Характеристика разряда газа

Принцип действия ионных приборов основан на взаимодействии ионизирующего излучения с газом, в котором оно создает свободные носители зарядов. Для неразрушающего контроля используют ионизационные камеры, пропорциональные счетчики и счетчики Гейгера — Мюллера [1, 2]. Разница между этими приборами состоит в конструктивных особенностях и различных электрических режимах работы. На рис. 7.14 приведена обобщенная вольт-амперная характеристика разряда в газе, на которой отмечены характерные режимы для ионных приборов. Ионные приборы можно использовать для регистрации всех видов излучений, однако с разной степенью эффективности, показывающей, какая часть излучения относительно падающего приводит к появлению электрического сигнала. Значения эффективности регистрации излучения некоторыми преобразователями ионизирующих излучений приведены в табл. 7.11. [c.308]

В период осуществления этой программы многие переменные исследовались с точки зрения влияния, которое они оказывают на физические и электрические характеристики разрядов и на энергию, необходимую для зажигания [1—5]. Разработана также теория зажигания движущихся газов [4], которая связывает многие из этих переменных. Цель настоящей статьи — суммировать эти экспериментальные данные, изложить теорию и показать, до какой степени эта теория подтверждается экспериментальными данными. [c.32]

Характеристики разряда и процессы испарения зависят от газа, находящегося в разрядном промежутке. Поэтому многие авторы изучали эффекты, связанные с заменой воздуха инертной атмосферой. Благодаря этому удалось не только снизить спектральный фон (вследствие уменьшения влияния многих молекул, которые вносят заметный вклад в этот фон, как, например, полосы циана), но и значительно улучшить точность и воспроизводимость результатов. [c.93]

Для стартерных аккумуляторов (для автомобилей, авиации и др.) необходимы минимальный вес и объем, механическая прочность, достаточная для того, чтобы выдержать толчки, тряску и вибрацию, плотная укупорка, предохраняющая от разбрызгивания электролита, но допускающая выход газов при заряде. Такие аккумуляторы собирают только из намазных пластин и сборку их осуществляют в баках из пластмассы или эбонита с крышками. Чем выше требуются характеристики при разрядах большими токами (стартерный короткий режим), тем тоньше берут пластины. Срок службы аккумуляторов при этом уменьшается, В табл. 61 приведены данные о некоторых важнейших типах свинцовых аккумуляторов. [c.476]

В третьей главе (автор В. А. Бондарь) в связи с вопросами, связанными с воспламенением горючих сред электростатическими разрядами, приводятся новые данные по определению минимальной энергии зажигания — характеристике чувствительности газо-, паро-и пылевоздушных горючих смесей к тепловому воздействию. [c.8]

Эксперименты проводились при следующих условиях разрядный ток I = = 50 1000 А, индукция магнитного поля = О 0,15 Т, давление в разрядной камере Р = 0,2 10 Тор. В качестве рабочих газов использовались инертные газы и пары лития. В процессе экспериментов проводились исследования вольтамперных характеристик разряда, зондовая и оптическая диагностика в среднем сечении разрядной камеры, определялось давление в различных точках внутри и на поверхности разрядной камеры. По излучению боковой поверхности оценивались температура и качественный характер тепловыделения в разряде. При помощи трубок Пито, выполненных из вольфрамовых трубок малого диаметра, удалось провести основные измерения гидродинамических характеристик вращающегося плазменного объёма. Были определены аксиальные изменения статического давления и гидродинамического напора для ксенона при различных давлениях в смеси Не-Хе. Соотношения этих величин хорошо согласуются с измерениями изотопических эффектов в ксеноне и доказывают их центробежную природу. [c.333]

Проведенные в последние годы исследования позволили установить некоторые существенные закономерности процессов, протекающих в ПК. Так, оригинальный эксперимент [87] и расчеты [234] убедительно подтвердили предположение [958], что основную роль в выбивании электронов из катода играют ионы газа, летящие к катоду из области отрицательного свечения, а не фотоэффект, как это считалось ранее [1226, 183]. Сравнение характеристик разряда в инертных газах и в водороде показало, что присутствие метастабильных возбужденных атомов не влияет на эмиссию электронов из катода [1420]. [c.176]

