Ширина энергетической щели

В предыдущей главе ( 7) рассмотрено образование ионной связи при взаимодействии атома лития" с атомом водорода. Важнейшим условием образования этого типа связи послужило большое различие в энергиях перекрывающихся валентных 25-АО и 15-АО и. При образовании вещества такая большая разность энергий АО приводит к тому, что образовавшиеся МО оказываются сгруппированными не в одну, а в две зоны дозволенных энергий, образование которых можно рассматривать как расщепление соответствующих атомных орбиталей. В случае верхнюю, свободную, зону считают образованной 25-АО лития, а нижнюю, заполненную — 15-орбиталями водорода. То же имеет место, например, в хлориде натрия (рис. 7.7) верхняя зона образована свободными валентными 35-АО иона натрия, а нижняя — заполненная — заполненными валентными 35- (на рисунке не показана, так как лежит очень глубоко) и Зр-АО иона хлора-, ширина энергетической щели между зонами — запрещенная зона — равна 7 эВ. [c.138]

А (0) — ширина энергетической щели (см. ниже) при Т = 0 [c.262]

Комбинируя выражения (486) и (487), можно получить ширину энергетической щели при О К [c.271]

В этом случае выражение для ширины энергетической щели бесконечно длинного полиена можно представить как (вывод см. в главе 5) [c.35]

Мы обсудили некоторые проблемы строения сопряженных и кумулированных систем, специфические для молекул с большой длиной цепи. Основное внимание было уделено проблеме альтернирования длин связей (это определяет выбор равновесной ядерной конфигурации) и теории одночастичного я-электронного энергетического спектра (это определяет такие важные характеристики системы, как потенциал ионизации, сродство к электрону и ширина энергетической щели). Сопоставление результатов рассмотрения сопряженных и кумулированных систем в одинаковых приближениях позволило выявить как сходные черты, так и существенные различия этих родственных групп соединений. [c.103]

Уже для сравнительно малых кластеров (из 17 атомов, например) ширина нижней группы уровней близка к ширине валентной зоны, полученной в зонном расчете. Однако положение уровня, моделирующего дно зоны проводимости (и, следовательно, ширина энергетической щели, сопоставляемая с шириной запрещенной зоны), даже для самого большого кластера из 71 атома заметно отличается от полученного в зонном расчете. Это видно из приведенных ниже значений ширины запрещенной зоны Eg для кластерных моделей алмаза [13] [c.143]

Представляется естественным применить концепцию конформона к рассмотрению неоднократно упоминаемых в литературе полупроводниковых свойств биополимеров [130]. Очевидно, что конформацнонные изменения должны сопровождать перемещение электрона в биополимерной системе и, тем самым, сказываться как на значении предэкспоненциального фактора ао, так и на эффективной ширине энергетической щели Е в выражении для электропроводности [c.409]

В случае полиаценов знак второй производной полной энергии V уже не определен, ибо в основном выражении (2.8) оба члена в правой части равенства при оо оказываются пропорциональными п [36]. Поэтому альтернирование связей по полиеновому периметру по-лиацена не является неизбежным. Если длины этих связей равны, ширина энергетической щели по-лиацена при п -> ос асимптотически стремится к нулю [36]. [c.30]

В своих вычислениях Лонге-Хиггинс и Сейлем использовали значения <в =0,15, а = 0,31 и р (1,40 А) = Рз = == — 1,11 эе. [38]. В последнее время большинство авторов склонны считать более точным значение ш =0,19 (см., например, [И, 12]). Результаты соответствующих расчетов равновесных длин связей (Гх и г ) и ширины энергетической щели А (в единицах и электроновольтах) приведены Б табл. 1. Обсудим эти результаты. [c.33]

Францен [27] предложил модель, которая объясняет ускоряющее действие высокочастотного электрического поля на ионы, образующиеся в источнике. Известно, что ионы, образующиеся в искровом разряде, имеют значительный энергетический разброс. Как было установлено в работах [28, 29], разброс ионов по энергиям прп исследовании образцов малоуглеродистой стали достигает 2400 эв с максимумол , близким к величине приложенного ускоряющего напряжения (рис. 4.3). Обращает на себя внимание некоторый сдвиг максимумов кривых распределения отдельных элементов по отношению к приложенному ускоряющему напряжению, что может привести к сшибкам при оценке концентраций, если энергетическая щель электростатического анализатора мала, как это и было в работе Францена и Хинтенбергера [28] ири ширине энергетической щели 200 эв. [c.117]

Фотопроводимость в антрацене измеряется значительно легче, поэтому ей уделено больше внимания. Первый вопрос, который возникает при исследовании этого явления, это вопрос о положении порога, т. е. о максимальной длине волны, при которой наблюдается фотопроводимость. В неорганических полупроводниках энергия фотона с этой длиной волны, как правило, должна быть равна ширине энергетической щели, т. е. вдвое превосходить величину, называемую здесь энергией активации. В антрацене это далеко не так. Вартанян [169] установил, что граница находится около 4000 А, или около 3 эв. Это значительно больше, чем удвоенная энергия активации, и поэтому последовало много работ по изучению спектральной чувствительности фотото а. Вскоре было показано, в основном в работах Лайонса и его сотрудников [26, 27, 22], что между спектральной чувствительностью фототока и спектрами поглощения имеется большое соответствие. В поверхностной ячейке максимум фоточувствительности совпадал с максимумом спектра поглощения. Поскольку антрацен является двуосным кристаллом, то спектры поглощения по двум направлениям поляризации несколько отличаются Бри и Лайонс [21] нашли, что фототок был наибольшим при освещении в том направлении поляризации, которое дает наибольшее поглощение. В серии работ Лайонса, Бри и Морриса [99, 100, 103, 105] были проведены исследования и многих других углеводородов. Соответствие было настолько хорошим, что авторы предложили использовать спектральную чувствительность как метод получения спектров поглощения или по крайней мере коэффициентов поляризации для определенных оптических переходов. Лайонс [101] дал убедительное объяснение этого явления. Он предположил, что носители образуются только при достижении экситонами поверхности кристалла. Так как меньшее поглощение ведет к уменьшению числа экситонов, достигающих поверхности (за единицу времени), то образуется меньший фототок большее поглощение ведет к обратному следствию. Исследуя чувствительность фототока на поверхности антрацена, Еременко и Медведев [46] пришли к такому же выводу. Они вычислили расстояние, на которое диффундируют экситоны эта величина оказалась равной 2000 A. Комптон, Шнайдер и Уэддингтон [35] дали совершенно иное объяснение. Они показали, что подвижность носителей на поверхности может быть выше, чем внутри вещества. Если свет погло- [c.24]

Основные характеристики кластеров связаны, как и в предыдущих рассмотрениях, с энергией ионизации кластеров, энергией сродства к электрону, шириной энергетической щели между зонообразующими уровнями и с энергией диссоциации и стабильностью кластера. Кроме того, здесь появляются магнитные характеристики, обусловленные й-оболочкой атомов кластеров. [c.270]

Справочник химика 21

Химия и химическая технология