Кристаллы макроскопические

Форма и структура кристаллов. Макроскопические и микроскопические исследования кристаллов карбида бора позволяют отнести его к гексагональной системе. Наиболее часто встречающиеся формы кристаллов — ромбоэдры, обычно усеченные призматическими и пирамидальными поверхностями. Исследования последних лет [5, 6] показали, что периоды в рентгенограммах вращения по осям а и с приводят к значениям постоян- [c.209]

Для кристалла макроскопических размеров, поскольку г стремится к бесконечности, величина АС стремится к минус бесконечности при температурах ниже это не относится к микрокристаллам, т. е. зародышам, образование которых является необходимой стадией процесса кристаллизации, связанной с затратой энергии на образование новой поверхности. [c.391]

Выделим мысленно в кристалле макроскопический объем V в форме куба с ребром L, причем ребра направим из начала координат вдоль координатных осей. Потребуем теперь совпадения значений волновой функции на противоположных гранях куба и будем представлять бесконечный кристалл, составленным из таких кубов, так что волновая функция непрерывно переходит из каждого объема в соседний. Естественно считать, что объем V совпадает с объемом реального кристалла. Способ Борна—Кармана заключается, следовательно, в том, [c.86]

Геденбергит обладает слабым плеохроизмом в зеленых тонах, хотя его кристаллы макроскопически черно-зеленые сплавляется в магнитный шарик. [c.468]

Для кристалла макроскопических размеров, поскольку г стремится к бесконечности, величина ДО стремится к миНус бесконечности. Радиус [c.382]

Параллельно осуществляются превращения (4.4) и (4.5). Зерна исходной соли, обожженной при 650 °С, распадаются на межие (О, -0,2 мкм) разнородные кристаллы. Макроскопически продукт обжига выглядит мелкокристаллическим порошком темно-вишневого цвета. При температуре 750-800 °С диссоциация углубляется [c.69]

Вязкоупругие свойства жидкого кристалла характеризуются набором модулей упругости Кц и коэффициентов вязкости уь определяющих свойства однородного жидкого кристалла. Эти параметры в сочетании с анизотропией магнитной и диэлектрической восприимчивостей Дх и Ае определяют характер изменений в жидком кристалле при внещних воздействиях. Для полипептидных жидких кристаллов Ах и Ае положительны по знаку. Следовательно, в достаточно сильном магнитном (электрическом) поле жидкий кристалл макроскопически однородно ориентирован так, что продольные оси спиральных макромолекул параллельны направлению поля. Очевидно, что такая упорядоченность нарушает холестерическую макроструктуру, характерную для жидкого кристалла ПБГ в отсутствие внешнего поля. Фактически такой структурный переход от холестерика к нематику используется во многих технических устройствах благодаря удобству контроля за переходом и позволяет определить критическую величину поля, индуцируюш его такой переход. Индуцированный полем переход был открыт в лиотропных системах при изучении молекул растворителя методом ЯМР-опектроскопии [32—34]. Позднее этот лереход изучался методами ЯМР [35], инфракрасного дихроизма 4], оптических исследований [36], магнитной восприимчивости [37] и импульсной лазерной техники [38]. Переход можно также наблюдать при измерениях шага холестерической спирали как функции напряженности лоля. На рис. 11 показана зависимость относительного шага [c.198]

