Пульсационные скорости газа и частиц

Алгебраические модели. В моделях этого типа обычно используются представления полуэмпирической теории турбулентности Прандтля (см. раздел 1.2). В пионерской работе Г.Н. Абрамовича [34] в рамках теории пути смешения определены пульсационные скорости газа и частиц. В основе развитой модели лежит уравнение сохранения количества движения турбулентного вихря и движущихся в нем частиц, а также уравнение пульсационного движения частиц в пределах вихря. Полагается, что малоинерционные частицы вовлекаются в пульсационное движение турбулентными вихрями несущей фазы, вследствие чего пульсационная скорость газа снижается. Найденные пульсационные скорости газа и частиц используются для нахождения корреляций путем перемножения соответствующих пульсационных величин, что является весьма приближенным способом. Модели данного класса получили дальнейшее развитие в работах [35-43]. [c.53]

Рис. 2.5. Схема перемещения частицы в неоднородном поле пульсационной скорости газа под действием силы турбофореза

На основании уравнения количества движения для смеси газов и уравнения движения частицы определяются пульсационные скорости газа и частиц в конце существования моля (когда после выделения из одного слоя моль сливается с другим слоем). Расчет этих скоростей, а также относительной скорости газа (относительно частицы), показал, что пульсационные скорости газа и соответственно касательные напряжения под воздействием тяжелой примеси существенно уменьшаются. [c.317]

Пусть средняя скорость газа относительно частиц составляет а скорость пульсационного движения частиц в вертикальной плоскости равна при восходящем и и при нисходящем движении. Тогда реальные относительные скорости при восходящем и нисходящем движении частиц составят [c.157]

При переходе от фильтрующего слоя к псевдоожиженному увеличение скорости газа будет вызывать вначале сравнительно небольшое расширение слоя и значительный рост пульсационных скоростей частиц, вследствие этого коэффициент теплоотдачи с ростом скорости газа должен увеличиваться. Однако при дальнейшем увеличении скорости газа происходит прогрессивно нарастающее расширение слоя, сопровождающееся уменьшением пульсационных скоростей [c.188]

Пульсационные скорости газа и частиц. Теперь приступим к рассмотрению и анализу имеющихся на сегодняшний день экспериментальных данных по распределениям пульсационных (средних квадратичных) скоростей газа в присутствии частиц и самих частиц при реализации различных классов гетерогенных потоков. [c.102]

В общем данные различных авторов показывают, что пульсационные скорости частиц V сравнимы со скоростью восходящего потока газа и и достигают максимума при значительных расширениях слоя. Возможности описанных выше методик измерения V ограничены, особенно в аппаратах крупного масштаба. Поэтому мы не имеем в настоящее время достаточно подробных систематических исследований и достаточно достоверных корреляций величины V с другими параметрами кипящего слоя. [c.291]

При турбулентном режиме наряду с общим движением потока происходит также движение отдельных частиц в направлении, перпендикулярном общему движению (турбулентные пульсации). Несмотря на кажущуюся беспорядочность этих пульсаций, они следуют определенным закономерностям. Эти закономерности состоят в том, что среднее значение пути смешения / (расстояние, на которое перемещаются частицы в поперечном направлении) и средняя пульсационная скорость и (скорость частиц при перемещении в поперечном направлении) сохраняют с течением времени некоторую постоянную величину, зависящую от гидродинамических условий. По аналогии с кинетической теорией газов можно отметить, что путь смешения соответствует среднему свободному пробегу молекул, а средняя пульсационная скорость— средней квадратичной скорости движения молекул. [c.99]

Четвертая глава посвящена рассмотрению движения дисперсной фазы и особенностей межфазных процессов при течении газа с твердыми частицами в каналах (трубах). Описаны результаты экспериментальных исследований потоков газ-твердые частицы в каналах при реализации различных классов гетерогенных течений. Проанализированы данные измерений распределений осредненных и пульсационных скоростей частиц в щироком диапазоне изменения концентрации последних. Особое внимание уделено экспериментальному и теоретическому изучению одной из фундаментальных проблем механики многофазных сред, а именно, проблеме модификации частицами энергии турбулентности несущей фазы. Проанализированы результаты экспериментального исследования, в котором впервые в чистом виде (присутствие частиц не оказывало влияния на профиль осредненной скорости несущей фазы) изучен процесс дополнительной диссипации турбулентности в потоке с относительно малоинерционными частицами. Проведено теоретическое исследование модификации частицами энергии турбулентности. Описана математическая модель, позволяющая определять величины дополнительной генерации и диссипации турбулентно сти в потоках с частицами. Расчеты с использованием модели позволили провести обобщение имеющихся данных по модификации энергии турбулентно сти несущего газа частицами в щироком диапазоне изменения концентрации и инерционности последних. [c.7]

