Среда нулевого сопротивления

СРЕДА НУЛЕВОГО СОПРОТИВЛЕНИЯ [c.319]

Среда нулевого сопротивления 321 [c.321]

Следует отметить, что ни положение двух металлов в ряду потенциалов, ни их фактическая разность потенциалов не дают сведений о гальваническом токе, так как его значение зависит от кинетики катодной и анодной реакций, удельного сопротивления раствора, образования пленки, эффективных площадей двух металлов и др. Гальванический ток, конечно, можно определить непосредственным измерением с помощью амперметра с нулевым сопротивлением и соответствующим образом составленной гальванической парой, погруженной в рассматриваемую среду. Было бы грубым приближением сказать, что чем дальше расположены два металла в ряду потенциалов или чем выше ЭДС, тем больше гальванический ток, поскольку в этом правиле есть много исключений. Так, платина и ртуть имеют одинаковые потенциалы в морской воде ( 0,0 В отн. НВЭ), но хотя контакт платины с магнием (около —1,0 В отн. НВЭ) значительно увеличивает скорость коррозии магния, ртуть оказывает незначительное влияние на скорость коррозии магния. Это вызвано тем, что магний в морской воде корродирует с выделением водорода, а платина в отличие от ртути является хорошим катализатором для реакции выделения водорода. [c.38]

Применение методов поляризационного сопротивления и амперометрии нулевого сопротивления для изучения коррозионного поведения металлов в водных средах 10 [c.5]

ПРИМЕНЕНИЕ МЕТОДОВ ПОЛЯРИЗАЦИОННОГО СОПРОТИВЛЕНИЯ И АМПЕРОМЕТРИИ НУЛЕВОГО СОПРОТИВЛЕНИЯ ДЛЯ ИЗУЧЕНИЯ КОРРОЗИОННОГО ПОВЕДЕНИЯ МЕТАЛЛОВ В ВОДНЫХ СРЕДАХ [c.10]

Усилители постоянного тока представляют собой фазочувствительные устройства по самому принципу действия, но обладают рядом недостатков, среди которых — наличие дрейфа нулевой точки, сложность регулировки, необходимость регулировки при замене ламп. Достаточное высокое входное сопротивление обеспечивается в эТих схемах применением электрометрических ламп или некоторых типов обычных приемно-усили-тельных ламп, используемых в специальных пониженных режи- [c.155]

Уравнение многокомпонентной диффузии для такой модели можно получить на основе кинетической теории газов [44] либо с помощью гидродинамического метода [45]. Представляя каждую компоненту как текучую среду, испытывающую при своем движении сопротивление со стороны других компонентов по обычным законам гидродинамики, и учитывая, что пористая структура катализатора неподвижна и, следовательно, молекулы нулевого сорта газа имеют скорость движения равную нулю, можно составить уравнение баланса импульса для i-ro газа, которое после преобразований имеет вид [45] [c.168]

Константа рассеяния. Константа рассеяния определяется как энергия (обычно в милливаттах), необходимая для повышения температуры термистора или другого элемента на 1° С выше температуры окружающей среды. Эта характеристика определяется площадью поверхности, весом и теплоемкостью шарика и теплопроводностью атмосферы. Поскольку термисторы мало отличаются по составу, шарики одинакового диаметра будут иметь одинаковые константы рассеяния. Небольшие, но измеримые различия могут возникнуть вследствие колебаний в толщине защитного стеклянного покрытия. При любых условиях константа рассеяния может определяться изменением напряжения и тока термистора. Напряжение и ток можно определить непосредственно на термисторе или рассчитать по току и напряжению, приложенным к мосту, и известным сопротивлениям моста при нулевом выходе. По значению величины р, которую дают фирмы, производящие термисторы, получим для константы рассеяния ф уравнение [c.230]