Рассмотрим количественную характеристику разряда, происходящего в промежутке с параллельными электродами, изображенном на рис. 2. Пусть /V — концентрация ионов, т. е. число ионов, содержащихся в единице объема, и пусть внешний источник равномерно облучает объем газа, ограниченный двумя бесконечно большими плоскими электродами. Допустим далее, что скорость [c.15]

Варьируя электрические характеристики, меняя газ, в атмосфере которого происходит разряд, вводя в пробу различные добавки, можно в довольно широких пределах менять температуру плазмы и пробы. [c.75]

В случае малой разницы потенциалов V плотность тока ничтожно мала, число пар ионов, уносимых током из каждого элемента объёма газа, ничтожно мало по сравнению с числом рекомбинирующих в том же элементе пар ионов. Поэтому при малом и баланс процессов образования ионов под действием внешнего ионизатора и их рекомбинации не нарушен. Концентрация ионов п та же, что при отсутствии тока, и от тока не зависит. Как показывает равенство (4) и как подтверждает опыт, электропроводность газа в этом случае постоянна, и закон Ома соблюдается. Но при больших значениях И и I равновесная концентрация п ионов под действием внешнего ионизатора, процесса рекомбинации и уноса ионов током будет тем меньше, чем больше ток. В результате плотность тока I будет расти медленнее, чем разность потенциалов и. Вольтамперная характеристика разряда (рис. 2) начнёт загибаться вправо от направления первоначальной прямой ОА, соответствующей малым значениям и. [c.20]

Основные методы исследования явлений газового разряда. Исследование различных видов электрического разряда в газах начинается с феноменологического описания изучаемого типа разряда и с установления тех условий, при которых данный тип разряда имеет место. Эти условия включают в себя плотность (давление) газа, напряжение на электродах разрядной трубки, силу тока, поддерживаемую в разряде, размеры и геометрическую конфигурацию разрядного промежутка, свойства и режим катода. Следующим шагом является изучение вольтамперной характеристики разряда, установление её формы (падающая, возрастающая, крутая, пологая), а также подыскание эмпирических формул для её выражения. Этот метод исследования требует лишь возможности измерять силу тока разряда и разницу потенциалов на электродах разрядной трубки и изменять в достаточно широких пределах такие параметры, как давление [c.64]

Так как существование самостоятельного разряда зависит только от эмиссии достаточного числа электронов с катода за счет его бомбардировки положительными ионами из области отрицательного свечения, то изменение расположения анода будет слабо влиять на электрические характеристики разряда. Так например, если анод начать все ближе и ближе придвигать к катоду, это заметно скажется на электрических характеристиках разряда лишь после того, как последовательно исчезнут положительный столб, фарадеево темное пространство и, наконец, большая часть отрицательного свечения. Когда же анод приблизится к границе катодного темного пространства, то заметно уменьшится число генерируемых ионов, и напряжение, необходимое для поддержания разряда в этом случае, резко возрастет, так как для компенсации уменьшения числа ионов должен увеличиться коэффициент вторичной электронной эмиссии. Такой разряд называется затрудненным тлеющим разрядом. Если анод придвинуть прямо к краю темного пространства (следовательно, расположить его от катода на расстоянии, меньшем средней длины пробега электронов, необходимой для ионизации атомов газа), то ионизации газа происходить не будет, и поддерживать разряд не удастся, даже прикладывая к электродам большие напряжения. Как уже указывалось ранее, в экспериментах по ионному распылению используется аномальный разряд. Это главным образом объясняется тем, что в нормальном разряде для получения нужных скоростей распыления материала катода плотность тока слишком низка кроме того, вследствие низкой величины падения напряжения в нормальном разряде коэффициенты распыления также малы. [c.410]

