Интенсивность линий рентгеновского в различных серия

Глава 1. Взаимодействие рентгеновских лучей с веществом и рентгеновские спектры. 1-1. Характеристическое рентгеновское излучение (длины волн К-серии рентгеновского излучения, длины волн Ь-серии рентг(Шовского излучения, относительные интенсивности линий if-серии характеристического спектра, ширина линий характеристического спектра, индексы асимметрии линий характеристического спектра). 1-2. Перевод С-единиц в абсолютные ангстремы. 1-3. Соотношения между единицами коэффициентов поглощения. 1-4. Рассеяние рентгеновских лучей (рассеяние рентгеновских лучей различных энергий электронными оболочками и ядрами атомов, рассеяние рентгеновских лучей в газах, массовые коэффициенты рассеяния рентгеновских лучей, массовые коэффициенты рассеяния о /р, коэффициенты рассеяния сечения некогерентного рассеяния рентгеновских лучей). 1-5. Поглощение рентгеновских лучей (скачок поглощения для некоторых элементов, вычисление коэффициентов поглощения, номограмма для определения коэффициентов поглощения). 1-6. Суммарное ослабление рентгеновских лучей (атомные коэффициенты ослабления для элементов, массовые коэффициенты ослабления у,/р для элементов, массовые коэффициенты ослабления ц/р для больших длин волн, массовые коэффициенты ослабления ц/р для малых длин волн, массовые коэффициенты ослабления ц/р для некоторых соединений, толщина слоя половинного ослабления рентгеновских лучей для некоторых элементов, толщина слоя ослабления при различных углах падения лучей на образец). 1-7. Ионизирующее действие рентгеновских лучей. 1-8. Преломление рентгеновских лучей (единичные декременты показателя преломления, углы полного внутреннего отражения). [c.320]

Обратимся к анализу полученных результатов и постараемся ответить на некоторые вопросы, имеюш ие наибольшее значение с точки зрения спектроскописта-эксперимептатора. Например, выясним, каковы качественные отличия в форме полос испускания К- и L-серий, которые следует ожидать на основании разобранного выше закона зависимости интенсивности полос от частоты Не может ли экспериментатор уже по виду полученных полос испускания судить об особенностях строения энергетических полос в изучаемом теле. Чем именно надлежит интересоваться при изучении структуры энергетических полос в твердых телах с помощью экспериментального исследования распределения интенсивности в пределах разумно выбранных полос испускания Не возникают ли некоторые из трудностей в трактовке спектроскопического материала, с которыми иногда сталкивались некоторые из исследователей, из-за недостаточно верного использования данных эксперимента По каким признакам можно определить пригодность экспериментального материала, относящегося к рентгеновским линиям различных серий, для количественного сравнения Эти основные вопросы возникают у экспериментатора сразу же при попытке теоретически осмыслить и критически оценить многочисленные и относительно мало систематизированные литературные данные или результаты оригинальных экспериментальпых исследовани . [c.30]

При проведении анализа по второму из методов выравнивание почернений сопоставляемых друг с другом линий не обязательно. Более того, при использовании наиболее совершенных методов определения относительной интенсивности спектральных линий представляется целесообразным введение в пробы с различным содержанием определяемого элемента строго постоянного количества элемента сравнения, который в этих условиях может играть роль своеобразного индикатора, указывающего на степень устойчивости режима работы рентгеновской трубки спектрографа во всей серии опытов, и позволяет осуществлять грубую визуальную отбраковку спектрограмм, полученных в условиях, заметно отличающихся от нормальных. [c.143]

Относительные интенсивности линий. Хотя имеется большое число возможных переходов для заполнения вакансий на оболочке, за счет которых возникают линии рентгеновского излучения различной энергии, например Ка и К или вплоть до 25 различных -линий, вероятность каждого типа перехода меняется в значительной степени. Относительные интенсивности линий означают относительные вероятности образования линий внутри серии, т. е. линий, возникающих за счет ионизации данной оболочки. Отметим, что относительное соотношение линий устанавливается внутри серии, например такой, как -серия эти величины не включают в себя относительные соотношения линий между сериями, как, например, /С-серии по отношению к -серии. Относительные интенсивности линий в серии сложным образом меняются в зависимости от атомного номера. Соотношение линий в /С-серии хорошо известно, но в - и М-се.-риях они известны гораздо меньше. В табл. 3.7 в первом приближении приведены относительные интенсивности линий значительной интенсивности относительные интенсивности линий являются полезными при интерпретации спектров, наблюдаемых с помощью рентгеновского спектрометра с дисперсией по энергии. [c.76]

Интенсивность испускаемых рентгеновских лучей является функцией многих переменных величин, среди которых можно отметить ускоряющий потенциал, долю поглощаемых электронов, глубину их проникновения, атомный номер возбуждаемого элемента, состав основы и т. д. В некоторых случаях интенсивность характеристических линий линейна изменяется в зависимости от состава тогда можно определить концентрацию элемента с ошибкой около 3% от его содержания. В других исследованиях необходимо использовать калибровочные кривые, построенные с помощью различных серий стандартных образцов. [c.101]

