Моделирование спектральной матрицы

Книгу отличает ее практическая направленность. Это находит отражение как в характере изложения, так и в подборе материала. Как правило, после краткого изложения теоретических результатов на большом числе примеров показывается, как эти результаты следует применять. В книге даются рекомендации по эффективному использованию описанных методов и правильной интерпретации полученных данных. Большое внимание уделяется исследованию погрешностей, неизбежных при анализе случайных по своей природе данных. Значительный интерес представляет гл. 10, посвященная вычислительным аспектам рассматриваемых в книге задач, в том числе машинному моделированию спектральных матриц, необходимых для имитационного моделирования одномерных и многомерных процессов, которые в свою очередь применяются как входные сигналы при изучении реакции различных конструкций. [c.5]

Моделирование спектральной матрицы [c.272]

Яй-Такие модели могут быть использованы также для оценивания всех условных спектров и функций частной и множественной когерентности, перечисленных в разд. 10.3. В данном разделе описан метод моделирования. На практике все вычисления проводятся по дискретным аппроксимациям соответствующих формул. В соответствии с формулой (10.8) элементы спектральной матрицы (10.81) в случае стационарного эргодического случайного процесса задаются равенствами [c.272]

В основе метода моделирования лежит предположение, что спектральную матрицу ) 8л д можно получить, пропуская после- [c.272]

В работе [10.1] описан способ численного моделирования линейных систем с заданной матрицей спектральной плотности [c.272]

Этот результат показывает, каким образом связаны друг с другом характеристики, используемые при решении задачи анализа многомерной системы (разд. 10.3) и моделировании матриц спектральной плотности. Обе задачи могут решаться при помощи одних и тех же алгоритмов, что указывает на весьма тесную аналогию между этими двумя типами инженерных применений. [c.275]

Для уточнения характеристик токов нулевой последовательности (ТИП) было проведено экспериментальное моделирование процесса однофазного замыкания с использованием физической модели (лабораторного макета). В результате эксперимента расширены представления о ТИП 1) в спектре замыканий присутствует 9-я гармоника сетевой частоты 2) отличие в спектрах дугового и искрового характера замыкания заключается в наличии шумов большего уровня при искровом замыкании, чем при дуговом. На основании полученных данных синтезированы цифровые фильтры для выделения ТПП, базой для которых послужила параметрическая авторегрессионная модель [1]. При этом корреляционная матрица К случайного процесса представлена аддитивной суммой корреляционных матриц Я, отдельных спектральных мод. На [c.35]

Главы 8—10 посвящены методам анализа многомерных систем и применениям функций частной и множественной когерентности. Принципиальные положения, относящиеся к систет мам с одним или несколькими процессами на выходе, изложены в гл. 8. Важная задача идентификации источников энергии, поступающей в многомерную систему с коррелированными и некоррелированными входными процессами, рассмотрена в гл. Практические соображения относительно роли взаимодействия между измерениями входных процессов и влияния реверберации в системе иллюстрируются рядом примеров. В гл. 10 описаны эффективные алгоритмы цифрового анализа наблюдений, Соотношения между характеристиками многомерных систем с произвольным числом входов, полученные, в этой главе, подробно рассматриваются вначале на примере системы с двумя входными процессами. Здесь же предложен метод моделирования спектральной матрицы с заданными элементами, описывающими спектры и взаимные спектры процессов в многомерной системе произвольной размерности. [c.9]

Результаты по численному моделированию молекулярной динамики (гл. XI, 3) иллюстрируют кооперативный характер конформационных движений белка в фотоцикле Бр (Шултен). Оказалось, что спектральный сдвиг 570 625 нм, сопровождающий образование фотопродукта 7б25, вызван поляризацией белковой матрицы за 500 фс под действием измененного дипольного момента возбужденного ретиналя. Сама по себе изомеризация по С13—С14 связи ретиналя не дает вклада в спектральный сдвиг, а служит только триггерным механизмом для его осуществления. Это аналогично действию электрического поля в темноте на модельные пленки Бр, вызывающему спектральные эффекты за счет поляризационных перестроек макромолекулярных компонентов Бр ( 4). [c.405]

Процесс генерации лазером когерентного электромагнитного излучения является одним из наиболее интересных явлений в квантовой оптике. Хорошо известно /8/, что возникновение генерации в лазере является фазовым переходом в системе атомы и поле. В теории лазерного излучения существуют квазиклассический /23, 24/ и квантовый /25/ подходы. Согласно квазиклассической теории поле лазерного излучения предполагается классическим, а атомы активной среды рассматриваются квантовомеханически. В квантовой теории описание перехода проводится на основе уравнения для матрицы плотности излучения. Аналитические исследования статистики лазерного излучения проводились как вблизи порога возникновения генерации, так и вдали от него, т.е. там, где удается провести линеаризацию задачи. Подробный обзор этих работ содержится в /25, 26/. Численное моделирование процесса перехода через порог генерации и сравнение с экспериментом имеется в /28-30/. В данной главе, используя развитый аппарат теории функций Грина, удается получить аналитические результаты, справедливые при всех значениях параметра накачки. В частности получена корреляционная функция флyктyaц tй интенсивности излучения и ее спектральная ширина. В квантовой теории лазера с помощью разработанного в первой главе метода КФР проанализирована неравновесная статистика фотонов, описывающая процесс возникновения генерации, найдено его характерное время. Из анализа уравнений для недиагональных элементов матрицы плотности получена формула для ширины линии генерации в зависимости от коэффициентов усиления, насыщения и потерь. [c.156]