Движения подобные

Аналогия основана на предположении, что соотношения, описывающие теплообмен и перенос количества движения поперек потока жидкости (касательное напряженне между слоями жидкости локально равно изменению ее количества движения), подобны для потоков жидкости с одинаковыми граничными условиями. Хотя это предположение справедливо только для ламинарного режима течения вдоль плоской пластины при отсутствии градиента давления с Рг = 1, оно достаточно общее и может применяться к турбулентному режиму течения и к телам другой геометрии. В этом предположении при Рг = 1 распределения скорости и температуры в пограничном слое идентичны. Тогда между теплоотдачей н гидравлическим сопротивлением жидкости может быть установлена простая зависимость аналогия Рейнольдса [c.62]

В теории электролитической диссоциации Аррениуса предполагалось, что ионы в растворах находятся в состоянии беспорядочного движения (подобно газообразному состоянию). Это позволило применить законы, характеризующие газообразное состояние к электролитам. Однако в предположении о беспорядочном распределении ионов в растворе не учитывалось электростатическое взаимодействие между ионами, которое проявляется на достаточно больших расстояниях. В сильных электролитах, например, действие между ионами настолько велико, что в концентрированных растворах возникает тенденция к упорядоченному распределению, аналогичному ионным кристаллам (где каждый ион окружен ионами противоположного знака). Дальнейшие исследования показали, что в реальных растворах средней концентрации распределение ионов в электролите является промежуточным между беспорядочным и полностью упорядоченным. Электростатические силы стремятся создать такое распределение, при котором каждый ион окружен исключительно ионами противоположного знака, но этому противодействует хаотическое движение ионов, приводящее к беспорядочному распределению. В конечном итоге, около каждого иона образуется ионная атмосфера, в которой преобладают ионы противоположного (по сравнению с центральным ионом) знака. [c.60]

Чтобы отчетливее пояснить проблемы, которые возникают при проектировании теплооб.менника, на рис. 1.7—1.13 представлено несколько типичных аппаратов. На рис. 1.7 изображен кожухотрубный аппарат с перегородками и одним ходом в кожухе, схема движения теплоносителей в котором показана на рис. 1.1, г и приближается к условиям чистого противотока. В аппарате, показанном на рис. 1.8, для упрощения конструкции использованы и-образ-ные трубы, поэтому схема движения теплоносителей в нем еще более отличается от чисто противоточной. Аппарат, изображенный на рис. 1.9, имеет схему движения, подобную схеме движения аппарата на рис. 1.8. Но конструкция его усложнена, поскольку она приспособлена для механической очистки внутренней поверхности труб, проверки их исправности и замены поврежденных труб новыми. Однако такая конфигурация не рассчитана на работу [c.10]

Перенос электричества через раствор при введении в него двух электродов, соединенных с источником электродвижущей силы, осуществляется благодаря движению катионов и анионов в противоположных направлениях. При постоянных температуре и концентрации число всех ионов в растворе постоянно. Поэтому смысл уравнения (УП.2) в том, что увеличение I при возрастании Е происходит в результате увеличения скорости движения ионов. Такое движение подобно движению твердого шарика в вязкой среде. [c.109]

Следует отметить, что применение понятия о трении нри движении очень малых частиц является лишь упрощением. В действительности ион вследствие соударений совершает беспорядочные движения (подобные броуновскому) и при [c.193]

Высокоэластическое состояние, свойственное только высокомолекулярным полимерным соединениям,характеризуется способностью тел к значительным обратимым деформациям под Е,лиянием сравнительно небольших приложенных напряжений. Обратимые деформации называются высокоэластическими. Высокоэластическое состояние полимеров осуществляется в определенном интервале Тс—Тт, называемом температурным интервалом стеклования. Выше Тс отдельные группы звеньев цепных молекул начинают перемещаться под влиянием теплового движения подобно тому, как перемещаются молекулы простых жидкостей. Однако, поскольку все звенья связаны в цепи, нх тепловое перемещение ие является необратимым. Наоборот, вследствие взаимных связей в полимере при деформации его возникают внутренние напряжения, приводящие к механической обратимости высокоэластических деформаций. [c.494]

