Диаграмма частиц в воздухе

Существует упрощенный метод расчета среднего эквивалентного диаметра частиц порошкообразных катализаторов по диаграммам, составленным применительно к следующим условиям анализа внутренний диаметр гильзы — 2,5 СМ] объем пропускаемого воздуха — 250 мл давление фильтрации — 9,5 мм вод. ст. температура — 20°С высота слоя порошка — 1,0—1,5 см масса порошка—2,5—8 г кажущаяся плотность катализатора—1,0— 1,8 г/см [c.36]

К фазовым явлениям относится также сепарация нри провале твердых частиц (аналогия с парциальной конденсацией или направленной кристаллизацией), псевдоожижаемых воздухом или водой в конических аппаратах Обогаш ение провала крупными частицами также может быть изображено в виде диаграмм типа у—х. [c.491]

Диаграмма классификации порошков [5] (рис. 4), построенная на основе экспериментальных данных о псевдоожиженных слоях при использовании в качестве газа воздуха, показывает, что при уменьшении разности плотностей границы между группами смещаются, как правило, в сторону больших размеров частиц. [c.156]

Рис. ХУ1.3. Зависимость энергии Гиббса от расстояния для системы, состоящей из пузырька воздуха, находящегося в жидкости, и прилипающей к нему минеральной частицы (диаграмма А, Н. Фрумкина).

Сила, с которой частица минерала прилипает к пузырьку, прямо пропорциональна периметру соприкосновения пузырька с поверхностью частицы и поверхностному натяжению на граничной поверхности жидкость — газ. В противоположном направлении действует сила тяжести, стремящаяся оторвать частицу от пузырька. На рис. ХУ1.3 представлена общая схема- системы, состоящей из пузырька воздуха, находящегося в жидкости, и прилипшей к нему минеральной частицы, характеризуемой диаграммой А. Н. Фрумкина. Для прилипания частицы к пузырьку воздуха надо преодолеть находящуюся между ними прослойку воды. [c.204]

Это происходит за счет сокращения количества частиц сажистого углерода в пламени. Это хорошо иллюстрируется кривыми на рис. 131. Правая часть диаграммы относится к пламени коксовального газа, карбюрированного мазутом с расходом распылителя (воздуха) 70 кГ/час, левая — с расходом 109 кГ/час при прочих равных условиях. Как видим, для сечения на расстоянии х= 1,25 м от горелки при увеличении расхода распылителя от 70 до 109 кГ/час содержание частиц углерода уменьшается по оси с 72 Г м до 48 Г/м , т. е. на 33%. Как и следовало ожидать, для чистого коксовального газа влияние этого фактора не обнаружено. [c.236]

Горение летучих и коксового остатка проходило стадийно, но с небольшим (в пределах 5 ч- 6 o ) совмещением выхода остаточной части летучих с началом горения кокса. Выход летучих при горении определя.пся по диаграмме уменьшения веса частицы во времени. На рис. 4 представлено изменение температуры центра частицы при горении ее в потоке воздуха. Кривые изменения температуры центра частицы при горении кокса, полученного при разделении стадий процесса (выход летучих в азоте и последующим горением кокса в воздухе) (рис. 5), и кокса, образующегося при выгорании летучих (см. рис. 4), имеют идентичный [c.91]

Пользуясь диаграммой № 2 (см. рис. 4), по времени истечения, высоте слоя и коэффициенту К находят средний размер частиц Например время истечения 250 мл воздуха 1 = 800 сек, I = 12,4 мм., К 0,28 (см. диаграмму № 1) отсюда = 18,2 мк. [c.414]

Диспергированные вещества могут образовывать взвеси и истинные растворы не только в жидкой, но и в газообразной среде. Взвеси твердых и жидких частиц в газах называют золями, в воздухе - аэрозолями. Тонкодисперсные взвеси твердых и жидких частиц называют соответственно дымами и туманами. Как правило, такие названия относятся к конденсационным аэрозолям (области Ь+С, Ь.+С., на диаграммах и поверхностях состояний веществ, рис. 1.1, 1.2), которые можно рассматривать как коллоидные растворы в газовой среде. При определенных условиях агрегированные частицы дымов и туманов могут распадаться до молекул (области С., С рис. 1.1, 1.2) и растворяться в газе-носителе. Примером истинного газового раствора может служить очищенный от твердых и жидких примесей воздух. [c.54]

