Стандартная теория

В первом порядке отклик среды на пионное поле дается возбуждением пары частица—дырка, как показано на рис. 5.3. Изменение энергии пиона за счет этого процесса может быть получено в стандартной теории возмуш ений во втором порядке по Я NN В схематичном виде поправка второго порядка к энергии пиона от этого процесса равна [c.173]

Физика слабых взаимодействий в момент написания данного обзора переживает фазу пересмотра фундаментальных теоретических представлений. Первый этап развития этой области, который можно уже считать завершённым, привёл к созданию стандартной теории слабых взаимодействий . Эта теория объясняла большинство экспериментальных данных, в частности, наблюдаемые особенности бета-распада ядер и основные свойства нейтрино, которое является ключевым объектом физики слабых взаимодействий, поскольку для нейтрино это единственный способ взаимодействовать с другими частицами О. [c.8]

Это явилось одним из постулатов упомянутой ранее стандартной теории слабых взаимодействий. Первые указания на недостаточность этой теории дали эксперименты по регистрации солнечных нейтрино. Их поток, измеренный к 1971 году группой Р. Дэвиса [3], оказался значительно ниже теоретически ожидаемого. Эти данные долгое время подвергались сомнению или объяснялись неточным знанием процессов, протекающих на Солнце. Поэтому для пересмотра стандартной теории слабых взаимодействий пришлось дожидаться новых экспериментальных данных, которые появились лишь в начале XXI века. [c.9]

Получены убедительные экспериментальные данные о потоках солнечных нейтрино, которые не укладываются в рамки стандартной теории слабых взаимодействий. Развитие солнечных нейтринных экспериментов нацелено сегодня уже не на обнаружение эффекта осцилляций, а на детальное количественное исследование параметров этого явления и на точные измерения первичных потоков солнечных рр, рер и Ве нейтрино. [c.21]

Вероятность двойных бета-распадов или 2/5-переходов, являющихся процессами второго порядка (в стандартной теории), пропорциональна четвёртой степени константы слабого взаимодействия Этим объясняются большие наблюдаемые значения периодов полураспада — Т1/2 > лет. Детектирование столь редких реакций составляет сложную экспериментальную задачу. Чувствительность экспериментов по двойному бета-распаду прямо пропорциональна количеству ядер распадающегося изотопа, используемого в экспериментальной установке, поэтому для измерений выгодно использовать максимально обогащённые изотопы. Эксперименты по 2/3-распаду требуют значительных количеств, от десятков граммов до сотен килограммов, стабильных изотопов с высокой степенью очистки от радиоактивных примесей. [c.34]

В ряде материалов (№ [27] М 0, №0, СаО [44] ЫН [42]) было обнаружено, что при высоких температурах различие в постоянных решёток изотопов уменьшается с ростом температуры быстрее, чем по стандартной теории и может даже сменить знак. В работе [71] было показано, что при определённых значениях высших ангармонических членов межатомного потенциала знак изотопического эффекта может измениться при высоких температурах. [c.70]

Порядки связей. Их изменение проявляется только во втором порядке теории возмущений. При небольших значениях Д существенного изменения порядков связей не происходит однако при более высоких значениях Д это изменение значительно. Это указывает еще раз на недостаточность применения стандартной теории возмущений, в первом порядке которой величины [c.108]

Случай А (полный сдвиг, непрерывная функция д > 0). Предположение, что сдиг — полный равносильно тому, что (Ji,. ..,, 1м) — образующее разбиение и fj = X нри г = 1,. .., 7V. В этом случае, согласно стандартной теории (см. Уолтерс [1], Рюэль [4]), [c.245]

Усечение внутренних гамильтонианов в первом порядке полностью эквивалентно стандартной теории возмущений. Оно соответствует подавлению так называемых несекулярных частей гамильтониана Ж, т. е. тех частей, которые не коммутируют с Ж-В разд. 2.2.1 мы привели примеры усечения гамильтониана за счет пренебрежения несекулярными вкладами. Наиболее важными случаями являются усечения дипольного гамильтониана и гамильтониана слабых скалярных взаимодействий. [c.111]

Первая реакция (10.4.1) есть наиболее распространённый в природе бета-минус распад, вторая (10.4.2) — позитронный или бета-плюс распад, третья (10.4.3) — электронный захват или К-захват, при котором один из электронов внутренней К-оболочки захватывается ядром. При бета-минус распаде кроме электрона испускается электронное антинейтрино, что соответствует закону сохранения лептонного числа, который постулирует стандартная теория слабых взаимодействий (см. табл. 10.2.1). Спонтанный К-захват и позитронный распад сопровождаются рождением электронного нейтрино. [c.29]

