Свойства вблизи температур фазовых превращений

Свойства вблизи температур фазовых превращений [c.43]

Можно утверждать, что турбостратную структуру и трехмерную структуру графита необходимо рассматривать как различные фазы конденсированного углерода, характеризующиеся различными термодинамическими свойствами. Однако процесс превращения одной фазы в другую, происходящий в углеродистом теле при высоких температурах, осложняется присутствием нерегулярной части углеродистого вещества и примесей. В такой сложной гетерогенной системе при высоких температурах идет внутренняя подготовка для возникновения структуры графита. Вблизи температуры фазового [c.177]

В результате нерехода из одного релаксационного состояния в другое полимер не изменяет своей структуры. В этом отличие такого нерехода от. любого фазового превращения, которое принципиально связано с изменением структуры. Выше и ниже температуры перехода структура полимера вблизи нее практически одинакова. Тем не менее здесь наблюдаются коренные различия механических свойств. В сущности само разделение состояний полимера имеет механическую основу. Эти состояния называют также деформационными. [c.71]

Изучена магнитная восприимчивость 5е в области температур от комнатной до 1100° Описаны основные кристаллографические свойства селена 261. При помощи радиоактивного изотопа Зе показано, что даже при внезапном охлаждении в аморфном селене имеется кристаллическая часть, причем количество ее повышается с увеличением времени охлаждения селена 262. Исследован ИК-спектр очень чистых образцов селена в области 0,6—25 мк 2бз. Секигути 26 проведены измерения изотермического объемного сжатия аморфного селена при различных температурах вблизи и ниже его температуры размягчения им же дилатометрически изучен фазовый переход второго рода в аморфном селене, а также явление объемной релаксации вблизи температуры стеклообразного превращения селена 265. Определена зависимость модуля сдвига и внутреннего трения аморфного селена от температуры в о бласти от —40° до 4-3(3° С 266 и изменение этих параметров под действием на 5е у-лучей . Измерения проводились методом крутильных колебаний. [c.593]

Условием стабильности (устойчивости) данной фазы при постоянных температуре и давлении является минимум термодинамического потенциала G по всем внутренним параметрам, характеризующим структурные свойства фазы (объем, компоненты тензора деформации, параметр порядка и т. п.). Если G имеет несколько минимумов, то термин стабильная фаза относится к той, которой соответствует самый глубокий минимум. Остальные минимумы (менее глубокие) отвечают метастабиль-ным фазам. На рис. 1 схематически показаны изменения термодинамического потенциала с температурой в зависимости от внутреннего параметра. Экстремумы G на рис. 1, а соответствуют фиксировапным значениям внутреннего параметра с/а для объемно центрированной кубической (ОЦК) структуры = 1, для гранецентрированной кубической (ГЦК) с/а = 12. На рис. 1, б внутренний параметр т], соответствующий одному из экстремумов, меняется с температурой при некоторой температуре экстремум исчезает. Такой характер наблюдается при упорядочении, протекающем как фазовое превращение I рода. Рис. 1 иллюстрирует характер кривой G вблизи значений внутренних параметров, соответствующих стабильной (более глубокий минимум), метастабильной (менее глубокий минимум), нестабильной (максимум) фазам. Показаны также точки перегиба, отвечающие потере устойчивости данной фазы. Отметим, что потеря устойчивости может быть двух типов в первом (кривые 2 и б па рис. 1, а и б на рис. 1, б) фаза переходит в неустойчивое состояние, которому соответствует максимум G, а во втором (кривая 2 на рис. 1, б) — в лабильное, в котором вообще нет экстремума G по данному внутреннему параметру. Фаза, стабильная в одних условиях, может оказаться метастабильной при их изменении. [c.84]

Критический объем не поддается точному определению, так как при 7 = Гцр и P=Py ничтожно малые изменения давления влекут за собой огромные изменения объема. Действительно, из уравнения (VII, 10) следует, что (dVldP)rp =—оо, т. е. плотность вещества в критической точке чрезвычайно сильно зависит от давления. Явление помутнения вещества вблизи критической точки ( критическая опалесценция ) обусловлено нарушением однородности системы вследствие флуктуации плотности. В работах В. К. Се-менченко было показано, что подобные флуктуации различных свойств наблюдаются и при температурах, более отдаленных от критической. Он же разработал теорию, в основу которой было положено представление о фазовых превращениях в критической области, как о фазовых переходах второго рода (см. стр. 190). Эта теория была распространена им и на смеси жидкостей. [c.206]

Квазикристаллическое состояние жидкостей разрешает с известной степенью приближения говорить об их полиморфизме, когда при плавном изменении внешних условий некоторые свойства могут резко изменяться. Такой процесс получил название фазовых переходов второго рода или гомео-морфных превращений [16]. Причина их, как полагают [17], обусловлена скачкообразным изменением структуры жидкости. Для воды это изменение выражено столь резко, что воду при 25—75° С и вблизи 0° С можно рассматривать как два различных по своей природе растворителя [18]. По данным Фитс и Айве, вторая точка плавления воды лежит в интервале температур 30—40° С. Сент-Дьерди считает, что температура около 37° С выбрана биологическими системами, как температура перехода между двумя разновидностями структуры воды, используемого ими в процессах жизнедеятельности [19]. [c.18]