Измерение температуры дугового разряда

Работа 11. Измерение температуры дугового разряда [c.130]

ИЗМЕРЕНИЕ ТЕМПЕРАТУРЫ ДУГОВОГО РАЗРЯДА [c.229]

Изложение начинается с основных законов геометрической оптики, необходимых для понимания дальнейшего материала, что позволяет читателю не обращаться к дополнительной литературе. В книге рассмотрены различные теневые методы, в которых поле температур или концентраций определяется по отклонениям световых лучей, а также метод Теплера и теневой метод Дворжака. Дано краткое описание известных интерферометров, включая голо-графический интерферометр, и на примере двухлучевого интерферометра Маха—Цендера подробно рассмотрены все особенности интерференционных измерений. Приведено несколько примеров применения оптических методов для экспериментального исследования естественной и вынужденной конвенции, в том числе дуговых разрядов и пламен. Книга подробно иллюстрирована и содержит обширный цифровой материал по теплофизическим и оптическим свойствам рабочих сред, необходимый для применения описанных методов и облегчения расшифровки экспериментальных данных. [c.5]

Температуры, измеренные в положительном столбе дуговых разрядов [19, 218, 220, 221] [c.280]

Распределение потенциала и вольтамперная характеристика при дуговом разряде. В дуге Петрова высокая температура я высокое давление не дают возможности использовать для измерения распределения потенциала метод зондов. [c.327]

От недостатков указанных выше методов изучения газового разряда свободен оптический метод. Этот метод заключается в спектральном изучении излучения газового разряда и включает как определение относительной интенсивности различных спектральных линий, так и их ширины и формы . Прежде все.го оптический метод применяется для определения температуры газа в разрядной трубке. Это определение производится путём измерения расширения спектральных линий вследствие эффекта Допплера, вызываемого тепловым движением излучающих частиц газа. Другой способ определения температуры излучающего газа основан на законе распределения интенсивности излучения среди линий отдельной полосы молекулярного спектра ( 12 главы XI). Результаты этих измерений температуры газа значительно изменили наши представления о распределении температуры и об элементарных процессах в дуговом разряде при большой плотности газа. [c.65]

Распределение потенциала в дуговом разряде. В дуге Петрова все линейные размеры катодных частей разряда чрезвычайно малы, а высокая температура дуги и высокое давление не дают возможности для измерения распределения потенциала использовать метод зондов. [c.521]

Для измерений температур наиболее часто используются дуговые линии, так как их параметры изучены гораздо полнее, чем параметры искровых линий. Измеренная по дуговым линиям температура разряда конденсированной искры не превышает 10 000° К. Использование для ее измерений линий с высокими потенциалами возбуждений и линий однократно и многократно ионизованных атомов позволяет зарегистрировать значительно более высокие температуры. [c.205]

На рис. 3.1 приведены зависимости интенсивности спектральной линии /л для Мп от I при испарении Мп из разных матриц (способ СЭ). Для всех случаев увеличение г в интервале 10— 30 А приводит к существенному возрастанию / далее рост интенсивности замедляется, и наблюдается стабилизация или даже некоторое ее снижение. Пирометрические измерения температуры стенки электрода в зоне дугового разряда показали, что при увеличении I температура растет до 1500 до 1900 К (при 1 = 10—30А). Таким образом, зависимость /л от I в интервале 10—30 А связана с усилением процесса испарения элементов из электрода. Характер зависимости при >30 А определяется влиянием уровня непрерывного фона, резко возрастающего при таких токах, а также спектроскопическими характеристиками используемой линии, природой анализируемого соединения. Так, для линий, расположенных в ультрафиолетовой области спектра (где фон мал), наблюдается непрерывный рост /д вплоть до я [c.62]

Общая концентрация атомов пробы в зоне дугового разряда невелика непосредственное ее измерение показывает, что атомы пробы составляют всего лишь несколько процентов от общего количества частиц газа в пламени. Распределение этих атомов по оси разряда и по сечению имеет свои особенности. По сечению дуги при концентрациях ниже 10 ся нейтральные атомы металлов распределены преимущественно в кольцевой наружной зоне в направлении к оси разряда концентрация их несколько падает за счет более высокой температуры и большей степени ионизации. При концентрациях порядка 10 и [c.51]

В наблюдаемых сериях пиний аргона, азота, водорода и т. п. в условиях дугового разряда едва ли можно найти подходящую группу линий, для которых превышает 1—1,2 эв. Поэтому часто используют линии примесей — меди, железа, вольфрама и т. п., для которых величина может достигать 3—4 эв, что обеспечивает приемлемую точность измерения температуры. Однако в таких случаях необходимо оценивать верхнюю границу применимости метода относительных интенсивностей линий атомов с низкими потенциалами ионизации ( , -си1=7,68 эв, ре1=7,83 эв). Следует иметь в виду результаты ряда работ [48, 50], которые свидетельствуют о том, что при измерении температуры по линиям легко-ионизируемых примесей в плазме верхняя граница измеряемой температуры составляет 6000—7000° К. Применение метода при более высоких температурах дает чаще всего неверные результаты [48]. [c.396]

Результаты экспериментального измерения температуры по радиусу дуги не показывают истинного распределения ее из-за невозможности при эксперименте выделить излучение отдельных слоев зоны разряда — при съемке спектра неизбежно суммируется излучение, исходящее из различных слоев дугового газа. Методом Хермана [3] проведен теоретический расчет распределения Т для всех пяти составов проб, для чего графически решалось интегральное уравнение Абеля [c.38]

Описаны различные способы измерения температуры плазмы дугового разряда. Наиболее распространенные способы основаны на измерении относительной интенсивности спектральных линий атомов или ионов, принадлежаидих одному атому одного и того же элемента. Расчет проводится по формуле [c.37]

Измерение коэффициентов диффузии атомов в газовой среде при высоких температурах представляет сравнительно сложную в экспериментальном отношении задачу. Этим можно объяснить тот факт, что до настояше-го времени отсутствуют какие-либо справочные данные о коэффициентах диффузии атомов, за исключением ртути, диффузия которой изучалась при низких температурах. Правда, в последнее время появился ряд работ [19, 20], в которых проводилось измерение коэффициентов диффузии некоторых металлов в плазме дугового разряда. Однако принятая для расчета модель дугового разряда основана на ряде допушений, которые нуждаются в более строгом обосновании. В частности, сомнительно предположение о том, что радиальное электрическое поле и конвекция не влияют на процесс диффузионного расплывания паров из зоны дугового разряда. [c.369]