Сопоставим структуры цианистого метила и метилового спирта. На основе изучения более простых молекул известно, что две связи в С— =N вытянуты в линию, а две связи в С—О—Н расположены под углом. Соответствующее размещение атомов в цианистом метиле и метиловом спирте показано на рис. 12. Представим себе метильную группу фиксированной в качестве подставки, поддерживающей замещающие атомы. Теплоемкость газообразного дициана показывает, что группа N не вращается вокруг главной оси молекулы. Атом водорода, связанный с атомом кислорода, способен, однако, к такому движению, которое по своей природе является заторможенным вращением, рассмотренным в гл. II. При малых смещениях атома водорода перпендикулярно плоскости чертежа возникает гармоническое колебание однако при сообщении достаточной энергии атом может описать полную окружность вокруг главной оси молекулы. Совершая такой круг, атом пересекает три плоскости, каждая из которых содержит другой атом водорода. Такое движение подобно двин ению детской карусели, у которой лошадка трижды подпрыгивает в течение полного оборота карусели вокруг столба. Приняв простейшее допущение относительно вида функции потенциальной энергии, можно следующим образом объяснить эти эффекты [c.456]

Анализ наиболее простых видов течения псевдопластичных жидкостей показывает, что качественная картина движения подобна картине движения ньютоновских жидкостей. Существование аномалии вязкости во всех случаях приводит к относительному уменьшению сопротивления, возникающего при течении псевдопластичных жидкостей. При течении в канале круглого и прямоугольного сечения это проявляется в существовании нелинейной связи между перепадом давления и объемным расходом. При течении в плоской щели с подвижной стенкой существование продольного градиента давлений (положительного или отрицательного) приводит к тем большему изменению объемного расхода, чем больше индекс течения. [c.140]

В силу сложности построения строгой физической теории движения пузырей в псевдоожиженном слое, учитывающей все существенные особенности этого движения, подобную теорию до настоящего времени построить не удалось. Поэтому при исследовании поведения псевдоожиженных слоев, в которых ожижающим агентом является газ, используют различные упрощенные представления о движении газовых пузырей. К их числу относятся гипотезы о характере распределения газа между пузырями и плотной фазой в псевдоожиженном слое. Например, в так называемой двухфазной теории псевдоожижения предполагают, что избыток ожижающего агента (сверх количества, необходимого для начала псевдоожижения) проходит через слой в виде пузырей [59 90, с. 5831. Существуют и более сложные теории распределения газа между фазами в псевдоожиженном слое [92 ]. [c.117]

В случае электрокапиллярного движения ртутных капель поверхностное натяжение может изменяться вследствие неоднородности потенциала в растворе. Поэтому может возникнуть движение, подобное электрофорезу, если приложить электрическое поле. С другой стороны, это может создать помехи для падения капли, аналогично упоминавшемуся выше случаю поверхностноактивных веществ. Электрокапиллярное движение может также обусловливать некоторые максимумы, наблюдаемые на полярографических токах, текущих через капельный ртутный электрод [9, 10]. [c.238]

Эйнштейн и Смолуховский для количественного пыражепия броуновского движения частиц приняли представление о среднем сдвиге. Если при наблюдении под микроскопом за движением частицы золя через определенные равные промежутки времени отмечать ее местонахождение, то можно получить траекторию движения, подобную представленной на рис. IV. 6. Так как дв 1же-ние происходит в трехмерном пространстве, то квадрат среднего расстояния, проходимого частицей за любой промежуток времени, равен [c.204]

