Температурная зависимость спектров излучения

Зависимость спектра излучения от температуры для многополосных люминофоров объясняется температурным тушением люминесценции, которое различно для различных полос. [c.10]

Описана методика измерения испускательной способности углеродных материалов в видимой и ИК-областях спектра, разработанная авторами. Приведены результаты измерений испускательной способности различных классов углеродных материалов поликристаллических графитов, неграфитирующихся материалов, пирографита. Исследованы температурная и спектральные зависимости испускательной способности, полусферическая испускательная способность, а также температурная зависимость полной испускательной способности различных материалов. Обсуждаются вопросы, связанные с пространственным распределением отраженного и испускаемого излучения углеродистых материалов. [c.304]

Исследование изменения ИК-спектров пленок каучука (эуропрен 1500), облученного на воздухе ускоренными электронами с энергией 10 Мэе и в вакууме у-излучением Со (рис. 5), показало, что вплоть до дозы 45 Мрд окислительные процессы практически не проявляются. В то же время у-облучение Со на воздухе приводит, как это было показано ранее [3], к весьма значительным структурным изменениям каучука. Эти данные указывают на возможность регулирования процессов деструкции и окисления каучука при облучении. Важным фактором, оказывающим существенное влияние на изменение физико-химических и механических свойств терморадиационных вулканизатов, является температура. На рис. 6 показано изменение температуры но глубине в зависимости от дозы. В настоящей работе не удалось исключить влияния температурного фактора ввиду экспериментальных трудностей. [c.316]

Экспериментатора прежде всего интересуют порядок реакции, ее скорость и температурная зависимость константы скорости. В дополнение к этой основной кинетической информации можно наблюдать спектр излучения АВС " в различных экспериментальных условиях. Из этих данных обычно пытаются извлечь сведения об электронных и колебательных состояниях, принимающих участие в реакции, и о взаимодействии этих состояний (спонтанных или индуцированных столкновениями). Для теории наибольший интерес представляют поверхности потенциальной энергии. К сожалению, слишком часто эти поверхности приходится заменять кривыми потенциальной энергии, не принимая во внимание две из трех внутренних координат молекулы. Экспериментальные и теоретические трудности при исследовании этих реакций настолько велики, что даже в рамках таких крайне упрощенных моделей редко удается получить однозначную (хотя бы качественную) картину протекания процесса. [c.184]

Температурная зависимость люминесценции в свете рассматриваемой модели интерпретируется следующим образом. Спектральный состав излучения зависит от характера распределения уровней загрязнения в запрещённой области спектра. Энергетически они лежат не на одинаковой высоте над верхней границей верхней заполненной полосы, а распределены статистически около некоторого среднего положения. При повышении температуры увеличивается вероятность рекомбинации с дыркой и скорость освобождения для наиболее высоких уровней кривая спектрального состава расширяется со сдвигом в сторону более длинных волн. [c.287]

Наиболее интересна температурная зависимость фосфоресценции этих растворов, которая привела Льюиса и Каша [12,44] к важным обобщениям относительно возбужденных состояний органических молекул. Как оказалось, если в твердом растворителе растворяется почти любое ненасыщенное или ароматическое органическое соединение, которое затем возбуждается соответствующим излучением, спектральные характеристики фосфоресценции (т. е. испускания из состояний с большой продолжительностью жизни) претерпевают характерные изменения с температурой. При высоких температурах спектр фосфоресцентного испускания идентичен со спектром флуоресценции, но продолжительность испускания гораздо больше времени жизни типичной флуоресценции (около 10" сек.) и сильно зависит от температуры. При понижении температуры достигается интервал температур, при котором испускается свет с большими длинами волн. При еще более низких температурах этим новым спектральным распределением полностью заменяется высокотемпературное испускание, сходное с флуоресценцией, и продолжительность перестает зависеть от температуры. [c.531]

