Диэлектрическая восприимчивость

Размерность и единица абсолютной диэлектрической восприимчивости [c.404]

Следовательно, относительная диэлектрическая восприимчивость - величина безразмерная и выражается в безразмерных единицах. [c.404]

Для большинства полимеров справедливо следующее соотношение между диэлектрической проницаемостью и абсолютной диэлектрической восприимчивостью е=1+Аа. При описании поведения диэлектриков в переменном электрическом поле для удобства математической обработки и физической интерпретации вводится [c.174]

Абсолютная диэлектрическая восприимчивость Ха - величина, характеризующая свойства диэлектрика, скалярная для изотропного вещества, равная отношению модуля поляризованности Р, к модулю напряженности электрического ПОЛЙ и тензорная для анизотропного вещества [c.404]

Относительная диэлектрическая восприимчивость Хг величина, равная отношению абсолютной диэлектрической восприимчивости к электрической постоянной [c.404]

Поместим твердый диэлектрик в однородное электрическое поле плоского конденсатора напряженностью Е. В диэлектрике возникнет смещение электрических зарядов, которое характеризуется вектором индукции (электрического смещения) D или вектором поляризации Р [см. формулу (4.17)]. В изотропном диэлектрике диэлектрическая проницаемость е и диэлектрическая восприимчивость у. скалярны, а векторы Е, D, Р коллипеарны и связаны между собой соотношениями [c.209]

Отметим, что размерность абсолютной диэлектрической восприимчивости совпадает с размерностью абсолютной диэлектрической проницаемости. [c.404]

С учетом нормальной к тангенциальной составляющих тензора диэлектрической восприимчивости. [c.48]

Ф. М. К у Н И (Научно-исследовательский институт физики Ленинградского государственного университета им. А. А. Жданова). При описании электрических свойств полярных сред, как известно, существенную роль играют такие понятия, как вектор поляризации Ро и диэлектрическая восприимчивость Обычно эти понятия относятся к макроскопическим, физически бесконечно малым элементам объема, в пределах которых свойства системы предполагаются однородными. В поверхностных слоях, однако, свойства меняются уже на расстояниях порядка молекулярных размеров, а предположение о локальной однородности не имеет места. Это значит, что понятия вектора поляризации и диэлектрической восприимчивости должны вводиться как локальные. Так, вектор локальной поляризации р (Г1) можно определить соотношением [c.248]

Вычисление вектора локальной поляризации р(г1) или, что равносильно, тензора диэлектрической восприимчивости х (Г1) является одной из задач теории поверхностных явлений. Из развиваемой нами с А. И. Русановым асимптотической теории поверхностных слоев можно получить формулу, описываюш,ую поведение тензора диэлектрической восприимчивости и (г ) в плоском поверхностном слое полярной жидкости или газа на больших расстояниях от граничной поверхности. [c.249]

Здесь Ит(г1) и у(г2) — тангенциальная и нормальная составляющие тензора диэлектрической восприимчивости ро, Хо и во — соответственно число молекул в единице объема, изотермическая сжимаемость и диэлектрическая проницаемость однородной фазы, прилегающей к поверхностному слою Ео — диэлектрическая проницаемость однородной части адсорбента Го — некоторая постоянная, которая описывает зависимость одночастичной функции распределения в однородной фазе, прилегающей к поверхностному слою, от напряженности электрического поля. [c.249]

Вычисление вектора локальной поляризации р(г1) или, что равносильно, тензора диэлектрической восприимчивости х (г ) является одной из задач теории поверхностных явлений. Из развиваемой нами с А. И. Русановым асимптотической теории поверхностных слоев можно получить формулу, описываюш ую поведение тензора диэлектрической восприимчивости [c.249]

Диэлектрическая восприимчивость = Ео( —1) 1 4г. фарада на метр ф/м) — м г 1 сек Ч см сек — [c.19]

