Полусферическое излучение

Число контрольных точек выбирают таким образом, чтобы разность уровней в соседних точках не превышала 5 дБ при полусферическом излучении — восемь точек измерения, при сферическом излучении —16 точек. Если разность между наибольшим и средним уровнями на измерительной поверхности превышает 5 дБ, число контрольных точек должно быть удвоено. Расстояние между контрольными точками во всех случаях не должно превышать 1 м. [c.512]

Средний октавный уровень звукового давления Ьп на расстоянии Р от работающей машины можно вычислять, зная октавные уровни звукового давления пли звуковой мощности. В случае полусферического излучения [c.514]

Излучение, охватывающее узкий интервал длин волн от до Я + называют монохроматическим. Интегральным называется суммарное излучение во всем интервале волн от О до оо. Количество энергии, излучаемое телом с единицы поверхности в единицу времени, называется плотностью потока полусферического излучения. Спектральной интенсивностью плотности полусферического излучения обычно называют плотность потока монохроматического полусферического излучения, отнесенную к рассматриваемому интервалу длин волн. [c.35]

При расчетах лучистого теплообмена используются понятия о лучистом потоке О, энергии Е и интенсивности излучения 1х, которые мог> т относиться как к полусферическому излучению, так и к излучению в заданном направлении [2]. [c.10]

Интенсивностью полусферического излучения обычно называют спектральную интенсивность излучения, т.е. энергию монохроматического полусферического излучения, отнесенную к рассматриваемому интервалу длин волн [c.10]

Полная (интегральная) энергия полусферического излучения абсолютно черного тела определяется следующим образом [2] [c.13]

Полусферический лучистый поток — количество энергии, излучаемое элементом поверхности йЗ в полупространство в единицу времени (II = Е й8, где —энергия полусферического излучения. Интенсивность полусферического излучения 1х = (1Е с1 к, где К — длина световой волны. [c.261]

Закон Стефана — Больцмана. Полная энергия полусферического излучения абсолютно черного тела зависит только от его абсолютной температуры Е = аТ, постоянная Стефана [c.262]

Спектральная или, что то же самое, монохроматическая плотность потока полусферического излучения относится либо к единичному интервалу частот [c.191]

Но он посылает на экран не все полусферическое излучение, а только часть, которая определяется законом Ламберта. Если это учесть, то получим [c.68]

Полусферическое излучение — поток излучения в полусферическое пространство. [c.87]

Посредством интегрирования кривой распределения Планка находится плотность потока интегрального (полусферического) излучения тела при температуре Т . [c.35]

Полная плотность полусферического излучения абсолютно черного тела определяется интегрированием уравнения (59) и равна [c.36]

Уравнения (5) и (6) позволяют определить степень черноты полусферического излучения, тогда как уравнение (2) дает степень черноты излучения в направлении нормали к поверхности. Для металлов первая величина, как известно, приблизительно на 20% больше второй. Как след ет из опубликованных данных [2], степень черноты металлических поверхностей уменьшается среднем на 25% при снижении температуры д 20° С до —183- --196° С. [c.105]

Рис. 1-7. К определению связи между интенсивностью нормального излучения и полным (полусферическим) излучением с поверхности.

Суммарная энергия полусферического излучения черного тела определяется путем интегрирования уравнения (6) [c.392]

Локальным угловым коэффициентом излучения называется отнощение потока излучения от АР на Р] к потоку собственного полусферического излучения, выходящего с АР . По определению можно записать [c.446]

Средний угловой коэффициент излучения (обозначается ф, ) есть отнощение потока излучения от поверхности F,. на поверхность F к полному потоку собственного полусферического излучения, выходящему с F,-, т.е. [c.447]

Локальный обобщенный угловой коэффициент излучения — это отношения потока излучения от падающего на поверхность с учетом ослабления излучения средой, к потоку собственного полусферического излучения, выходящего из йР [c.474]

