Распределение потенциала в дуговом разряде

Возникновение дугового разряда при изменении силы тока в разрядном промежутке при низком давлении (133,3 Па) отмечено точкой на статической вольт-амперной характеристике (рис. 4.1). Распределение электрического потенциала между электродами при горении дуги неравномерно (рис. 4.2), поэтому в пространстве катод I - анод 2 выделяют три характерных области анодного падения напряжения I, столба II и катодного падения III (рис. 4.2). Дуга отличается малым 80 [c.80]

В тлеющем разряде катод остается холодным, и наблюдается большое катодное падение потенциала, вызванное своеобразным распределением пространственных зарядов. В тлеющем разряде уменьшение внешнего сопротивления приводит к увеличению плотности тока. При некоторой плотности тока напряжение на концах разрядной трубки начинает падать, характеристика разряда становится падающей, и тлеющий разряд переходит в дуговой разряд с большой плотностью тока [c.37]

В настоящее время твердо установлено, что такая низковольтная дуга может поддерживаться прн напряжениях значительно меньших, чем самый низкий потенциал возбуждения однако следует подчеркнуть, что для зажигания такого разряда требуется значительно более высокое напряжение. Установлено также, что для поддержания разряда нет необходимости в плазменных колебаниях, хотя такие дуговые разряды имеют тенденцию легко переходить в прерывистый или колебательный режим, особенно при малых токах. До настоящего времени нет окончательного ответа иа вопрос, имеется ли в плазме фактор, который без значительного поглощения энергии осуществляет преобразование более или менее однородной энергии первичных электронов в такое энергетическое распределение, при котором обеспечивается необходимое ионообразование в газе [2, 230]. [c.296]

Распределение потенциала и вольтамперная характеристика при дуговом разряда............................... ,27 [c.6]

РАСПРЕДЕЛЕНИЕ ПОТЕНЦИАЛА ПРИ ДУГОВОМ РАЗРЯДЕ 327 [c.327]

Распределение потенциала и вольтамперная характеристика при дуговом разряде. В дуге Петрова высокая температура я высокое давление не дают возможности использовать для измерения распределения потенциала метод зондов. [c.327]

Другой характеристикой дугового разряда является распределение температуры газа, потенциала и плотности тока в зависимости от расстояния между электродами (рис. 1У-5). [c.126]

Характерные признаки и составные части тлеющего разряда. Отличительным признаком тлеющего разряда является распределение потенциала в газе, характеризуемое катодным падением, т. е. изменением потенциала порядка нескольких сотен вольт на протяжении от катода до области разряда, называемой отрицательным тлеющим свечением. Это распределение потенциала обусловлено типичным для тлеющего разряда расположением пространственных зарядов. От таунсендовского разряда тлеющий разряд отличается тем, что поле в трубке обусловлено пространственными зарядами от дугового разряда — существованием большого катодного падения потенциала и тем, что причиной выделения электронов из катода являются удары положительных ионов о катод, а также фотоэффект под действием излучения самого разряда, тогда как в дуговом разряде этой причиной является термоэлектронная или автоэлектронная эмиссия катода. [c.453]

Распределение потенциала в дуговом разряде. В дуге Петрова все линейные размеры катодных частей разряда чрезвычайно малы, а высокая температура дуги и высокое давление не дают возможности для измерения распределения потенциала использовать метод зондов. [c.521]

В результате всех произведённых до сих пор измерений установлено, что в дуговом разряде при атмосферном давлении сумма катодного и анодного падений примерно той же величины, что и ионизационный потенциал газа или пара, в котором происходит разряд. Приблизительное представление о распределении падения потенциала между катодными и анодными частями разряда в коротких дугах могут дать цифры таблицы 36, относящейся к дугам в парах металлов, указанных в первом столбце этой таблицы. Здесь 11 и Оз. — катодное и анодное падение потенциала, / — сила тока в дуге. О распределении потенциала в дуговом разряде смотрите также [1735], [c.522]

Рис. V. 10. Распределение потенциала и его градиента по длине дугового разряда

Как уже говорилось выше, после пробоя газового промежутка формируется самостоятельный разряд. При этом электропроводность промежутка становится очень большой и напряжение на электродах резко снижается до так называемого напряжения горения разряда. В зависимости от ряда условий самостоятельный разряд может иметь формы, отличающиеся, с одной стороны, внешним видом, а с другой стороны, характером элементарных процессов и распределением потенциала вдоль оси разряда. Главными формами самостоятельного разряда являются искровой, тлеющий и дуговой разряды. [c.25]

СТИ разряда несмотря на сравнительно низкий потенциал их ионизации (6,2—6,8 эв). Интенсивность линий большинства примесных элементов (значения потенциалов ионизации которых лежат в широких пределах — от 5,5 до 9,4 эв) максимальна в прикатодной области, причем усиление тем больше, чем длиннее дуговой промежуток. Используя эти особенности пространственного распределения частиц и излучения, удалось непосредственно в названных труднолетучих основах с многолинейчатыми спектрами определять весьма малые содержания большого числа обычных примесей (10" —10- %) [952, 954], а также примесей РЗЭ (10" — 5-10 %), не применяя для этого известного метода фракционной дистилляции с носителем [244]. [c.123]

Зондовые измерения распределения потенциала по радиусу дуговой камеры и анализ экспериментальных данных [32] по вольт-амиерным характеристикам несамостоятельного разряда показывают, что столб дуп1 окружен относительно холодным электропроводным газом, потенциал которого приблизительно равен потенциалу дуги в данном сечении. В дальнейшем столб дуги и указанный газ для краткости будем называть столбом электропроводного газа. Здесь рассматривается устойчивость столба электропроводного газа в сильном радиальном электрическом поле, выводятся формулы для расчета минимальной скорости вращения среды, необходимой для стабилизации (гидродинамические неустойчивости, не связанные с электрическим полем, не рассматриваются и не учитываются). Эта задача имеет много общего с исследованием неустойчивости поверхности раздела тяжелой электропроводной и рас-ьоложенной над ней более легкой неэлектропроводной жидкостей в сильном электрическом поле плоского электрода [29]. [c.199]

Справочник химика 21

Химия и химическая технология