этих случаях будет преобразовываться подынтегральное выражение и как специфика получаемых преобразований будет отражаться на величине указанного интеграла. [c.206]

МОЛЕКУЛЯРНЫЕ ИНТЕГРАЛЫ в квантовой химии, название интегральных выражений (интегралов), к-рые используются для записи в матричной форме электронного ур-ния Шрёдингера, определяющего электронные волновые ф-ции многоэлектронной молекулы (мол. системы). Подынтегральными ф-циями в М. и. являются атомные шш мол. орбитали (волновые ф-ции) отдельных электронов либо орбитали, преобразованные теми операторами, к-рые входят в оператор Гамильтона и соответствуют определенным физ. величинам (напр., потенциалу взаимод. электронов, дипольному моменту и др.). Интегрирование производят по всему объему, в к-ром вероятность обнаружения каждого электрона, определяемая интегралом по этому объему от произведения его волновой ф-цин <р на комплексно-сопряженную величину ф, равна 1. [c.115]

Смотреть страницы где упоминается термин Дипольный момент оператор: [c.278] [c.361] [c.186] [c.65] [c.177] [c.177] [c.210] [c.257] [c.270] [c.239] [c.9] [c.15] [c.15] [c.15] [c.8] [c.20] [c.52] [c.156] [c.127] [c.173] [c.173] [c.359] [c.66] [c.350] [c.399] [c.446] [c.36] [c.64] [c.124]

Справочник химика 21

Химия и химическая технология