При выбеге вала, когда вращающаяся система движется лишь под действием собственных инерционных сил и инерционных сил перемешиваемой среды, время перехода через резонанс оказывается значительным (десятки секунд) и амплитуды колебаний достигают ощутимых значений, особенно в средах с малой вязкостью и в аппаратах с пониженным уровнем. Особенно значительные амплитуды колебаний, сравнимые с амплитудами на резонансе в стационарном режиме, наблюдаются при выбеге валов с пропеллерными перемешивающими устройствами, обладающими меньшим коэффициентом сопротивления. В связи с этим для устранения опасных амплитуд при выбеге желательно уменьшить время изменения угловой скорости от рабочего ее значения до нулевого за счет установки тормозных устройств в приводе. Второй способ снижения амплитуд колебаний при переходных режимах — установка специального ограничителя колебаний в виде концевого подшипника (или шайбы) с зазором по радиусу 5—10 мм. [c.89]

Принцип работы ДТП основан на изменении электрического сопротивления проводника в зависимости от теплопроводности окружающей среды. Детектор по теплопроводности (катаро-метр) состоит из массивного металлического корпуса 6, в котором имеются две ячейки — измерительная 1 и сравнения 7 (рис. 9.5). В камерах находятся сопротивления Р и Рг, представляющие собой два плеча мостика Уитстона. Через измерительную ячейку проходит анализируемый газ, через ячейку сравнения —чистый газ-носитель. Если через обе ячейки ката-рометра проходит газ одинакового состава, то теплоотдача от обоих сопротивлений одинакова, температура их тоже одинакова и в измерительной схеме мостика Уитстона 4 установится равновесие. Записывающий прибор зарегистрирует нулевую линию. Когда в анализируемом потоке появится первый компонент, имеющий иную теплопроводность, чем газ-носитель, температура сопротивления Р1 изменится, равновесие измерительной схемы нарушится и перо самописца отклонится от прямой линии. Чем выше концентрация компонента, тем сильнее изменится теплопроводность и тем сильнее отклонится от нулевой линии перо самописца. [c.265]

Если первый мгновенно реагирует на изменение поля, то второй обладает определенной инерционностью, так как ориентации диполей по направлению приложенного поля оказывает сопротивление ("трение") окружающей среды или тепловое движение молекул. Отсюда амплитуда Рц не зависит от частоты приложенного поля, а величины Рдр сохраняет постоянное значение лишь в области низких частот, где ориентация диполей успевает следовать за внешним полем. В области частот переменного поля, где синфазное следование диполей за полем нарушается, амплитуда величины Р становится зависимой от /, принимая нулевое значение при достаточно высоких частотах, когда диполи вообще перестают следовать за внешним полем. [c.146]

Капля, первоначально ориентированная вверх, тормозится под действием как силы тяжести, так и силы сопротивления. Если капля успеет достичь нулевого значения абсолютной скорости (это возможно при относительной скорости установившегося движения капли больше скорости газа), то она меняет направление своего движения и начинает падать с возрастающей скоростью, но с уменьшающимся ускорением, пока не сравняются силы тяжести и сопротивления среды. При Шо.к<ог г первоначально ориентированная вверх капля направление своего движения не меняет. [c.210]

Колеблющаяся поверхность машин, все точки которой имеют одинаковую фазу и амплитуду колебаний, является излучателем нулевого вида. Идеальным излучателем нулевого порядка является пульсирующий шар или пульсирующая сфера. Вследствие расхождения звуковых волн вокруг такого источника всегда наблюдается сильное ближнее поле, которое для источника звука нулевого порядка соответствует чистому течению среды и не связано ни с каким эффектом давления. Это ближнее поле оказывается безваттным и для излучателя нулевого порядка выражает кинетическую энергию частиц среды, обтекающих излучатель. Поэтому сопротивлением излучения сферического излучателя малого по сравнению с длиной волны, очень незначительно и возрастает сначала пропорционально квадрату частоты. При высоких частотах, когда диаметр больше, чем длина волны, кривизна волнового фронта уже не играет роли, и излучение звука становится столь же сильным, как и для плоского излучателя звука. [c.169]

