Колебания электрические

Пусть имеются два атома благородного газа. Если рассматривать статическое распределение зарядов в них, то эти атомы не должны влиять друг на друга. Но опыт и квантовая теория говорят о том, что в любых условиях (в том числе и при абсолютном нуле температуры) содержащиеся в атоме частицы находятся в непрерывном движении. В процессе движения электронов распределение зарядов внутри атомов становится несимметричным, в результате чего возникают мгновенные диполи. При сближении молекул движение этих мгновенных-диполей перестает быть независимым, что и вызывает притяжение. Взаимодействие мгновенных диполей — вот третий источник межмолекулярного притяжения. Этот эффект, имеющий квантовомеханический характер, получил название дисперсионного эффекта, так как колебания электрических зарядов вызывают и дисперсию света — различное преломление лучей света, имеющих различную длину волны. Теория дисперсионного взаимодействия была разработана Лондоном в 1930 г. Из изложенного следует, что дисперсионные силы действуют между частицами любого вещества. Их энергия приближенно выражается уравнением [c.241]

Проходящий через любую среду свет претерпевает ряд изменений меняется его интенсивность, спектральный состав, состояние поляризации. Изменение скорости, длины и направления светового луча происходит на поверхностях вхождения света в среду н выхода из нее или в самой среде, если она имеет градиент показателя преломления. Среда называется оптически анизотропной, если параметры светового луча зависят от направления распространения света в среде или ориентации плоскости колебаний электрического вектора относительно среды. [c.254]

Эта составляющая связана с движением электронов в молекулах. Систему электрон - ядро можно рассматривать как диполь, отрицательный полюс которого (электрон) быстро перемешается. В молекулах, находящихся на небольшом расстоянии друг от друга, движение электронов становится в известной мере согласованным, так что диполи ядро - электрон оказываются часто обращенными друг к другу противоположно заряженными полюсами. Это обусловливает притяжение молекул. Данное взаимодействие называют дисперсионным (это название связано с тем, что колебания электрических зарядов вызывают дисперсию света - различное преломление лучей света, имеющих разные длины волн). Теория дисперсионного взаимодействия была разработана Лондоном в 1930 г. Дисперсионные силы действуют между частицами любого вещесгва. Энергия дисперсионного [c.145]

В кинетике химических реакций рассматриваются закономерности, определяющие зависимость скорости химической реакции от строения молекул реагирующих веществ, их концентрации, температуры, свойств среды, присутствия катализаторов, от внешнего воздействия на систему в форме электромагнитных колебаний, электрических и магнитных полей и других факторов. [c.521]

Световая волна несет с собой поток энергии электромагнитного поля. При взаимодействии с частицами вещества некоторая доля электромагнитной энергии поглощается последними и переходит в энергию колебаний электрических зарядов в атомах и молекулах [1]. В идеальной однородной среде периодически колеблющиеся диполи излучают вторичные электромагнитные волны той же частоты, которые интерферируя с первичной изменяют ее фазовую скорость распространения [c.87]

Для анализа механических и электромеханических колебательных систем широко пользуются методом электромеханических аналогий [59, 90, 224, 300]. Он основан на сходстве дифференциальных уравнений, описывающих колебания электрических и механических систем. Главное достоинство метода - возможность применения хорошо разработанных способов анализа электрических цепей к расчету механических колебательных систем. [c.116]

Рис. 162. Колебания электрического и магнитного полей в электромагнитной волне

Величина б численно равна доле запасенной в диэлектрике энергии, необратимо рассеиваемой в виде тепловых и других потерь за один период колебаний электрического поля. [c.139]

Чтобы измельчить твердые и жидкие вещества, нужно затратить определенную работу. Для этой цели можно применять механическое дробление тел до заданной величины дисперсности диспергирование ультразвуковыми колебаниями электрическое диспергирование под влиянием постоянного и переменного электрического поля. Энергия расходуется на преодоление межмоле- [c.98]