В аппаратах идеального вытеснения все частицы движутся в заданном направлении, не перемешиваясь с движущимися впереди и сзади частицами и полностью вытесняя находящиеся впереди частицы потока. Все частицы равномерно распределены по площади поперечного сечения такого аппарата и действуют при движении подобно твер- [c.14]

В аппаратах идеального вытеснения все частицы движутся в заданном направлении, не перемешиваясь с движущимися впереди и сзади частицами и полностью вытесняя находящиеся впереди частицы потока. Все частицы равномерно распределены по площади поперечного сечения такого аппарата и действуют при движении подобно твердому поршню. Время пребывания всех частиц в аппарате идеального вытеснения одинаково. [c.206]

Рассмотрим опять эксперимент со свободным расширением. Предположим, что в начальный момент газ заполняет весь сосуд. Но потом (что совершенно неправдоподобно) он внезапно сжимается. Или, что более впечатляюще, пусть все, что мы наблюдаем, внезапно обратит свое направление движения, подобно обратному движению киноленты. Люди будут молодеть, земля станет вращаться в противоположную сторону. Тогда, конечно, время потечет в обратном направлении. Но этого нет [c.302]

Таким образом, теория различимых структур ставит две задачи. Первая состоит в определенной классификации трансляционных движений частиц, которые могут принадлежать лишь к следующим двум типам I) движения, подобные происходящим Б твердых телах, которые характерны для частиц, движущихся в гармонических потенциальных ямах, образованных соседними частицами 2) движения, аналогичные происходящим в газах, которые характерны для частиц, движущихся вдоль проходов в жидкости. Таким образом, различимые структуры представляют собой как бы пористую квазикристаллическую матрицу, частицы которой совершают гармонические колебания, и систему частиц газа, заполняющую пустоты в матрице. Вторая задача состоит в разработке правила, которое позволило бы выделить из полного числа ЪМ трансляционных степеней свободы частиц перечисленные выше типы движения. [c.117]

Внешняя целостность жидкого тела является до некоторой степени кажущейся, На самом деле оно пронизано множеством поверхностей разрыва, которые при отсутствии растягивающих внешних усилий не успевают развиться, однако спонтанно исчезают в одних местах, одновременно возникая в друтих и образуя в теле, в каждый данный момент времени совокупность микрополостей (кавитаций) в виде трещин, дырок и т.п. Возникновение и исчезновение этих микрополостей является результатом флуктуаций плотности, связанных с тепловым движением. Подобные флуктуации несколько искажают однородность тела в малых объемах, не нарушая ео существенным образом. В макроскопически однородном теле до некоторых граничных внешних условий yп e твyют лишь гомофазные флуктуации. При этом не исключается существование гетерофазных флуктуаций, приводящих при незначительном изменении внешних условий к образованию зародышей новой фазы, например возникновению в жидкости твердой фазы при пониженных температурах, либо паровых пузырьков — при повышенных (естественно, при соответствующих других внешних условиях). Причем значения этих температур находятся вблизи температур застывания (помутнения), либо кипения жидкости. [c.87]

Изменения энтропии могут быть также связаны с молекулярными движениями внутри вещества. Молекула, состоящая из двух или нескольких атомов, может совершать движения различных типов. Молекула как целое движется в том или ином направлении, как и при движении молекул газа. Такое движение называется поступа-ТСЛ1.НЫМ. Кроме того, атомы в молекуле совершают колебательное движение, периодически сближаясь друг с другом и снова удаляясь, подобно тому как колеблются ножки камертона. На рис. 18.4 показаны колебательные движения, которые может совершать молекула воды. Кроме того, молекулы могут совершать вращательное движение подобно вращающемуся волчку. Вращательное движение молекулы воды тоже показано на рис. 18.4. Формы движения молекул соответствуют разным способам накопления энергии. При повышении температуры системы все эти виды движения повышают запасаемую энергию. [c.179]

