Время захвата

Грубое определение условий, при которых диффузия оказывает существенное влияние, можно сделать, сравнивая время диффузии со временем протекания параллельных или последовательных процессов. Из кинетической теории (см. разд. VI.7) известно, что время, необходимое для того, чтобы молекула продиффундировала на расстояние х, дается выражением to x /D, где D — коэффициент диффузии, обратно пропорциональный давлению (т. е. Z) = DJP). Если процесс представляет собой захват радикалов на стенках, то по кинетической теории число ударов о стенку в секунду (см. разд. VII.8) дается соотношением ,N S, где с — средняя скорость молекул, S — поверхность, N — число молекул па единицу объема. Среднее время захвата молекулы при ударе о стенку равно общему числу молекул NV, деленному па скорость захвата, или = 4F/>5 e, где е— вероятность захвата при ударе о стенку. [c.386]

Если принять за I среднее время захвата радикала (ингибирования), то [c.467]

Третий случай встречается тогда, когда плотность жидкости во время захвата падает значительно ниже, чем во втором случае. В этом случае жидкая фаза будет расширяться при охлаждении включения до комнатной температуры и, наоборот, нагревание будет вызывать сокращение жидкой фазы и ее исчезновение при температуре, лежащей ниже температуры образования кристалла. [c.32]

Поведение включений второго типа будет зависеть от величины отношения жидкости к газу во время захвата. Для определенного критического отношения характерно будет включение, в котором отношение жидкости к газу при охлаждении не будет изменяться. При нагревании подобного включения граница между фазами не будет перемещаться, а будет стираться и исчезать по достижении критической температуры жидкости. Температура исчезновения границы определяет критическую температуру флюида, заполняющего включение, но не дает возможности судить о температуре образования включения. Если величина отношения жидкости к газу во время захвата превосходит величину критического отношения, то жидкость будет расширяться до тех пор, пока не заполнит пустоту, однако температура заполнения с поправкой на давление будет выше температуры образования включения. Если же величина отношения жидкости к газу ниже критического отношения, то газовая фаза будет расширяться при нагревании включения и окончательно заполнит пустоту. Температура заполнения с поправкой на давление будет или ниже, или выше температуры образования кристалла [3]. [c.32]

Природа возможных включений во время захвата [c.34]

Природа ВОЗМОЖНЫХ включений ВО время захвата [c.36]

В загрузочной зоне материал захватывается гребнем червяка и продвигается в глубь цилиндра с последующим уплотнением и некоторым нагревом. Во время захвата каучука червяком происходит дробление каучука и формование на куски, по профилю и размерам близкие к конфигурации канала червяка. Равномерная подача осуществляется в загрузочном устройстве, имеющем втягивающий карман . [c.134]

В разбавленных дисперсиях и при хорошем перемешивании системы первый процесс протекает обычно быстро — в течение нескольких минут или даже секунд он определяет время захвата , контакта [c.39]

Если принять за I среднее время захвата радикала (ингибирования), то г = 1//С5 (3) и [c.467]

Исходя из фазовых представлений, следует ожидать, что эффективность механизма захвата не является важным критерием при определении времени захвата в стационарном процессе захвата. Время захвата определяется отношением полного подходящего импульсного пространства к импульсному пространству конуса потерь. Более эфс ктивный механизм захвата приводит к более быстрому нарастанию заряда, но возможно, и к более быстрым потерям. Робсон и Тейлор [50], обнаружив этот факт, развили теорию для неадиабатического скачка ведущего поля и показали, используя численные и статистические методы, что время удержания определяется в основном указанным отношением. Помимо метода изменения магнитного момента можно применять методы, изменяющие массовое или зарядовое состояние, например, диссоциация молекулярных ионов [34] или ионизация быстрых нейтралов. Действительно, эти методы наиболее широко используются при инжекции высокоэнергичных ионов в стационарные системы. [c.278]

Выходы радикальных и молекулярных продуктов обычно находят методом акцепторов (см. разд. 3.11). Но при этом нужно подбирать такой акцептор Ас и такую его концентрацию с Ас, чтобы он реагировал с радикалами только в объеме системы, т. е. чтобы характеристическое время захвата радикалов ХАс = 1/( Слс) k — константа скорости реакции данного радикала с данным акцептором) было больше, чем время окончания процессов в треке Тт. Если же время захвата тас будет меньше Тт, то акцептор будет изменять соотношение Gr/Gm для трековых форм См будет меньше, а r больше, чем в отсутствие акцептора, в соответствии с закономерностями, описанными в разд. 3.13. [c.238]

Выводы данного параграфа можно использовать также при рассмотрении слежения за сигналом постоянной частоты. В последнем параграфе было показано, что при большом значении разности между собственной частотой управляемого генератора и частотой принимаемого сигнала по сравнению с усилением системы время захвата может быть недопустимо большим. [c.82]

Многие исследователи приходили к выводу, что в их экспериментах имеет место дислокационный износ водорода. Так полагал Бастиен в случае мягкой стали [313], и так же считали авторы многочисленных работ, выполненных на аустенитной не-зжавеющей стали [39, 72, 84, 100, 124], на никеле и его сплавах 108, 238, 253, 259, 293, 315] и на ряде других сплавов, включая алюминиевые [68]. Предполагался такой механизм и в случае титановых сплавов [220], что особенно важно, учитывая сообщения о том, что в этих сплавах растрескивание протекает быстрее, чем диффузия водорода [296]. С представлениями о дислокационном транспорте согласуются и данные о формировании гидридов Ti в условиях деформации, поскольку гидриды чаще образуются в областях скольжения, а не беспорядочно во всей матрице [224, 226, 316]. Выполненные недавно количественные оценки [314, 317] показывают, что перенос водорода может ускоряться в 10 —10 раз и что границы зерен не играют роли существенных барьеров при дислокационном транспорте, поскольку времена захвата и освобождения имеют порядок микросекунд. Последнее согласуется с экспериментальными данными [39, 72, 237, 315]. [c.130]

Недостатком указанных конструкций головок является вытягивание резьбы шпилек во время захвата их губками и за вертывания. [c.218]

Справочник химика 21

Химия и химическая технология