Прандтля для воздуха и число Рейнольдс

Методика расчета пластинчато-ребристых теплообменников в основном совпадает с методикой расчета теплообменников любого типа, т. е. основана на использовании найденных экспериментально характеристик работы теплообменников с определенной геометрией теплопередающей поверхности. На фиг. 14 приведены некоторые экспериментальные кривые ( в случае однофазного потока). Характеристика теплоотдачи дана в виде зависимости критерия Стантона от числа Рейнольдса (для воздуха), вычисленного по эквивалентному гидравлическому диаметру. Эти кривые, конечно, неприменимы к любому типу поверхности теплообмена, но дают хорошее приближение для рифленых ребер, размеры которых приведены в таблице. Их можно использовать не только для воздуха, но и для тех газов, у которых критерий Прандтля Рг близок к значению Рг для воздуха. В случае других жидкостей и газов в приведенные [c.210]

Анализ уравнений движения Навье — Стокса, проделанный Прандтлем еще в 1904 г., показал, что в случае жидкости малой вязкости (вода, воздух и т. п.) при достаточно больших значениях числа Рейнольдса влияние вязкости сказывается лишь в тонком слое, прилегающем к поверхности обтекаемого тела,— пограничном слое ). Вне этого слоя роль вязкостных сил оказывается настолько малой, что соответствующими членами в уравнениях Навье — Стокса (26) или (27) можно пренебречь. [c.90]

Пунктирная линия представляет экспериментально обоснованную корреляцию Чи и Сполдинга [Л. 13] для воздуха (сг/1 = 0,7). Наши расчеты удовлетворительно согласуются с этой корреляцией. Заметим, что влияние числа Рейнольдса ослабляется с ростом числа Прандтля. Такое предсказание вполне правдоподобно, но имеющихся экспериментальных данных недостаточно для его обоснования. [c.61]

Уравнение (244) действительно в интервале значений параметра Рейнольдса от 1,38 до 9,51 и в пределах значений числа нсевдоожижения от 2,67 до 12,82. В уравнение (244) не входит критерий Прандтля, так как эксперименты проводились с воздухом. В этом случае при условии незначительного изменения температуры Рг = 0,72. И. М. Федоров [129] исследовал теплообмен между воздухом и псевдоожиженными слоями подмосковного угля (0,5 мм < й < 10 мм), гранулированного активированного угля (3 мм < с < 5 мм) и слоя, состояш,его из картонных частиц (3 < й < 10л л ). Теплообмен изучался в условиях сушки указанных материалов и поэтому он был осложнен массообменом. Получены следующие уравнения [c.143]

Вязкость газа обычно возрастает с температурой, так что изменения толщины пограничного слоя газа будут противоположны изменениям в случае жидкости. К счастью, число Прандтля для газов близко к единице и, как правило, влияние изменения температуры по толщине пограничного слоя невелико — порядка нескольких процентов. Когда же разность температур достигает 800 К или более (как в двигателях некоторых самолетов, ракет и ядерных реакторах), изменения физических свойств по толщине пограничного слоя могут привести к существенному отличию коэффициента теплоотдачи от расчетного значения, полученного из уравнения (3.22),— до 30% и более. Эксперименты с воздухом и гелием, выполненные в Льюисской лаборатории ЫА5А, показали, что для обеспечения хорошего соответствия результатов достаточно знать физические свойства теплоносителя при среднеарифметическом значении температуры между стенкой и основным потоком 124, 25]. Это относится не только к коэффициентам теплопроводмости и вязкости в выражении для числа Прандтля и коэффициенту теплопроводности в выражении для числа Нуссельта, но также к коэффициенту вязкости и плотности в выражении для числа Рейнольдса, так что уравнение (3.22) принимает следующий вид [c.57]

Коэффициент лобового сопротивления шара в диаиазоне больших значений критерия Рейнольдса представлен на рис. 6-26. Этот коэффициент определяется таким же путем, как и коэффициент лобового сопротивления для цилиндра. Опять-таки характерное падение наблюдается при числах Рейнольдса около 3-10 . Было найдено, что значение критерия Рейнольдса, при котором происходит падение лобового сопротивления для шаров с гладкой поверхностью, зависит от турбулентности в свободном потоке, потому что степень турбулентности определяет, является ли пограничный слой перед точкой отрыва ламинарным или турбулентным. Эта связь между степенью турбулентности в свободном потоке и критическим числом Рейнольдса, при котором происходит падение лобового сопротивления шара, правильно истолковал Л. Прандтль. Это дает возможность использовать шар для измерения турбулентности в потоке воздуха, [c.208]

Влияние числа Прандтля. На рис. 9-4 показаны безразмерные температурные поля для воды (Ку [54]), воздуха (Зебан и Шимазаки [86]) и ртути (Изаков и Дрю [43]), текущих вверх по нагреваемым снаружи трубам при числах Рейнольдса 39400, [c.284]

Длительное время без достаточных оснований считалось, что аг = 1. При этом механизмы турбулентного переноса импульса и любой пассивной скалярной субстанции оказывались идентичными (аналогия Рейнольдса). Согласно современным представлениям, если аналогию Рейнольдса и можно использовать для приближенных оценок переноса в некоторых реальных течениях, то область ее применимости сильно ограничена. По существу, это лишь расчет теплообмена при безградиентном обтекании воздухом плоской пластины. Турбулентное число Прандтля, как и определяющие его величины щ и является функционалом от физических, геометрических и кинематических свойств турбулентного потока. Турбулентные образования порождаются, развиваются и диссипируют в движущейся жидкости. Области порождения и диссипации пространственно разнесены. В каждой конкретной точке, вообще говоря, нет баланса между генерацией и диссипацией турбулентной энергии, а состояние турбулентности обусловлено предысторией проходящих через точку турбулентных образований, а также влиянием граничных условий. Так, близость теплопроводной стенки подавляет пульсации температуры турбулентной жидкости. Турбулентное число Прандтля, определяемое из решения соответствующих эволюционных уравнений, в общем случае не является постоянным во всех точках турбулентного потока. Для струйных течений Лаундер [9] рекомендует следующую оценку распределения турбулентного числа Прандтля [c.198]

Справочник химика 21

Химия и химическая технология