Разряд таунсендовский

Характерные признаки и составные части тлеющего разряда. Отличительным признаком тлеющего разряда является распределение потенциала в газе, характеризуемое катодным падением, т. е. изменением потенциала порядка нескольких сотен вольт на протяжении от катода до области разряда, называемой отрицательным тлеющим свечением. Это распределение потенциала обусловлено типичным для тлеющего разряда расположением пространственных зарядов. От таунсендовского разряда тлеющий разряд отличается тем, что поле в трубке обусловлено пространственными зарядами от дугового разряда — существованием большого катодного падения потенциала и тем, что причиной выделения электронов из катода являются удары положительных ионов о катод, а также фотоэффект под действием излучения самого разряда, тогда как в дуговом разряде этой причиной является термоэлектронная или автоэлектронная эмиссия катода. [c.453]

Вторичная эмиссия электронов с катода под действием положительных ионов, возбуждённых и нейтральных атомов. Распределение потенциала и расположение пространственных зарядов в катодных частях тлеющего разряда, а также результаты специальных опытов по воздействию магнитного поля на электроны в катодных частях разряда (например, описанный в главе XIV Опыт теней ) приводят к заключению, что при тлеющем, а также при несамостоятельном таунсендовском разряде происходит усиленная эмиссия электронов с катода при температуре последнего, явно недостаточной для сколько-нибудь заметной термоэлектронной эмиссии. Одним из основных элементарных процессов эмиссии электронов с катода в этом случае является эмиссия электронов под действием ударяющихся о катод полО -жительных ионов. [c.188]

О лавинной теории разряда, таунсендовском разряде и коэффициентах Таунсенда смотрите также [1294—1297, 1388—1391, 2488]. [c.422]

СЯ темный, или таунсендовский, разряд, характеризующийся очень малыми силами тока и почти полным отсутствием свечения газа. Слабое свечение все-таки наблюдается, так как электроны, приобретая способность ионизировать молекулы, могут, естественно, и возбуждать их. [c.239]

Напишем для подобных разрядов таунсендовское выражение для й и 8 в общем виде без уточнения вида функции для первого случая [c.425]

При достаточно больших давлениях и длинах разрядного промежутка основную роль в возникновении и протекании разряда играет газовая среда. Поддержание разрядного тока определяется поддержанием равновесной ионизации газа, происходящей при малых токах за счет таунсендовских процессов каскадной ионизации, а при больших токах — за счет термической ионизации. [c.427]

Самостоятельный лавинный разряд с очень малой силой тока, обусловленной очень большим сопротивлением во внешней цепи, называют таунсендовским разрядом, руководствуясь тем, что в этом разряде искажением поля пространственными зарядами можно пренебречь. [c.259]

Часть кривой АВ соответствует таунсендовскому разряду, от В до О—так называемому нормальному тлеющему разряду, при котором свечением покрыта лишь некоторая доля поверхности катода, увеличивающаяся с возрастанием тока. Характеристика [c.262]

Чтобы не возвращаться в дальнейшем к перечню отдельных типов разряда, дополним сказанное выше о различных формах разряда — тихом, тлеющем, дуговом, таунсендовском, коронном, искровом — указанием на высокочастотные разряды. [c.23]

Далее необходимо упомянуть о кистевом разряде, в котором быстро следующие друг за другом обрывающиеся каналы искрового разряда образуют некоторое подобие кисти, и о переходных формах разряда, например о переходной форме между несамостоятельным таунсендовским и тлеющим разрядами. Другая переходная форма имеет место при ограничении тока большим сопротивлением при переходе от тлеющего разряда к дуговому. Характерная черта этой формы разряда — катодное падение, меньшее чем катодное падение тлеющего разряда, и большее, чем катодное падение дугового разряда. На катоде такого разряда имеют место одновременно как процессы, типичные для дугового разряда, так и процессы, типичные для тлеющего разряда. [c.24]

Другую часть теории Ленгмюра составляет учение о слоях пространственных зарядов, образующихся в пограничных областях плазмы в местах соприкосновения её с электродами, зондами или стенками трубки. Эта часть теории позволяет охватить явления на катоде в тех случаях, когда там не образуется таунсендовских лавин (дуговой разряд, разряд с искусственно подогреваемым катодом). [c.393]

ТАУНСЕНДОВСКИЙ РАЗРЯД И ПЕРЕХОД РАЗРЯДА ИЗ НЕСАМОСТОЯТЕЛЬНОГО В САМОСТОЯТЕЛЬНЫЙ [c.409]

НЕСАМОСТОЯТЕЛЬНЫЙ ТАУНСЕНДОВСКИЙ РАЗРЯД [c.429]

Теория Таунсенда. Таунсендовским разрядом называется такая форма разряда, при которой сила тока разряда настолько мала, что искажением поля, происходящим от пространственных зарядов, практически можно пренебречь. Своё наименование таунсендовский разряд получил по имени английского физика Таунсенда, который дал его теорию [18—20, 1218]. Таунсендов-ский разряд может быть как несамостоятельным, так и самостоятельным (при ограничении плотности разрядного тока большим внешним сопротивлением). От тихого несамостоятельного разряда таунсендовский разряд отличается тем, что в нём имеют место ионизация газа соударениями электронов и развитие электронных лаеин. От дальнейших стадий самостоятельного разряда таунсендовский разряд отличается тем, что благодаря малой плотности тока в нём можно пренебречь искажением поля пространственными зарядами. Постепенно развиваясь, разряд переходит из одной стадии в другую, из таунсендовского в тлеющий, из тлеющего в дуговой. Какой вид разряда устанавливается в стационарном состоянии, зависит, согласно рассмотренным в предыдущей главе внешним условиям устойчивости разряда, главным образом от сопротивления, введённого во внешнюю цепь. [c.409]