Каждая полоса в фотоэлектронном спектре, вообще говоря, соответствует занятой атомной или молекулярной орбитали изучаемого вещества. Упрощенно можно было бы предположить, что двукратно или трехкратно вырожденные орбитали дадут полосы с удвоенной. или утроенной интенсивностью по сравнению с невырожденной орбиталью. Можно также предположить, что поскольку каждая полоса спектра представляет потенциал ионизации одной орбитали, то в идеальном случае она должна представлять собой одинарную линию с определенным значением. энергии и с шириной, равной естественной ширине, о которой говорилось в предыдущей главе. Эта простая картина в принципе справедлива для рентгеновского возбуждения, но анализ самых различных УФ-спектров показывает, что для них это утверждение имеет большие ограничения. Одна из главных причин этого состоит в том, что естественная ширина возбуждающей рентгеновской линии является основной составляющей ширины линий рентгеноэлектронных спектров, в то время как при УФ-воз-буждении большую роль играют другие факторы. Как будет показано ниже, именно от этих факторов может зависеть форма полосы (серия линий или мультиплет). [c.39]

Интересный пример влияния процессов, происходящих иа антикатоде рентгеновской трубки, на результаты рентгеноспектрального анализа привел в свое время Шрейбер [87]. Он изучал отношение интенсивностей /( ]-линий титана и ванадия в серии искусственных смесей, содержавших различные количества вольфрама, и показал, что по мере увеличения относительного содержания в пробе вольфрама происходит закономерное возрастание отношения интенсивностей Л 1-линий Т и V от 0,89 до 1,74. Так как летучести титана и ванадия мало различаются, а края поглощения атомов вольфрама находятся далеко от аналитических линий определяемых элементов, то это явление могло быть объяснено только предположением о том, что У и Т1 образуют на аноде химическое соединение, летучесть которого сильно отличается от летучести исходных комгюнентов. Рентгеноструктурное исследование подтвердило эту догадку. Аналогичным образом сказывается на результатах измерения относительной интенсивности линий Т1 [c.109]

Поэтому сложная структура основного края поглощения атомов переходных элементов в металлах рассматривалась, так же как и в случае поглощения атомами в молекулах, как результат суперпозиции истинного края поглощения (в первом приближении описываемого арктангенсоидой) и селективных длинноволновых линий, появление которых обусловлено особым характером заполнения 3 -полосы в металлах этих элементов. К числу экспериментальных фактов, которые можно рассматривать как наиболее веские доказательства справедливости описанного выше взгляда на структуру края поглощения атомов переходных элементов в металлах, относятся результаты сравнительного изучения структуры краев поглощения элементов в различных рентгеновских сериях. В самом деле, допустим, что появление длинноволновой. линии в пределах основного К-края поглощения действительно связано с селективным перебросом К-электронов атома на свободные 3 -уровни в металле. Тогда такой переход будет представлять собой квадрупольный, относительно маловероятный переход и может объяснить появление лишь слабой по интенсивности линии поглощения. Если такая линия все-таки наблюдается на опыте, то для этого нужно предположить специальный вид функции, передающей зависимость плотности состояний от энергии. Она должна иметь максимум в области энергий, отвечающих 3 -уровням атома в металле. [c.196]

Рассмотрим две спектральные линии с заданным отношением интенсивностей. Зарегистрируем эти линии в серии рентгенограмм, отличающихся экспозицией. На каждой из спектрограмм измерим интенсивности обеих линий и представим экспериментальные результаты графнчески,откладывая значения интенсивности для одной из лштн на оси абсцисс, а для другой — на оси ординат. Очевидно, что точки, характе ризующие, на полученной таким образом диаграмме, каждую из спектрограмм с различным уровнем интенсивности линий, расположатся вдоль прямой, проходящей через начало координат, угловой коэффициент которой будет равен заданному отношению интенсивностей обеих линий. Полученные кривые можно называть кривыми равного отношения интенсивностей . Если в качестве меры ннтенсивности спектральных линий выбраны величины их почернения, кривые будут выглядеть иначе. Одна из типичных для рентгеновской области излучения кривых, построенная в координатах почернения Di, D2 и характеризующая отношение = 2, представлена иа рис. [c.95]

Фазовый состав катализаторов. Для общего фазового анализа катализаторов используются в основном два метода — рентгенография и дифракция электронов (электронография), хотя для некоторых специальных задач могут применяться и другие физические методы — магнитной восприимчивости, термография, ЭПР, различные виды спектроскопии. Практически наиболее широко применяется рентгенография, основанная иа дифракции характеристического рентгеновского излучения на поликристаллических образцах. Каждая фаза имеет свою кристаллическую решетку и, следовательно, дает вполне определенную дифракционную картину. На дебаеграмме каждой фазе соответствует определенная серия линий. Расположение линий на дебаеграмме определяется межплоскостными расстояниями кристалла, а их относительная интенсивность эависит от расположения атомов в элементарной ячейке. Межплоскостные расстояния d вычисляются по уравнению Брэгга—Вульфа [c.379]