Течение параллельными стенками

Рис. 14.12. Схема течения между двумя холодными параллельными стенками на участке развивающегося фронта потока (черные иолоскн обозначают наиравленне деформации растяжения и ориентации частицы жидкости, достигшей фронта потока в его центральной части)

Сверхзвуковой диффузор с полным внутренним сжатием может быть осуществлен без центрального тела (рис. 8.46). В таком диффузоре косой скачок отходит от кромки обечайки А и пересекается в точке О на оси диффузора со скачком, идущим от противоположной кромки. Поток газа в скачке АО отклоняется от первоначального направления и становится параллельным стенке АС. В точке О линии тока вынуждены возвратиться к первоначальному направлению, в связи с чем возникает отраженный скачок ОО. В точке В поток вновь отклоняется от осевого направления и становится параллельным стенке диффузора это вызывает новый скачок, который отражается от оси диффузора, образуя следующий скачок и т. д. Так как в скачках уплотнения поток тормозится, то предельный угол поворота в каждом последующем скачке меньше, чем в предыдущем. Описанный процесс продолжается до тех пор, пока требуемый угол отклонения потока не оказывается больше предельного (ы > > (От<и) с наступлением этого режима вместо очередного плоского скачка образуется криволинейная ударная волна ЕР, за которой поток становится дозвуковым. Дальнейшее течение в сужающем канале идет с увеличением скорости, причем в узком сечении скорость должна быть ниже или равна критической в последнем случае за узким сечением может возникнуть дополнительная сверхзвуковая зона, завершаемая скачком уплотнения СН. [c.475]

Рис. У.7. Схема определения главных направлений двойного лучепреломления и угла гашения х при ламинарном течении дисперсной системы между закрепленной (а) и движущейся (б) параллельными стенками.

Из-за бесконечного расширения струи и ее обмена импульсом с неподвижной окружающей средой ускоряющаяся горизонтальная составляющая скорости должна в конечном счете преобразоваться в замедляющееся течение пристенной струи. Таким образом, составляющая скорости и>х(а г) параллельная стенке, первоначально линейно увеличивающаяся от нуля, должна достигнуть максимального значения на определенном расстоянии Xg rg) от критической точки и в конце концов устремляется к нулю как в полностью развитой пристенной струе. Экспонента п приблизительно равна 0,5 для плоской [8, 10, 11] и 1 для осесимметричной [8, И, 12] турбулентной пристенной струи. Поскольку стабилизирующее влияние ускорения поддерживает ламинарным режим течения в пограничном слое, в зоне формирования потока переход к турбулентному режиму течения в общем случае будет происходить сразу после (или г ) в области замедления потока. Пристенный пограничный слой и граница свободной струи растут вместе, формируя типичный профиль пристенной струи, [c.268]

Дифференциальное уравнение (72а) описывает также слоистое течение между двумя параллельными стенками, из которых одна движется в своей плоскости со скоростью 7, а другая неподвижна (течение Куэтта). [c.90]

Причину такого изменения профиля скорости можно понять, если рассмотреть следующую упрощенную схему течения. Пусть в некотором сечении пограничного слоя имеется профиль скорости и (г/), причем на границе пограничного слоя и Ъ) = щ. На некотором малом расстоянии Аа от этого сечения давление во внешнем потоке, а следовательно, и во всем пограничном слое изменится на Ар. Пренебрегая силами трения и считая, что течение происходит параллельно стенке, для каждой струйки жидкости можно написать уравнение Бернулли [c.329]

Если обозначить поперечное сечение камеры через А (х) и учесть, что основное течение направлено по оси х, параллельной оси двигателя, и что скорости у стенки камеры параллельны стенке, то, проинтегрировав уравнение (3) по двум пространственным координатам, перпендикулярным к оси X, получим уравнение [c.335]

На рис. 36 приведено поле скоростей и изменение формы круглой струи ( о = 48,0 мм), вытекающей параллельно стенке. Деформация струи в том виде, как это имеет место при соударении струй под углом или при ударе о стенку, не происходит, границы струи остаются прямолинейными, но угол раскрытия вследствие сокращения присоединенной массы уменьшается до 15° (аналогично слиянию двух параллельных струй). При течении вдоль стенки изменяется форма только той половины струи, которая прилежит к стенке. Эта часть струи как бы растекается по [c.79]

Борьба с вибрационным горением, происходящим по этой схеме, мыслима двумя различными методами. С одной стороны, положительный эффект можно ожидать в том случае, если изменить фазу отрыва вихря, с другой, — если уменьшить его размеры. Что касается первого пути, то надо сразу сказать, что воздействовать на фазу такого сложного явления, как отрыв вихря, очень трудно. Если же пойти по второму пути, то простое конструктивное мероприятие — установка спрямляющих решеток на пути следования вихря — может оказать существенное воздействие на процесс вибрационного горения. Спрямляющие решетки употребляются, как известно, в тех случаях, когда оказывается необходимым успокоить течение, придать всем его струйкам направление, параллельное стенкам трубы. Эти решетки представляют собою набор тонких пластин, обычно пересекающихся под прямым [c.301]

