Рост дисперсных частиц

На рис.2.5 показано влияние дисперсности частиц на интенсивность парафинизации поверхности. Как видно, и в этих случаях экстремальный характер зависимостей сохраняется, причем с ростом дисперсности частиц интенсивность процесса резко возрастает. Так, при уменьшении размера частицы с 3 мкм до 0,1 мкм, т.е. в 30 раз, интенсивность отложения повышается на 5 порядков. [c.88]

Дальнейший рост дисперсных частиц с одновремен-Рис. 9.3. Примерное ным стремлением к предельно возможной компактной расположение составляющих упаковке приводит к созданию в системе сотовой [c.246]

Интересно, что при дальнейшем росте дисперсности частицы металлического золя становятся настолько малыми, что уже не препятствуют прохождению света, и в этом случае золи ведут себя как истинные растворы. [c.42]

Рнс. 7.5.4.2. Схема возможных переходов при росте дисперсных частиц (кристаллов) [c.688]

Структура матрицы задается выбранной схемой возможных переходов при росте дисперсных частиц (рис. 7.5.4.2). Предполагается, что переходы возможны как за счет роста частиц с некоторой средней скоростью, так и из-за пульсаций скорости роста, которые могут уменьшать или увеличивать среднюю скорость роста. Данное явление отражает случайный характер изменения во времени объема частицы. Отличие в скоростях роста одной и той же частицы за короткий промежуток времени может достигать 20--30 %. Соотношение (7.5.4.13) описывает изменение массы дисперсных частиц М, п) различного объема во времени при их росте. Состояния системы должны выбираться таким образом, чтобы по возможности обеспечить равенство переходных вероятностей pji. [c.688]

Для того чтобы использовать этот результат при моделировании нестационарного процесса роста дисперсной частицы, необходимо предположить возможность аппроксимации нестационарного процесса переноса массы квазистационарным процессом. Квазистационарным является такой процесс, когда в каждый фиксированный момент времени величина потока целевого компонента к поверхности частицы совпадает с величиной потока, полученной в результате решения задачи об элементарном акте переноса массы в условиях стационарных полей физических переменных в диффузионном пограничном слое. Как правило, масса частицы изменяется значительно медленнее, чем положение ее центра тяжести и условие квазистационарности выполняется. Тогда [c.165]

Система (3.114) —(3.118) описывает перераспределение массы целевого компонента внутри некоторой -й ячейки с учетом ее обмена с соседними ячейками. Вероятности рг./, . +1 и рг./,, -./+2 характеризуют рост дисперсных частиц /-й фракции и могут быть рассчитаны согласно (3.31). Перераспределение дисперсных частиц между ячейками отражают Р1-1./, ./ и рг+ь/, г./ и определяются соответственно по (3.93) с учетом выражений для [c.203]

Из этого критериального соотношения следует, что уменьшение размера или массы частиц и увеличение сил сцепления, которые могут возрастать с ростом дисперсности частиц за счет увеличения площади контактов, приводят к образованию рыхлой пространственной структуры (преобладают силы сцепления), а при увеличении размера частиц и уменьшении сил сцепления в системе будет формироваться плотная структура — осадок малого седиментационного объема (преобладает сила тяжести частиц). [c.429]

Ввеяеиие коицентрации частиц дисперсной фазы как са1мостоятельной переменной сближает описание термодинамических свойств коллоидных систем и молекулярных (истинных) растворов, т. е. микрогетерогенных и гомогенных систем. Промежуточное положение коллоидно-дисперсных систем между типичными гетерогенными системами, включающими макрофазы, и гомогенными растворами приводит к тому, что по мере роста дисперсности частиц дисперсной фазы становятся все более существенными характерные особенности молекулярно-дисперсного состояния вещества и, для самых малых частиц, постепенно ослабевает роль свойств дисперсных систем, роднящих их с макрофазами. Так, грубодисперсным системам свойственно наличие хорошо сформированной поверхности раздела фаз, к которой может быть отнесена поверхностная энергия частицы в таких системах содержат достаточно большое число молекул, чтобы можно было говорить об их статистических (усредненных) свойствах. Вместе с тем уже в таких системах возникают характерные отличия свойств частиц от макроскопических фаз химический потенциал вещества дисперсной фазы, как было показано в 3 гл. 1, начинает зависеть от размера частиц. [c.117]

Если задано начальное состояние ф,(0) дискретной системы, то модель (7.5.4.7) описывает дискретный во времени процесс ее эволюции в результате роста дисперсных частиц при постоянных внешних условиях. В случае разрьганых марковских процессов, когда система имеет конечное число состояний при непрерывной ее эволюции во времени, для малых интервалов времени Ах вероятности перехода имеют вид [c.687]

Разрывный марковский процесс (7.5.4.9)-(7.5.4.11) описьшает непрерывную во времени эволюцию дискретной системы в результате роста дисперсных частиц при постоянных внешних условиях и равной нулю скорости образования новых частиц. В теории марковских процессов [99] доказывается, что любой непрерывный марковский процесс может рассматриваться как предельный случай разрывного марковского процесса, а решение уравнения (7.5.4.5) можно аппроксимировать решениями дифференциальных уравнений (7.5.4.9). [c.687]

Рост дисперсной частицы при Ре < 1. Если в уравнении Навье — Стокса можно опустить члены, учитывающие инерцион- [c.35]

Рост дисперсной частицы при Re > 1. Рассматривался кристалл шарообразной формы и предполагалось такое движение фазовой границы, при котором в каждый момент времени успевают полностью сформироваться температурное и концентрационное поля, то есть скорость переноса массы и тепла через пограничный слой велика по сравнению со скоростью изменения концентрации и температуры внутри пограничного слоя. Если данное условие соблюдено, то в любой момент времени можно рассматривать рост кристалла, как частицы с постоянным диаметром, Исходная система уравнений конвективного тепломас-сопереноса, записанная в сферической системе координат, связанной с центром частицы, и преобразованная с учетом стационарности и симметричности течения, имеет следующий вид [c.39]

Справочник химика 21

Химия и химическая технология