Если сопротивление слоя осадка весьма велико по сравнению с сопротивлением фильтрующей среды, максимальная производительность фильтра достигается при нулевой толщине слоя осадка. Однако, учитывая трудность съема тонкого слоя осадка и затрату времени яа очистку фильтра, необходимо вести процесс так, чтобы получать слои осадка достаточной толщины. Производительность фильтра часто измеряется в единицах веса сухого твердого вещества, снимаемого с единицы фильтрующей поверхности. [c.337]

Если в качестве системы рассматривается абсолютный вакуум, или парен, то у него все интенсиалы равны нулю. Следовательно, в нем вообще отсутствуют какие бы то ни было силы вазаимодействия. Поэтому парен представляет собой среду нулевого сопротивления. В связи с этим напрашивается естественный вопрос должно ли отсутствие трения означать, что в парене можно перемещаться, не испытывая никакого сопротивления Очевидно, что нет. [c.321]

Совпадение уравнений (11.65) и (11.73), полученных с использованием различных исходных величин, вряд ли может рассматриваться как случайность. Из табл, 11.5 следует, что расхождение между расчетными и опытными значениями нулевых точек лежит в пределах ошибок экспериментального определения S и ы Независимость разностей нулег.ых точек от природы растворителя наблюдается для водных растворов и расплавов солей, в то же время этот вывод не находит полного подтверждения при сопротивлении ряда водных и неводных (органических сред). Точно так же некоторые металлы, папример галлий, резко выпадают из общей закономерности. Такой резул],тат представляется естественным, поскольку расчетные уравнения были выведены на основе упрощающих допущений и отвечают, в лучшем случае, лищь первому приближению теории нулевых точек, не учитывающему многие усложняющие факторы. Одним из наиболее важных факторов является различная адсорбируемость воды (или другого растворителя) на разных металлах, т. е. различная гидрофильность металлов. Это приводит к тому, что в нулевой точке на поверхности разных металлов образуются в неодинаковой степени ориентированные слои молекул воды, создающие добавочный скачок потенциала и смещающие положение нулевой точки. Помимо эффекта такой ориентированной адсорбции воды, подробно рассмотренного Фрумкиным и Дамаскииым, следует, по-вндимому, считаться и с более глу- [c.258]

Наиболее убедительные эксперименты по определению траекторий движения материала в канале червяка были поставлены Эккером и Валентинотти . Они использовали прозрачный цилиндр, который вращался вокруг червяка. В качестве среды была выбрана жидкая смесь полиизобутилена с парафиновым маслом. Наблюдения за частицами алюминия, помещенными в жидкость, позволили определить траекторию их движения в канале червяка. Положение частиц в отдельные моменты времени дало возможность определить профиль скоростей в потоке. При свободном выходе потока, что соответствует работе экструдера со снятой головкой, профиль скоростей в канале подобен показанному на рис. 25,а. Из рисунка видно, что скорость изменяется от нулевого значения около внутреннего диаметра червяка до максимального значения у стенки цилиндра. С возникновением сопротивления на выходе в нижней части канала образуется кажущийся противоток (рис. 25,6). Слово кажущийся применяется здесь по той причине, что хотя поток движется по каналу назад, сам канал продвигается вперед. Поэтому в действительности течения назад относительно цилиндра не существует. Величина противотока достигает максимального значения при закрытом выходе (рис. 25,в). [c.117]

