Уравнение переноса тепла

Основные критерии теплового подобия. При переносе тепла сохраняет силу и уравнение Навье — Стокса, т. е. тепловое подобие требует геометрического и гидродинамического подобия. Уравнения переноса тепла потоком в направлении оси при стационарном режиме имеют вид [8, 9] [c.137]

Закон Фурье. Основное уравнение переноса тепла путем теплопроводности по закону Фурье можно представить для одномерного потока в следующем виде [c.191]

Уравнения переноса тепла потоком в направлении оси при стационарном режиме имеют вид [14, 15] [c.25]

Рис. 1-11. К выводу дифференциального уравнения переноса тепла для случая, когда катализатор расположен между пластинами бесконечно малой величины.

Дифференциальное уравнение переноса тепла для случая элементарного объема катализатора, расположенного внутри цилиндри- [c.256]

Так как механизм переноса примеси в струе не отличается от механизма переноса тепла, то все уравнения диффузии можно получить из соответствующих уравнений переноса тепла, если в последних заменить избыточную температуру на избыточную концентрацию. Изменение избыточной концентрации примеси вдоль оси основного участка турбулентной струи определяется для струи круглого сечения по формуле [c.29]

Уравнение переноса тепла / ч Э дт 2 [c.29]

Уравнение переноса тепла [8, 14, 28] [c.33]

Модельные уравнения. Перенос тепла (вещества) [c.81]

Испарение капель нефтепродуктов в условиях вынужденной конвекции существенно отличается от испарения капель в статических условиях. Если температура капли имеет равновесное значение, то уравнения переноса тепла и массы [58 [c.26]

Процесс объемного пожаротушения натрия в помещении можно оптимизировать, если иметь достаточно ясные представления о характере тепло- и массообмена горячего натрия с окружающей средой (воздухом, строительными конструкциями). Для изучения явлений, происходящих в герметичном и негерметичном помещениях при пожаре с натрием, разработана одномерная математическая модель. Она основывается на численном решении нестационарного уравнения переноса тепла с учетом источников и стоков тепла. Для более точного представления характера тепло- и массопереноса весь объем помещения по высоте разбивается на зоны. При решении задачи задаются условия сопряжения на границах зон. [c.393]

Уравнение переноса тепла при ламинарном течении среды — в нашем случае расплава — около вращающегося кристалла имеет вид [c.60]

В такой ситуации уравнение (П1.4) может быть упрощено путем замены функции Я(т]) ее значением на бесконечности. Полученное в результате указанного преобразования уравнение переноса тепла легко решается, а его решение приближенно описывает температурное поле в расплаве при небольших значениях критерия Прандтля. Причем по мере приближения этого критерия к нулю точность решения возрастает. [c.62]

Сравнение значения 0 (О), вычисленного по формуле (111.10) при = 0 и Р = 0, с результатами решения уравнения переноса тепла численным методом для случая Рг=0,01, дает относительную ошибку, равную 1,5%. Таким образом, использование формулы (111.10) при расчете теплообмена для жидких металлов (Рг< 1) даст хорошие результаты. [c.63]

Таким образом, в настоящее время расчет теплогидравлических характеристик двухфазного потока не может быть выполнен теоретически, так как ввиду отсутствия необходимой информации о краевых условиях система уравнений переноса тепла, массы и импульса является незамкнутой. [c.100]

Уравнение переноса тепла для к - фазы имеет вид [9] [c.128]

Рассмотрим уравнения переноса тепла в дисперсной (газовой) фазе [c.129]

Связь между количеством передаваемого в аппарате тепла и поверхностью теплообмена определяется основным кинетическим уравнением переноса тепла (1.2). Это уравнение, записанное в виде (6.1), обычно называют основным уравнением теплопередачи [c.109]

Уравнения переноса тепла в слое будут иметь следующий вид [c.96]

В применении к внутренней задаче, когда движущаяся среда является вещественной (материал) и непрозрачной, процедуры потокового метода значительно упрощаются. При умеренных скоростях движения нет необходимости учитывать в общем уравнении переноса тепла (5.3) изменение давления и кинетической энергии потока. [c.389]

В уравнениях (1) определяющими параметрами являются коэффициенты и/г и и перед частными производными. Внутри твердой фазы, очевидно, эти коэффициенты равны нулю, и конвективные уравнения переноса тепла и массы превращаются в уравнение переноса для неподвижной среды. При оседании растущего кристалла в поле массовых сил влияние дополнительного радиального движения жидкости проявляется только вблизи движущейся поверхности раздела фаз. Влияние дополнительной радиальной скорости (5) практически не сказывается на распределении скорости жидкости вдали от кристалла, где поправка составляет ничтожную долю от общей поступательной скорости кристалла. В тонком пограничном слое уменьщение скорости жидкости у поверхности твердой фазы приводит к тому, что скорости жидкой фазы и скорость роста кристалла становятся одного порядка (5). [c.261]

Идеализированный подход к созданию оптимального полимеризационного процесса можно сформулировать следующим образом требуемые свойства полимерного материала коррелируют с соответствующей молекулярной структурой. Параметры молекулярной структуры увязывают с кинетикой и механизмом процесса. Исследования механизма позволяют в свою очередь составить математическую модель процесса. Моделирование на ЭВМ заменяет дорогостоящие и длительные эксперименты на пилотных и опытных установках различного масштаба. Оно позволяет сравнить различные способы ведения процесса и типы реакторов с тем, чтобы выбрать оптимальный вариант, обеспечивающий выход продукта с желательной структурой. Введение в модель макрокинетических зависимостей, уравнений переноса тепла и массы, полученных из анализа соответствующих физических моделей, позволяет решить проблему масштабирования реактора. Полученные данные используются как основа при проектировании конкретного процесса. [c.330]