Исследование морфологии макромолекулярных кристаллов позволяет сформулировать общий принцип, согласно которому регулярные гибкие, в достаточной мере подвижные макромолекулы кристаллизуются обычно с образованием макроконформаций сложенных цепей (разд. 3.2.2.1). Как правило, наблюдаемая длина складок колеблется от 50 до нескольких сот ангстрем (см. табл. 3.3 и рис. 3.42 - 3.51). Несмотря на то что поперечные размеры таких кристаллов могут быть велики, они являются метастабильными кристаллами. Частое складывание приводит к появлению большой поверхности, в которой сосредоточены складки, вследствие чего возрастает свободная энтальпия и уменьшается температура плавления (см. рис. 4.13, а также разд. 3.2.2.5 и гл. 2). В тех случаях, когда подвижность недостаточна для складывания цепей, происходит образование кристаллов мицеллярного типа, размеры которых малы во всех направлениях (см. рис. 3. а также разд. 6.1.7). Размеры таких кристаллов даже меньше, а сами они более дефектны, чем ламелярные кристаллы со сложенными цепями (разд. 4.2.1). Наконец, кристаллизация в процессе полимери-защи часто приводит к образованию фибриллярных кристаллов (разд. 3.3.1 и 3.8.3). Эти фибриллы могут содержать больше выпряденных макромолекул, однако в тех случаях, когда эти фибриллы достаточно тонкие (и дефектные), они также метастабильны. Таким образом, все три основных типа макромолекулярных кристаллов - ламелярные, мицеллярные и фибриллярные - метастабильны и поэтому способны изменяться при отжиге. Изометрические кристаллы макроскопического размера - редкое явление (разд. 3.9, рис. 3.141-3.143). [c.446]

Известно, что ряд белков, метилцеллюлоза, ацетилцеллюлоза и естественный каучук образуют кристаллы макроскопических размеров. Такие кристаллы представляют собой достаточно твердые тела, обладающие огранением и оптической анизотропией. Следовательно, не возникает каких-либо сомнений в том, что эти образования — кристаллы. Тем не менее рентгеновское структурное исследование показывает, что эти кристаллы не обладают обычной пространственной рещеткой. Мы их рассмотрим более подробно в следующем очерке. [c.95]

Получение препаратов целлюлозы в виде макрокристаллов. Как правильно указывают Каргин и Слонимскийдля полимеров, образующих кристаллы макроскопических размеров, обладающие огранением и оптической анизотропией, никаких сомнений в кристаллической структуре не возникает. Выделение триэфиров целлюлозы (триэтилцеллюлоза, триметилцеллюлоза и триацетат целлюлозы) в виде макрокристаллов было впервые осуществлено около 40 лет назад Гессом , однако этим результатам не было уделено должного внимания. В последние годы этот метод был широко использован при исследовании структуры целлюлозы в работах Рэнби и особенно в систематических работах Мэнли, представляющих принципиальный интерес. [c.45]

Вязкоупругие свойства жидкого кристалла характеризуются набором модулей упругости Кц и коэффициентов вязкости уь определяющих свойства однородного жидкого кристалла. Эти параметры в сочетании с анизотропией магнитной и диэлектрической восприимчивостей Ах и Ае определяют характер изменений в жидком Кристалле при внешних воздействиях. Для полипептидных жидких кристаллов Ах и Де положительны по знаку. Следовательно, в достаточно сильном магнитном (электрическом) поле жидкий кристалл макроскопически однородно ориентирован так, что продольные оси спиральных макромолекул параллельны направлению поля. Очевидно, что такая упорядоченность нарушает холестерическую макроструктуру, характерную для жидкого кристалла ПБГ в отсутствие внешнего поля. Фактически такой структурный переход от холестерика к нематику иопользуется во многих технических устройствах благодаря удобству контроля за переходом и позволяет определить критическую величину поля, индуцируюш< о такой переход. Индуцированный полем переход был открыт в лиотропных системах при изучении молекул растворителя методом [c.198]

Для кристаллов макроскопических размеров порядок величин Г1 и г-1 одинаков. Поэтому разность в скобках правой части выражения (5) невелика и различие в Сх к. Сг неощутимо, так как величина поверхностного натяжения а незначительна. Если соизмеримо с размерами частиц, состоящих из нескольких молекул или ионов (т. е. размер частиц много меиьще, чем обычные макроскопические размеры гг), величиной -— можно пре- [c.60]

Известно, что метилцеллюлоза, ацетилцеллюлоза и натуральный каучук обладают ориентированным строением и образуют кристаллы макроскопических размеров [1, 5]. Натуральный каучук состоит из изопрено-вых молекул, соединенных друг с другом по четвертому и первому атомам углерода (связь по 1 4) [c.54]

Справочник химика 21

Химия и химическая технология