Поведение совокупности частиц во внешнем поле существе,иным образом зависит от того, в какой мере потенциал изменяется в зависимости от координат точки наблюдения и от конфигурации системы. Условие идеальности газа (УИ1.2) будет приближенно выполнено, если изменения потенциальной энергии частицы при движении ее в поле, создаваемом окружением, незначительны по сравнению с величиной средней кинетической энергии частицы. Как мы покажем позднее ( 5), средняя кинетическая энергия свободных электронов в металле даже при Т = О очень велика. В то же время колебания электрического поля в металле сглажены благодаря тому, что кулоновские силы являются дальнодействующими и ]//-), электрон сильно взаимодействует не только с ионом, вблизи которого он находится, но и со многими другими. Это и позволяет электронный газ считать приближенно идеальным. [c.184]

Быстрое поворачивание элементов структуры молекул сопровождается внутренним трением, на преодоление которого расходуется часть энергии электрического поля, при этом часть электрической энергии превращается в тепло. С увеличением частоты колебаний электрического поля выделение тепла увеличивается. [c.339]

Диэлектрические потери представляют собой ту часть энергии электрического поля, которая рассеивается в диэлектрике в виде теплоты. Они могут быть охарактеризованы с помощью тангенса угла диэлектрических потерь tgS, который численно равен доле энергии, необратимо рассеиваемой в виде тепловых и других потерь за один период колебаний электрического поля. Большие диэлектрические потери характерны для полярных полимеров, для неполярных полимеров диэлектрические потери гораздо меньше. [c.44]

Большинство источников дает электромагнитное излучение, в котором колебания электрического и магнитного векторов происходят с одинаковой амплитудой во всех направлениях перпендикулярно направлению распространения (рис. 10.5, а). Такое излучение называется неполяризованным излучением. [c.153]

Рис. А. а — колебания концентрации Ь б — колебания электрического потенциала [30].

Томашов и др. [20] при исследовании сплавов хрома с Ru, Os и Ir отметили колебания электрического потенциала. [c.136]

При исследовании невытянутых полипропиленовых волокон методом инфракрасной спектроскопии в поляризованном свете (рис. 4.19) получается картина, которая не зависит от направления колебаний электрического вектора. Спектр вытянутых полипропиленовых волокон (рис. 4.20) характеризуется различной интенсивностью полос поглощения в зависимости от того, как ориентирован электрический вектор падающего света относительно [c.82]

Изучение ориентации волокон этим методом основывается на том, что при исследовании образцов с определенной ориентацией молекул в поляризованном инфракрасном свете интенсивность полос поглощения зависит от угла между направлением колебаний электрического вектора света и направлением изменения диполь-ного момента связи (атомных групп). [c.90]

Таким образом, неподвижный электрический заряд окружен электростатическим полем и не имеет магнитного. Осциллирующий, то есть колеблющийся, заряд генерирует в окружающей среде электрические и магнитные волны. Эти волны распространяются в пространстве с чрезвычайно высокой скоростью — той же самой скоростью света, — составляющей примерно 3 х см/сек] ее обычно обозначают буквой с. Так как при колебании электрического заряда возникают и электрические и магнитные силы, такое явление называют электромагнитным излучением. Если пульсация происходит сравнительно [c.182]

С увеличением частоты колебаний электрического поля электропроводности металлов уменьшается вследствие скин-эффекта. При частотах, когда скин-эффект не играет существенной роли, электропроводность имеет практически такую же величину, как и при постоянном напряжении. В этом случае потерю мощности на "Джоулево тепло" в проводнике под действием переменного напряжения можно рассчитывать как потерю мощности при постоянном напряжении, равном эффективному значению переменного напряжения. [c.412]

О качестве псевдоожижения можно получить информацию по осциллограмме колебаний силы постоянного тока между двумя электродами, помещенными в слой [658], по характеру колебаний электрического сопротивления слоя [452] и т. д. [c.135]

Двухлучевые установки меньше зависят от колебаний электрического напряжения. При работе двухлучевым методом излучение, идущее от разрядной трубки, разделяется на два луча, из которых только один проходит через пламя регистрирующее устройство сравнивает интенсивности этих лучей. [c.369]

Известно, что в электромагнитной волне имеют место колебания электрического и магнитного векторов. Направление первого совпадает с плоскостью колебаний, направление второго — с плоскостью поляризации. Колебания их соответствуют изменению напряженности электрического и магнитного полей вдоль направления распространения волны. Таким образом, разложение колебаний на составляющие соответствует разложению их на электрические и магнитные векторы, а сложение колебаний — сложению этих векторов [c.126]