Экстремальный характер зависимости степени превращения от линейной скорости можно объяснить тем, что при определенных условиях псевдоожижения эффективность контактирования твердых частиц с газом достигает оптимального значения. При этом вследствие увеличения пульсационных скоростей частиц и интенсивности циркуляции повышается истинная концентрация катализатора в единице объема слоя, что равносильно уменьшению объемной скорости. [c.88]

Следует заметить, что знак = в табл. 1.1 носит достаточно условный характер, так как понятно, что инерционные частицы не могут полностью отслеживать ни осредненное, ни тем более пульсационное движения газа. Поэтому для корректности можно положить, что частицей, полностью отслеживающей осредненное (пульсационное) движение газа, является частица, осредненная и пульсационная скорости которой отличаются не более, чем на 1% от соответствующих скоростей несущей фазы. Аналогичным образом надо поступать и при рассмотрении процессов переноса теплоты. [c.32]

Исследование гетерогенных течений в каналах (в частности в трубах) не является тривиальной задачей. Изучение движения частиц в поле течения несущего их газа, когда имеют место градиенты осредненных и пульсационных скоростей и температур (в случае неизотермического потока) в радиальном направлении, не простая проблема сама по себе. Градиент-ность профилей осредненных и пульсационных параметров несущего газа ведет к неоднородности действующих на частицу силовых факторов в продольном и радиальном направлениях. Это является причиной формирования существенно неоднородных профилей осредненных и пульсационных скоростей, температур и концентраций частиц. Наличие сдвиговых профилей характеристик частиц существенно затрудняет изучение их обратного влияния на характеристики несущей среды. Таким образом сложность гетерогенных течений в трубах привела к тому, что они остаются малоизученными, несмотря на значительное количество имеющихся исследований. [c.96]

Течение с крупными частицами. Влияние крупных частиц на интенсивность пульсаций скорости несущего воздуха рассмотрим на примере данных работы [17]. На рис. 4.12 представлены результаты измерений распределений пульсационных скоростей чистого воздуха и воздуха в присутствии пластиковых частиц dp = 3000 мкм, рр = 1000 кг/м ) по поперечному сечению трубы. Из приведенных данных видно, что наличие в потоке крупных частиц приводит к существенному росту интенсивности турбулентных пульсаций газа. Основная причина наблюдаемого явления — образование турбулентных следов за движущимися частицами, что ведет к дополнительной генерации турбулентности. Эффект генерации пульсаций скорости газа возрастает с увеличением концентрации частиц и расстояния от стенки трубы. [c.111]

Образование псевдоожиженного слоя можно, в простейшем случае, представить себе следующим образом (рис. 1-1, а). В вертикальный сосуд 1 произвольной (например, цилиндрической) формы, снабженный поперечным газопроницаемьш поддерживающим устройством 2 в виде сетки, пористой перегородки и т. п., помещен слой мелкозернистого твердого материала 3. При подаче через устройство 2, называемое в дальнейшем распределительной решеткой, снизу вверх потока газа (или жидкости) с малой скоростью слой остается неподвижным. Если постепенно увеличивать скорость газа до величины, при которой вес зернистого материала в слое уравновешивается силой гидродинамического давления восходящего потока, твердые частицы окажутся в гидродинамическом равновесии и получат возможность взаимного пульсационного перемещения, т. е. слой 3 станет текучим и, как будет показано ниже, приобретет также некоторые другие свойства капельной жидкости. С дальнейшим увеличением скорости газа слой расширяется, интенсивность движения частиц возрастает, но без нарушения гидродинамического равновесия. Наконец, по достижении скорости газа, при которой силы гидродинамического давления становятся больше силы тяжести, частицы выносятся из слоя. [c.21]

В настоящем разделе будут рассмотрены экспериментальные данные по распределениям осредненных и пульсационных скоростей чистого газа, газа в присутствии частиц и самих твердых частиц для гетерогенных потоков в каналах при изменении концентрации и инерционно сти дисперсной фазы в широких пределах. Ниже также описаны различные попытки обобщения имеющегося экспериментального материала. [c.96]

