Допплеровский сдвиг частот

Для определения скорости в факел вводились мелкие (d 1 мкм) частицы. Рассеянные на твердых частицах волны с допплеровским сдвигом частоты смешивались на фотокатоде ФЭУ. Сигнал е фотоумножителя, несущий информацию о распределении частиц по скоростям, регистрировался на экране спектроанализатора. Средняя скорость определялась из соотношения [c.122]

Вследствие малости допплеровского сдвига частот ш - ы, волновой вектор рассеянной волны так что [c.221]

АСА можно осуществлять, непосредственно исследуя выходное напряжение датчиков — преобразователей физических процессов в электрические, либо запоминая ( консервируя ), а затем многократно воспроизводя записанные процессы ( 1.5). Для консервации процессов чаще всего применяют точную магнитную запись [1.28]. Датчик и запоминающее (анализирующее) устройство могут быть территориально разнесены и связаны каналом связи. Анализ с записью исследуемых процессов рационален ( 1.5), так как позволяет разделить во времени наблюдения или опыты и собственно анализ (обработку записей для выделения нужной информации), разрешает многократно проводить обработку записей, пользуясь разной методикой, создать собрание записей процессов, которыми можно пользоваться, не повторяя иногда весьма дорогостоящие наблюдения или опыты. Можно суммировать записи разных процессов, сдвигая их во времени и частоте, например для моделирования допплеровского сдвига частот эхо-сигналов и т. п. [c.133]

ТО молсет наблюдаться акустический циклотронный резонанс [17] (слагаемое kv описывает допплеровский сдвиг частоты). Акустический циклотронный резонанс, как всегда, требует довольно жестких условий для своего наблюдения (сот > 1 и др.). [c.383]

Захват частоты несущей, фазовая когерентность и синхронизация символов в системе связи по существу эквивалентны определению скорости и дальности в радиолокационной системе. В радиолокаторе допплеровский сдвиг частоты эхо-сигнала по отношению к зондирующему сигналу пропорционален радиальной скорости отражающего сигналы объекта, а запаздывание пропорционально его дальности. Несущая радиолокационного сигнала модулируется для того, чтобы облегчить определение дальности. Хотя когерентные радиолокационные системы и не будут рассматриваться здесь, следует помнить, что многие методы захвата частоты, применяемые с связных системах, распространяются непосредственно на аналогичные радиолокационные задачи. [c.333]

Рис. 2-11. Изменение величины ку,1 (степени поглощения) с частотой для слабого погло щения (узкая допплеровская линия А — А) и сильного поглощения (В — В). Сдвиг частоты дается функцией 2 (V — о) (1/2)/А о, где Vo — центральная частота допплеровской линии, при которой функция обращается в нуль и A v = [12].

Излучающее ядро является частью какой-то химической системы и находится в тепловом равновесии с нею. Из-за теплового движения у-кванты испускаются движущимся источником, вследствие чего происходит допплеровское смещение частоты излученного фотона и возникает соответствующий сдвиг энергии [c.451]

Эта кривая показана на общей дисперсионной диаграмме для экваториальных волн на рис. 11.1.) Для первой бароклинной моды в океане типичное значение с равно 2,8 м/с [876]. Таким образом, волне Кельвина для пересечения Тихого океана от Новой Гвинеи до Южной Америки необходимо около 2 месяцев. Для более высоких номеров мод в океане и тех волн, которые наблюдаются в атмосфере, скорости распространения становятся сравнимыми со скоростями течений. В этих случаях волновой анализ применим, лишь если среднее течение мало меняется на расстояниях порядка длины волны (см. разд. 8.12) при этом (U в (11.5.6) интерпретируется как собственная (внутренняя) частота, или частота с учетом допплеровского сдвига o, определяемая формулой (8.12.29). [c.155]

С целью понять, как возникают ланжевеновские равнения, рассмотрим следующую задачу. Пусть передатчик, работающий на частоте iio, движется с некоторой скоростью относительно приемника сигнала. Тогда частота сигнала на входе приемника равна сумме несущей частоты iio и допплеровского сдвига iio, зависящего от времени [c.212]

