Интенсивность долгоживущего компонента

ШИМ и большим временами жизни. После отдыха в течение 24 ч при комнатной температуре наблюдается увеличение времени жизни обоих компонентов и снижение интенсивности более долгоживущего. Характер происходя-ших изменений позволяет предположить, что при деформации происходит перестройка надмолекулярной структуры полиимида межмолекулярные связи разрушаются и образуются микродефекты - свободные объемы, достаточные для локализации позитрона. Величина долгоживущего компонента Ti в этом случае должна отражать изменения среднего размера, а интенсивность h - концентрацию таких дефектов. Аналогичные изменения в спектрах наблюдали при образовании и отжиге дефектов в металлах и полупроводниках. Данные изменения обычно анализируют с помощью модели захвата позитронов. Эта модель качественно хорошо отражает наблюдаемые при деформации полиимида изменения во временных спектрах. Уменьшение времени жизни короткого компонента, связанного с аннигиляцией в бездефектной части полимера, обуслов- [c.69]

Серьезный недостаток метода в применении к задачам активационного анализа заключается в сильной зависимости чувствительности н точности определения компонентов от колебаний в составе и относительной интенсивности радиоизотопов, образующихся при облучении исследуемой пробы. Очевидно, что при анализе кривых распада более долгоживущие компоненты будут фоно.м для более короткоживущих. Статистические колебания этого фона определяют минимальную активность короткоживущих компонентов, которая. может быть надежно зарегистрирована, и заметно уменьшают точность получаемых результатов. С другой стороны, необходимость выдерживания пробы до полного распада более короткоживущих компонентов увеличивает длительность анализа и приводит к соответствующему уменьшению активности более долгоживущих компонентов, что также сказывается на статистической точности результатов. [c.200]

Естественная ширина спектральной линии обратно пропорциональна среднему времени жизни возбужденного состояния. Узкие резонансные линии наблюдаются для долгоживущих, а широкие линии — для короткоживущих возбужденных состояний. На ширину спектральных линий влияют и спин-решеточные, и спин-спиновые релаксационные процессы. Суммарное магнитное поле, взаимодействующее с прецессирующим ядром, является суммой постоянного внешнего поля и локальных полей решетки. У твердых веществ и вязких жидкостей движения молекул ограничены разночастотная компонента флуктуирующего локального поля имеет очень малую интенсивность. Поэтому большинство твердых веществ и вязких жидкостей имеют большие времена спин-решеточных релаксаций. С другой стороны, величина локального поля в твердых веществах и очень вязких жидкостях чрезвычайно велика это приводит к размытию резонансных условий, т. е. ограничивает время возбужденного состояния время спин-спиновой релаксации, таким образом,очень мало. Поэтому твердые вещества и вязкие жидкости имеют широкие резонансные линии. [c.72]

Создан новый позитрониевый метод изучения кинетики быстрых химических реакций в газовой и конденсированных фазах [15]. По наблюдению времени жизни позитрония и интенсивности долгоживущей компоненты в аннигиляции определяются константы скоростей реакций образования водородоподобных атомов позитрония и их последующих превращений (конверсия, реакции окисления, замещения, при-соедииепия), а также константа скорости процессов возбуждения электронных уровней молекул. [c.23]

В 1950 г. Дикун [37] сообщил о двух компонентах фотолюминесценции паров фенантрена, одна из которых имела время жизни, характерное для быстрой флуоресценции, а другая — гораздо большее (около 10" с). В 1958 г. Уильямс [38 наблюдал долгоживущее испускание паров антрацена, перилена, пирена и фенантрена. Отношение интенсивностей долгоживущего и полного испускания возрастало с увеличением давления паров фенантрена, и Уильямс предположил, что долгоживущее испускание всех четырех соединений обусловлено долгоживущими [c.51]

Понижение температуры до —30...—40° С ингибирует выделение О2 и прямые электрон-транспортные реакции, в результате чего обратная рекомбинация становится преобладающей. Однако долгоживущие компоненты, указывающие на участие в рекомбинации отдаленных от РЦ восстановленных продуктов, исчезают при охлаждении. Нри достаточно низких температурах наблюдаются только два компонента свечения 1-2 и 30 мс, причем первый может соответствовать обратной реакции между п Q . Повышение температуры активирует ЗФ. Это позволяет оценить энергию активации для различных компонентов свечения (от 0,15 до 0,9 эВ). Образующиеся на свету продукты — предшественники ЗФ — могут быть стабилизированы, если образец охладить до низкой температуры. Последующее нагревание образца в темноте приводит к появлению свечения, которое было названо термолюминесценцией. Очевидно, образованные на свету и стабилизированные при охлаждении образца фотопродукты активируются затем и рекомбинируют с хлорофиллом, приводя к свечению. Кривая зависимости интенсивности термовысвечивания от температуры объекта в процессе нагревания содержит несколько пиков, наблюдаемых при определенных характеристических температурах. Число и положение пиков термолюминесценции отражает различные стадии стабилизации энергии в ФС П и зависит от функционирования кислородвыделяющего комплекса. [c.358]

Можно использовать нейтроны и у-излучение непосредственно в реакторе, если прокачивать облучаемый материал через зону реактора. Однако и в этом случае нейтроны создают радиоактивные загрязнения, активируя атомы облучаемой смеси. В другом варианте нейтроны ядерного реактора активируют теплоноситель, транспортируемый к реагирующим компонентам. Если в качестве теплоносителя применять жидкий натрий, то натрий активируется, проходя через реактор под действием потока нейтронов возникает радиоактивный натрий-24 (с периодом полураспада 15 ч), который излучает у-кванты с энергией 1,37 и 2,75 Мэе. Вне реактора излучение радиоактивного натрия можно использовать для инициирования различных химических процессов. Этот метод предпочтительнее, поскольку продукты химических превращений не загрязняются радиоактивными изотопами и режим действия реактора не нарушается. Для получения долгоживущих изотопов используют нейтронное излучение при активации стабильного изотопа соответствующего элемента, помещенного в активную зону реактора. Так, например, получают кобальт-60 из кобальта-59. Тепловыделяющие элементы реактора (стержни) периодически заменяются. При извлечении из активной зоны они очень радиоактивны. Интенсивность излучения быстро уменьшается в результате распада короткожи-вущих изотопов. В это время стержни можно непосредственно использовать как интенсивный источник радиации. Практически срок использования излучения стержней составляет 3- месяца. После того как большая часть короткоживущих изотопов распадается, стержни поступают на химическую переработку для повторного извлечения горючего и очистки их от продуктов деления с большими периодами полураспада. Смесь продуктов деления, имеющая значительный уровень радиации, также может длительное время служить источником излучения. В конечном счете из этой смеси выделяются отдельные радиоактивные изотопы, такие, как цезий-137 и стронций-90, которые служат хорошими источниками - и у-излучения. [c.28]

Справочник химика 21

Химия и химическая технология