Пульсации скорости стационарного газового потока определяются турбулентной природой течения. Что касается пульсаций скоростей частиц, то они могут вызываться различными причинами. Поэтому прежде чем перейти к рассмотрению и анализу данных по распределениям пульсационных скоростей частиц, остановимся вкратце на этих причинах, схематично представленных на рис. 4.9. Можно выделить следующие пульсации скорости частиц, движущихся в турбулентном потоке газа в каналах (трубах) [c.104]

Математическая модель, описывающая процессы генерации и диссипации турбулентности в потоках с твердыми частицами, предложена в [40. В основе модели лежат положения пионерской работы Г.Н. Абрамовича 44] по влиянию твердых частиц на пульсационную скорость несущего газа. Предложенная модель опирается на модифицированную теорию пути смешения Прандтля и учитывает два основных источника порождения турбулентности в гетерогенных потоках градиент осредненной скорости несущего газа и турбулентные следы за движущимися частицами. Исходная система уравнений включает 1) уравнение сохранения импульса индивидуального турбулентного вихря и частиц, движущихся в нем 2) уравнение движения частицы в пределах турбулентного вихря 3) некоторые соотношения для течения в следе за частицей. В результате аналитического решения полученной системы уравнений получены четыре безразмерных критерия, отвечающих за модификацию турбулентности в гетерогенных потоках [c.117]

В экспериментах использовались частицы меди диаметром 70 мкм при массовой концентрации М = 0,2. Обнаруженное влияние частиц на распределения осредненных и пульсационных скоростей несущего воздуха было незначительным и находилось в пределах погрешности экспериментов. Это объясняется относительно малой концентрацией дисперсной фазы. Несмотря на это, присутствие частиц оказывало влияние на спектр продольных пульсаций газа, подавляя низкочастотные составляющие (рис. 5.37). [c.159]

При теплообмене ПС с цилиндрической поверхностью горизонтальной трубы влияние кривизны поверхности перестает быть заметным при наружном диаметре трубы более 10 мм, а значение локальных коэффициентов теплоотдачи по поверхности показывает существенную неравномерность и сложное относительное изменение ссц, по поверхности трубы с увеличением скорости газа. Наименьшие значения а-а- наблюдаются в нижней части горизонтальной трубы, где затруднена циркуляция пакетов между ядром ПС и горизонтальным участком поверхности трубы. Наблюдается существенная зависимость а,,, от расположения теплообменной поверхности по отношению к вертикальному движению псевдоожижающего агента. Так, горизонтальные поверхности и горизонтальные ребра на трубах создают затруднения для пульсационного движения пакетов частиц, и потому для таких поверхностей меньше, чем для вертикальных. [c.198]

Особенно заметна роль твердых частиц, когда кипящий слой создается потоком газа. Известно, что при движении чистого газа вдоль поверхности теплообмена коэффициенты теплоотдачи имеют значения порядка 10—50 ккал1м час °С. В кипящем слое даже при незначительных пульсационных скоростях движения твердых частиц мелкозернистого материала по сравнению со скоростью газа частицы оказывают определяющее влияние на процесс теплообмена. [c.63]

Уг — проекции осредненной скорости частицы, м/с и[ — проекции пульсационной скорости газа, м/с [c.9]

Имеется ряд работ (например, [44 — 46]), в которых авторы пытались провести оценку величины членов правой части (2.4.17) для различных типов потоков с частицами. Было показано, что в потоках с относительно инерционными частицами (ЗЬкь 1) пульсации концентрации дисперсной фазы не коррелируют с полем пульсационной скорости газа. Это означает малость второго и третьего членов правой части (2.4.17) по сравнению с первым членом. Таким образом в случае реализации квазиравновесного и неравновесного течений (см. табл. 1.1) определяющую роль в процессе диссипации турбулентности будет играть первый член правой части (2.4.17). В случае течения с крупными частицами, которые не вовлекаются в пульсационное движение энергонесущими вихрями несущей фазы, выражение для Ер можно записать как [c.54]