Согласно модели Аррениуса ионы в растворе находятся в беспорядочном движении подобно молекулам в газе. По теории Гхоша ионы в растворе располагаются в том же строгом порядке, в каком они находятся в кристаллической решетке соответствующего тйердого тела, но на большем расстоянии, чем в кристалле. [c.198]

По прекращении поступления капелек воды в ловушку (нижний слой) колбу охлаждают и, смешав содержимое ловушки с реакционной массой, промывают продукт в делигель-мой воронке вначале водой (для удаления кислот), затем 5%-ным раствором соды (для нейтрализации кислой среды) и вновь водой. Поскольку сложные эфиры при энергичном встряхивании с промывными жидкостями дают стойкие эмульсии, во избежание этого делительную воронку целесообразно не встряхивать, а совершать ею движение, подобное восьмерке . [c.143]

Следует отметить, что применение понятия о трении при движении очень малых частиц является лишь упрощением. В действительности ион вследствие соударений совершает беспорядочные движения (подобные броуновскому) и при наложении поля несколько чаще совершает скачки в сторону электрода, имеющего знак, противоположный его заряду. Поэтому результрующее движение происходит в направлении поля, Очевидно, что катионы и анионы двигаются во взаимно противоположных направлениях. Одинаковы ли их скорости Так как в выражение для В входит величина радиуса иона, то, очевидно, скорости катионов и анионов должны быть различными. [c.144]

Остановимся на свойствах собственных функций уравнения (3.7). При решенрш задачи о состоянии частицы (системы) мы получаем набор собственных функций )/ , щ, Уз,..., описывающих ряд стационарных состояний. Каждой функции и каждому стационарному состоянию отвечает определенное значение энергии 5, 2, и т.д. Набор допу стимых значений энергии, или дискретный спектр энергии, характерен для частиц, совершающих периодическое движение, подобно электрону в атоме. Для свободно движущейся частицы возможен непрерывный спектр энергии. [c.14]

Токи, связанные с орбитальным движением электрона и с его спином, взаимодействуют друг с другом. Каждый из этих токов создает магнитное поле, которое воздействует на другой ток. Взаимодействие магнитных полей, создаваемых токами, обусловливает зависимость орбитального и спинового моментов количества движения совокупности электронов, его называют спин-орбитальным взаимодействием или спин-орвитальнай связью. Энергия спин-ор-битального взаимодействия много меньше разности энергетических уровней электронов, но, несмотря на это, она оказывает существенное влияние на стационарные состояния атома. Это влияние приводит к снятию вырождения состояний с одним и тем же квантовым числом орбитального движения. Подобное снятие вырождения служит основьюй причиной появления тонкой структуры атомных спектров (см. разд. 3.9) в отсутствие внешних полей. Строгое рассмотрение спин-орбитального взаимодействия возможно при решении релятивистского уравнения Дирака. Однако полуклассический подход позволяет выявить наиболее важные детали этого эффекта. [c.77]

Но, по Шрёдингеру, атомная система замкнутая, а потому поведение электрона, его движение подобно стоячей волне (рис. 12). [c.38]

Высокоэластическое состояние полимеров осуществляется в определенном интервале — Т , называемом температурным интервалом стеклования. Выше 7 с отдельные группы зв ньев цепных молекул начинают перемещаться под влиянием теплового движения подобна тому, как перемещаются молекулы простых жидкостей. Однако, поскольку все звенья связаны в цепи, их тепловое перемещение не является необратимым. Наоборот, вследствие взаимных связей в полимере при деформации его возникают внутренние напряжения, приводящие к механической обратимости высокоэластических деформаций. [c.397]

Но, по Шрёдингеру, атомная система замкнутая, а потому поведение электрона, его движение подобно стоячей волне (рис. 11). А математическое уравнение, описывающее стоячую волну, значительно проще, так как не содержит скорости и времени. Только атомная система является трехмерной, а потому в уравнение для описания модели атомной стоячей волны Шрёдингер вводит все три аргумента — кооординаты х, у и г [c.28]