Газ, огражденный от внешних воздействий, является при достаточно низкой температуре совершенным изолятором. Однако в любом реальном газе всегда имеется известное число газовых ионов, могущих обеспечить перенос электричества, т. е. прохождение тока через газ при наложении на него внешнего электрического поля. Ионизация газа может происходить как под влиянием космических и рентгеновских лучей, коротковолновых световых лучей, радиоактивных излучений, так и в результате термических процессов, происходящих на помещенных в газ электродах. Поэтому любой реальный газ не является в действительности совершенным изолятором, и, при приложении напряжения на электроды, через него проходит ток. При повышении разности потенциалов ток возрастает, однако, только до известного предела ток насыщения ), который будет зависеть от степени ионизации газа. На вольтамперной характеристике разряда (рис. 1) ток насыщения будет характеризоваться участком кривой БВ, параллельным оси ординат. [c.369]

В этом параграфе будут рассмотрены вопросы влияния различных газов на характеристики разряда, на процессы поступления вещества в плазму и на изменение чувствительности и точности спектральных определений, являющихся следствием первых двух причин. [c.235]

Рассмотрим основные закономерности протекания электрического тока в ионизованных газах. Пусть радио-ионизационный детектор (рис. 3) представляет собой ионизационную камеру, выполненную в виде плоского конденсатора, которая находится под воздействием излучения р-источника И. Если к электродам детектора приложено напряжение от источника напряжения V, то электрический ток, протекающий через детектор, может быть измерен с помощью гальванометра или другого измерителя тока I. При постоянном составе протекающего через детектор О газа ток I будет зависеть от приложенного напряжения. Типичный вид этой зависимости, носящей название вольт-амперной характеристики разряда (или ионизационной камеры), показан на рис. 4 [19, 20]. На участке 1 ток возрастает с увеличением напряжения, т. е. значение проводимости газа д1 д11 здесь больше нуля. Этот участок называется областью тока проводимости. При некоторых, иногда достаточно больших, напряжениях ток перестает зависеть от напряжения (участок 2) и достигает значения насыщения. При дальнейшем увеличении напряжения ток вновь начинает воз- [c.25]

Влияние природы газа-носителя и энергии р-излуче-ния на чувствительность детектирования. Существует несколько причин влияния изменения природы газа-носителя на чувствительность детектирования. Во-первых, в разных газах при неизменных условиях опыта различны энергия и подвижность электронов, а следовательно, и вероятности захвата электронов электроноакцепторными веществами неодинаковы. Во-вторых, отличаются коэффициенты рекомбинации зарядов и подвижности ионов. Поэтому вольт-амперные характеристики разрядов в разных газах отличаются, например, по дифференциальной проводимости. Наконец, поскольку при этом Р-излучение проникает на различные расстояния, ионизация газа в камере осуществляется более или менее равномерно. Следовательно, в разных газах влияние объемных зарядов на ток проводимости неодинаково. [c.143]

Прежде всего следует обратить внимание на различия в вольт-амперных характеристиках детекторов. Начальные участки вольт-амперных характеристик детектора с никелевым источником описываются законом Ома. Соответствующие участки вольт-амперных характеристик детектора с тритиевым источником описываются зависимостью, близкой к квадратичной Выше отмечалось, что закон Ома описывает ток проводимости в биполярной зоне, а квадратичная зависимость характерна для зон объемных зарядов. Суммарная характеристика разряда может приближаться к линейной или квадратичной в зависимости от степени влияния поля объемных зарядов в чистом газе-носителе на напряженность поля в биполярной зоне. Чем равномернее ионизован газ в камере детектора, тем точнее начальный участок вольт-амперной характеристики описывается законом Ома. [c.145]

Работа ионизационных газоразрядных детекторов основана на том, что электрические характеристики разряда в газе зависят от состава последнего. [c.61]

Характер элементарных процессов, протекающих в разряде, отражается в так называемой воль т-а м п е р-н о й характеристике разряда, т. е. зависимости напряжения на электродах от силы тока. В твердых и жидких проводниках сопротивление не зависит от силы тока и потому вольт-амперная характеристика в этих случаях в соответствии с законом Ома всегда линейно-возрастающая. С другой стороны, при прохождении тока через газ концентрация его переносчиков — электронов и ионов, т. е. электропроводность среды, — зависит от многих причин, и в первую очередь от силы тока. [c.27]

