Парадокс Даламбера

При обтекании невязкой жидкостью сопротивление трения равно нулю. Однако в невязком (дозвуковом) течении отсутствует также и сопротивление давления. Этот результат известен в литературе как парадокс Даламбера. В потоках с большими числами Рейнольдса, когда применима концепция пограничного слоя, иа достаточно тонких телах с гладкой поверхностью отрыв может не наступить. В этом случае распределение давления по поверхности описывается теорией невязкого потенциального течения, из которой и следует нулевое сопротивление давления. Расчет течения в пограничном слое на таком теле позволяет найти распределение поверхностного трения Тщ, (л) и, следовательно, коэффициент сопротивления. [c.136]

Сфера выбрана для аналитических исследований D благодаря ее симметрии. Простейшее возможное исследование заключается в рассмотрении потенциального (без вязкости) обтекания сферы. Такое рассмотрение приводит к выводу о том, что сфера вообще не будет испытывать сопротивления. Этот вывод известен как парадокс Даламбера. Из этого результата становится совершенно ясно, что вязкость жидкости всегда должна учитываться. [c.26]

Теорема Н. В. Жуковского выполняется в дозвуковых и сверхзвуковых потенциальных потоках. Известно также, что при стационарном обтекании тела чисто потенциальным потоком на него со стороны среды не создается никаких воздействий (парадокс Даламбера). [c.266]

Более известным и более давним, чем парадокс обратимости, является парадокс Даламбера. Согласно этому парадоксу, из допущений, сделанных в 5, следует О = Ь = 0. Для случаев [c.27]

Вообще же парадокс Даламбера следует из принципа обратимости для любого профиля, который обладает центральной симметрией, т. е. для такого, который отображается в себя при [c.27]

В частном случае Г == О мы получаем как следствие парадокс Даламбера. [c.30]

Парадокс Даламбера нельзя распространить на сверхзвуковое течение даже без учета вязкости математические соображения приводят к существованию положительного лобового сопротивления. Ввиду парадокса обратимости это возможно только потому, что краевая задача (для стационарного движения), определяемая уравнениями Эйлера, не является корректной. Мы покажем сейчас это, начав с рассмотрения линеаризованного сверхзвукового течения (теория тонкого крыла ). [c.34]

Отсюда видно, что парадокс Даламбера ( 7) возникает уже из-за принятия предположения (3), и это заставляет нас вспомнить, что наша модель в общем не соответствует физической действительности. Более сложным оказывается исследование моментов и вообще величин, характеризующих вращение при наличии поступательного движения (см. 111—-112). [c.202]

Указанное свойство дает теоретико-групповое обоснование парадокса Даламбера. Стационарное поступательное движение вдоль любой оси не вызывает (теоретически) никакого противодавления, а только вращательный момент, поскольку все поступательные движения перестановочны. Так как поступательные и вращательные движения относительно одной и той же оси перестановочны, поступательное движение не вызывает и никакого вращательного момента вокруг оси переноса, — ось момента перпендикулярна оси поступательного движения. [c.227]

Сказанное справедливо при безотрывном обтекании цилиндра идеальной жидкостью. При аналогичном обтекании цилиндра потоком реальной (вязкой) жидкости имеет место отрыв потока в кормовой части и на цилиндр действует сила давления. Это несоответствие носит название парадокса Даламбера. [c.231]

Однако приближение идеальной жидкости оказывается недостаточным для фактического изучения движения реальных жидкостей даже при очень больших числах Рейнольдса. Особенно наглядно это проявляется в существовании так называемого парадокса Даламбера. Парадокс Даламбера заключается в том, что сила сопротивления, испытываемая при стационарном движении твердого тела в идеальной жидкости, оказывается равной нулю. [c.22]

Все вышесказанное относилось только к изучению двумерных течений, т. е. к крылу бесконечного размаха . Для изучения же реальных самолетов требуется решение задачи трехмерного обтекания, в постановке которой еще нет полной ясности даже в рамках модели несжимаемой жидкости. Имеется в виду следующее. При изучении трехмерного обтекания несжимаемой жидкостью ограниченного тела, которое производится в классе непрерывных решений уравнения Лапласа для потенциала скорости (задача Неймана), имеет место, как известно, парадокс Даламбера-Эйлера, состоящий в том, что жидкость не оказывает силового воздействия на обтекаемое тело. [c.170]

Отметим, что и в плоском течении в этом классе парадокс Даламбера имеет место подъемная сила появляется лишь при наличии логарифмического члена в асимптотическом разложении для комплексного потенциала потенциал скорости при наличии этого члена не является непрерывной функцией во внешности профиля. [c.171]

В чем состоит парадокс Даламбера [c.141]

Таким образом, при поперечном обтекании цилиндра должны образоваться поля, симметричные по отношению к плоскости миделева сечения. Но отсюда непосредственно следует, что равнодействующая сил, приложенных к цилиндру, должна равняться нулю. Другими словами, цилиндр не должен оказывать никакого сопротивления омывающему его потоку жидкости. Это — результат, физически явно невозможный и известный под названием парадокса Даламбер а. [c.79]

Фактически, ввиду парадокса Даламбера, этот результат ме-Яве интересен сам по себе, а интересен в качестве иллюстрации важного метода. Однако приведенные рассуждения равным образом применимы к течениям Жуковского ( 8), к следам ) Кирхгофа ( 39), к течениям Гельмгольца — Бриллюэна ( 47) и к теории вихревых дорожек Кармана ( 56). Принцип инерциального моделирования справедлив также для примитивной ньютоновой кинетической теории сопротивления воздуха и для квазиэмпирической формулы Эйлера, выражающей лобовое [c.141]

И скорости совпадают (рис. 129, а). Из уравнения (111—70) видно, что при отсутствии вихря на поверхности тела сила взаимодействия равна нулю. Эта сила не имеет составляющей в направлении основного движения потока, так как она перпендикулярна скорости с с-Иными словами, при обтекании твердого тела идеальным неразрывным потоком оно не испытывает давления в направлении потока. Этот вывод известен в гидромеханике под названием парадокса Даламбера. Он является следствием основных предположений о характере потока отсутствие трения, вихрей, разрывов и отрывов в потоке. В действительности (см. рис. 129, б) пото ч не обладает этими качествами. В нем всегда в той или иной степени существуют трение, вихрн, разрывы пли отрывы. Вследствие этого появляется [c.297]

Справочник химика 21

Химия и химическая технология