Течение через длинные цилиндрические трубки

Определение времени полной деформаций суппозпториеи производят в стеклянном приборе (рис. 33), состоящем из открытой с обоих концов трубки 4) с капиллярным переходом и стержня 2) с цилиндрическим утолщением на конце. Перед началом опыта трубку с короткого конца закрывают пробкой (5) и наполняют водой нри 37°С. В длинный конец опускают стержень (массой 30 г) утолщением вниз и весь прибор помещают в сосуд (9) с циркулирующей при 37°С водой. Через 3—5 мин под стержень помещают суппозиторий (3) острым концом вниз и тотчас включают секундомер. Время в минутах, в течение которого стержень опустится до такого положения, когда риска (2), нанесенная на нем, совпадает с уровнем трубки, принимают за время деформации, которое должно находиться в пределах 3—15 мин. Перед проведением опыта суппозиторий в течение 15 мин выдерживают на льду. [c.286]

В. ТЕЧЕНИЕ ЧЕРЕЗ ДЛИННЫЕ ЦИЛИНДРИЧЕСКИЕ ТРУБКИ (см. рис. 32, Б) [c.465]

Законы протекания газа по цилиндрическим трубкам. Если Хо много меньше, чем диаметр трубки круглого сечения 2Н, то для последней имеет место закон Пуазейля. Объём газа, протекающего в течение 1 сек через трубку диаметра 2/ и длины / при давлении на её концах Рг и р1 в динах на см , приведённый к давлению 1 дина/см (1 бар), равен [c.719]

Рассмотрим тонкую цилиндрическую трубку конечной длины. Предположим, что через нее под действием разности давлений у входного и выходного отверстий протекает жидкость, характеризующаяся некоторым коэффициентом вязкости. Учитывая симметричность поперечного сечения трубки, можно предположить, что скорость жидкости во всех точках, равностоящих от стенки, одна и та же скорость же у стенки вследствие прилипания к ней жидкости равна нулю. Другими словами, скорость V слоя жидкости зависит от его расстояния до стенки трубки у = у(г). Такое течение называется ламинарным. [c.85]

Наблюдение с помощью лупы за подсвеченной сзади шкалой термометра и подсчет десятичных делений шкалы через пленку конденсата и не представляет трудностей, если верхнюю часть эбуллиоскопа предварительно протравить в течение 2мин 1%-ной фтористоводородной кислотой и затем прокипятить в мыльной воде. Кипятильная трубка 3 до самого конденсатора 2 окружена изолирующим слоем стекловолокна 4, в котором оставлена узкая смотровая щель. Под теплоизоляцией 4 на трубку 3 намотана спираль компенсационного электрообогрева 5, выполненная из тонкой проволоки. Мощность обогрева можно рассчитывать, условно представляя спираль в виде охватывающей прибор бесконечно длинной цилиндрической оболочки с равномерно распределенными источниками тепла. Электрообогрев регулируют с помощью амперметров и калибровочной кривой таким образом, чтобы без включения системы подогрева кубовой жидкости приближенно устанавливалась ожидаемая температура. В этом случае даже ттары труднолетучих веществ доходят до конденсатора, расположенного на 250 мм выше кармана термометра. Адиабатический режим в разбрызгивающей трубке обеспечивается четырехкратной защитной системой, включающей вакуумированную рубашку, слой нагретой до кипения жидкости, стекающей в кольцевой щели, спираль компенсационного электрообогрева и слой теплоизоляции. Через штуцер 1 обычно загружают жидкость, а при работе под вакуумом к нему присоединяют вакуумную линию. [c.57]

Первый теоретический вывод закона, называемого теперь законом Пуазейля, был дан Видеманном [23] в 1856 г., хотя соотношения, определяющие истечение простых жидкостей через капиллярные трубки, были в основном установлены в экспериментах Хагена (1839) и Пуазейля (1846). Простой вывод закона Пуазейля состоит в следующем. Рассмотрим течение жидкости через цилиндрическую трубку длиной [c.237]

На молекулярной диффузии паров с поверхности жидкости в газовый поток через длинный тонкий капилляр основаны диффузионные натекатели с цилиндрическими трубками. Впервые метод предложен в 1957 г. Мак-Кельви и Хёльшером, а затем разработан Стефаном и оказался весьма заманчивым, так как позволял получать в динамическом режиме концентрации йаров до 1 10 % в течение нескольких часов работы устройства. Диффузия через натекатель с цилиндрической трубкой определяется по законам молекулярной дис узии Фика [97]. [c.104]