Сложность течения, возникающего при охлаждении электронного оборудования, заставила авторов работ [12—14] исследовать общую задачу конвективного охлаждения систем приборных панелей. В работе [13] рассмотрен вертикальный канал с параллельными стенками и теоретически и экспериментально изучено влияние высоты канала на максимальную температуру приборной панели. В этом исследовании учитывалось взаимодействие конвективных течений от соседних панелей, причем панели приближенно принимались за поверхности с постоянным тепловым потоком. В работе [12] решена задача свободноконвективного течения в вертикальном канале с параллельными стенками и с несимметричным нагревом, как [c.314]

Соотнощения (22,1а) и (22,2) имеют некоторое, не очень четкое теоретическое обоснование . При течении, параллельном некоторой плоской стенке, будет отличной от нуля одна из компонент тензора о.,, например о . По (20,8) и (20,9) [c.93]

Рассмотрим ламинарный поток газа, параллельный стенке, с градиентом скорости и температуры, перпендикулярным стенке (рис. 10-9). Молекулы движутся вперед и назад через произвольную плоскость аа, параллельную стенке. В течение интервала времени йх молекулы с составляющими скоростями VI, перпендикулярными плоскости аа, пройдут эту плоскость, когда они находятся на расстоянии 1) йх от плоскости. Число молекул в единице объема равно п. Средняя составляющая скорости по направлению плоскости аа всех молекул будет некоторой частью средней молекулярной скорости. Поэтому все молекулы в объеме йх пройдут через единицу площади [c.340]

Течение жидкости в щелевом канале, образованном двумя параллельными стенками (рис. 22.6.5) [1]. [c.74]

Одним из частных случаев, для которых возможно интегрирование уравнений движения, является установившееся ламинарное течение несжимаемой жидкости в щели (канале) между двумя плоскими параллельными стенками. [c.67]

НИЯ торможения потока до заданной скорости. На участке между параллельными стенками диффузора (см. рис. 6.12, а) площадь канала такова, что она увеличивается с увеличением радиуса по существу с той же скоростью, что и в коническом диффузоре с углом 7° (см. рис. 6.9, б). У диффузора, изображенного на рис. 6.12, а, радиус расширяющегося участка на входе равен радиусу канала на входе, а расстояние между параллельными пластинами на участке радиального течения составляет 31 % радиуса канала на входе. [c.124]

Ход определения. Раствор пробы помещают в фарфоровую чашку или стеклянную склянку с плоско-параллельными стенками и приливают 0,5 мл указанного индикатора. Затем постепенно при сильном перемешивании жидкости прибавляют титрованный раствор иодида калия. Вблизи конца титрования начинает соосаждаться иодид палладия (II), и так как он переходит в раствор очень медленно, титрование надо продолжать до тех пор, пока коричневое окрашивание не будет сохраняться после взбалтывания в течение 5 мин. [c.371]

Решение уравнений движения Навье —Стокса получено только для некоторых простейших случаев одномерного или двумерного потока, например, для течения вязкой жидкости по прямой трубе (задача Пуазейля), для течения между двумя плоскими параллельными стенками, одна из которых неподвижна (задача Куэтта), а также прп обтекании неподвижной тонкой пластинки (в этом случае уравнение Навье—Стокса оказывается возможным заменить более простыми уравнениями пограничного слоя). [c.56]

Уравнение (3.64) описывает также слоистое течение между двумя параллельными стенками, одна из которых движется со скоростью т, а другая неподвижна (так называемое течение Куэтта). [c.69]

Во-первых, сказанное не относится к случаям, когда тепловой режим боковых стенок сам навязывает определенный характер течений в пристеночной области. Допустим, например, что температура стенки на некоторой высоте все время превышает невозмущенную температуру в слое на той же высоте (так бывает, когда теплопроводная стенка находится в лучшем тепловом контакте с нижней границей слоя, чем с верхней, или подогревается снаружи). Тогда возле стенки будет существовать устойчивый восходящий поток, и валы в пограничной области будут ориентированы параллельно стенке. Такого рода ситуации, когда горизонтальный температурный градиент у боковой стенки вызывает статическое пограничное пристеночное) вынуждение, будут рассмотрены в п. 6.5.8. Иногда их намеренно создают в эксперименте (например, [c.92]

Для течения в зазоре между коаксиальными цилиндрами напряжение сдвига обратно пропорционально квадрату радиуса, в отличие от течения жидкости между параллельными стенками, где напряжение постоянно [6], [c.69]