Развитие фундаментальной физики слабых взаимодействий опирается на экспериментальные исследования нейтрино, двойного бета-распада ядер и поиски слабовзаимодействующих частиц тёмной материи . Обнаружены и измеряются эффекты осцилляции нейтрино, которые проявляются в изменении флейвора этих частиц. Эти факты невозможно описать в рамках стандартной теории слабых взаимодействий, что доказывает необходимость построения новой теории. Количественная верификация новых теоретических моделей и, в частности, выяснение массовой структуры нейтрино должны быть проведены на основании новых экспериментальных данных. Поэтому экспериментальная физика слабых взаимодействий, в частности, физика этих явлений при низких и средних энергиях — о чём в основном шла речь в настоящем обзоре — сегодня активно развивается. [c.43]

Ограниченный метод Хартри —Фока является прямым обобщением стандартной теории ССП, однако результирующие уравнения несколько сложнее обычных уравнений Хартри — Фока для закрытых оболочек. Подход к решению этой задачи был сформулирован Рутаном [30]. В соответствии с его схемой выражение для полной энеогии системы имеет вид [c.52]

Для каждой области расстояний характерны свои расчетные приближения, позволяющие выделить различные типы взаимодействий и оценить их вклад в межмолекулярный потенциал. В области ///, где межмолекуляриые взаимодействия малы, а обмен электронов пренебрежим, справедлива стандартная теория возмущений Релея — Шредипгера, Первый порядок теории возмущений дает энергию прямого электростатического взаимодействия систем молекулярных зарядов. Последующие порядки теории возмущений дают поляризационную энергию, появляющуюся вследствие поляризации одной молекулой электронного облака другой. Во втором порядке теории возмущений поляризационная энергия мол ет быть подразделена иа индукционную и дисперсионную. В более высоких порядках такое деление ул е не мол ет быть проведено. [c.24]

Вследствие локализованного характера зарядового раснродоления роль обменных эффектов в межмолекулярных взаимодействиях уменьшается по. сравнению с описанием хартри-фоковской зарядовой плотностью р (г) (3.11). Обычно достигаемый радиус локализации, за пределами которого электронная плотность очень мала, оценивают 1 А [113]. результате энергию взаимодействия двух молекул можно представить как сумму пнор-гий парных взаимодействий локальных зарядовых распределений и применять при расчете стандартную теорию возмущений. [c.123]

Подходы, позволяюш ие применять стандартную теорию возмущепий Релея — Шредиигера. Как указывалось в пункте 1.1, одним из путей выхода из затруднения, связанного с тем, что анти- [c.156]

В заключение следует отметить, что концепция локализованных орбиталей в целом выходит довольно далеко за рамки стандартной теории Хартри — Фока. Она может быть использована в сочетании с многоконфигурационными волновыми функциями либо в ССП-расчетах [24], либо при учете конфигурационного взаимодействия [25]. Ясно, что если два набора молекулярных орбиталей являются линейной комбинацией некоторого набора аналогичных орбиталей, то они имеют одинаковую энергию при учете конфигурационного взаимодействия, даже если первые содержат локализованные МО, а вторые — делокализоваиные МО. Этот результат остается справедливым для метода, учитывающего конфигурационное взаимодействие (метод КВ) и включающего некоторые возбужденные конфигурации (например, все двукратно возбужденные конфигурации). Это справедливо также для расчетов методом валентных связей (метод ВС), включающих все ковалентные и ионные формулы, соответствующие тому же исходному набору атомных орбиталей (см. работу [26] и ссылки в ней). Таким образом, формально эквивалентность локализованного или делокализованного описаний электронного строения молекул может считаться доказанной. [c.78]

НОМ, сахарозой, этиленгликачем и метанолом, что позвояило изменять в широких пределах вязкость раствора. Было показано, что скорость повторного связывания СО с гемом не подчиняется стандартной теории переходных состояний. Однако полученные результаты могут быть объяснены с привлечением тефии Крамерса [4841, в которой константа скорости связывания выражается через величину, обратно пропорциональную вязкости растворителя [c.113]

Справочник химика 21

Химия и химическая технология