Наибольшие потоки имеют первая и вторая стоксовы компоненты, что соответствует эксперименту. Данное распределение можно сопоставить с экспериментальными коэффициентами преобразования излучения по мощности. Видно, что коэффициент преобразования в первую стоксову компоненту Ь составляет 11% (экспериментальное значение 15%), во вторую стоксову компоненту 14 — 11% (экспериментальное значение 24%), в первую анти-стоксову компоненту Ь — 8% (экспериментальное значение 2%). Таким образом, согласие теоретических результатов, полученных с помощью метода КФР, с экспериментальными представляется удовлетворительным. Полученное распределение правильно отражает процесс перекачки энергии в стоксову и антистоксову области спектра, правильно задает положение максимума и температурную зависимость. Однако имеются и некоторые количественные расхождения. [c.247]

Увеличение проводимости полимерных пленок ускоряет релаксацию электретного заряда и изменяет характер спектров токов ТСД. Эти закономерности были получены при изучении электретных свойств полимерных пленок, предварительно подвергнутых действию ионизирующих излучений. Исследовалась зависимость Uэ = Ht), температурная зависимость проводимости и спектры токов ТСД пленок ПЭТФ, ПК, Ф-4-МБ-2, облученных разными дозами электронного и -излучения. Увеличение дозы приводит к росту проводимости пленок, особенно в области невысокой температуры (рис. 138, а), уменьшению времени релаксации электретной разности потенциалов т (рис. 138,6) и изменению спектров токов ТСД (рис. 138, в) [185]. В спектре появляется дополнительный низкотемпературный максимум, а основной максимум резко снижается по силе тока. Спектры токов ТСД исходных и облученных пленок были получены расчетным путем с помощью соотношений (201) и с учетом зависимости Т2 = /( ) (рис. 136). Соответствие экспериментально измеренных и рассчитанных кривых еще раз свидетельствует о том, что процесс разрядки электретов обусловлен проводимостью пленки. [c.204]

Электролюминесценцией называется свечение газа или паров металла, возникающее под влиянием электрического разряда. В то время как спектр температурного излучения является сплошным, излучение газа под влиянием электрического разряда будет смешанным, полосовым или линейчатым — в зависимости от природы газа Электролюминесцентные источники излучения в зависимости от вида газового разряда делятся на источники излучения с тлеющим, дуговым и импульсным разрядом. [c.53]

Самое последнее и полное исследование излучательной рекомбинации атомов хлора выполнено Клайном и Стедманом [128, 129]. Молекулярный хлор частично диссоциировал при пропускании через микроволновой разряд частотой 27 МГц образующаяся смесь С1 и С1г далее смешивалась в потоке с инертными газами, при этом независимо контролировались концентрации С1, С1г и инертного газа. Излучение наблюдалось в области 5000—10000 А и соответствовало переходам из состояния с колебательными квантовыми числами О у 14. Заселенность низших уровней оказывается большей. Температурная зависимость интенсивности излучения (проинтегрированного по длинам волн) соответствует энергии активации [(—2,0 0,5) ккал/моль], равной значению, определенному для безыз-лучательной рекомбинации. Последнее обстоятельство исключает возможность излучательной рекомбинации с участием возбужденных атомов С1(2Р, ), находящихся в равновесии с атомами С1( Ра ), так как этот процесс полностью запрещен для безызлучательной рекомбинации. Поскольку состояние нельзя составить из атомов в основном состоянии, следует предположить, что его заселение происходит при переходах из какого-либо промежуточного состояния, вероятно Шы- Бадер и Огрызло [130] на основе анализа спектра поглощения [131] предположили спонтанное взаимодействие, но Клайн и Стедман [128, 129] пришли к заключению о необходимости присутствия третьей частицы, причем по оценкам эффективность СЬ примерно в 7 раз выще, чем Аг. Образующиеся таким образом возбужденные молекулы могут затем дезактивироваться по следующим каналам 1) процесс, обратный реакции образования 2) спонтанное излучение 3) электронное тушение 4) колебательная дезактивация в возбужденном электронном состоянии. Кинетический анализ, проведенный Клайном и Стедманом, показал, что единственно существенным процессом электронного тушения является процесс [c.168]

