Число Льюиса турбулентное

Мы получили такой же результат, как для трубчатого реактора с числом Льюиса, равным 1, но заметим, что здесь линейная связь между температурой и концентрацией получается и в том случае, когда D = а. Это очень важно, поскольку при отсутствии турбулентного перемешивания более трудно доказать справедливость предположения о том, что тепло- и массоперенос внутри частиц катализатора происходит по одинаковому механизму. [c.120]

Диффузия и теплопроводность в сильно турбулентном потоке происходят по одинаковому механизму, поэтому разумно предположить, что отношение коэффициентов диффузии и температуропроводности равно единице (D/a — 1). Обычно это отношение называют числом Льюиса. Тогда новая переменная [c.119]

Прн равенстве турбулентного числа Льюиса единице. [c.177]

Альтман и Вайс [Л. 1] рассматривали влияние реакций ассоциация—диссоциация в турбулентном пограничном слое на теплоотдачу Они учли тот факт, что число Льюиса в ламинарном подслое может быть не равно единице, и получили формулу, связывающую с температурами и составами в состояниях 5 и С . Авторы не утверждали явно, что основным фактором для теплоотдачи является (для числа Льюиса, равного единице) разность энтальпий и пришли к необходимости определения эффективной разности температур , учитывающей химические эффекты. Подобный подход использовался автором данной статьи в более ранней работе по горению жидких топлив Л. 46]. Альтман и Вайс рассматривали влияние гомогенных реакций только качественно. [c.184]

Свойства переноса, содержащиеся в числе Ье, относятся к данному месту исследуемого течения независимо от того, является ли это течение ламинарным или турбулентным. Конечно, эффективные значения коэффициента диффузии и коэффициента теплопроводности в турбулентном течении значительно больше, чем в ламинарном однако эффект турбулентности должен привести число Льюиса к значению, очень близкому единице. Даже в ламинарных течениях число Льюиса обычно близко единице, если молекулярные веса газовых компонент не слишком различны (см. также разделы II,А и II,Г). [c.184]

Когда число Льюиса равно единице. Если течение турбулентное или все химические компоненты имеют приближенно одинаковые моле- [c.189]

Задача. Теперь мы вернемся к случаю течения, проиллюстрированному на рис. 3, с целью выбора такой функции Г (г/), что наши вычисления будут справедливы, насколько возможно, для турбулентного пограничного слоя. Мы будем, как и ранее, предполагать, что газ является идеальным диссоциированным газом, введенным в разделе II,Г, и что число Льюиса равно единице. Число Прандтля принимается также равным единице. Для того чтобы пролить свет на практические вопросы, возникающие при охлаждении сопел ракетных двигателей, мы будем предполагать, что температура стенки определена и что состояние G является равновесным состоянием с известной энтальпией. Наша задача сводится к определению теплового потока. [c.201]

В случае турбулентного течения выражение для числа Льюиса имеет вид [c.159]

Здесь и — составляющая скорости потока, параллельная оси струи у — координата, отсчитываемая поперек струи [Хт — коэффициент турбулентной вязкости pf — замороженная теплоемкость смеси Ье — число Льюиса Рг — число Прандтля Срг — теплоемкость -й химической компоненты смеси 01 — массовая скорость образования г-й компоненты. [c.203]

Кроме того, используя введенные выше коэффициенты, можно определить турбулентные числа Льюиса и Прандтля как [c.244]

ВИЯ для скорости и температуры. Рассмотренная аналогия относится к случаю, когда число Льюиса Ье = аЮ близко к единице, что достаточно точно выполняется в развитом турбулентном потоке. [c.177]

