Вторичный излучатель рентгеновских

Для исследований с монохроматическим излучением необходимо более сложное оборудование. В некоторых случаях подходящее монохроматическое излучение можно выделить с помощью металлических фильтров, но для большей надежности необходимо работать с теми же приборами, которые используются для рентгеновского флуоресцентного-анализа (см. гл. 5, раздел IVA). В этом случае первичные рентгеновские лучи служат для возбуждения вторичного излучения, которое затем диспергируется кристаллом-анализатором. Изменяя материал вторичного излучателя и поворачивая кристалл (изменяя угол Брэгга),. [c.130]

Монохроматическое излучение или излучение, близкое к нему (со степенью монохроматичности более 90%), может быть получено различными способами брэгговским отражением, выделением с помощью дифференциальных сбалансированных фильтров или фильтрованием с помощью селективных рентгеновских фильтров. Находят широкое применение также пучки рентгеновских лучей, в которых интенсивные характеристические линии значительно преобладают над фоном. Примером может служить близкое к монохроматическому излучение источников на основе вторичных излучателей. [c.104]

Из данных, приведенных в табл. 7, видно, что компоновка источников вторичного рентгеновского излучения по схеме, изображенной на рис. 45, позволяет работать с удобными источниками в широком диапазоне длин волн мягкого рентгеновского излучения. Выход рассеянного первичного излучения слабо зависит от атомного номера элемента. Б то же время для исследованных мишеней от ванадия до кремния интенсивность флуоресценции уменьшается примерно в десять раз. Поэтому вклад рассеянного первичного излучения заметно возрастает с уменьшением атомного номера вторичного излучателя (см. табл. 7). Для многих практически важных случаев эти помехи несущественны, тем более что при работе в дифференциальном режиме дискриминатора реальная доля рассеянного излучения оказывается почти на порядок ниже. [c.140]

Широкий диапазон проникающей способности рентгеновского первичного и вторичного излучения позволяют получить излучающие слои толщиной от целых до тысячных долей миллиметра. Элементы, содержащиеся в пробе, поглощают как первичное излучение - при проникновении его в образец-излучатель, так и вторичное - при выходе его из излучателя. Взаимодействие первичного и вторичного излучения с веществом излучателя определяет зависимость интенсивности аналитических линий не только от содержания исследуемого элемента, но и от химического состава анализируемого образца. С этим связан основной недостаток метода - сильное влияние матрицы исследуемого образца на интенсивность линий вторичного рентгеновского спектра определяемых элементов. [c.38]

Излучение рентгеновских лучей веществом, как известно, представляет собой результат определенных внутриатомных энергетических превращений в излучателе, связанных с переходом некоторых электронов атома, находящихся на относительно высоких энергетических уровнях, на наиболее глубокие уровни энергии. Для осуществления этого процесса требуется предварительно переводить глубоколежащие электроны атома тем или иным путем на более высокие свободные уровни атома или за его пределы. Возбужденные атомы вещества в последующие моменты времени высвечиваются рентгеновским излучением, жесткость которого определяется глубиной залегания конечного уровня перехода. В существующих рентгеновских трубках возбуждающим агентом является или поток быстро летящих электронов, разгоняемых электрическим полем до энергий порядка нескольких десятков, а иногда и сотен тысяч электрон-вольт, или пучок жесткого первичного рентгеновского излучения, возбуждающий атомы вторичного излучателя в трубках флюоресценции. Удаление, под влиянием внешнего воздействия, электрона с глубоко лежащих К, Ь или М энергетических уровней атома обусловливает в дальнейшем возможность самопроизвольного заполнения этих уровней за счет электронов, находящихся на более высоких энергетических уровнях атома, и излучения в пространство электромагнитного импульса, [c.7]

Баркла, вначале интересовавшийся главным образом рентгеновским рассеянием, открыл характеристическое рентгеновское излучение методом, в принципе подобным описаиноМ у выше. Его экспериментальная установка (рис. 7) напоминает установки, использующиеся теперь при исследовании комбинационного рассеяния. Применяя для анализа рассеянного пучка поглотитель в форме пластинок (как и в опыте, схематически показанном на рис. 4), он получил результаты, которые внесли ясность в описанные выше ранние эксперименты. Баркла показал, что составляющая рентгеновского пучка, достигающая ионизационной камеры, не зависит от угла и характерна для элемента, использованного в качестве вторичного излучателя. [c.26]

Следует отметить, что на основе а-источников в сочетании с вторичными излучателями из легких элементов можно получать удобные источники монохроматического мягкого рентгеновского излучения. Так, при использовании полониевого источника 21оро активностью 2,6-10 с (0,69 мКи) с алюминиевой фольгой толщиной 0,008 мм при особой конфигурации такого комбинированного источника в фотопике Ка А1 (1,487 кэВ) обеспечивается интенсивность 5-10 квант/мин 18]. [c.44]

ДИСК с образцами 2 — рентгеновская трубка 0.0005БХ-3 3 — пропорциональный счетчик СРПП-22М с предусилителем — барабан с селективными фильтрами 5—генераторное устройство рентгеновская трубка 0,005БХ-1 7 — диск с диафрагмами, регулирующими интенсивность в—диск с фильтрами 5 —барабан с вторичными излучателями / —про-порциональный счетчик СРПО-16 с предусилителем // — барабан с дифференциальными и селективными фильтрами 12 — сцинтилляционный счетчик СРС-7 с предусилителем /5 —диск с дифференциальными фильтрами 14—механизм смены анодов рентгеновской трубки. I—пульт управления II—генераторное устройство ///—..спектрометрическое устройство /Р —батарейный блок питания К—регистрирующее [c.62]

Активности радиоизотопов, необходимые для абсорбциомет-рических измерений, невелики и легко могут быть оценены, если известны выход Y- или рентгеновских лучей и условия измерения. Так, для источников Ре, Ат, использованных в радиоизотопном рентгеновском фотометре [144], требуются активности порядка (0,74- 18,5) 10 с (0,2—5 мКи).. При использовании вторичных излучателей активность первичных источников должна быть повышена на 1—2 порядка. Присутствие в /(-спектрах вторичных источников слабых р-линий, как [c.105]