На первых порах факт употребления кокаина может ничем не проявляться. Однако по мере продолжеиин использования наркотика проявляются очевидные признаки, подтверждающие это потеря веса, неопрятный внешний вид, покраснения кожи из-за расчесывания кажущихся укусов так называемых кокаиновых клопов , хронический насморк, частые респираторные инфекции. Находясь под воздействием кокаина, человек может оставаться бодрым несколько часов, а затем спать длительный период времени. Психологические признаки зависимости могут включать потерю иитереса к дружескому общению, прежним увлечениям или любой другой активной деятельности, проблемы дома, в школе и на работе, финансовые проблемы. Развивающийся психоз может проявля ься в совершении повторяющихся конвульсивных движений, подобных работе пальцев при печатании или игре с волосами. В случае острой передозировки характерны расширенные зрачки, тахикардия, потливость, гипертензия. Кокаин может вызывать слуховые галлюцинации (человек слышит голоса ) и тяжелую депрессию , а также резкую емену настроения. Часты проявления нетерпеливости и агрессивности, нервозности и чрезвычайного озлобления. [c.79]

Сведения по осесимметричному потоку можно получить, применив преобразования Манглера. В предыдущем параграфе было рассмотрено преобразование уравнения движения. Подобное преобразование может быть применено и к уравнению энергии пограничного слоя и означает, что осесимметричный поток может быть найден для каждого двухмерного пограничного слоя и что температурные поля для двух состояний идентичны при условии, если граничные условия на этом поле одинаковы для двух форм потока. [c.313]

Для того чтобы получить от воды ее энергию, можно воспользоваться другим устройством (рис. 169). Вблизи от нижнего уровня воды устанавливают цилиндр с поршнем. Впуская воду попеременно в одну и в другую полости цилиндра (по ту и по другую сторону поршня) и выпуская ее с противоположной стороны под нижний бьеф, поршень можно привести в движение подобно тому, как это происходит в паровой машине. Такие устройства называются водостолбовыми машинами. Вода в них давит на поршень, сообщая ему свою энергию и занилия освобождаемый им объем. [c.257]

Дли лриведения в действие жаворонок насаживается па вбитый в кол железный стержень так- что центральное отверстие расположено в плоскости подъемных отверстий. При поджиганп боковых отверстий 1 жаворонок получает быстрое вращательное движение, подобно китайскому колесу. После того как огонь доходит до нижних отверстий 2, жаворонок начинает подниматься вверх, сохраняя в то же время вращательное движение. При полете жаворонка искры, выбрасываемые из боковых отверзти11, напоминают крылья, а широкий [c.155]

Ри и Эйринг считают, что по мере увеличения молекулярного веса возрастает число различных типов кинетических единиц течения. Чем длиннее полимерная цепь, тем больше разнообразных связей может образовать молекула с соседями и тем более сложным может стать характер течения. В разбавленных растворах элементарным процессом, определяюшим скорость течения, является перескок молекулы растворителя из одного равновесного положения в другое. При увеличении содержания полимера в растворе молекулы растворителя уже не могут перемеш,аться свободно, поскольку они связаны с молекулами полимера, что затрудняет их движение. В высококонцентрированных растворах молекулы растворителя перемещаются совместно с молекулярно-кинетическими единицами полимера, и их движение подобно течению самого полимера. Ри и Эйринг также предположили, что площадь контакта, по которой может осуществляться сдвиг, увеличивается в хорошем растворителе, в котором молекулы полимера разворачиваются и распрямляются в плохом растворителе площадь контакта возрастает по мере повышения температуры, а характер течения все более значительно отличается от ньютоновского. Это обусловлено разворачиванием макромолекул, связанным с тем, что плохой растворитель при повышении температуры становится лучше . В хорошем растворителе температура не оказывает никакого влияния на площадь, по которой происходит сдвиг. Теоретические соображения находятся в качественном согласии с наблюдаемыми экспериментальными результатами исследования растворов. [c.105]