Для целей, преследуемых в данной главе, большую пользу может принести тот воображаемый идеальный растворитель, к представлению, о котором мы принуждены были обратиться, желая как-либо конкретизировать нулевое состояние газа. Вспомним, что главное свойство упомянутого ю-юбражаемрго растворителя заключается в том, что раствор любой концентрации в нем подобен идеальному газу. Допустим еще, что в этом идеальном растворителе любое вещество растворяется при предельно низких температурах без теплового эффекта, так что Го = О- Иными словами, мы предполагаем, что когда молекулы какого-либо реального вещества попадают в среду идеального растворителя, то силы взаимодействия между молекулами вещества исчезают и заменяются сторонними силами, связывающими молекулы растворенного вещества со средой растворителя, причем энергия этой связи молекул со средой растворителя как раз равна энергии -сублимации кристалла при Т = 0° К и р = 0. Сверх того, ради удобства можно наделить наш идеальный растворитель свойствами абсолютной несжимаемости, нетеплоемкости, невесомости и еще тем свойством, что молекулы растворенного вещества движутся в нем, не испытывая сопротивления со стороны среды растворителя, как в вакууме. В таком виде назовем этот идеальный растворитель (и-фазой, а растворенное в нем вещество а-паром. [c.202]

Конструкция манометров Пирани схематически изображена на рис. 100, б. Проволочное сопротивление заключено в стеклянную или металлическую колбу, подсоединенную к вакуумной системе. Это сопротивление является одним из плечей моста Витстона. Другим плечом моста служит идентичная проволочка в аналогичной, но тщательно откачанной и запаянной колбе. Обе проволочки нагреваются от источника постоянного напряжения. Остальные сопротивления этой мостовой схемы служат для установки нулевого тока через амперметр после откачки колбы манометрической лампы по крайней мере до 10 мм рт. ст. При увеличении давления температура проволочки измерительного манометра падает по мере роста теплопроводности газа. В результате сопротивление этой проволоки уменьшается. Об изменении давления судят по величине тока разбаланса моста. Этот вариант измерений, известный как метод измерений при постоянном напряжении, часто используется в серийных манометрах. Область их применения лежит приблизительно от 10 3 до 10 i мм рт. ст. Другие типы манометров Пирани сконструированы таким образом, что температура измерительной проволоки в них поддерживается постоянной, а в качестве измеряемого параметра используется мощность, расходуемая на питание этой проволоки. Обычно рабочие характеристики манометров Пирани нелинейны и чувствительны к изменению температуры окружающей среды. Часто для уменьшения этого температурного эффекта проволочку компенсирующего сопротивления запаивают в трубку с вакуумом не хуже 10 o мм рт. ст. и помещают вместе с измерительным сопротивлением в одну и ту же колбу. Характеристики таких приборов, по-видимому, будут изменяться, если система будет часто заполняться гелием, поскольку гелий, проникая через стекло, постепенно ухудшает вакуум в трубке компенсатора. [c.322]

При отклк ченном нагревателе зонда мостовая схема балансируется по нулевому показанию ЭПП-09 с помо-шью сопротивления / з- С момента включения питания нагревателя избыточная температура зонда записывается на диаграммной ленте ЭПП-09. Подводимая к нагревателю мощность подбирается таким образом, чтобы перегрев зонда относительно общего начального уровня температуры системы зонд — исследуемая среда составлял 0,5—1 °С. Используя расчетную формулу (6-56), (6-59) или (6-62) и полученную из опыта термограмму, находим коэффициенты тепло- и температуропроводности исследуемого вещества. [c.165]

Мост состоит из двух постоянных сопротивлений и Яя. переменного сопротивления Яг (реохорд с двпжком В) и сопротивления термометра Я(, к которому присоединены два провода с сопротивлением пр. В одну диагональ моста включен источник Б постоянного тока (сухая батарея или аккумулятор), в другую — нуль-прибор НП. При равновесии моста, т. е. когда контролируемая среда имеет заданную температуру ток в д11агонали бв равен пулю, а в сопротивлениях / 1 и Яз наблю-1ается одинаковое падение напряжения. При Э ОМ стрелка нуль-арибора устанавливается на нулевом положении. [c.287]

Справочник химика 21

Химия и химическая технология