Теория образования гомогенных активных центров в струе пара была изучена Амелиным и Беляковым [17], Хигучи и О Конски [368] и Левиным и Фридлендером [506]. Последние разработали теорию перемешивания в струе пара для систем, в которых число Льюиса (Le) (соотношение чисел Шмидта и Прандтля Le= S /Pr) относится к пару это число аппроксимирует паровоздушную систему. На основании выводов Левина и Фридлендера [506] могут быть определены условия пересыщения, в которых образуются гомогенные активные центры. Проведя эксперименты с использованием турбулентной струи паров глицерина, эти исследователи пришли к заключению, что для наблюдения данного эффекта необходимо обеспечить очень высокое пересыщение среды при скоростном процессе перемешивания. Присутствие ионов газа повышает концентрацию капель в струе паров на несколько порядков. [c.416]

Наличие сосредоточенного источника тепла — фронта пламени — приводит к заметному изменению распределения температуры и концентрации в факеле по сравнению с распределением при смещении струй инертных газов. Что касается профилей то в затопленном факеле их можно принять идентичными профилям в свободных струях [27]. Это связано с тем, что при достаточно больших значениях стехиометрического комплекса р, отвечающих горению газовоздушных смесей, фронт пламени располагается на периферии факела, где абсолютные значения скорости и плотности потока импульса малы. Поэтому вызванное горением возмущение течения в окрестности фронта (нарушение изобарности и сопутствующее ему ускорение газа) практически не сказывается на профилях ры и в расчете может не учитываться. Не будем учитывать также изменение молекулярной массы реагентов и продуктов реакции, зависимость теплоемкости от температуры и давления. Кроме того, примем, что турбулентное число Льюиса равно единице. [c.66]

В статье Д. Б. Сполдинга изложены основные сведения о теплообмене при наличии химических реакций в газовой фазе и на поверхности тела. В целях простоты и наглядности анализ проведен для идеально-диссоциирующего газа (несколько видоизмененная модель Лайтхилла) при значении числа Льюиса, равном единице. Рассмотрены лишь простейшие случаи теплообмен в неподвижном газе, теплообмен при ламинарном пограничном слое вблизи передней критической точки и теплообмен при турбулентном течении Куэтта. [c.4]

Уравнение (7.16) часто получают, записывая скорости тепло и массообмена соответственно как h (t — гв) и k (Н в — N) Тогда баланс энергии на границе раздела фаз приводит к уравне нию (7.16), причем коэффициент влажности в правой части за менится выражением ( wbH a) (k lh) или (V / i j) ( sk /h) Отношение h/ k часто называют психрометрическим отношением . На основе аналогии между тепло- и массопередачей оно должно быть равно Le , как в уравнении (7.16). Измерения для воды и воздуха в колоннах со смоченными стенками дают значения hvBlMA) HwB H)/ t —twe) h k от 0,95с, до , 2с,. Ряд авторов, включая Уилки и Васана [59], рассчитали психрометрические отношения для различных смесей с учетом предполагаемых структур турбулентного потока около поверхностей, стараясь исправить простую функцию числа Льюиса, используемую в уравнении (7.16). Результаты усложнились, но могут быть полезны, если требуется большая точность. Когда отношение S /Pr < 1, психрометрическое отношение меньше, чем Ье /з. [c.298]

Массопередача через плоскую границу. Строго говоря, этот случай может реализоваться только в идеализированных условиях, например при изучении массопередачи в диффузионных ячейках Льюиса или подобных им приборах, которые широко используются для исследований механизма процессов массообмена и химических реакций при экстракции. В них массопередача осуществляется через плоскую, относительно спокойную и потому слабообновляемую границу раздела фаз. В то же время жидкости каждой из фаз достаточно интенсивно перемешиваются мешалками. Лишь при каком-то критическом значении числа Ке для мешалки начавшееся волнение поверхности завершается ее разрывом и образованием эмульсии. Все это указывает на то, что силы межфазного натяжения до этого момента уравновешивают инерционные силы элементов жидкости, т. е. гасят турбулентность, которая развивается в ядрах фаз. [c.163]

Справочник химика 21

Химия и химическая технология