Люминофор возбуждается в области 254—500 нм. Спектр излучения показан на рис. IV.17 (кривая 3), а спектр возбуждения — на рис. IV.18 (кривая 2). Кривые температурной зависимости (рис. IV. 19) свидетельствуют, что излучение люминофора является температурноустойчивым и поэтому его можно применять в ртутных лампах высокого давления для исправления нх цветности. [c.92]

В связи с этим приоритет отдан бесконтактным системам контроля, основанным на использовании законов излучения тел с учетом их оптических характеристик. Среди них важное место зантают всевозможные пирометры радиационные, основанные на взаимосвязи между температурой тела и общим потоком энергии, излучаемой этим телом в широком диапазоне длин волн яркостные, учитывающие зависимость яркости излучения тела от температуры в определенном диапазоне частот, и цветовые, основанные на измерении распределения энерпш внутри измеряемого участка спектра в зависимости от температуры. Использование пирометров обеспечивает малую инерционность системы контроля, оперативное управление и высокую точность ( 0,1 + 0,5°). Чувствительность такггх систем, однако, зависит от степени прозрачности окна кристаллизационной камеры, обеспечивающего вывод теплового излучения. В процессе кристаллизации оно может запыляться, что ведет к существенному падению чувствительности системы. Использование же термопар и пирометров в высокоинерционных системах вполне допустимо, поскольку тепловая инерция системы сглаживает температурные возмущения. Указанные датчики обеспечивают условия, при которых вся система не выходит из стационарного состояния. Техническое воплощение высокоинерционных систем не связано с особенными трудностями. Тем не менее, они требуют создания громоздких кристаллизационных установок, что целесообразно при выращивании крупных и особо крупных монокристаллов, или при массовом их производстве. [c.142]

Появившиеся, особенно в последние годы, экспериментальные работы по оценке лучистой составляющей Ха убедительно показывают, что этот эффект при высоких температурах и достаточно больших толщинах жидкостного слоя может искажать результаты определения коэффициента теплопроводности жидкостей. Первой работой в этом направлении были исследования X. Польт-ца [285, 286], где были поставлены эксперименты по определению коэффициента теплопроводности шести жидкостей (толуол, бензол, четыреххлористый углерод, парафин, вода и метанол) при различных толщинах слоя жидкости (от 0,5 до 5 мм). В результате было установлено наличие зависимости измеренных значений Хл от толщины слоя жидкостей, обладающих относительно слабым поглощением в инфракрасной области спектра, и отсутствие такой зависимости для сильнопоглощаю-щих жидкостей (вода, метанол). Следует отметить, что в случае цилиндрической геометрии влияние излучения меньше, чем в плоских слоях жидкости. Так, в [289] показано, что при методе нагретой нити для толуола поправка на излучение не превышает 0,7% при 20°С, в то время как при измерении теплопроводности толуола по методу плоского слоя при одинаковой толщине слоя и граничных поверхностях вклад излучения составляет 3—7% в температурном интервале 20—80°С [290]. [c.177]

В работе [522 приводятся данные, показывающие, что в СЗг при температурах ниже —50° С, когда изменяется режим самофокусировки, интенсивность возбуждающей линии, проходящей через слой вещества толщиной 25 мм, падает почти в 5 раз за счет перехода ее энергии в ВКР (рис. 107). Если в среде изменяется режим самофокусировки и самоканализации, то и распределение энергии в спектре ВКР также резко меняется (см. рис. 97). Зависимость интенсивности первой стоксовой компоненты от интенсивности возбуждающей линии (с учетом температурной зависимости коэффициента рассеяния) также обнаруживает скачкообразное изменение при изменении режима самофокусировки (рис. 108). Отметим, что и угловое распределение излучения ВКР, идущего назад, обнаруживает характерные изменения при переходе к режиму самоканализации. Как видно из рис. 105, сначала происходит расщепле- [c.556]

