Пекле число турбулентное

Полученное безразмерное число называется критерием Пекле для турбулентного переноса. [c.202]

Предполагаем, что определенное по скорости относительного движения частицы и жидкости число Рейнольдса мало, а число Пекле велико. Турбулентное движение жидкости, несущей взвешенные частицы, можно считать в среднем установившимся, хотя и не обязательно однородным, причем взвешенная частица последовательно попадает в различные участки поля течения, так что в среднем скорость обтекания частицы постоянна. Эти предположения справедливы для широкого класса систем, встречающихся на практике, в частности для суспензий в аппаратах с мешалками разных типов. [c.104]

При исследовании [17] насадочной колонны диаметром 38 мм, длиной от 152 до 915 мм, заполненной различными насадками (шары, кольца Рашига и др.), кривые отклика на импульсный ввод трассера в поток воды регистрировали в двух сечениях. С увеличением критерия Рейнольдса от 0,1 до 1000 наблюдалось возрастание Еп от 0,2 до 10 см с и Ре—от 0,1 до 1,3. При Ке = 0,1—100 величина Еп линейно зависит от Ре, а при Не = 100—400 показатель степени у Ке падает от 1 до 0,25, после чего наблюдается излом кривой. Авторы объясняют это переходом от ламинарного режима течения к турбулентному. Заметим, что при Ке=1—400 числа Пекле весьма близки для всех испытанных типов насадок (Ре 0,8). С увеличением размера элемента насадки продольное перемешивание несколько возрастает (Ре падает). [c.184]

Для создания математической модели аппарата с учетом перемешивания жидкости или газа необходимо определить коэффициент продольного перемешивания, т. е. перемешивания по высоте пенного слоя (или число Пекле для продольного перемешивания Ре = и)гН/В), либо число идеальных реакторов в каскаде, идентичном реальному реактору. В зависимости от принятой для описания процесса модели, направления и характера потоков исследователи дают разные названия коэффициентам перемешивания коэффициент обратного перемешивания, коэффициент турбулентной диффузии, коэффициент продольного перемешивания и др. В дальнейшем величину, характеризующую перемешивание вдоль оси основного движения фазы, будем называть просто коэффициентом перемешивания [c.158]

В случае турбулентного течения среды через слой катализатора последнее выражение в скобках уравнения (8.1), представляющее собой величину, обратную числу Пекле, приблизительно равно /г- Величина //й р почти всегда больше 10, а во многих случаях превышает 50. Наконец, к1/и представляет собой отношение времени пребывания к продолжительности реакции, которое в редких случаях достигает 10. После подстановки в уравнение (8.1) получаем < 10-0,1-0,5 = 0,5. Поэтому для реакции первого порядка при турбулентном течении даже в случае тонких слоев редко достигает 1. Следовательно, продольная дисперсия вещества в рассматриваемой модели будет пренебрежимо, мала. Однако требуется более тщательная оценка продольной дисперсии при ламинарном течении, когда число Пекле в продольном направлении может оказаться значительно меньше. [c.200]

Рис. 4.17. Данные по осевой диффузии в турбулентном потоке в открытых трубах, выраженные через число Пекле для осевой конвекции

Эти теплоносители отличаются высокой электрической проводимостью и теплопроводностью. Первая из этих особенностей приводит к сильному вза- имодействию жидкометаллических теплоносителей с электрическими и магнитными полями. Вследствие высокой теплопроводности жидкие металлы образуют особый класс теплоносителей с числом Рг-С . Основным динамиче- ским числом подобия для жидкометаллических теплоносителей и в ламинарном, и турбулентном режимах течения является число Пекле, а не число Рейнольдса, которое, так же как и для других ньютоновских жидкостей, определяет гидродинамическое сопротивление. [c.232]

На рис. У-23 показана общая зависимость Ре от Рем для ряда значений числа Зс=х/0. На графике большинетво опытных точек автором не показа но, но на-неоаны да(н ные других последов а тел ей для жидкости и газа. При турбулентном режиме данные удовлетворительно описываются кривой, полученной при условии полного перемешивания в одном слое насадки. Каждому числу 5с соответствует своя линия перехода от значений Ре при ламинарном режиме к Ре при турбулентном режиме. Заметим, что в число Пекле Ре здесь входит гидравлический диаметр канала для слоя насадки. [c.194]

Жидкие металлы отличаются от газов и других жидкостей тем, что их температуронроводность значительно выше их кинематической вязкости, т. е. Prтурбулентных потоках жидких металлов играет существенную роль как н пограничном слое, так и в турбулс1ггном ядре. Число Нуссельта является функцией числа Пекле Nu"/(Pe). [c.337]

Отмеченные выше особенности структуры поля течения вблизи частицы, играющие важную роль при исследовании процесса массопереноса, были установлены, Бэтчелором сначала для случаев стационарного [116], а затем и нестационарного [117] поля течения. Согласно этим результатам процесс массопереноса к частице, взвешенной в турбулентном потоке, в главном приближении по числу Пекле полностью определяется полем течения, представляющим собой суперпозицию поступательного потока со скоростью в направлении вектора вихря о) [c.106]

На рис. 3.6 показан результат сравнения величины (Sh—1)/S s рассчитанной по формуле (5.4) (сплошная линия), с экспериментальными данными по массопереносу к частицам, взвешенным в аппаратах с мешалками, при разных числах Рейнольдса Re и Шмидта Se. Штриховая линия соответствует эмпирической зависимости, предложенной Левинсом и Гластонбери [1551 на основании собственных экспериментов, точками представ--лены экспериментальные данные Харриотта [142]. Видно, что, несмотря на сделанное при выводе зависимости (5.4) предположение о малости чисел Рейнольдса, она хорошо согласуется с экспериментальными данными вплоть до значений Re = 10 , а при Re 10 дает слегка заниженный результат, как это и следовало ожидать, по аналогии с данными по влиянию числа Рейнольдса на массообмен частицы с поступательным потоком ( 2). Таким образом, зависимость (5.4) можно рекомендовать для практических расчетов скорости массопереноса к частицам, взвешенным в турбулентном потоке жидкости, в широком диапазоне чисел Пекле и Рейнольдса. [c.109]

Из рис. П-З следует, что в случае турбулентных потоков газов и жидкостей критерий Ред для массопередачи близок к 12 (кривая Л). Критерий Рех, в газах равен примерно 2, но он отличается от значений, найденных для жидкости. При низких числах Не значения радйального и продольного критериев Пекле отклоняются от значения 2 и 12. В этом случае существенное влияние оказывает молекулярная диффузия. [c.104]