Эта o тaDляюuJ,aя связана с движением электронов в мо леку-лах. Систему электрон — ядро можно рассматривать как диполь, отрицательный полюс которого (электрон) быстро перемещается. В молекулах, находящихся на небольшом расстоянии друг от друга движение электронов становится в известной мере согласованным, так что в среднем диполи ядро — электрон оказываются чаще обращены друг к другу противоположно заряженными полюсами. Это обусловливает притяжение молекул. Данное взаимодействие называют дисперсионным. Название связано с тем, что колебания электрических зарядов вызывают и дисперсию света—различное [c.136]

Все электромагнитные волны, рассматриваемые в данной главе, являются поперечными — колебания электрического (Е) и магнитного (Н) векторов в них осуществляются перпендикулярно к направлению распространения волны (Е 1Н). Скорость распространения электромагнитных волн, измеренная в различных областях спектра многими методами, в вакууме [c.172]

С ТОЧКИ зрения классической волновой теории света,световая волна представляет собой поперечные колебания электрического и перпендикулярного к нему магнитного векторов. Если направление поперечного колебания вектора фиксировано в определенной плоскости, волна является плоско-поляризованной (употребляют также термин линейно-поляризованная ). Упомянутая плоскость называется плоскостью поляризации света. Поляризованный луч света обладает анизотропией —его свойства неодинаковы в различных направлениях, перпендикулярных линии его распространения. В естественном (неполяризованном) свете не наблюдается таких различий, так как вектор хаотически меняет направление. Схематически направление колебаний в сечении поперечной волны естественного света (распространяющейся перпендикулярно к плоскости чертежа) можно изобразитт. сле дующим образом [c.288]

Заглубление электрода в шлак не должно быть чрезмерным, чтобы исключить возможность возникновения капельных коротких замыканий электрода с поверхностью жидкого металла, но оно должно быть достаточным, чтобы предотвратить выход электрода из шлаковой ванны. И в первом, и во вгором случаях возникает дуговой процесс, приводящий к значительным колебаниям электрического режима и ухудшению качества металла. [c.233]

В оптимальшх условиях псевдоожижения колебания электрического режима не превышают 1-5%. Колебания температур при этом практически незаметш. [c.52]

Как видно из результатов опытов, повышение температуры экранирующей поверхности и расположение ее ближе к монокристаллу не вызвало резкого улучшения качества. Одной из причин могло служить то обстоятельство, что выращиваемый монокристалл не был полностью экранирован, так как нагреватель в начальный момент располагался на расстоянии 20—25 мм от уровня расплава, по мере его убывания площадь свободной от экранирования поверхности непрерывно увеличивалась. Попытки закрыть всю поверхность кристалла экраном приводили к тому, что затравка во время затравления оплавлялась и вырастить монокристалл было невозмож-1Ю. Не менее важным фактором следует считать неустойчивость режима роста, наблюдавшуюся в процессе опытов. При работе с экраном приходилось значительно снижать мощность основного нагревателя, что приводило иногда к возникновению побочных центров кристаллизации на поверхности расплава. Кроме того, колебания электрического напряжения вызывали нарушение теплового режима экрана. Поэтому получение монокристаллов постоянного диаметра было затруднено. Слитки, выращенные в таких условиях экранирования, имели непостоянный диаметр по длине с разницей в 2,0—3,0 мм. [c.225]

Как мы видели, нелинейные свойства возбудимых мембран отчетливо проявляются в генерации и распространении нервного импульса (гл. И). Рассмотрим периодические изменения состояния мембран, установленные в ряде опытов. Так, наблюдались колебания электрического потенциала в очень тонких двойных полиэтиленовых мембранах. Двойной слой состоял из поликислоты (а) и полиоснования ( ). Таким образом, в нем имелись три зоны — отрицательно заряженная а, нейтральная и положительно заряженная Ь (рис. 16.13). Мембрана помещалась в 0,15 М раствор Na l. При наложении отрицательного потенциала со стороны полиоснования наблюдались периодические импульсы (спайки) и при некотором критическом значении тока незатухающие колебания, сохраняющиеся часами. Ток через мембрану состоит из перемещения катионов сквозь зону а и анионов сквозь зону Ь. В результате в центральной нейтральной зоне накапливается Na l. Возрастание осмотического давления приводит к появлению потока растворителя в мембрану и к возрастанию в ней гидростатического давления. В то же время увеличение концентрации соли вызывает сокращение молекул полиэлектролита, что также увеличивает давление. Когда это увеличение превзойдет осмотическое давление, поток растворителя изменит знак, и концентрация соли внутри мембраны увеличится еще больше. Возникнет градиент концентрации, соль покинет мембрану и будет вытекать после того, как мембрана достигнет максимального сокращения. Затем наступает релаксация, возвращение мембраны в исходное состояние, и процесс начинается снова. [c.525]