ХОДЫ которых описываются как выше чем второго порядка и которые не имеют точки Кюри [231]. Ферроэлектрические переходы могут происходить при любых температурах от близких к 10° К до нескольких сот градусов. Наблюдаемые энтропии переходов варьируются от нескольких сотых до приблизительно 4 кал-град -моль . Как и следовало ожидать, диэлектрическая восприимчивость обычно имеет пик в точке перехода и следует закону Кюри — Вейса для неполяризованной фазы. Аномалии найдены также в пьезоэлектрических, упругих и электрооптических свойствах. Механизм по крайней мере некоторых ферроэлектрических переходов включает, по-видимому, небольшие изменения объема и энергии и очень незначительную перестройку атомного скелета, а поэтому можно полагать, что это характерно для веществ, имеющих непрерывный переход типа перехода, определенного Уббелоде (см. раздел У,2). [c.112]

Пусть т—наведенный электрический дипольный момент одной молекулы, который связан с диэлектрической восприимчивостью и диэлектрической постоянной 0=1- - 4-лх уравнением [c.119]

Диэлектрические проницаемости, показатели преломления и т. д. Теория, связывающая величины этого типа с параметрами порядка Зц или 3, менее удовлетворительна, поскольку эффективное электрическое поле, действующее на отдельную молекулу, представляет собой суперпозицию полей внешних источников и полей других диполей. Последний вклад велик. В обычной теории диэлектрической восприимчивости изотропной плотной среды он описывается приближенно в виде лоренцева поля [12]. [c.48]

Пондеромоторная сила ни в коей мере не является наиболее важной электромагнитной силой ери рассмотрении естественной конвекции. В разделе П,А указывалось, что при рассмотрении магнитогидродинамических течений мы будем пренебрегать электрострикционными силами вследствие их малости. Это допущение несправедливо для нагреваемой в электрическом поле жидкости, движущейся с небольшой скоростью. Например, для жидкостей или газов с полярными молекулами диэлектрическая восприимчивость пропорциональна плотности и обратно пропорциональна температуре, поэтому возникающая в электрическом ооле сила действует подобно подъемной силе при чистой конвекции, [c.20]

Диэлектрическая проницаемость Диэлектрическая непроницаемость Диэлектрическая восприимчивость Магнитная проницаемость Магнитная восприимчивость [c.195]

Величина х (Мх х) характеризует диэлектрическую восприимчивость цепи. Поскольку вектор к - линейная комбинация дг/ (или м/), то его временное поведение также описывается некоторой линейной комбинацией нормальных координат, или, как говорят, некоторым спектром времен релаксации. [c.56]

Различают изотропные (к которым могут быть отнесены многие неполярные и полярные полимеры) и анизотропные (к ним относятся некоторые многокомпонентные гетерогенные смеси твердых вещее, о, а также многослойные конструкционные системы) диэлектрики. Смещение положительных зарядов в изотропных полимерных диэлектриках происходит в направлении электрического поля. При этом оказывается справедливым соотношение Р = кагоЕ, где / а —скалярная величина, называемая абсолютной диэлектрической восприимчивостью] Е —вектор напряженности электрического поля ео = 8,85-10- 2 Ф ш электрическая постоянная. Вектор Р на- [c.173]

Здесь X — диэлектрическая восприимчивость (уравнение (3.9.29)), = pEi I кТ vi Ei = YEj — векторная сумма напряженностей хюлей, создаваемых ближайшими соседями в центре рассматриваемой молекулы, ф> нкция (z/) определяется формулой (3.9.14). Корректность этого результата определяется лишь точностью вычисления среднего значения локального поля /. [c.651]

Безразмерный параметр х называется диэлектрической восириимчивостью диэлектрика. Р1ногда диэлектрической воснриимчивостью называют произведение хео-В ряде случаев диэлектрическая восприимчивость неполярных диэлектриков равна у, = па, где п — число наведенных диполей, содержащихся в единице объема, а а — поляризуемость молекулы. Соотношение % = па является приближенным. Ниже будет получено более точное выражение для %. [c.179]

Очевидно, что при яа<1 диэлектрическая восприимчивость хлта. Последнее соотношение справедливо для разреженны.х газов. Формулу (5.11) можно записать в виде [c.181]

Эту асимптотику удобно записать в терминах тензора диэлектрической восприимчивости X (гх), который определяется как множитель пропорциональности между вектором локальной поляризации Р (гх) и вектором напряженности макроскопического электрического поля внутри однородной фазы а [c.48]

