Слой с лучистым переносом энергии

Слой с лучистым переносом энергии. Эффект развития мелкомасштабных приповерхностных течений может проявить себя еще ярче, если в слое происходит лучистый перенос энергии. [c.205]

Повышение температурного уровня ПС приводит к увеличению интенсивности теплообмена со стенкой вначале за счет возрастания теплопроводности газа К и соответствующему увеличению эффективной теплопроводности пакета частиц Яэ, а затем, при температурах 1000—1200°С, за счет заметного лучистого переноса энергии. Влияние лучистой составляющей в основном сказывается в момент прохождения около стенки газового пузыря, когда появляется возможность попадания на стенку излучения с поверхности частиц, находящихся в глубинных зонах слоя. [c.197]

Лучистый перенос тепла через частично прозрачные порошки — явление весьма сложное. Одна часть энергии излучается непосредственно от теплой поверхности к холодной, другая часть поглощается порошком и вновь излучается, и, наконец, часть энергии отражается частицами порошка. Для слоя аэрогеля толщиной менее 25 мм эффективный коэффициент теплопроводности зависит от толщины слоя и от степени черноты поверхностей. Следовательно, понятие коэффициента теплопроводности для тонких слоев теряет смысл. Но при толщине слоя 25 мм и больше приведенные на фиг. 5.52 значения эффективного коэффициента теплопроводности можно использовать обычным образом с ошибкой не более 10%. [c.236]

Для расчетов переноса лучистой энергии в дисперсных средах необходимо знать эффективную степень черноты слоя дисперсного материала. Эффективная степень черноты слоя дисперсного материала зависит от состояния поверхности частиц (гладкая, шероховатая), физического свойства вещества (проводники, диэлектрики), гранулометрического состава и геометрии системы в целом. [c.118]

Сложнее дело обстоит в случае, если частицы дисперсной среды сами являются источниками излучения. Именно такой случай мы имеем при переносе через дисперсную среду теплового излучения. Слой йх среды поглощает из лучистого потока часть аЕ йх и излучает в обоих направлениях энергию аЕ(Т). [c.61]

Анализ причин существующего фазового соотношения между годовыми температурными колебаниями в воздухе и воде приводится на основе модельных интерпретаций годового хода в [52, 53, 247, 248, 264, 279, 310]. Как правило, такие модели исходят из уравнения переноса тепла, в котором различные авторы с разной степенью полноты учитывают факторы формирования цикличности в океане и в атмосфере. А. А. Пивоваров и Во Ван Лань [52, 53] построили нелинейную модель для стратифицированного океана и учли объемное поглощение лучистой энергии верхним слоем океана. В [233] анализируется суточный ход температур поверхности воды и воздуха. Получено отставание по фазе температуры воздуха от температуры воды, что ие согласуется с эмпирическими данными, согласно которым и в суточном ходе температура воздуха опережает температуру воды. [c.66]

Допустим, что серые непрозрачные стенки отражают и излучают лучистую энергию изотропно имеют постоянные, но различные температуры (Г(>Г2) и поглощательные способности Л] и Аг (рис. 18-П. Примем, что основным способом переноса тепла является перенос излучением и что процесс стационарен во времени. Требуется найти распределения плотности потока результирующего излучения и температуры по толщине слоя среды (задача одномерная). [c.427]

A. B. Гетлинг, 0 масштабах конвективных течений в горизонтальном слое с лучистым переносом энергии, Изв. АН СССР, Физ. атмосф. и океана 16 (5), 529-532 (1980). [c.237]