Траектории имеют выраженную несимметрию по отношению оси ф. При малых значениях отношения R /a (рис. 3.8) в верхней полуплоскости все траектории над линией ВВ расходятся сначала медленно, а при возрастании ошибки по частоте — более заметным образом. С другой стороны, все траектории ниже линии ВВ сходятся к устойчивой точке, расположенной либо в той же полосе, либо в некоторой другой полосе шириной 2зх, расположенной справа или слева, смотря по тому, расположена ли траектория в верхней или в нижней полуплоскости. Линия В В имеет периодический характер (не приближается к захвату и не расходится), но является неустойчивой, так как малейшее возмущение приведет систему либо к захвату, либо к полной неустойчивости. Рис. 3.8 подтверждает интуитивное соображение, что для захвата частоты с положительным допплеровским сдвигом лучше заставить частоту управляемого генератора опережать опорную частоту на входе (что соответствует отрицательной ошибке по частоте), чтобы возрастающий допплеровский сдвиг уменьшал ошибку до тех пор, пока не произойдет захват. [c.78]

На рис. 267 приведены три контура, первый из которых является допплеровским, а два других соответствуют значениям х=3 и х—6. Как видно, при х=3 контур практически еще остается симметричным, но его ширина несколько увеличена и максимум сдвинут в сторону возрастающих частот (при >0). При х = 6 ширина и сдвиг контура возрастают и становится заметной его асимметрия. [c.489]

Лазерные анемометры. Метод основан на эффекте Донплера [35, 41]. Поток с естественными или искусственными метка-. ми облучают пучком света от лазера. В схеме, изображенной на рис. 8.19, использованы два расщепленных луча, которые сфокусированы в исследуемую точку потока. Рассеянное на метках излучение наблюдается вдоль одного из пучков прямого излучения. Рассеянное и прямое излучения направляются в фотоприемник. Частота рассеянного на движущейся метке излучения изменяется на величину допплеровского сдвига частот [c.414]

Ядерная гамма-резонансная (ЯГР) или мессбауэ-ровская спектроскопия. Основана на наблюдениях т. н. Мессбауэра эффекта, позволяющего выделять и регистрировать резонансное поглощение или рассеяние атомными ядрами гамма-квантов, не осложненное ни отдачей, ни тепловым движением ядер-излучателей и поглотителей (явлениями, приводящими в отсутствие эффекта Мессбауэра к смещению и уширению резонансной области энергий). Чрезвычайная острота такого неискаженного гамма-резонанса, его высочайшая избирательность позволяют не только заметить ничтожные (до 10 "-10 %) изменения энергии излучаемых и поглощаемых (или рассеиваемых) квантов, но и количественно их охарактеризовать, компенсируя эти изменения эквивалентным допплеровским сдвигом частоты квантов при движении источника или поглотителя (рассеивателя) со скоростью порядка нодчас всего несколько микрон/сек. Столь высокая чувствительность обеспечивает возможность наблюдения и количественного описания взаимодействий между электронными оболочками и электрич. зарядом, квадрунольным и магнитным моментами атомного ядра. По виду ЯГР-снектров удается раздельно охарактеризовать общее число -электронов и плотность их облака в районе расположения атомного ядра, участив в валентных связях -, р- и -электронов, взаимодейст- [c.535]

Влияние наклона магнитного поля можно объяснить еще и иначе. Дрейф электронов вдоль магнитного поля приводит, с одной стороны, к допплеровскому сдвигу частоты, разному по знаку для электронов, летящих к поверхности металла и летящих от нее, и в соответствии с этим — к расщеплению резонансной частоты на две. С другой стороны, появление у частоты резонанса непрерывной (по волновому вектору волны) добавки приводит к размытию резонанса и уширепию резонансной кривой. При малых наклонах поля, таким образом, будет наблюдаться расщепление частоты резонанса (и, возможно, вначале даже обострение резонанса, так как время свободного пробега, не уменьшаемое столкновениями с плавными искажениями поверхности,— рис. 80 — может возрасти), причем более благоприятен для резонанса случай центрального сечения, на котором г = 0. Существенный же наклон для неособых сечений приводит к появлению нового типа резонанса, описанного в следующем параграфе и связанного с дальнейшим приближением по параметру аномальности б/г. (Эксперименты по циклотронному резонансу в наклонном поле см. в работах [35, 44].), [c.295]

Если включить в рассмотрение релятивистские эффекты, то на прирост энергии будут влиять и изменение массы и присутствие магнитных полей. Для очень высоких энергий прирост энергии будет ограничен радиационным торможением, описанным в 4.2. Робертс и Бушбаум [48] рассмотрели релятивистскую задачу, но они не учли радиационное торможение. Они нашли, что для поддержания резонанса в случае показателя преломления среды, равного единице, допплеровский сдвиг частоты поля, обусловленный 2-компонентой скорости, в точности равен изменению циклотронной частоты из-за релятивистского изменения массы. Однако энергия растет медленнее, примерно как [c.264]

Справочник химика 21

Химия и химическая технология