Скорость распыления электрода в разряде определяется плотностью ионного тока на электрод и энергетическим распределением бомбардирующих электрод ионов. Последнее при заданном давлении газа (точнее, плотности газа) зависит от величины приэлектродного падения потенциала и ширины области, в которой сосредоточен при-электродный скачок потенциала. Естественно, что значение всех этих характеристик разряда нео бходимо для анализа процесса распыления. [c.110]

По комплексу свойств силоксановые вулканизаты существенно отличаются от всех других резин, а по отдельным из них значительно превосходят вулканизаты на основе большинства органических каучуков. Для них характерны 1) более высокая термическая стабильность на воздухе и в вакууме 2) лучшая морозостойкость 3) повышенная стойкость к озону и к атмосферным воздействиям 4) лучшие физико-механические свойства при высоких температурах 5) значительно более высокая и селективная газо- и паропроницаемость 6) более высокая стойкость к коронному разряду 7) прекрасные диэлектрические характеристики, [c.490]

Для реального неоднородного источника света вводят понятие средних эффективных значений температуры Гэф и концентрации электронов Ий, эф. Обе характеристики столба дуги зависят от V , эф газа, заполняющего разряд, т. е. материала электрода и состава пробы (1/1, эф — эффективный потенциал ионизации газа). На рис. 3.4 приводится зависимость Т угольной дуги от К/ элементов. [c.36]

Испарение и возбуждение осуществляют в источниках света, в которые вводится анализируемая проба. В качестве источников света используют высокотемпературное пламя или различные типы электрического разряда в газах дугу, искру и др. Для получения электрического разряда с нужными характеристиками служат генераторы. [c.7]

Поскольку плазма не находится в равновесии, ее характеристики отвечают лишь определенным стационарным процессам. Непрерывно происходит ионизация и нейтрализация зарядов, выделение энергии внутри плазмы и охлаждение вследствие взаимодействия с окружающей средой. При этом наиболее трудно происходит обмен энергией между ионами и электронами, что обусловлено большим различием в их массах. Поэтому отсутствует термическое равновесие между ионами и электронами, а также и нейтральными частицами (молекулами). Энергию от электрических источников (например, дуг) непосредственно получают электроны. Вследствие этого 7 а>7 и>7 м, где Тэ, Ти, 7 м — температуры электронов ионов и молекул (или атомов). В газоразрядных трубках Гэ имеет порядок 10 С, а Та и Ты лишь (1—2)-10 °С. В дуговом разряде, где плотность газа выше и число столкновений больше, величины Та, Тя и Та сближаются. При этом Т и Тм достигают около 6000° С. [c.357]

Хотя физические факторы, влияющие на характеристики электрофильтров, сравнительно хорошо известны, в настоящее время невозможно объединить их, создав достаточно реальную модель процесса, с тем чтобы добиться оптимизации конструкции. Заряжен-. ные частицы перемещаются к стенке, однако при этом они под действием турбулентных пульсаций в потоке газа вновь стремятся перейти в диспергированное состояние. Даже после того, как твердые частицы отложились на стенке, они могут быть вновь унесены потоком газа, особенно при встряхивании электродов. Как мы видели, электрические процессы в электрофильтре намного проще анализировать, чем исследовать влияние течения газа на осаждение частиц. В частности, значительный интерес представляет влияние на осаждение частиц турбулентности [44]. Электрический ветер от коронного разряда будет оказывать на движение частиц большее воздействие, чем турбулентность потока. Однако сфера его влияния ограничивается частицами, которые расположены вблизи разрядных проволок. Для них можно с достаточным основанием пренебречь в анализе влиянием турбулентности. Более глубокое понимание процессов, связанных с турбулентностью в электрофильтре, несомненно будет полезным при расчете этих аппаратов. Однако на практике погрешность определения вторичного уноса частиц обычно в такой же степени сказывается на точности расчетов характеристик электрофильтра. [c.305]

Другие источники возбуждения. В многоэлементном анализе в качестве источников возбуждения при определении натрия в природных водах применяли плазмотрон постоянного тока, работающий в атмосфере аргона [850]. Изучены спектральные характеристики факела плазменной горелки и влияние различных факторов (ток разряда, скорость вдувания образца в разряд и тангенциального потока газа) на интенсивность спектральных линий [707, 777, 878]. Для натрия предел обнаружения равен 0,5 мкг/мл. [c.112]