Часть камеры, прилегающая к решетке, может быть с параллельными стенками или расширяющаяся, В первом случае на рабочем участке, равном высоте слоя, сохраняется примерно одна и та же скорость газа. Расширение же аппарата для уменьшения уноса пыли начинается над слоем. Во втором случае сечение аппарата увеличивается непосредственно под решеткой. Угол конусности а/2 должен соответствовать безотрывному течению газа, что составляет 7—8°. Такие аппараты применяют для сушки полидисперсных или тонкодисперсных материалов, причем во втором случае для более равномерного распределения газов нижняя часть слоя работает с большими числами критерия кипения. [c.219]

Скорость течения жидкости по щелевидному пространству, ограниченному параллельными стенками, определяется из следующего дифференциального уравнения гидродинамики ламинарного потока [c.108]

Рис. V. 7. Схема определения глав1П11х направлений и двойного лучепреломления и угла гашения х при ламинарном течении дисперсной системы между. чакреплеиной и движущейся параллельными, стенками.

Силы, действующие при жидкостном трении, характеризуются касательными напряжениями, которые возникают в рабочей среде, соприкасающейся с поверхностью элемента регулирующего или распределительного устройства. Нели поверхность одного элемента отделена от поверхности другого элемента зазором, заполненным рабочей средой, то касательные напряжения возникают при относительном движении этих поверхностей и движении среды под действием перепада давления. В предположении ламинарного режима движения среды для зазора с параллельными стенками, без учета начального участка потока, сила жидкостного трения Рт.п может быть определена, если воспользоваться уравнением (9.73). При установившемся движении среды, а также при тех видах неустановившегося движения, для которых выполняются сформулированные в параграфе 9.4 условия квазистационарности течения, это уравнение прииимаег вид [c.299]

Проведенные опыты показали, что при скоростях жидкости гй в трубе 2 ниже некоторой критической величины струйки красителя проходят по всей длине трубы, не размываясь и не смешиваясь с потоком жидкости, идущим из резервуара /. При скоростях же ау > гй к струйка красителя, попадая в трубу 2, размывается, окрашивая весь поток. Очевидно, в первом случае (гй< < < аУк) частицы жидкости движутся по траекториям, параллельным стенке трубы 2, не перемешиваясь такой режим параллельноструйчатого, или слоистого, движения жидкости называется л а -м и н а р н ы м. Во втором случае (тю > гй ), несмотря на поступательное движение потока слева направо, отдельные его частицы перемещаются по самым разнообразным траекториям (хаотически), вызывая перемешивание всей жидкости такой режим течения называется тypбyJ eнтным. [c.39]

Кювету (рис. 24) изготавливают из оптического стекла (крон) и склеивают глифталевым клеем, прогревая стекло до 180 °С в течение 5—6 ч, или специальным легкоплавким стеклом. Восьмигранная форма кюветы позволяет выполнять измерения рассеяния света под тремя углами попарная параллельность стенок уменьшает вредное влияние отраженного света на результаты измерений. Это влияние можно устранить полностью, используя специальную кювету, четыре грани которой изготовлены из черного непрозрачного стекла (например, марблита), или вклеивая внутрь обычной кюветы на грани, заштрихованные на рис. 24, пластинки из такого стекла размером 13,5х 30х хЗлш. [c.84]

Успешное применение масс-спектрометра для анализа смесей связано с необходимостью изучения условий натекания, для установления зависимости между составом анализируемого образца и составом паров в ионизационной камере. В масс-спектрометрии имеют место три типа газового потока молекулярный, промежуточный и вязкостный. Детально эти типы были рассмотрены Дэшманом [557]. В молекулярном (или кнудсеновском) потоке давление газа достаточно мало, и столкновения молекул со стенками происходят чаще, чем столкновения молекул друг с другом. В этих условиях скорость перемещения молекул параллельно стенкам трубки одинакова по всему сечению трубки количество газа, протекающего по трубке, пропорционально разности давлений между ее концами в смеси газов скорость истече ния компонента зависит лишь от разности его парциальных давлений и не зависит от количества других присутствующих газов. В вязкостном потоке, появляющемся при более высоких давлениях, возникает градиент скорости по сечению трубки. Количество переносимого газа зависит от квадрата разности давлений и от коэффициента вязкости. Последний изменяется с изменением состава смеси, и скорость натекания одного из компонентов смеси зависит от общего состава. В том случае, когда средняя длина свободного пробега сравнима с размерами трубки, условия натекания становятся промежуточными , а скорость течения газа по трубке выражается более сложной функцией от разности величин давлений [П6, 468, 1745]. [c.136]

