Брэгга уравнение

Это уравнение почти одновременно с У. Л. Брэггом вывел русский ученый Г. В. Вульф, и поэтому оно получило название уравнения Вульфа — Брэгга. Уравнение Вульфа—Брэгга показывает, каким образом нужно ориентировать кристалл, чтобы можно было бы получить отражения от тех или иных атомных плоскостей. По сути дела, это уравнение представляет собой простой способ выражения одновременного выполнения трех условий дифракции М. Лауэ [c.69]

По геометрии дифракция электронного излучения аналогична дифракции рентгеновских лучей, описанной в разд. 28.3 при расчетах можно пользоваться уравнением Брэгга [уравнение (28.5)] и моделью обратной решетки. [c.135]

Исследователь должен представлять следствия изменения всех параметров закона Брэгга [уравнение (6.1)]. Для определенного значения X по мере изменения п=, 2, 3..., т. е. изменения порядка дифракции, значение б меняется. Если на данно.м кристалле регистрируется основная линия (я= 1),. может быть несколько других значений 0, соответствующих одному и тому же значению к, при которых находятся пики с п = 2, 3,. ... На других кристаллах, с другим значением (1, можно обнаружить дополнительные отражения, например соответствующие п = А, 5,. ... Таким образом, полный набор линий рассматриваемого элемента, который необходимо иметь в виду, включает в себя не только всю серию рентгеновских линий, но и отражения более высоких порядков, связанные с каждой основной линией. [c.289]

Вектор г=ыа+иЬ+ 1УС, независимо от числа атомов в элементарной ячейке, связывает любую точку одной элементарной ячейки с идентичной точкой другой ячейки. Поэтому во всех кристаллах каждый такой вектор при всех целочисленных значениях и, V и ш связывает два любые одинаковые атома. Отсюда ясно, что условие Брэгга [уравнение (3-7)] остается справедливым независимо от числа атомов в элементарной ячейке. Однако наличие более чем одного атома в ячейке налагает дополнительные требования, ограничивающие диапазон возможных значений к, к я I, для которых применимо условие Брэгга. [c.36]

Рефлексы более диффузны, чем в случае кристаллов. Это означает, что отражение происходит не точно под углом Брэгга [уравнение (3-7)], а в некоторых угловых пределах, более широких, чем для истинного кристалла. Происходит это потому, что кристаллический порядок распространяется на более коротких расстояниях, чем в случае истинного низкомолекулярного кристалла. [c.54]

Если обратиться сначала к источнику и учесть расходимость двух когерентных волн, выходящих из каждой его точки под малым (предельным) углом А ф, то можно ввести некоторый интервал А, аналогичный периоду стоячих волн d/2 при отражении под углом Вульфа — Брэгга. Уравнение для А при угле А ф/2 имеет вид [c.278]

Если при исследовании кристалла в электронном микроскопе добиться полного поглош,ения электронов, то ожидаемого равномерного затемнения экрана на самом деле не наблюдается. Скорее оказывается, что большинство кристаллов дифрагирует не полностью и условие Брэгга [уравнение (УП-З)] выполняется только в определенных областях кристаллов. Такое явление может быть вызвано, например, наличием напряжений в кристалле или истинными нарушениями в его структуре. Поэтому на микрофотографиях кристалла эти области, соответствующие определенным углам отражения электронов от плоскостей кристаллической решетки, будут казаться более темными, поскольку они образованы меньшим числом электронов, чем остальное изображение. Такое возникновение бахромы Брэгга может иметь большое значение при исследовании однородности и тонкой структуры кристаллов. [c.256]

Как указывалось выше, значение дисперсии можно получить дифференцированием формулы закона Брэгга [уравнение (10)]. По мере уменьшения параметра решетки й растет угловое расстояние между линиями. Увеличение расстояния между линиями пе означает, однако, увеличения разрешающей способности если коллиматор не удовлетворяет требованиям или если кристалл недостаточно совершенный, возникают широкие линии с широкими крыльями. В табл. 6 приведены данные по угловому разделению двух близких линий РеА ад (X - 1,936) и тK X == 2,085) различными кристаллами. [c.224]

В основе исследования лежит известное читателю из курсов физической химии уравнение, предложенное одновременно в 1913 г. в России Г. В. Вульфом и в Англии Брэггом, уравнение Вульфа—Брэгга [c.125]

См. также Вулканизация Вулканическое происхождение нефти 3/457 Вулкацел В 4/134 Вулканит А2 3/62 Вулколан 5/86 Вультекс 2/1149 Вульфа уравнение 2/318 Вульфа-Брэгга уравнение 4/995 [c.571]

Возвратимся к закону Брэгга [уравнение (5.3)] и заменим волновым вскторо.ч к [уравнение (14.3)] [c.69]

Каждое кольцо (максимум) рентгенограммы аморфного вещества соответствует некоторому часто встречающемуся расстоянию между молекулами, атомами или ионами в исследуемой структуре. Величина этого периодически повторяющегося расстояния лишь приблизительно соответствует уравнению Брэгга [уравнение (Г)]. В аморфном полимере обычно имеется много повторяющихся групп (молекул, атомов или ионов), расстояние между которыми близко к некоторому среднему значениюи большое число групп, расстояние между которыми точно равно этому значению Н. Угол дифракции 0, полученный от пары молекул, находящихся на расстоянии Я и произвольно ориентированных относительно падающего пучка рентгеновских лучей, определяется соотношением [c.82]

Обычно оптические элементы фокусирующих приборов, работающих на отражение, устанавливают по схеме Иоганнсона или Иоганна. В обоих случаях кристалл устанавливают так, что выполняется условие Брэгга [уравнение (10)]. Это условие уже было рассмотрено выше в разделе плоских кристаллов. Теоретически установка по Иоганнсону обладает хорошей фокусировкой, и точечный источник изображается линией. Кристалл изгибают по кругу радиуса К и шлифуют до получения радиуса К 2. Радиус изгиба кристалла равен диаметру круга фокусировки, известного под названием круга Роуланда (см. рис. 8,а). Можно показать, что в случае выполнения условия Брэгга Ь, = 2, где [c.212]

Экспериментальные методы в химии полимеров - часть 2 (1983) -- [ c.2 , c.116 ]

Экспериментальные методы в химии полимеров Ч.2 (1983) -- [ c.2 , c.116 ]

Современная общая химия Том 3 (1975) -- [ c.3 , c.21 ]

Современная общая химия (1975) -- [ c.3 , c.21 ]

Практические работы по физической химии Изд4 (1982) -- [ c.356 ]

Диаграммы равновесия металлических систем (1956) -- [ c.252 ]

Справочник химика 21

Химия и химическая технология