Квазиравновесное течение. Для этого вида гетерогенного течения характерным является равенство осредненных скоростей несущей и дисперсной фаз (см. табл. 1.1). Соответствующие распределения осредненных скоростей по поперечному сечению канала также будут иметь одинаковый вид. Однако в отличие от случая равновесного потока инерция частиц будет достаточной для того, чтобы имелось различие в пульсационных скоростях газа и взвешенных частиц. Так как числа Стокса этих частиц в крупномасштабном пульсационном движении порядка единицы, т. е. Stkb 0(1), ТО данные частицы, вовлекаясь в пульсационное движение крупномасштабными вихрями несущего газа, будут отбирать энергию у последних. Вследствие этого интенсивность турбулентных пульсаций сплошной фазы с ростом концентрации частиц может существенно снизиться. Уменьшение пульсаций газа будет приводить к некоторой ламинаризации турбулентного потока, следствием которой будет уменьшение наполненности профиля осредненной скорости газовой фазы гетерогенного течения. [c.98]

При рассмотрении влияния турбулентности потока на скорость сгорания учитывают масштаб турбулентности I, коэффициент турбулентного обмена -е и пульсационную скорость V. Масштаб турбулентности или путь перемешивания отождествляется с объемом газа, в котором в данный отрезок времени все частицы обладают одинаковой скоростью движения. Величину I можно также интерпретировать как средний диаметр вихря. Коэффициент турбулентного обмена является своего рода эффективным коэффициентом диффузии. Отдельные объемы газа кроме средней скорости потока обладают неупорядоченными, быстро меняюшимися дополнитель-ными скоростями V (пуль- I сационными скоростями). [c.165]

Пусть средняя скорость газа относительно частиц составляет а усредненные скорости пульсационного движения частиц в вертикальном направлении равны Гверх при восходящем и у из при нисходящем их движении. Удельный тепловой поток от газа складывается из потоков к частицам, движущимся вверх и вниз [c.462]

Весьма важным для установления границ аналогии является характер движения частиц в нсевдоожиженном слое. В термостатированной капельной жидкости ее состояние определяется пульсационным движением молекул. В однородном псевдоожиженном слое механизм диффузии твердых частиц подобен молекулярному . При псевдоожижении газом твердые частицы также совершают нульсационные перемещения , но с увеличением скорости газа начинает доминировать движение не отдельных частиц, а их агрегатов > , что аналогично движению турбулентных вихрей в капельной жидкости. Вихревой механизм переноса в нсевдоожиженном слое обусловлен движением газовых пузырей и граничными эффектами. Вблизи поверхностей и деталей (даже в отсутствие пузырей) нарушается равномерность распределения скоростей ожижающего агента и возникает направленная циркуляция твердого материала, аналогично конвективным токам в нетермостатированном сосуде с капельной жидкостью. Следует подчеркнуть, что граничные эффекты в псевдоожиженном слое выражены резче, чем в капельной жидкости. [c.495]

Примерами использования гетерогенных потоков газ-твердые частицы на практике могут служить также топливные пылепроводы и пневмотранспортеры сыпучих материалов, которые в самом ближайшем будущем станут возможной альтернативой автомобильному и железнодорожному транспорту. Энергозатраты на транспортировку различных материалов по трубопроводам напрямую связаны с потерями давления, зависящими от многих факторов — шероховатости стенок трубы, длины транспортера, диаметра трубы, плотности, вязкости и скорости газа, типа перемещаемого материала, плотности, размера и скорости частиц и др. Как показали проведенные исследования, кроме перечисленных выше параметров, принимаемых во внимание при конструировании пневмотранспортных систем, необходимо учитьгеать также число Стокса частиц перемещаемого материала в крупномасштабном пульсационном движении. Правильный выбор этой характеристики гетерогенного течения позволит существенно снизить уровень турбулентных пульсаций несущей газовой фазы и, следовательно, уменьшить гидравлическое сопротивление и потери давления на транспортирование. [c.172]

Считается, что частица переносится диффузией от центра трубы на расстояние А от стенки. Это соответствует области / на фиг. 11.2. Оставшееся расстояние (область //) частица проходит исключительно за счет своей инерции без помощи турбулентной диффузии. Таким образом, предполагается, что в области /< частица имеет коэффициент турбулентной диффузии, равный коэффициенту турбулентного переноса импульса в газе. На границе областей I к II радиальная скорость частиц считается равной среднеквадратичной пульсационной скорости среды в этой точке. Кроме того, величина этой скорости считается достаточной для того, чтобы частицы могли достичь стенки за счет своей инерции. Ясно, что эта модель является суще- [c.348]