Синтез аллоксазина (III) из N-оксиэтилизоаллокса-зина (1V6) [41. Раствором вещества 1V6 в 75 о-ном метаноле заполняют плоский стеклянный сосуд с параллельными стенками (размеры сосуда длина 72 сл, ширина 6 см, расстояние между параллельными стенками 1,2 см). Раствор подвергают действию солнечного света в течение [c.281]

Прокорродировавщие детали теряют прочность. Обесцинкование может быть пробочным — с отдельными (рис. 3.26) или групповыми (рис. 3.27) пробкообразными выделениями меди, либо сплощ-ным ( слоевым ) — выделения в виде пластин, расположенных параллельно поверхности. Пробочное обесцинкование опаснее, так как при нем быстро развивается сквозное разрушение даже толстых стенок. Слоевое обесцинкование опасно только для листов и тонких стенок. С течением времени стенки толщиной до 2—3 мм могут оказаться разрушенными насквозь. После вымывания меди образуются язвы. При микроскопическом исследовании медные [c.262]

Для того чтобы поток мог ориентировать или деформировать коллоидные частицы, необходилю наличие градиента скорости, так как иричино орнеитирующего пли деформирующего действия потока является внутреннее трение между отдельными слоями раствора, которое появляется только при наличии градиента скорости. При движении раствора между двумя находящимися один в другом цилиндрами при условии, что расстояние между стенками мало по сравнению с радиусами этих цилиндров, картина течения будет приблизительно такая же, как при течении между плоскими параллельными стенками. Обычно стараются соблюдать это условие, так как иначе градиент скорости становится переменным, явления начинают усложняться и рассмотрение раствора как одноосного монокристалла становится неточным. [c.52]

Смолуховский показал, что формула (4.10) справедлива при любом расположении и форме капилляров в диафрагме, так как и прохождение тока и электроосмотиче-ское течение жидкости происходят параллельно стенкам капилляров. [c.93]

Коллекторные листовальные головки представляют собой щелевые головки, в которых расплав подводится к щели при помощи специальной трубы, канала или коллектора, расположенных параллельно стенкам щели. Коллектор присоединяется к шприцмашине или одним из своих концов или срединой. Коллекторную головку с центральным питанием можно рассматривать как две головки с половинной шириной щели. Упрощенная схема такой листовальной головки изображена на рис. 4,46. Метод расчета коллекторных листовальных головок, основанный на использовании степенного закона течения, и подробный анализ возникающих при этом вопросов изложен в специальной литературе , Несколько иной подход можно найти у Уикса 1, который приводит результаты приближенного интегрирования уравнений течения жидкости, подчиняющейся степенному закону. [c.307]

Рассмотрим подробно задачу о течении в бесконечном сопле с параллельными стенками на входе. В силу вышесказанного, в области С получаем обобщенную задачу Дирихле для функции тока с разрывным (кусочно постоянным) граничным условием. В плоскости годографа ф удовлетворяет в точной постановке уравнению Чаплыгина, а в приближенной постановке, часто применяемой для выявления главных качественных особенностей трансзвукового характера — уравнению Трикоми. [c.91]

Ламинарное течение в узкой щели. Вязкая жидкость ламинарно течет в щелевом канале, который образован двзгмя параллельными стенками, расположенными на расстоянии 2В одна от другой. Составить дифференциальный баланс количества движения и вывести следу- [c.68]

При естественной конвекции газы перемешаются с небольшой скоростью. Учитывая естественный процесс конвекщш, отопительные батареи устанавливают по возможности ниже, а охлаждающие батареи холодильников — часто в верхней зоне. Однако в технике естественные конвекционные течения часто оказываются недостаточными. В таких случаях прибегают к принудительной конвекции с помощью насосов или вентиляторов. Так в холодильной технике используются воздухоохладители, перемещение воздуха у охлаждающей поверхности которых осуществляется принудительно, вентиляторами, что позволяет интенсифицировать теплообмен. Как было отмечено, процесс теплообмена в жидкостях и газах обычно осуществляется действием теплопроводности и конвекции. Их совокупное действие называется конвективным теплообменом, теплоотдачей соприкосновением или просто теплоотдачей. Конвективный теплообмен (или теплоотдача) представляет собой очень сложный процесс, который зависит от многих условий. В частности, в зависимости от рода движения (свободное или вынужденное) интенсивность теплообмена различна. При ламинарном движении, когда частицы жидкости движутся параллельно стенке, перенос тепла к стенке осуществляется путем теплопроводности и зависит в основном от коэффициента теплопроводности жидкости. При турбулентном же режиме, когда частицы жидкости движутся неупорядоченно, хаотически, такой способ переноса тепла сохраняется лишь в ламинарном пограничном слое и интенсивность теплообмена возрастает в результате уменьшения толщины ламинарного слоя жидкости. На процесс теплоотдачи значительно влияют физические свойства веществ теплопроводность, плот- [c.25]

Справочник химика 21

Химия и химическая технология