В литературе также описан стабилизованный переходный режим разряда, при котором трубка была заполнена около катода узкими светящимися слоями (стратами), разделёнными тёмными промежутками. На рисунке 192 приведён снимок такого слоистого разряда, взятый из работы [1285] ). В случае такого слоистого разряда электроны, вылетающие из катода, приобретают на протяжении первого тёмного слоя, прилегающего непосредственно к катоду, энергию, достаточную для возбуждения газа. В первом светящемся слое эта энергия расходуется на возбуждение частиц газа, в результате чего во второй тёмный слой поступает большое количество электронов с ничтожно малыми скоростями. Во втором тёмном слое вновь происходит накопление энергии. Эта энергия расходуется электронами на возбуждение свечения во втором светящемся слое и т. д. Ширина тёмных слоёв зависит от распределения напряжённости поля и хорошо отражает тот факт, что эта напряжённость имеет наибольшую величину около катода. О ходе характеристики начальной стадии самостоятельного таунсендовского разряда смотрите [1353]. [c.449]

Рис. 192. Чередование светящихся слоёв и переходная форма разряда между таунсендовским и тлеющим в неоне при давлении 40 мм Hg. Изображение негативное. Расстояние между электродами 1 см. Сила тока около 1 ( .А.

Часть кривой АВ соответствует таунсендовскому разряду, от В до С — переходная стадия разряда, от С через О и Е ао Р — тлеющий разряд. При переходе к дуге после точки Р характеристика снова делается падающей. [c.457]

Картину постепенного перехода от таунсендовского разряда к тлеющему смотрите также [4], т. II, стр. 74, рисунок 86. [c.449]

Характеристика переходной стадии разряда от таунсендовского к тлеющему и характеристика тлеющего разряда имеют вид, изображённый на рисунке 198 (логарифмическая шкала). [c.456]

Рис. 198. Характеристика разряда при переходе от таунсендовского через тлеющий к дуговому (схематически).

Однако при некотором более высоком значении градиента потенциала сила тока вновь начинает увеличиваться. Значение Е, при котором начинается увеличение силы тока, прямо пропорционально давлению газа и зависит от природы этого газа. При градиенте потенциала, отвечающем значению А, начинается темный, или таунсендовский, разряд, характеризующийся очень малыми силами тока и почти полным отсутствием свечения газа. Слабое свечение все-таки наблюдается, так как электроны, приобретая способность ионизировать молекулы, могут, естественно, и возбуждать их. [c.224]

Тлеющий разряд является самостоятельным разрядом. В вольтамперной характеристике, разрядного промежутка он занимает место между несамостоятельным таунсендовским разрядом и дуговым [68—71]. [c.112]

Ловелок. Я имел удовольствие беседовать с д-ром Хаати только несколько недель назад по этому вопросу. Не совсем ясно, как они работают, но их детектор определенно функционирует. По-видимому, аргон очень необычный газ, и если давление понизить, но не в слишком большой степени, то возникает стабильный таунсендовский разряд при достаточно высоком напряжении, и повышение температуры имеет тот же эффект, что и понижение давления. Возможно, что подобный механизм лежит в основе работы детектора Хаати, который функционирует только при высоких температурах. [c.44]

Несамостоятельный таунсендовский разряд. Эффект и константа Столетова. С несамостоягельным таунсендовским разрядом приходится иметь дело в так называемых газонаполненных фотоэлементах. В этих приборах фототок с катода, пропорциональный интенсивности падающего на катод света, усиливается образованием в газе лавин электронов. Усиление тока зависит от того, насколько близко удаётся подойти к напряжению зажигания разряда без риска вызвать пробой. Практически в газонаполненных фотоэлементах коэффициент усиления - порядка 10—15. [c.429]

Опыты Роговского показывают, что при атмосферном давлении теория Таунсенда не в состоянии объяснить ход развития разряда во времени и что в основах этой теории надо сделать существенное изменение. По мнению Роговского, разногласие между теорией Таунсенда и экспериментом происходит из-за того, что тесрия Таунсенда считает поле между электродами равномерным, не учитывая искажений, вносимых в это поле пространственными зарядами в разрядном промежутке. Ещё до того момента, как успели образоваться и достичь катода первые таунсендовские лавины ионов, пробой уже произойдёт, потому что на некотором участке пробойного промежутка около катода вследствие наличия пространственных зарядов создаётся достаточно сильное для этого поле [1242]. [c.433]

Переходная форма разряда от таунсендовского к тлеющему. Переход от несамостоятельного разряда к самостоятельному обычно сопровождается резким увеличением силы тока п резким появлением свечения газа. Однако если ввести в цепь очень большое сопротивление, то переход от несамостоятельного разряда к самостоятельному совершается постепенно, и можно наблюдать переходные формы разряда между таунсендовским и тлеющим разрядами [1283—1285]. При сопротивлении порядка 108 JJ npjj малых давлениях при U = около анода появляется слабое свечение. Это объясняется тем, что около анода [c.448]

При рёСрёк , учитывая сравнительно большое время существования ионизационных процессов и периодичность импульсов тока, можно утверждать, что отдельным импульсом разряжается вся газовая полость (5 2 смР-) при участии таунсендовского механизма разряда. При этом, очевидно, важную роль играет малоизученный процесс эмиссии зарядов с поверхности диэлектрика. В этом случае после выполнения условия самостоятельности Таунсенда и прохождения через [c.76]

Справочник химика 21

Химия и химическая технология