Частицы, которые рассматривались в работахJ15, 18, 23], были намного меньше, чем в промышленных установках, где обычно 1+>10. Нетрудно показать, что кривые I и II на фиг. 11.3 для крупных частиц дают значения V+, значительно большие по сравнению с обычно наблюдаемыми. Хотя использованная физическая модель может показаться весьма идеализированной, особенно для крупных частиц, автор придерживается мнения, что эти различия вызваны главным образом численными значениями параметров, выбранными при получении кривой II. Для крупных частиц еу <С е/ (см. разд. 3.5.2). В связи с этим начальная скорость проскока частиц v может быть значительно меньше, чем пульсационная скорость окружающего газа. Кроме того, утолщение ламинарного подслоя (см. разд. 8.6) будет приводить к увеличению необходимого расстояния пролета частиц. Учет всех этих факторов в анализе Дэвиса привел бы к снижению величины V+. При применении аналогии Рейнольдса (разд. 11.4) к данным по переносу тепла и импульса в потоке взвеси также можно ожидать значительно белее низких значений V+ чем показанные на фиг. 11.3. Это также может быть следствием неполной передачи тепла и импульса при осаждении частиц на стенку. [c.353]

Кроме динамического напора О, обусловленного инерцией частицы в потоке газа, на каплю действует также напор, обусловленный изменением пульсационной скорости по длине капли [c.376]

При этом наблюдается срыв капель и брызг жидкости с поверхности твердьгх частиц. Области существования различных режимов показаны на диаграмме, приведенной на рис. 6.7.1.4. Верхняя граница существования пузырькового режима определяется в основном скоростью газового потока и соответствует значению Уг = 0,12+0,16 м/с. Возрастание скорости газа выше указанного значения вызывает переход, в зависимости от скорости жидкости, либо к пульсационному, либо к струйному режиму. Последний режим почти не используется в промышленных аппаратах с зернистым слоем, поскольку условрм их работы в этом режиме далеки от оптимальных. Большинство промышленных колонн с неподвижными слоями насадки или катализатора работают в пузырьковом режиме барботажа. [c.516]

Скорости движения частиц определялись также [50] при помощи относительно массивного (в сравнении с частицами) щарика ( турбулиметра ), погруженного в слой. Колебания шара, вызванные ударами частиц о его поверхность, передавались при помощи электромеханических устройств на неравновесный мост, который соединялся с осциллографом, фиксировавшим эти колебания. В результате было установлено [50, 181], что скорости движения частиц внутри слоя выше, чем около стенок аппарата. При изменении скорости газа обнаружен максимум пульсационных скоростей в области относительно высоких чисел псевдоожижения. Уменьшение пульсационных скоростей после максимума авторы объясняют понижением гидродинамических сил притяжения частиц (силы Бернулли обратно пропорциональны четвертой степени расстояния между частицами) с ростом порозности слоя при высоких скоростях газа. Заметим, что максимум пульсационных скоростей частиц был обнаружен и другими авторами [516] в условиях неоднородного псевдоожижения капельной жидкостью (при е 0,7). [c.175]

Влияние размера частиц на теплообмен можно объяснить в связи с их нульсационным движением [109]. Было показано, что при движении газа через слой твердых частиц, при прочих равных условиях (в частности, при неизменной средней скорости газа относительно стенок аппарата), эффективная скорость газа относительно частиц и, следовательно, коэффициент теплоотдачи ооч получаются наибольшими, когда частицы неподвижны относительно стенок аппарата. При возникновении вертикальных пульсаций скорость газа относительно частицы увеличивается при ее движении вниз и уменьшается при ее восходящем движении. При этом средняя относительная скорость оказывается пониженной и тем в большей степени, чем выше скорость вертикального пульсационного движения частиц. Естественно, что крупные частицы, обладающие большей массой будут иметь меньшие скорости пульсационного движения. Следовательно, для крупных частиц относительная скорость газа при одинаковых его расходах будет больше и коэффициент теплоотдачи также соответственно повысится. [c.236]

Члены правой части (2.4.17) отвечают за диссипацию энергии турбулентности вследствие пульсационного межфазного скольжения, коррели-рованности пульсаций концентрации частиц с пульсационной скоростью несущего газа и наличия осредненного динамического скольжения, а также корреляций пульсаций концентрации частиц и пульсационных скоростей фаз соответственно. [c.54]