Подробный анализ работ в этой области содержится в работах [29 — 31]. Если в жидкости отсутствует ПАВ, то движение длинного пузыря в капиллярной трубке, заполненной вязкой жидкостью, рассмотрено в [19]. В этой работе показано, что при малом числе Рейнольдса и без чета силы тяжести течение зависит только от одного безразмерного параметра — капиллярного числа Са= рС//2 , где ц — вязкость жидкости, 11 — скорость движения пузыря, Е — коэффициент поверхностного натяжения поверхности газ — жидкость. При асимптотически малых значениях Са(Са О) течение можно разбить на пять областей, как это показано на рис. 17.10. На каждом конце пузыря образуется полусферическая пгапка, в которой давление и форма контролируются только капиллярными силами. Полусферические шапки сопрягаются с цилиндрическими областями через переходные области. Показано, что в цилиндрической области толщина смачиваюп1,ей пленки и дополнительный перепад давления определяются выражениями [c.456]

Оба рассмотренных выше диффузионных процесса не зависят от общего перепада давлени я вдоль поры. Если перепад давления устанавливается, то имеет место вынужденное течение газа. В том случае, когда средний свободный пробег молекул велик по сравнению с диаметром пор, вынужденное течение неотличимо от течения Кнудсена и не подвергается влиянию перепада давлений. Однако, когда средний свободный пробег молекул мал по сравнению с диаметром пор, но перепад давлений все же устанавливается, течение, возникающее в результате такого перепада давлений, будет налагаться на объемное течение газа. Уравнение для скорости потока газа, протекающего под давлением через трубку, экспериментальным путем вывел Хаген [38] и независимо от него — Пуазейль [1]. Такое уравнение можно применить для вынужденного течения в узких каналах, таких, например, как поры катализатора. Рассмотрим элемент потока длиной АЬ и радиусом а, протекающего под давлением через цилиндрическую пору радиусом г. Примем, что линейная скорость внешнего края этого элемента равна щ. Сила, возникающая в результате напряжения сдвига у стенки поры, уравновешивается силой, которая возникает благодаря перепаду давления АР между концами цилиндрического элемента потока. В таком случае вязкость т] равна напряжению сдвига, возникающего на единицу градиента скорости, и поэтому сила сдвига определяется уравнением [c.190]

Течение газа в круговом цилиндрическом капилляре происходит по закону Пуазейля, если радиус капилляра достаточно велик, а в узком капилляре — по закону Кнудсена. Существует интерполяционная формула [3], охватывающая оба крайних случая и переходную зону. Молярный поток Q, проходящий через трубку радиуса г и длины Ь, равен [c.182]

Образцы огнеупоров в виде цилиндриков диаметром 40 мм и высотой 30 мм прессовались из тонкомолотого порошка MgO, СГдОд, Ре Од, затем обжигались в течение часа при температуре 1800° С. После остывания часть образца измельчали и образовавшийся порошок просеивали через сита в 4900 и 900 отв./сж . Небольшая порция порошка использовалась для изготовления вязкой пасы на вазелине, из которой готовились тонкие цилиндрики или плоские образцы (путем заполнения на плексигласовой пластинке углублений толщиной —2 мм). Цилиндрические образцы для рентгеновской камеры (толщиной 0,5—0,7 мм) изготовлялись путем выдавливания пасты из отрезков стеклянных капилляров соответствующего диаметра и длины (5—6 мм) так, чтобы стерженек из пасты удерживался на стекле и образец за стеклянный конец можно было укрепить на держателе. Таким путем обеспечивалась строгая цилиндричность образцов и постоянство их диаметров при расчете рентгенограммы. Диаметр стеклянного капилляра подбирался и контролировался с помощью измерительной лупы. Железная шайба-держатель с пластилином, в которой был воткнут за стеклянный конец образец, магнитом прихватывалась ко дну камеры и образец мог быть тщательно отцентрирован по оси камеры [71. Обычно рентгенограммы получались в стандартных камерах РКД. Закладку пленки в камеру производили асимметричным способом, так что каждый раз можно было рассчитать эффективный диаметр камеры. Рентгенограммы получались с помощью рентгеновской установки УРС-70, использовалось излучение запаянной трубки с хромовым антикатодом. Для ослабления р-линий на рентгенограммах применялся ванадиевый фильтр. [c.38]

Справочник химика 21

Химия и химическая технология