ООО в см) свечение исчезает ( черный вакуум ). Физические характеристики разряда, как, например, светоизлучепие и ширина темного катодного пространства, зависят от применяемого газа, давления, приложенного напряжения и геометрической формы разрядной трубки. [c.148]

А. Электровакуумные приборы, нашедшие широкое применение в технике как слабых токов, так и сильных. В этих приборах своеобразный ход вольтамперной характеристики разряда в газах и вакууме используется для управления электрическим током, для преобразования переменного тока в постоянный и обратно, для усиления очень слабых токов и, наконец, для генерации элек-.тромагнитных колебаний и волн любых частот от самых низких до сотен тысяч мегагерц (магнетроны и клистроны) [2267— 2276, 2285—2291]. [c.687]

Если катод цилиндрический и поперечное магнитное поле направлено вдоль оси цилиндра, искривления разряда не происходит, так как поверхность катода в этом случае является полубесконечной. Электроны, эмит-тируемые катодом, движутся вокруг него по циклоиде, при этом по всой поверхности цилиндра сохраняется однородность разряда. Влияние магнитного поля на вольт-амперные характеристики разряда при такой конфигурации электродов подробно исследовалось Пеннингом и Моубисом [ 7]. В магнитном поле порядка 300 Гс при напряжении 500 В можно было получить ток в несколько. ампер, тогда как без магнитного поля ток мог составить всего несколько десятых ампера при напряжении 1500 В. В работе Пеннинга и Моубиса распылялась внешняя поверхность катода, однако можно распылять и внутреннюю поверхность цилиндрического катода (с направленным по оси магнитным полем илн без него). Если анод расположен снаружи такого катода, то добиться, чтобы разряд горел и внутри цилиндра можно только в довольно узком интервале давлений (эффект полого катода). Но если анодом служит провод, проходящий по оси цилиндра, то можно получить разряд при очень низких давлениях газа. Такую систему называют иногда обращенным магнетроном. Разряд в ней при относительно высоких давлениях аналогичен разряду в системе с цилиндрической конфигурацией и внешним по отношению к катоду [c.415]

Обзор исследований, посвященных этому вопросу и опубликованных до 1947 г., приведен в книге Дэшмана [Л. 8] в более поздних работах [Л. 36—49] выводятся по-луэмпирические формулы для скорости электрического поглощения Ог, N2, Аг и других газов на стекле и металлических электродах в зависимости от давления, характеристик разряда, расстояния между электродами и т. д. Например, согласно Адаму [Л. 49], скорость поглощения воздуха при квазиравновесном давлении равняется [c.27]

Совпадение расчетных и экспериментальных интегральных характеристик разряда (падения нaпpяжeпи ( на дуге, среднего теплосодержания газа на выходе и т. д.) не является, конечно, свидетельством того, что развитие разряда происходит точно так, как принято в рассматри- [c.118]

В работе С. С. Васи.чьева, Н. И. Кобозева и Е. Н. Еремина Р ], он подверг детальному анализу как свои экспериментальные данные, так и данные других авторов. Поставив себе целью найти функциональную связь между выходами непредельных соединений, расходом энергии и параметрами процесса (длительностью контактирования газа в зоне разряда, составом исходного газа и электрической характеристикой разряда), С. С. Васильев, в результате обобщения материального баланса процесса, вывел ряд уравнений, позволяющих вычислять выходы непредельных соединений по заданным условиям опыта. [c.176]

Величина напряжения разложения более или менее точно может быть определена для данного электролита определенной концентрации лишь в случае выделения на электродах чистых твердых веществ. Если при электролизе на электродах образуются гвердые или жидкие растворы и, особенно, при выделении газов, напряжение разложения зависит от формы и размеров эл( ктродов, характера их поверхности, условий удаления газов и многих других обстоятельств, подчас не учитываемых Поэтому величина напряжения разложения не может служи ь однозначной характеристикой для любого электролита при различных условиях, так же как и величины потенциалов разряда ионов. Величина э.д.с. электрохимической поляризании при электролизе отражает э.д.с., реально возникающую при приложении внешней разности потенциалов и противодействующую электролизу независимо от того, протекает электролиз или он подавлен э.д.с. электрохимической поляризации. В частном случае возникающая на электродах предельная поляризация может быть как раз лишь незначительно меньшей, чем приложенная разность потенциалов. Тогда эта разность равна сумме потенциалов разряда ионов (напряжению разложения). [c.615]