Аналитически было показано, что чем меньше пульсацион-ная скорость частиц и, тем выше среднее значение коэффициента теплоотдачи при данной средней скорости газа т. Так как частица в кипящем слое движется беспорядочно, непрерывно меняя направление движения, то величина ее средней пульса-ционной скорости определяется ее ускорением (т. е. цнерцией частицы). Но инерция частицы прямо связана с ее массой т и, следовательно, с ее размером ё и плотностью рм. [c.69]

Турбулентный перенос тепла и частиц протекает тем быстрей, чем выше пульсационная скорость (интенсивность турбулентности) и чем больше смешивающиеся объемы газа. А величина последних очень часто в сотни раз превышает протяженность зоны реакции в нормальном пламени. В отличие от него в турбулентном нламенп нет непрерывного нарастания температуры и, соответственно, скорости реакции. Турбулентное горение можно представить как прерывистое воспламенение объемов свежего газа нри перемешивании с горящим газом, как это показано на рис. 10. В каждом воспламенившемся объеме температура делает скачок от начальной температуры холодного газа до конечной температуры сгорания (около 2000°). На рис. 11 показано скачкообразное изменение температуры в турбулентном пламени, которое представляет собой как бы последовательные отдельные взрывы.Вот почему турбулентное пламя всегда производит шум (подобный шуму автогенной ацетиленовой горелки) шум тем сильнее, чем выше интенсивность турбулентности. Для уве.личення интенсивности турбулентного [c.147]

Отличные от приведенных выше параметры, определяющие модификацию энергии турбулентности несущего газа, были найдены в [19]. В этой работе изучено восходящее и нисходящее течения воздуха с частицами №-2п-Ферит р = 145 мкм, рр = 5360 кг/м ) в канале прямоугольного сечения 30 х 80 мм при действии магнитного поля. Данное поле создавалось двумя заделанными в стенку постоянными магнитами. Получены распределения продольной и нормальной компонентов осредненной и пульсационной (средней квадратичной) скоростей для обеих фаз гетерогенного потока при наличии и отсутствии магнитного поля. Измерения выявили, что магнитное поле приводит к увеличению нормальной составляющей осредненной и пульсационной скоростей частиц. Это является причиной роста относительной скорости между фазами и повышению локальной концентрации частиц в области расположения магнитов. В результате анализа полученных данных, а также использования выводов работы 39], выявлены четыре параметра (фактора), определяющие модификацию турбулентности для условий проведенных экспериментов [c.116]

Экспериментальное исследование развития турбулентной газовой струи в псевдоожиженном слое в общем случае включает следующие процедуры визуальное наблюдение за характером развития струи измерение распределения температуры и скорости газа, а также концентрации трассера в факеле и его окрестностях оценку пульсационных и осредненных характеристик распределения струи в слое, а также размеров пограничного слоя и интенсивности растечки определение скорости и массы циркулирующих частиц в сечениях струи, диаметра, координаты и частоты зарождения пузыря и др. [c.43]

Приведенные выще приближенные уравнения пульсационного движения и пульсационного теплообмена частиц представляют самостоятельный интерес и могут быть использованы для определения пульсационной скорости и температуры частиц. С этой целью полученные уравнения интегрируются по времени. Данное время есть минимальная величина из трех времен [17-19] 1) времени динамической (тепловой) релаксации частиц 2) времени взаимодействия частиц с энергонесущими турбулентными вихрями несущего газа 3) времени жизни турбулентного вихря. [c.46]

Рассмотрим данные работы [22] по профилям пульсационных скоростей несущей фазы гетерогенного потока для случая, когда присутствие частиц не оказывает влияния на профиль осредненной скорости газа (см. рис. 4.2 и рис. 4.3). Результаты измерений продольной и поперечной составляющих пульсационной скорости несущего газа приведены на рис. 4.7 и рис. 4.8 соответственно. Из рис. 4.7 можно сделать следующие выводы 1) все использованные в экспериментах частицы уменьшали интенсивность продольных пульсаций несущего воздуха практически по всему сечению трубы (в области О r/R 0,9 — 0,95) 2) максимальное гашение пульсаций наблюдалось вблизи оси трубы 3) степень подавления продольных пульсаций скорости возрастает с увеличением массовой концентрации частиц и уменьшением их инерционности. [c.104]