Для определения коэффициента экстинкции е используют разные методы. В то время как невозможно получить полимеры в полностью кристаллическом состоянии (л =1), аморфное состояние (л =0) реализуется в расплаве. В работе [1267] упорядоченное состояние полиэтилена характеризовали с помощью полосы аморфности, лежащей вблизи 1303 см , для чего определяли коэффициент экстинкции е1зоз из спектра расплава. Преимуществ во выбора полос аморфности для определения степени упорядоченности состоит в том, что это широкие полосы, мало чувствительные к величине расщепления [1138]. Кроме того, ориентационные эффекты отражаются на них в меньшей степени, чем на полосах кристалличности. Для анализа аморфного образца при комнатной температуре предложено использовать некристаллп-зующиеся олигомерные модельные соединения или же зашить расплавленный полимер с помощью проникающего излучения, для того чтобы помешать его рекристаллизации. В [1874] указана температурная зависимость интенсивности полос и связанные с этим ошибки при использовании спектра расплава для обработки спектров, полученных при комнатной температуре. Были измерены коэффициенты экстинкции некоторых полос аморфности полиэтилена при комнатной температуре и в расплаве [1301]. При определении степени упорядоченности принимают линейную температурную зависимость коэффициента экстинкции в исслс дуемом интервале температур. [c.97]

При контроле активным методом объект обычно нагревают контактным либо бесконтактным способом, стационарным либо импульсным источником теплоты и измеряют температуру или тепловой поток с той же или с другой стороны объекта. Это позволяет обнаруживать несплошности (трещины, пористость, инородные включения) в объектах, изменения в структуре и физико-химических свойствах материалов по изменению теплопроводности, теплоемкости, коэффициенту теплоотдачи. Таким способом выявляют участки с плохой теплопроводностью в многослойных панелях. Неплотное прилегание слоев и дефекты обнаруживают как участки повышенного или пониженного нагрева поверхности панели. Измерения температур или тепловых потоков выполняют контактным или бесконтактным способами. В последнем случае передача теплоты происходит в основном за счет радиации, т. е. излучения электромагнитных волн в инфракрасной или видимой части спектра в зависимости от температуры тела. Наиболее эффективным средством бесконтактного наблюдения, регистрации температурных полей и тепловых потоков является сканирующий термовизор. [c.15]

Температурные спектры стимулированного излучения кристаллов УАЮз—Nd +, нолученные автором [176], были приведены ранее на рис.. ].30. На основе анализа этих спектров, а также данных других измерений были построены зависимости Pv,, (Г), которые демонстрируются на рис. 6.16. Более полные сведения о результатах генерационных исследований ОКГ на основе УАЮз—Nd + можно найти в сводной табл. 5.1. Здесь на рис. 6.17 ограничимся только схемой кристал.чического расщепления состояний и /./,-и/г, па которых указаны все обнаруженные к настоягцему времени индуцированные переходы этого кристалла. [c.211]

Рассмотрение результатов работы А. А. Бунделя и А. И. Русановой [63], подробно исследовавших ZnS- dS-фосфоры, показывает, что постепенное увеличение содержания dS в этих фосфорах производит аналогичное действие на положение голубой полосы излучения цинка (рис. Й12). Было установлено, что при содержании в фосфоре около 15% атомов d вместо голубой полосы свечения наблюдается зелёная. Мах симум зелёной полосы сдвинут относительно максимума синей полосы Znna AjV = бЭ-Ю сек.- , ВТО время как сдвиг полосы меди в тех же условиях равен = 64-10 сек. 1. Ход изменения интенсивности излучения ZnS- dS-Zn-фосфоров в зависимости от содержания d аналогичен ходу изменения интенсргвыости у ZnS - dS u-фосфоров. В обоих случаях интенсивность проходит через минимум вблизи 4% содержания атомов d. Температурные свойства сдвинутой полосы оказываются близкими к температурным своххствам свечения цинка в ZnS-Zn-фосфоре эта полоса малоустойчива и исчезает около - -100°С. Авторы считают, однако, более правильным другое объяснение спектров и мучения ZnS- dS-фосфоров основываясь на форме спектров, они приписывают сдвинутую зелёную полосу свечения сверхстехиометрическим атомам d. [c.358]