Схема спектрографической установки показана на рис. 56, б. Регистрирующим прибором служит спектрограф J2, а в качестве спектроскопического источника света используется спектроскопическая импульсная лампа /, свет от которой, пройдя реакционный сосуд и спектрограф, попадает на фотопластинку 13. Спектроскопическая лампа зажигается через определенный промежуток времени после вспышки фотолитической лампы при помощи блока временной задержки 14. Таким образом по.лучается полный спектр поглощения фотолизуемого раствора. Меняя время задержки, можно получить набор спектров, изменяющихся во времени. В качестве импульсных фотолитических ламп обычно используются трубчатые импульсные ксеноновые лампы. Такие лампы имеют электрическую мощность до нескольких килоджоулей. Световая отдача таких ламп составляет 5- 20% от электрической мощности. Время вспышки ламп колеблется от 10 до 10 с (по уровню 1/е). Иногда для увеличения излучения в УФ-области к ксенону добавляют другие газы, например Нг, или ртуть. Используют им-пульсные лампы и с другим наполнением (Ог, N2, Аг). Ксенон обладает рядом преимуществ перед другими газами он имеет хорошие спектральные характеристики (сплошной спектр излучения), химическую инертность (нет взаимодействия с электродами), низкий потенциал ионизации. С увеличением энергии разряда максимум излучения смещается в ультрафиолетовую область. Разрешающее время импульсной установки определяется временем затухания светового импульса фотолитической вспышки. А время вспышки импульсной лампы в свою очередь зависит от нескольких факторов от типа лампы, электрической энергии и от емкости и индуктивности контура питания. Электрический контур составляют конденсатор, импульсная лампа и соединительные провода. Электрический разряд в контуре носит колебательный или затухающий характер в зависимости от соотнонюния между сопротивлением R, индуктивностью L и емкостью С элементов контура. Наиболее выгодным с точки зрения длительности импульса является соотпошепие Lj . Уменьшение времени затухания т достигается снижением индуктивности соединительных проводов, а также снижением емкости и индуктивности конденсатора (r yZ, ). При этом уменьшение энергии вспышки E = Wj2 компенсируется за счет увеличения напряжения на конденсаторе U. Увеличение [c.157]

Многообразие и надежность современных методов изучения особенностей протекания электрохимических реакций дали возможность установить механизм и кинетические характеристики наиболее важных электродных процессов, связанных с получением водорода, кислорода, других газо образных продуктов, с протеканием электрохимического синтеза ряда соединений, катодного вылеления и анодного окисления металлов, совместным разрядом ионов, а также с явлениями самопроизвольного растворения металлов (коррозионные процессы). [c.139]

В качестве импульсных фотолитических ламп обычно используются трубчатые импульсные ксеноновые лампы. Такие лампы имеют электрическую мощность до нескольких килоджоулей. Световая отдача этих ламп составляет 5- 20% от электрической мощности. Время вспышки ламп колеблется от 10 до 10 с (по уровню 1/е). Иногда для увеличения излучения в ультрафиолетовой области к ксенону добавляют другие газы, например водород или пары ртути. Используют импульсные лампы и с другим наполнением кислородом, азотом, аргоном. Ксенон обладает рядом преимуществ перед другими газами он имеет хорошие спектральные характеристики (сплошной спектр излучения), химическую инертность (нет взаимодействия с электродами), низкий потенциал ионизации. С увеличением энергии разряда максимум излучения смещается в ультрафиолетовую область. Разрешающее время импульсной установки определяется временем затухания светового импульса фотолитической лампы. Время светового импульса фотолитической лампы в свою очередь зависит от нескольких факторов от типа лампы, электрической энергии, от емкости и индуктивности контура питания. Электрический контур составляют конденсатор, импульсная лампа и соединительные провода. Электрический разряд в контуре носит колебательный или затухающий характер в зависимости от соотношения сопротивления R, индуктивности L и емкости С элементов контура. Наиболее выгодным с точки зрения длительности импульса является соотношение i = 2 /"L/ . Уменьшение времени затухания х достигается снижением индуктивности соединительных проводов, а также сниже1 м емкости и индуктивности конденсатора (t ]/L ). При этом уменьшение [c.280]