Уравнение (111) дает величину лучистого потока через бесконечный плоскопараллельный рассеивающий слой. При больших значениях оптической плотности аб это уравнение аналогично уравнению переноса тепла проводимостью. Величина [c.62]

Уравнение переноса тепла излучением через плоскую рассеивающую среду большой оптической плотности принимает вид [c.63]

Для цилиндрического и сферического слоев чисто рассеивающей среды при тех же условиях (абсолютно черные граничные поверхности, большая оптическая плотность) можно применять уравнения, аналогичные уравнениям переноса тепла теплопроводностью [33, 97] [c.63]

Возможность применения уравнений переноса тепла теплопроводностью была экспериментально проверена [22] путем определения величины кажущегося коэффициента теплопроводности на плоских и цилиндрических слоях изоляции различной толщины. Согласно результатам измерения (табл. 19) вычисленный коэффициент теплопроводности практически не зависит от толщины как в плоском, так и в цилиндрическом слое. [c.135]

Перенос тепла проводимостью остаточных газов в случае многослойной изоляции играет весьма существенную роль даже при довольно высоком вакууме. Молекулы газа переносят тепловую энергию от экрана через зазор к прокладке, затем через поры в прокладочном материале и снова через зазор к следующему экрану. Уравнение переноса тепла проводимостью газа между двумя экранами может быть записано в следующем виде [c.144]

Дифференциальное уравнение переноса тепла можно записать так [c.176]

Дифференциальные уравнения переноса тепла получаем из уравнения переноса энергии локальная производная объемной концентрации энергии равна дивергенции от плотности потока энергии. Обычно для твердого тела изохорную теплоемкость (с ) принимают равной изобарной теплоемкости (Ср), т. е. Ср = = с. [c.444]

Ро = div V + vr] + div [а р, V + V Л- (Ю-7-26) Дифференциальное уравнение переноса тепла будет иметь вид [c.447]

Ср — коэффициент емкости влажного воздуха в пористом теле, определяемый соотношением й (% + и ) = Ср(1р. Однако в случае фильтрационного переноса в уравнение переноса тепла (10-8-35) необходимо добавить члены, характеризующие перенос тепла конвекцией [c.454]

При математическом моделировании применяется также принцип мэоморфности математических моделей, цля различных по физической природе явлений. Так, например, в дифференци-альнне уравнения переноса тепла =-А(с/Т/с/Х) , [c.8]

При рассмотрении пеизотермических процессов для описания распределения температуры в движущейся pea гирующей среде используется уравнение переноса тепла, которое имеет вид] [c.13]

Юшков П. П., О численном интегрировании системы дифференциальных уравнений переноса тепла и массы вещества. Труды 1нститута энергетики АН БССР, вып. 10, 1959. [c.666]

Соответствующие уравнения переноса тепла и вещества получаются из урав-нешш сохранения энергии, массы и феноменологических уравнений (5.223) и (5.224) 90 [c.90]

Полный анализ рассматриваемой проблемы вряд ли возможен в настоящее время. Поэтому далее рассмотрен ряд конкретных примеров, иллюстрирующих указанные выше общие соображения. Ниже будут рассмотрены решения уравнений переноса тепла и вещества в различных областях пламени. Будет показано, что в целом ряде случаев можно найти либо асимптотически точные решения, связывающие концентрации реагирующих веществ с локальными неосредненными характеристиками турбулентности, либо свести решение задачи к интегрированию уравнения диффузии без источников с граничным условием, зависящим от локальных характеристик турбулентности и скорости химических реакций. Так как распределения вероятностей величин е и N зависят от числа Рейнольдса (см. главу 4), то один из важных вопросов состоит в том, чтобы выяснить, как влияют процессы молекулярного переноса на условия протекания химических реакций в развитом турбулентном потоке. [c.186]

Основная роль в распределении температур в горящем слое угля принадлеяшт химическим реакциям, сопровождающимся выделением тепла (окисление) и поглощением его (восстановление СО2). Тепловые условия и теплообмен в слое будут рассмотрены ниже, здесь же ограничимся только написанием общих уравнений переноса тепла [c.383]

В таком впде уравненпе переноса энергии часто называют уравнением переноса тепла с так называелшм источником в виде скорости выделения (плп поглощения) тепла химической реакцией в единице объема за единицу времени. [c.514]

Рассмотренные работы по масСообмену позволяют отметить, что как фактор переноса тепла, так и фактор переноса вещества являются одинаковыми функциями числа Рейнольдса. Показатель степенцпри числе Ке одинаков в Уравнениях переноса тепла н переноса вещества. В соответствии с этими уравнениями отношение фактора переноса тепла к фактору переноса вещества в кипящем слое близко к единице, т. е. / /д. Это соотношение может оказаться весьма полезным для вывода расчетного уравнения коэффициентов теплообмена. [c.125]

Из условий смыкания решений уравнений переноса тепла и диффузии в форме уравнения (3) на фронте пламени (непрерывность основных величин, обращение в нуль концентраций реагирующих газов и стехиометрическое соотношение диффузионных потоков компонентов) удается найти не только распределение ди , АТ, Ас и т. д., но и местоположение фронта. Задача, таким образом, доводится до конца для фиктивного пространства т—у. Для перехода к реальному пространству х—у, как и в струях, из опыта заимствуются связи Тг (х), полученные из сопоставления решения для оси факела и эксперимента (раздельно для дсрнАТ и т. д.). При установленном таким образом соответствии координат тих профили всех величин в поперечных сечениях факела и сама конфигурация фронта пламени должны совпасть. [c.164]