Для лучшего понимания характера движения жидкости в сопле центробежной форсунки рассмотрим в известной степени аналогичное движение жидкости в водосливе с широким порогом, которое в настоящее время хорошо изучено. Анализируя форму вихря в коротком сопле (см. рис. 2), можно заметить, что на подходе к соплу и особенно на начальном его участке уровень жидкости уменьшается, что, естественно, сопровождается увеличением осевой скорости ее движения. Подобное явление возникает и на водосливе с широким порогом. Детальные исследования водослива с широким порогом были проведены в Институте гидрологии и гидротехники АН УССР. В работе показаны причины, вызывающие отклонения закономерности действительного потока от постулата минимума удельной энергии сечения. В работах института и во многих других показано, что коэффициент расхода и глубина на пороге водослива зависят от вида входной кромки, высоты и ширины порога, что противоречит постулатам Беланже и Бахметьева. В работах при анализе характера движения воды на пороге указано, что если ширина порога б не превышает 10—15-крат-ной высоты напора Н (рис. 17), то вода, подходя к кромке порога с докритической скоростью, в месте сжатия ) имеет глубину которая меньше критической глубины Объясняется это результатом действия центробежных сил, искривленных в плоскости струек. [c.63]

Совсем иное рассмотрение электропроводности в системах с Н-связью основано на предположении двойного минимума потенциальной функции при движении атома водорода вдоль Н-связи. Каннон в своем обзоре дал сводку данных, подтверждающих существование такой потенциальной функции [345а]. Гирер и Виртц [753] приписали большую подвижность ионов Н"" и ОН в водных растворах переносу протона через барьер двойного минимума. Риль [1719] рассматривал электропроводность льда как двухстадийный процесс. Сначала протон переносится от одной молекулы к соседней с образованием ионной пары Н3О " и ОН с энергией активации 8 или 9 к/сАл/лолб, разделяющей два предполагаемых потенциальных минимума. За этим следует возникновение вращательного движения, подобного-рассмотренному выше в этом разделе с энергией активации 12—13 ккал моль. Поллок и Уббелоде [1655] использовали процесс переноса протона для объяснения проводимости ряда кристаллов с Н-связью. Некоторые их данные и вычисленные значения энергии активации приведены в табл. 102. [c.217]

Нерастворимость быс-бензолхрома(О) препятствует измерению его ядерного магнитного резонанса в растворе. Однако Мюлэй и Рохов (79] смогли получить его спектр в твердом состоянии в широком диапазоне температур. Ширина узкой линии [которую бис-бензолхром(О) дает при комнатной температуре] примерно в 3,0 гаусс была принята как доказательство того, что в кристаллическом комплексе имеется какое-то движение, подобно тому как было найдено для быс-циклопентадиенилжеле-за(П). Однако это движение полностью замораживалось при —196°, т. е. при более высокой температуре, чем в случае ферроцена поэтому хромовый комплекс является значительно более жестким, чем ферроцен. По своей природе это движение в твердом состоянии, вероятно, обусловлено скорее вращением всей молекулы в целом внутри кристаллической решетки, чем вращением колец в самом комплексе. Тем не менее в растворе эти аренные кольца должны, по-видимому, вращаться свободно, поскольку дипольные моменты замещенных бмс-аренных комплексов, например бнс-толуольных и бмс-ксилольных, также равны нулю [31]. [c.451]

Прерывание движения электролита может осуществляться не толъко путем резкого изменения его скорости в МЭЗ по величине, но и путем изменения направления его движения. Подобная схема обработки, разработанная М. В. Щербаком и др. [202], позволяет ликвидировать влияние формирующегося в МЭЗ газового клина на точность обработки (рис. 111, е). [c.199]

Справочник химика 21

Химия и химическая технология