Неравновесные плазмохим. процессы проводят в реакторах периодич. действия, близких по своим характеристикам к реакторам идеального смешения, обычно в условиях небольшого потока газа. В плазму помещают подложки, на к-рые необходимо нанести (или с к-рых необходимо стравить) пленку (напр., полимерную), или изделия, пов-сть к-рых подлежит обработке. Воздействие активных частиц плазмы (ионов, электронов, своб. радикалов), оптич. излучения плазмы и др. эффекты приводят к изменению хим. состава и структуры поверхностного слоя и позволяют получать материалы и изделия с улучшенными, часто уникальными (по сравнению с традиц. технологиями), св-вами пов-сти. Так, плазмохим. модификацию пов-сти изделий из металлов и сплавов проводят в условиях тлеющего разряда при давлениях 10-10 Па в газовых смесях задаваемого состава при т-ре изделий не выше 10 К. Время обработки составляет от неск. минут до неск. часов в зависимости от вида обрабатываемого материала, необходимой глубины модифицир. слоя и т. п. Хорошо разработаны процессы азотирования, борирования, силицирования, титанирования и т.п., модификация пов-сти полимерных разделит, мембран, резиновых изделий и др. [c.555]

Разряды низкого давления используют в качестве ионных источников в МС для проводящих твердых проб благодаря их простоте и эффективной ионизации. Их широко применяли до внедрения искрового источника. Вслед за использованием тлеющего разряда в атомно-эмиссионной спектрометрии, где наблюдали интенсивное испускание ионов, в начале 1970-х вновь возник интерес к применению этого источника в МС [8.5-9-8.5-13]. Масс-спектрометрия с тлеющим разрядом (ТРМС) имеет ряд уникальных характеристик, что можно видеть и в атомно-эмиссионной спектрометрии (разд. 8.1). Пробоподготовка сведена к минимуму, ТР работает при пониженном давлении (0,1-10 мм рт. ст.), атомизация происходит за счет распыления поверхности, а ионизация — главным образом за счет электронного удара и пеннинговской ионизации из метастабильных уровней инертного газа —сосредоточена в области свечения (рис. 8.5-2). Разрядный газ — это обычно аргон высокой чистоты, но аргон можно заменить другим инертным газом, например Ne. Интерфейс с МС располагают очень близко к области свечения, чтобы избежать захвата молекулярных ионов. Подобно ИСП-МС используют двухступенчатую дифференциальную систему откачки. Требуется также ионная оптика, особенно для уменьшения разброса энергии ионов. Настройка ионной оптики имеет решающее значение для экстракции и прохождения ионов. Параметры ТР, используемые для оптимизации ионизации, включают природу и давление газа, напряжение и ток разряда. В некоторых последних модификациях ячейку охлаждают жидким [c.137]

Поток аргона, подаваемый в зазор между гфомежу-точной и внешней трубками, с одной стороны, служит плазмообразующим газом, а с другой — отжимает раскаленную плазму от стенок горелки, предохраняя их от перегрева и разрушения. Аэрозоль анализируемой пробы распространяется вдоль центрального канала разряда, практически не задевая электропроводящего скин-слоя и не влияя на его характеристики в этом заключается одна из главных особенностей ИСП-разряда, отличающая его, например, от дуговых плазмотронов. [c.375]

Отрицательно сказывается на сроке службы ламп и их длительное хранение, так как в результате сорбции инертного газа на внутренних частях разряд становится нестабильным. Некоторые лампы в процессе работы могут выделять водород из материала катода. Появление в спектре лампы сплошного излучения, наряду с характеристическими линиями, приводит к потере чувствительности измерений. Кратковременное включение лампы обратной полярностью (не более 5 мин) частично восстанавливает рабочие характеристики ламп за счет десорбции инертного газа и сорбьщи водорода. Устойчивость аналитических характеристик ААС в [c.827]