Закон Стефана -Больцмана устанавливает зависимость плотности потока интегрального полусферического излучения от температуры. Эта зависимость задолго до появления квантовой теории Иланка впервые экспериментально (путем измерений собственного излучения модели черного тела) была установлена Стефаном (1879 г.). Позднее (1884 г.) она теоретически (исходя из законов термодинамики) была получена Больцманом. Поэтому закон получил объединенное название закона Стефана — Больцмана. Закон Стефана — Больцмана может быть получен и при использовании закона Планка. Закон Стефана — Больцмана для поверхностной нлотности потока интегрального излучения о, Вт/м можно выразить следующим образом [c.372]

Закон Ламберта устанавливает оптико-геометрические зависимости излучения с поверхности тела по нормали к ней Еп я в направлении любого угла ip, отсчитываемого от нормали Е , = = Еп os <р, или после интегрирования по полусфере Е = пЕп, т. е. диффузное полное полусферическое излучение в тг раз больше излучения по нормали. [c.261]

Из изложенного следует, что поверхностные плотности всех видов полусферического излучения, кроме собственного излучения, являются линейными функциями падающего излучения. Собственное излучение объединяется и увязывается с другими видами излучения через эффективное излучение. [c.367]

Установим связь между яркостью и плотностью потока полусферического излучения. Элементарная плотность потока в данном направлении выражается зависимостью (16-12) [c.375]

Подставляя в (16-12) значение dea из (16-57), учитывая (16-55) и интегрируя, получаем зависимость для плотности потока полусферического излучения [c.375]

Соотношение (16-59) показывает, что яркость в направлении нормали к поверхности излучения в я раз меньше плотности потока интегрального полусферического излучения. [c.376]

Яркость излучения каждой из площадок выражается через плотность полусферического излучения по (16-59). Тогда зависимости (17-54) и (17-55) принимают вид [c.393]

Полное полусферическое излучение. [c.182]

Плотностью потока поверхностного или полусферического излучения называется радиационный поток, проходящий через единицу площади поверхности в пределах полусферы Q — 2т , [c.239]

Интегральная по спектру плотность потока полусферического излучения абсолютно черного тела определяется по закону Стефана — [c.241]

Газы многоатомные, такие как Н О, СО2, и полимерные углеводороды, так же как и гетерополярные молекулы, как, например НС1, имеют полосы поглощения в интервале частот, соответствующих температурам, используемым в технике. Следовательно, такие газы при этих температурах обладают тепловым излучением. Как известно, полная энергия теплового излучения, точнее плотность полусферического излучения абсолютно черного тела 1при тем1пературе Т° К определяется на основании закона Стефана — Больцмана [c.9]

Толное полусферическое излучение вторичного излучателя определяется из уравнения [c.68]

Согласно закону Планка энергия монохроматического излучения при любой температуре изменяется от О при Я=0 до максимального значения и вновь обращается в О при Я->оо. При любой длине волны она возрастает с увеличением температуры, однако значения, соответствующие малым длинам волн, возрастают быстрее, так что максимальное значение смещается в сторону малых длин волн по мере повышения температуры. Положение максимума обратно пропорционально абсолютной температуре (закон смещения Вина), что вытекает из уравнения (П1-97). Соотношение имеет вид Ягаа 7 =2,885 10 3 лг °К-Степень черноты поверхпости 8 (или, более точно, полное полусферическое излучение), в отличие от энергии. монохроматического излучения е/, (коэффициента излучения при длине волны %) и от энергии направленного излучения 80 (коэффициента излучения в направлении, составляющем угол 0 с нормалью к поверхности), изменяется в зависимости от температуры поверхности, шероховатости ее, а также от наличия окислов на металлической поверхности. [c.228]

Рис. 6.29. Спектры излучения смеси СО и Н О (У) в продуктах сгорания природного газа (селективно-серая аппроксимация), степень черноты кладки (2) и плотность полусферического излучения абсолютно черного тела (3 и 4). Температуры Т,К 1 — 1500 3 — 1800 4 — 1200 К /Г, — коэффициент погаощения в полосах

Поверхностное (полусферическое) излучение. Тело из.чучает энергию в виде непрерывного (сп.чошного) или прерывистого спектра по длинам волн. [c.362]

Справочник химика 21

Химия и химическая технология