Вязкоупругие свойства жидкого кристалла характеризуются набором модулей упругости Кц и коэффициентов вязкости уь определяющих свойства однородного жидкого кристалла. Эти параметры в сочетании с анизотропией магнитной и диэлектрической восприимчивостей Дх и Ае определяют характер изменений в жидком кристалле при внещних воздействиях. Для полипептидных жидких кристаллов Ах и Ае положительны по знаку. Следовательно, в достаточно сильном магнитном (электрическом) поле жидкий кристалл макроскопически однородно ориентирован так, что продольные оси спиральных макромолекул параллельны направлению поля. Очевидно, что такая упорядоченность нарушает холестерическую макроструктуру, характерную для жидкого кристалла ПБГ в отсутствие внешнего поля. Фактически такой структурный переход от холестерика к нематику используется во многих технических устройствах благодаря удобству контроля за переходом и позволяет определить критическую величину поля, индуцируюш его такой переход. Индуцированный полем переход был открыт в лиотропных системах при изучении молекул растворителя методом ЯМР-опектроскопии [32—34]. Позднее этот лереход изучался методами ЯМР [35], инфракрасного дихроизма 4], оптических исследований [36], магнитной восприимчивости [37] и импульсной лазерной техники [38]. Переход можно также наблюдать при измерениях шага холестерической спирали как функции напряженности лоля. На рис. 11 показана зависимость относительного шага [c.198]

Взаимодействия атомов и молекул с поверхностями твердых тел принято подразделять на два типа. В случае, когда молекула удерживается у поверхности силами Ван-дер-Ваальса, т. е. не происходит перераспределения электрического заряда в системе, говорят о так называемой физической адсорбции. Для описания физической адсорбции могут быть использованы формулы, вытекаюш ие из обш ей теории дисперсионных взаимодействий [36]. Наиболее существенным свойством атома (молекулы), согласно теории, в этом случае является динамическая поляризуемость а (со), а твердого тела — диэлектрическая восприимчивость е (ю), характериззгющая отклик системы на внешнее электромагнитное поле. Вандерваальсова энергия вза- [c.60]

ДИЭЛЕКТРИКИ (от греч. 61а-сквозь) — то же, что и электроизоляционные материалы. ДИЭЛЕКТРИЧЕСКАЯ ВОСПРИИМЧИВОСТЬ — величина, характеризующая способность электроизоляционных материалов (диэлектриков) поляризоваться во внешнем электр. поле. Абсолютная Д. в. равна отношению ноляризованности (электр. дипольного момента единицы объема диэлектрика) к напряженности электр. поля, поддерживающего диэлектрик в поляризованном состоянии. Для диэлектриков, обладающих спонтанной поляризацией (сегнетоэлектрических материалов, электретов), а также для нелинейных диэлектриков, у к-рых восприимчивость зависит от величины электр. поля, пользуются значением дифференциальной Д. в., равной производной от поля-ризовапности по напряженности электр. поля нри данной величине этого поля (обычно при близких к нулю его напряженностях). На практике используют относительную Д. в., равную отношению абс. восприимчивости к электр. постоянной диэлектрической проницаемости вакуума, равной в системе СИ е = = 8,854 ф м). В системе СИ [c.388]

Довольно детально были рассмотрены ионная и электронная дроводимость и ферроэлектрические и магнитные свойства нестехиометрических соединений. Остановимся кратко на других свойствах. Диэлектрическая восприимчивость для Ва (Ti8 j.Mg .)0ig (0,67 < [c.282]

Однако в случае жидкого кристалла не видно нсного пути экстраполяции подобной процедуры. Даже в простейшем случае диэлектрическая восприимчивость зависит не только от угловой функции распределения /а, но также и от корреляционной функции g (Оа I га ) двух молекул как функции их относительного рас- [c.48]

Химический энциклопедический словарь (1983) -- [ c.192 ]

Введение в физику полимеров (1978) -- [ c.0 ]

Большой энциклопедический словарь Химия изд.2 (1998) -- [ c.192 ]

Кристаллография (1976) -- [ c.143 , c.195 , c.209 ]

Качественные методы в физической кинетике и гидрогазодинамике (1989) -- [ c.46 , c.48 , c.52 , c.57 ]

Справочник химика 21

Химия и химическая технология