Диаграмму для определения скорости осаждения сферических частиц различной плотности, осаждающихся в воздухе и воде при 20° С под действием силы тяжести, можно найти в литературе. Она построена на основе коэффициентов сопротивления, приведенных в табл. П-11. [c.184]

Исследования Льюиса [51] показали, что скольжение не зависит ни от скорости газа, ни от концентрации твердой фазы. Отношение скольжения к скорости свободного осаждения твердых частиц в неподвижном газе может быть представлено в виде функции диаметра частицы (рис. 2-24). Несмотря на то, что скольжение является осаждением твердых частиц относительно газа, все же оно отличается от скорости свободного осаждения Ыгв, особенно при частицах малого диаметра, когда оно обладает гораздо большими значениями. Если можно определить для данного твердого тела скорость свободного осаждения его частиц в неподвижном воздухе (методы рассмотрены в главе III), то величину скольжения можно найти по указанной диаграмме. [c.122]

В качестве примера приведем диаграмму (рис. 26), на которой совмещены и запись анемоинтегратора, и запись мультитермографа. По оси абсцисс здесь отложено не время, а путь, пройденный частицами воздуха. Площадь кривой Qi выражает проекции воздушного потока на касательную к береговой черте, а площадь кривой — на нормаль к ней. Кривая О представляет изменение температуры поверхностной воды. Как видим, по мере продвижения слева направо, т. е. по мере нарастания площади, расположенной ниже оси абсцисс кривой Q , температура непрерывно падает — идет сильный сгон. [c.63]

Рис. 681 соответствует частному случаю 0,6 С — Г/2ба). Здесь диаграмма а дает представление об изменениях составляющей и за один синодический период обращения Солнца вокруг его оси. Диаграмма бвыражает изменения составляющей v за тот же срок. Закон изменения обеих составляющих свидетельствует об одновременном наличии двух видов движения частиц воздуха вращательного с переменным диаметром орбиты и переменной угловой скоростью, а также поступательного, перпендикулярно к направлению градиен- [c.1046]

Были также непосредственно измерены [223] траектории и скорости движения частиц в монодисперсном псевдоожиженном слое. Для этой цели в слой алюмосиликатных шариков <1 2,8 мм вес частицы 1,49 10 2 Г гт = 0,84 м/сек) была помещена меченая шарообразная частица из органического стекла ( = 2,88 мм, й т=1,4-10 2 Г) с радиоактивным изотопом Со внутри. Приэтом установлено, что с увеличением скорости воздуха при 2 возрастает пульсационная скорость частицы. Данные, иллюстрирующие траекторию пульсационных перемещений частицы при числе псевдоожижения 11 =1,42, приведены на рис. 1-4. Следуя масштабу диаграммы и учитывая, что принятый интервал времени между соседними точками траектории составляет 0,5 сек, можно оценить длину свободного пробега частицы (прямолинейный участок ломаной) и скорость ее перемещения. В частности, в вертикальном направлении эти величины достигают 100—ПО мм и 20—22 см/сек, составляя в среднем 20—25 мм и 4—5 см/сек. Авторы рассматриваемой работы [141] сообщают, что скорость двил<ения, а также отрезок пути, проходимый частицей между двумя соударениями, в горизонтальном направлении меньше, чем в вертикальном. Кроме того, скорость пульсационного восходящего движения частиц превышает скорость нисходящего вертикального [c.175]

На диаграмме (рис. 1-1) дана зависимость скорости потока от диаметра частиц при различной порозности слоя от е = 0,4, соответствующей неподвижному свободно насыпанному слою, до = 1, соответствующей условиям витания одиночной частицы в неограниченном объеме (при плотности материала рм = = 900 кг1м и температуре воздуха = 100°С). [c.9]

Рис. 4.5. Зависимость ко- Рис. 4.6. Диаграмма для определения скорости эффицпента парциальной осаждения частиц в воздухе,

Справочник химика 21

Химия и химическая технология