Возвращаясь к представлению о свете как об электромагнитной волне, укажем снова, что оно базируется не на прямом впечатлении от разглядываний колебаний электрического н магнитного векторов, а на анализе экспериментов, в которых волна всегда с чем-то взаимодействует и что-то меняет так, что соответствующий эффект регистрируется глазом Можно поэтому сказать, что сами колеблющиеся векторы Е и В являются ненаблюдаемыми величинами Правильная физическая теория, однако, должна перевести эти ненаблюдаемые величины в наблюдаемые (почернение на фотопластинке, радужные кольца за отверстием в экране, на который падает белый свет итд) Не следует, конечно, отождествлять термин ненаблюдаемое с придуманным, нематериальным Слепой от рождения человек не видит света и окружаюпщх предметов, однако это не значит, что они отсутствуют [c.100]

Иными словами, частота, характеризующая движение осциллятора, равна частоте испускаемого илп поглощаемого света. Однако этот результат совпадает с постулатом классической электромагнитной теории света, согласно которому частота колебаний электрического диполя совпадает с частотой испускаемого излучения. Следовательно, законы квантовой и классической механики дают одинаковые результаты для систем с высокими значениями квантовых чисел. Поскольку из уравнения (58) следует, что большим значениям п отвечают низкие частоты, можно сказать, что большие отклонения от законов классической механики характерны для движений с высокой частотой, т, е. для случаев, когда время, необходимое для ироведеиия полного цикла изменений, не велико. Рассмотренная в гл, 1Г методами классической механики система точек (газ) является системой с очень большим временем возврата , т, е, очень низкой частотой . Рассмотрим мгновенное состояние такой системы, описываемое пространственными координатами и импульсами. В следующее же мгновение состояние системы изменится и нам придется подождать очень большой промежуток времени, прежде чем все молекулы займут прежние положения, а их движение будет характеризоваться теми же импульсами. Для данного вида движения промежуток времени, необходимый для достижения исходного состояния, обратно пропорционален частоте. Поэтому вполне оправдано рассмотрение свойств раз- [c.114]

Аа = Ao o sin(B/, где Ь - константа затухания и/2я - частота колебания электрического поля. [c.326]

В луче света колебания электрического и магнитного векторов происходят, как известно, в плоскостях, взаимно перпендикулярных и перпендикулярных также к направлению луча. В поляризованном луче света колебания электрического и магнитного векторов совершаются для каждог о в фиксированной плоскости, а не в хаотически меняющихся взаимно перпендикулярных плоскостях. При прохО дении луча поляризованного света через оптически активную среду плоскость поляризации света поворачивается (вокруг оси луча) на угол, пропорциональный длине слоя оптически активного вещества. В кристалле оптическая активность может зависеть от асимметрии его строения (таковы, например, левовращающие и правовращающие модификации кварца 310а)- В жидкой и газообразной фазах единственной причиной вращения плоскости поляризации света может быть асимметрия молекулы. Стереоизомеры антиподы вращают плоскость поляризации на один и тот же угол в разные стороны (влево и вправо) при равных условиях — одинаковой концентрации раствора, в одинаковом растворителе, при одинаковой длине волны и длине пути луча. Углы вращения плоскости поляризации измеряются посредством поляриметра (стр. 622). [c.380]

Этот метод составляет основу прибора РУИЗ-2Т (см. [10]), который особенно полезен для измерений механических характеристик полимерных материалов, проявляющих сильную зависимость интенсивности рассеяния колебаний от амплитуды деформаций. В этом приборе электромагнитная схема возбуждения может создавать как изгибиые, так и крутильные колебания. Электрическая схема прибора позволяет проводить измерения в автоматическом режиме. [c.155]