Подбор электрических проводимостей между узлами К-сет-ки для получения в них потенциалов, соответствующих полученному на первом этапе температурному полю Т], в зачитель-ной мере затруднен отсутствием удовлетворительных сведений о коэффициенте теплопроводности стекломассы. Данные обследования действующих печей показывают, что на основании молекулярной теплопроводности нельзя объяснить высокую температуру, которая наблюдается у дна ванных печей. В настоящее время достаточно хорошо установлено, что, помимо молекулярной теплопроводности, большую роль в передаче тепла через стекломассу играет лучистый перенос. Механизм передачи тепла этим способом представляет собой перенос лучистой энергии, связанной не с излучением, проходящим через стекломассу, а с лучистым теплообменом между близлежащими слоями стекломассы. Многие авторы решили поэтому выражать влияние понятием, эквивалентным теплопроводности, назвав его лучистой проводимостью (Хлуч ). м. Черни и Л. Гендель [1] Келлет [2] получили следующее выражение для Хлуч [c.140]

Уравнение переноса лучистой энергии в поглошаюшей среде позволяет найти ее оптические свойства. Поглоп1ательная способность среды для данной длины волны определяется по отношению лучистой энергии, поглощенной в слое толщиной /, к энергии, падающей на границу этого слоя [c.421]

Вектор переноса лучистой энергии л на граничных плоскостях плит будет одинаков и направлен нормально к указанным плоскостям от пе,рвой плиты ко второй. Так как расстояние, между дгумя плитами достаточно мало , то направление вектора и его абсолютная величина в слое среды будут мало отличаться от направления и абсолютной величины его на граничных плоскостях плит. Это обстоятельство дает основание считать абсолютную величину вектора [c.174]

В работах [250, 252] обращено особое внимание на реабсорбцию излучения. Часть излучения реабсорбируется в дуговом сто [бе, а также в прилегающих к столбу слоях холодного газа и не регистрируется внешними приемниками. В то же время это излучение вносит существенный вклад в теплопередачу. Отметим, что в некоторь[х случаях удовлетворительной является даже наиболее простая модель, в которой резонансное излучение и континуум, связанный с рекомбинацией и основное состояние, считаются полностью реабсорбируемыми, а для остального излучения дуговая плазма считается оптически тонкой. Такое разделение имеет практический смысл также с точки зрения расчета теплового баланса и определения истинного значения теплопроводности (выходящее излучение определяет выносимую из дугового столба энергию, в частности, нагрев стенок дуговой камеры). Реабсорбируемое излучение, перенос которого может быть рассчитан в приближении лучистой теплопроводности, определяет теплопередачу в приосевых областях дуги. [c.195]

Большинство твердых и жидких тел имеет сплошной (непрерывный) спектр излучения, т. е. излучают энергию всех длин волн от О до оо. К твердым телам, имеющим непрерывный спектр излучения, относятся непроводники и полупроводники электричества, металлы с окисленной шеро.коватой поверхностью. Металлы с полированной поверхностью, газы и пары характеризуются селективным (прерывистым) спектром излучения. Интенсивность излучения зависит от природы тела, его температуры, длины волны, состояния поверхности, а для газов — еще от толщины слоя и давления. Твердые и жидкие тела имеют значительные поглощательную и излучательную способности. Вследствие этого в процессах лучистого теплообмена участвуют лишь тонкие поверхностные слои для непроводников тепла они составляют около 1 мм для проводников тепла — 1 мкм. Поэтому в этих случаях тепловое излучение приближенно можно рассматривать как поверхностное явление. Полупрозрачные тела (плавленый кварц, стекло, оптическая керамика и др., газы и пары) характеризуются объемным характером излучения, в котором участвуют все частицы объема вещества. Излучение всех тел зависит от температуры. С увеличением температуры тела его энергия излучения увеличивается, так как увеличивается внутренняя энергия тела. При этом изменяется не только абсолютная величина этой энергии, но и спектральный состав. При увеличении температуры повышается интенсивность коротковолнового излучения и уменьшается интенсивность длинноволнового излучения. В процессах излучения зависимость от температуры значительно большая, чем в процессах теплопроводности и коивекции. Вследствие этого при высоких температурах основным видом переноса может быть тепловое излучение. [c.362]